Свойства паров и жидкостей

Глава 8. Свойства паров и жидкостей [c.6]

ГЛАВА 8. СВОЙСТВА ПАРОВ И ЖИДКОСТЕЙ [c.222]

Решение. Физические свойства пара и жидкости выбираем по таблицам Приложения при температуре насыщения. Для воды = 0,648 Вт/(м-К) ц , = 549-10- Па-с Рж = 988 кг/м г = 2383 кДж/кг. Для пара К" = = 0,0186 Вт/(м К) (1" = 10,1 Ю- Па с р = = 0,0831 кг/м [c.276]

Скорость изменения физических свойств пара и жидкости со скоростью изменения давления свяжем соотношениями [c.189]

Условия однозначности системы геометрия канала (для трубы — D, L) физические свойства пара и жидкости ускорение ноля массовых сил gz, граничные условия в сечении Z = О (рд, фо, G, Т , Т ) и профиль температур Гст = Т (z) или теплового потока по длине канала дет = Ч (z). [c.162]

Существуют два способа расчета термодинамических свойств пара и жидкости. [c.121]

Эффективность насадочной колонны зависит от различных факторов расходных параметров физических свойств пара и жидкости, типа насадки [c.465]

При высоких давлениях (для воды прп р > 16 МПа), когда теплофизические свойства пара и жидкости сближаются, вертикальный участок ВС вырождается и становится малозаметным. Вырождению вертикального участка способствует п увеличение удельного расхода т° (см. зависимость (. i ) для р = 7 МПа и гп = 5000 кг/ (м с) на рис. 7.6.1, а). [c.226]

Физические свойства пара и жидкости постоянны. [c.187]

Критическая точка К характеризует критическое состояние, при котором исчезает различие в свойствах пара н жидкости. Критическая температура является наивысшей температурой жидкости и ее насыщенного пара. При температурах выше критической возможно существование только перегретого пара. [c.170]

Эффективный коэффициент теплопроводности [в Вт/(м К)] зависит от свойств материала, а также от d м Т. Он определяет способность влажного материала проводить теплоту кондук-цией через его скелет и конвекцией за счет переноса пара и жидкости через материал. [c.360]

Отношение потока конденсата от холодильника С к входному потоку в пункте А зависит от свойств чистого компонента 1 и смесей пара и жидкости на уровне входа. Можно применить уравнение энергии установившегося потока к сечению D непосредственно выше входа и к сечению F непосредственно ниже конденсатора. Используя один штрих для обозначения жидкой фазы и два штриха для паровой фазы, получим [c.211]

Подобное исследование может быть выполнено также и в том случае, если предположить, что в сечении 2 струя представляет собой равновесную смесь пара и капель конечного радиуса. Уравнения, указанные в начале предыдущего раздела, будут применимы по-прежнему, но обычные таблицы свойств насыщенной жидкости и насыщенного пара уже непригодны. Таблица свойств равновесных смесей перенасыщенного пара и капель любого размера может быть составлена по соотношению Кельвина — Гельмгольца с учетом свойств пара и капель. Так, например, натуральный логарифм давления пара, равновесного с каплей радиуса г, при температуре Т дается соотнощением [c.249]

Пары бывают насыщенные и перегретые. Первые, в свою очередь, разделяются на сухие насыщенные и влажные. Для выяснения свойств паров и особенностей каждого состояния ниже рассматривается процесс превращения жидкости в пар. [c.122]

Теплофизические свойства гелия (перегретый пар и жидкость) при р=10 кГ/сл [c.103]

В уравнениях (2.3) и (2.4) при отсутствии влаги в жидкой фазе djK = 0. Числовые значения энтальпии и энтропии газа, пара и жидкости находятся из таблиц термодинамических свойств веществ [8, 10, 36—38]. [c.34]

Одной из наиболее серьезных проблем экспериментального исследования двухфазных жидкостей, все еще не решенной, является создание необходимых измерительных приборов и соответствующей методики измерения. Комплекс необходимых измерительных приборов для двухфазной области должен включать прежде всего измерители термодинамических и теплофизических параметров (давлений, температур, мгновенных весовых или объемных концентраций и других параметров отдельно паровой и жидкой фаз), приборы для измерения скоростей движения частиц пара и жидкости, геометрической структуры влажного пара (формы и размера частиц разрывной фазы, расстояния между частицами), траекторий движения частиц пара и жидкости, толщины пленки жидкости, акустических свойств влажного пара, плотности потока и т. д. [c.388]

Кроме этого, на основании разработанного метода найден ряд обобщенных температурных зависимостей термодинамических функций на линии фазового равновесия жидкость—пар. Получена обобщенная зависимость для расчета давления насыщенных паров [22, 24] при температурах, соответствующих давлению насыщения от 1 кПа до критического со средней ошибкой 1%. Для теплоты парообразования выведенная обобщенная зависимость [25] описывает экспериментальные данные в диапазоне Tr = = 0,50-ч-0,95 со средней ошибкой 1—3%. Полученные обобщенные зависимости для плотности пара и жидкости на кривой сосуществования в диапазоне приведенных температур описываются со средней ошибкой в 1% [26, 27]. Так как многие известные методы расчета теплофизических свойств газов и жидкостей требуют для своего расчета знание теплоты парообразования и плотности жидкости при нормальной температуре кипения, то были получены простые и точные обобщенные зависимости для расчета этих свойств [28]. [c.96]

Трубопроводы технологических производств для транспортирования воды, инертных газов, негорючих и нетоксичных паров и жидкостей, продуктов с токсическими свойствами, пожаро- и взрывоопасных жидкостей и газов, к которым материал химически стоек и для которых непроницаем, а также для негорючих и нетоксичных паров и жидкостей, к которым материал условно стоек [c.64]

Трубопроводы технологических производств для транспортирования воды, инертных газов, нетоксичных паров и жидкостей, продуктов с токсическими свойствами, за исключением сильнодействующих ядовитых веществ и дымящихся кислот, горючих (в том числе и сжиженных) и активных газов, легко воспламеняющихся и горючих жидкостей, к которым материал химически стоек и для которых непроницаем, а также для негорючих и нетоксичных паров и жидкостей, к которым материал условно стоек [c.64]

Типы контактных тарелок. В ректификационных и абсорбционных колоннах используют тарелки с переливными устройствами и провального типа, область применения которых зависит главным образом от нагрузок по пару и жидкости и их физических свойств. В химической и родственных отраслях промышленности применяют следующие типы тарелок с переливными устройствами (рис. 5.1.6) колпачковые с круглыми колпачками, колпачковые с 5-образными элементами, клапанные, ситчатые, струйные, струйные с отбойниками [1,77]. [c.460]

Второй способ расчета термодинамических свойств пара и жидкости возможен, если известна какая-нибудь характеристическая функция. На практике применяется удельная энергия Гельмголь-ца/= /(и, Т) (2.52) или удельная энергия Гиббса g = " sip, (2 54). Если известна функция /(и, Т), то уравнения (2.56) позволяют найти любую функцию состояния. Если дана функция g p, 7), то для расчета функций состояния необходимо использовать (2.57). [c.122]

Из уравнений (14.3)—(14.5) следует, что снижение эффективности цикла с перегревом иара зависит от разности температур кииения и конденсации (Ti, — Г, ), теплоты парообразования гг , изобарной теплоемкости пара с,,,, и насыщенной жидкости Сх. Эта зависимость сложная, так как термодинамические свойства взаимосвязаны (например, теплота иарообразования связана с теплоемкостями пара и жидкости и т. д.). [c.135]

Уравнения (4-33) — (4-37) имеет смысл привлекать к расчету процесса, начиная от тех сечений канала, в которых возникает интенсивное образование устойчивых зародышей, сопровождающееся заметным выпадением конденсата, и кончая местом, где завершается скачок конденсации и система жидкость—пар переходит в термодинамически равновесное состояние. С момента восстановления термодинамического равновесия в потоке перестают быть действительными уравнения (4-36), (4-36 ), а также выражения для определения скорости зародышеобразования, относящиеся к явлениям, происходящим в перенасыщенном паре. Уравнения же (4-33) — (4-35) без дополнительных связей, характеризующих междуфазовый обмен массой, не образуют замкнутой системы. В условиях фазового равновесия и совпадения скоростей паровой и конденсированной составляющих потока можно парожидкостную среду рассматривать как единую систему. Процесс изоэн-тропийного течения такой термодинамически равновесной системы полностью описывается приведенными в 3-3 уравнениями (3-7) — (3-9), к которым следует присоединить уравнение кривой упругости Т = f (р). Заметим, что система уравнений (3-7) — (3-9) свободна от такого допущения, заложенного в основу вывода зависимости (4-33) — (4-35), как отождествление свойств пара и идеального газа. [c.155]

Теплофизические свойства гелия (перегретый пар и,жидкость) при р= кГ1см [c.103]

Темп-ры, превосходящие нек-рую характеристич. темп-ру, при достижении к-рой происходит качеств, изменение свойств веществ. Так, Дебая температура 0д определяет для каждого вещества температурную границу, выше к-рой НС сказываются квантовые эффекты (в этом случае Т. в. 7 д). К таким характеристич. темп-рам можно отнести также температуры плавления, разграничивающие области твёрдого и жидкого состояний веществ, критич. темп-ры, определяющие верх, границу сосуществования пара и жидкости, темп-ры, при к-рых начинается диссоциация молекул (Т - Ю К) или ионизация атомов (7 10 К) и т.д. См. также Экс.трема.аьное саста.чние вещества. Э. И Асиноеский. [c.64]

Обзорные таблицы охватывают период около 50 лет, но в действительности экспериментальные исследования термодинамических свойств фреона-10 начаты еще в 80-х годах прошлого столетия, когда Реньо (1882 г.) и Юнг (1891 г.) определили температурную зависимость давления насыщенного пара в интервале от тройной точки (или точки затвердевания) до критической. В дальнейшем ps, Г -измерения выполняли неоднократно, и полный список работ, опубликованных до 1929 г., можно составить по данным [0.50, 1.59, 1.94]. В справочнике [0.50] приведены также таблицы значений ортобарических плотностей пара и жидкости (д и q") по данным труднодоступных в настоящее время работ Юнга (1910 г.) и Урихта (1932 г.). И, наконец, опытные данные старых работ по р , Qs, о, Ср обобщены в справочнике Тиммерманса Физико-химические константы чистых органических соединений (1950 г.), материалы которого, в свою очередь, использованы в известных справочниках Н. Б. Варгафтика [0.6, 0.7]. По этим причинам в список экспериментальных исследований (см. табл. 6 и 7) не включены работы, опубликованные до 1929 г., и не даются прямые ссылки на первоисточники в тех случаях, когда результаты измерений малозначительны или их можно найти в легкодоступных обзорных работах. Последнее соображение имели в виду и при цитировании более поздних экспериментальных работ. Тем не менее список экспериментальных исследований и библиография оказались очень внушительными. [c.25]

Изобразим на PF-плоскости систему изотерм Ван-дер-Ваальса, исправленных в соответствии с правилом Максвелла (рис. 22) (область горбов и впадин заменена изобарой). Кривые, соединяющие начальные и конечные точки изобар, сходятся в критической точке и делят РК-плоскость на три области. Область, ограниченная кривой АК и верхней частью критической изотермы, представляет собой область жидкого состояния. Область, лежащая внутри куполообразной кривой АКБ (она называется кривой сосуществования), описывает двухфазные состояния — жидкость и насыщенный пар. В области, лежащей выще критической изотермы и правее кривой ВК, двухфазное состояние невозможно, и с ростом температуры и объема изотермы приближаются по форме к изотермам идеального газа PV = = onst. Следовательно, мы можем придать следующий физический смысл параметрам Ркз Ук, Рк- Критическое давление есть максимальное давление насыщенного пара, критический объем представляет собой максимальный объем 1 моля жидкости и критическая температура есть максимальная температура, при которой вещество может существовать в жидком состоянии. По мере приближения к критической точке разность молярных объемов пара и жидкости К — Pi уменьшается, и в критическом состоянии она обращается в нуль. Это значит, что в критической точке вообще исчезает различие в физических свойствах жидкости и пара. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...