Случай, когда сила зависит только от скорости

Такой случай имеет место, например, когда внутренние и внешние силы зависят только от положений точек, но не от их скоростей [c.45]

Рассмотрим простейший случай, когда момент движущих сил зависит только от положения парораспределительных органов (т) и угловой скорости, а момент сопротивления — только от угловой скорости [c.175]

Рассмотрим два характерных случая действия сил 1) когда они зависят только от положения механизма и можно получить принципиально точное решение из уравнения (8.2) и 2) когда они зависят также от скорости или времени и приходится довольствоваться приближенным решением путем численного интегрирования дифференциального уравнения (8.3). [c.257]

Наиболее важные случаи прямолинейного движения материальной точки получаются тогда, когда сила постоянна или она зависит только от времени или от координаты х, или от скорости V. Если сила постоянна, имеем случай равнопеременного движения, т. е. движения с постоянным ускорением. От времени сила зависит обычно, когда ее изменяют путем регулирования, как, например, регулируют силу тяги самолета путем изменения режима работы его двигателей. [c.215]

Скольжение при возвратно-поступательном движении. Прекращение действия подъемной силы масляной пленки неизбежно возникает при возвратнопоступательном движении в моменты прохождения мертвых точек. Типичным примером такого случая трения может служить трение поршня и поршневых колец двигателей внутреннего сгорания (фиг. 10). При перемене направления движения поршня, когда скорость равна нулю, сопротивление выдавливанию масляной пленки зависит только от вязкости масла и других его свойств, влияющих на прочность масляной пленки, в то время как при движении поршня несущая способность масляной пленки усиливается подъемным [c.192]

Для заданных значений величины зазора Хх, массы т и жесткости пружины к период колебаний т [см. формулу (2.43) ] зависит только от начальной скорости Хо. Когда величина Хо приближается к нулю, период колебаний стремится к бесконечности, а когда скорость становится бесконечно большой, период колебаний принимает значения 2п р. На рис. 2.16, д представлен график колебаний для этих случаев, из которого видно, что подобная система будет стремиться войти в резонанс с возмущающей силой, описываемой произвольной периодической функцией, имеющей период больший или равный 2п р. Однако амплитуда таких вынужденных колебаний будет всегда иметь верхний предел, за исключением случая, когда период функции, описывающей возмущающую силу или одну из ее гармонических компонент, равен 2п/р. [c.166]

Заметим теперь, что в условиях развитой турбулентности вязкие напряжения трения пренебрежимо малы по сравнению с турбулентными напряжениями Рейнольдса (за исключением примыкающего к твердым стенкам вязкого подслоя, который мы здесь не будем рассматривать). Поэтому естественно считать, что и перенос турбулентной э-нергии за счет сил вязкости (т. е неупорядоченных молекулярных движений) очень мал по сравнению с переносом энергии турбулентными пульсациями скорости, т. е. что последний член в скобках в левой части (6.41) пренебрежимо мал по сравнению со вторым членом. Рассмотрим случай, когда осредненное течение однородно в направлении осей Oxi и Oxi. В таком случае все статистические характеристики турбулентности будут зависеть только от Xs, причем в силу [c.343]

Поскольку в механике мы рассматриваем только тот случай, когда обобщенные силы Qj не зависят явно от обобщенных ускорений, а зависят лишь от времени, координат и обобщенных скоростей [c.79]

Рассмотрим теперь случай, когда только часть границы искривлена (часть границы ОВ на рис. 58), далее граница остается опять прямолинейной. В силу того, что, начиная с точки В, угол р остается постоянным и равным Рв, очевидно, во всей области, лежащей правее В, скорости будут постоянными и равными скорости в точке Б как уже говорилось, скорость в точке не зависит от закона изменения угла р от точки [c.314]

Графики на фиг. 4.3 соответствуют случаям, когда в нагрузке отсутствует накопление энергии. График на фиг. 4.3,а соответствует чистому вязкому трению, представляющему идеальный случай для проектировщика. На фиг. 4.3,6 представлен параболический график нагрузки сопротивления ветра или квадратичное трение. На фиг. 4,3,в — график кулоновского или сухого трения здесь сила не зависит от скорости и меняет направление при прохождении скорости через нуль. На фиг. 4.3,г показан гипотетический график чистого трения покоя усилие неопределенно между двумя пределами до тех пор, пока скорость равна нулю и становится равным нулю, как только скорость достигнет некоторого конечного значения. Графики фиг. 4.3,5 и 4.3,е характеризуют более реальные случаи, когда имеют место одновременно два или более видов трения. [c.114]

Связывая систему отсчета с вращающимся телом, получим вращающуюся систему отсчета. Поскольку вращающиеся системы суть системы, движущиеся относительно инерциальной с некоторым (радиальным) ускорением, го в них должны также действовать силы инерции. Нахождение сил инерции в общем случае представляет собой сложную задачу. Поэтому мы ограничимся только частным случаем, когда система вращается относительно неподвижной (инерциальной системы) с постоянной угловой скоростью. В отличие от случая поступательного движения системы, рассмотренного выше, во вращающейся системе отсчета проявляются два рода сил инерции центробежные силы, определяемые только положением тела в системе отсчета и не зависящие от скорости тела в этой системе, и кориолисовы силы, которые, наоборот, зависят от скорости движения тела, но нз зависят от его положения в системе отсчета. На покоящееся во вращающейся системе отсчета тело действует только центробежная сила, на движущееся тело —и центробежная и корио-лисова. С действием этих сил можно ознакомиться на примере аттракциона карусель . Кому приходилось кататься на карусели, хорошо помнят действие силы, стремящейся выбросить [c.202]

Уравнение (5) впервые было составлено Навье (1827) и Пуассо 1ЮМ ) (1831), причем в основе их вывода лежали соображения о дей ствиях междумолекулярных сил. Впоследствии Сен-Венан З) (1843) и Стокс вывели это уравнение, не делая подобного рода гипотез и лишь пред-нолагая (как это сделали и мы), что нормальные напряжения и наиряже-Н1Ш сдви1 а представляют собой линейные функции скоростей деформаций (закон трения Ньютона) кроме того, для случая, когда учитывается сжимаемость жидкости или газа, они ввели предположение, что среднее нормальнее давление не зависит от скорости объемного расширения. (Следовательно, предполагается, что внутреннее трение проявляется только при скольжении слоев жидкости относительно друг друга, но не ири чистом расширении, когда происходит изменение объема массы жидкости без скольжения с.оев. [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...