Энергия тока активная - Измерение

Как правило, легкие (р-) частицы и у-лучи не полностью поглощаются в газе, наполняющем камеру, и, следовательно, они производят гораздо меньшие ионизационные импульсы, чем а-частицы той же энергии. Поэтому при работе с ними вместо подсчета отдельных частиц производится измерение среднего тока в интегрирующих камерах . Чувствительность последних улучшается при наполнении тяжелыми газами (например, ксеноном) или газами под большим давлением. Интегрирующие камеры использовались, например, при исследовании газообразных Вг и [81], углерода С [120] и [16]. Они часто применяются также для испытания (а-активных) эманаций. [c.117]

Наряду с измерением диэлектрической проницаемости при лабораторных исследованиях жидкостей используется определение угла диэлектрических потерь. Диэлектрическая поляризация и электропроводность сопровождаются потерями энергии в среде, что приводит к сдвигу фаз между током и напряжением, меньшим чем 90°. Величина тангенса угла потерь, характеризующая рассеяние активной энергии в среде для параллельной схемы, [c.137]

Газовые потоки в дуге. Мощные потоки ионизированного газа с преимущественным направлением вдоль оси обнаружены экспериментально во всех дугах. Как правило, они появляются при токах выше 50 А по истечении не более 10 с после возбуждения дуги. Их скорости в сварочной дуге со стальными электродами достигают 75—150 м/с. Потоки обладают значительной тепловой мощностью и влияют на баланс энергии всех областей дуги. Так, по измерениям Н. Н. Рыкалина, И. Д. Кулагина и А. В. Николаева, при силе тока свыше 300 А мощность, передаваемая потоком газа свариваемому изделию, составляет 40% получаемой через активное пятно дуги. [c.40]

При опыте холостого хода с помощью амперметра А, двух вольтметров V J и 2 ваттметра 1 (фиг. 150, а) определяются ток холостого хода, напряжение в первичной цепи трансформатора, э. д. с. его вторичной обмотки и активная мощность, потребляемая при холостом ходе. Эти измерения повторяются для каждой ступени включения сварочного трансформатора. Так как при холостом ходе потери энергии в меди первичной обмотки малы, можно считать, что измеренная активная мощность Рд соответствует активным потерям в стали сердечника Рж- Это предположение дает возможность определить активную составляющую тока холостого хода по формуле (57). [c.215]

Настоящий доклад посвящен экспериментальному исследованию энтальпии молибдена в твердом и жидком состояниях. Экспериментальная методика является развитием способа измерения энтальпии твердых и жидких химически активных металлов, предложенного в 13], в основе которого лежит метод смешения. При этом исследуемый образец удерживается во взвешенном состоянии в высокочастотном электромагнитном тигле [4] и нагревается индукционными токами. Энтальпия нагретого образца измеряется в массивном медном калориметре с изотермической оболочкой. Экспериментальная установка описана в [5], а порядок проведения опытов и результаты опробования установки — в [6]. Установка позволяет проводить опыты либо в среде инертного газа, либо в глубоком вакууме 1-10 — 1-10" мм рт. ст. При измерении энтальпии молибдена были использованы индукторы, показанные на рис. 1, а также индуктор, описанный в [7]. При этом энергия к индуктору подводилась от высокочастотного генератора типа ЛЗ-67В с частотой электромагнитных колебаний 66 кгц. [c.128]

При коррозии в нейтральных солевых растворах кривые катодной поляризации, характеризующие зависимость тока от потенциала, являются часто прямолинейными. Это указывает на то, что измеренная катодная поляризация представляет, в основном, омическое падение потенциала 1Р вблизи каталитически активных точек (если бы такое омическое падение потенциала 1Р отсутствовало, то прямая линия была бы получена лишь для зависимости потенциала от логарифма тока). Если теперь каталитически активные точки покрыть соединением, которое не имеет электронной проводимости, то катодная реакция должна переместиться к другим точкам, где энергия активации больше, и результатом будет увеличение поляризации [c.130]

Перед началом исследований выбранный для измерения износа участок детали активируется в течение 20—40 мин обычно дейтронами с энергией 14 МэВ и силой тока 1 мкА/с на специальном, ускорителе (циклотроне) до активности 10 мкКи. Толщина активированного слоя, зависящая от энергии дейтронов и ряда других факторов, устанавливается исследователем, который оценивает возможную величину износа поверхности при эксплуатации изделия. При активации деталей из низколегированных сталей дейтронами активируется стабильный изотоп Fe и образуются три основных радиоактивных изотопа (индикатора), соотношение которых определяется выходом ядерной реакции. [c.261]

Активация исследуемых образцов вместе с эталоном осуществлялась однородным по сечению пучком протонов с энергией 2.67 МэВпри плотности тока 2 мкА/см в течение 1.5 ч на электростатическом ускорителе ЭГ-8. При данной энергии протонов наведенная активность образца определяется в основном радиоизотопом образующимся из изотопа кислорода 0 по реакции р, п) и распадающимся с испусканием позитрона со средней энергией 0.22 МэВ и периодом полураспада 110 мин. Из элементов, обычно входящих в состав покрытий и сплавов, только значительные количества бора, кальция и титана приводят к появлению заметной дополнительной активности [3], которая может быть учтена путем измерения активности аналогичных образцов с естественным содержанием изотопов кислорода. [c.178]

Шум 1 jf свя зывают с наличием в реальных твёрдых телах той или иной неупорядоченности и связанного с ней чрезвычайно широкого спектра (иерархии) времён релаксации т. Такой широкий спектр т и требуемая для получения закона S (/) с/О 1 // ф-цня распределения т возникают, если т экспоненциально зависит от параметра (энергии активации в случае активац. переходов между состояниями системы, туннельного показателя в случае туннельных переходов), ф-ция распределения к-рого более или менее постоянна в широких пределах изменения этого параметра. То, что шум 1 if обусловлен суперпозицией процессов с разл. временами релаксации, продемонстрировано на опыте в субмикронных МДП-транзисторах (см. Полевой транзистор), в к-рых имеется одна активная ловушка для носителей тока (или две ловушки), спектральная плотность флуктуаций сопротивления канала имеет лоренцевский профиль с одним т (или соответственно два таких профиля с двумя различными т), но при увеличении размеров транзистора и числа ловушек спектральная Ллотность приближается к I //. Магн. шум (флуктуации намагниченности) со спектральной плотностью I //, наблюдаемый в спиновых стёклах и аморфных ферромагнетиках (см. Аморфные магнетики), соответствует наличию в них (и известной из др. опытов) обширной иерархии высот барьеров (энергий активации), разделяющих метастабильные состояния, между к-рыми каждая такая система соверииет переходы в процессе релаксации и теплового движения. В тех случаях, когда механизм шума 1 // понятен (как в спиновых стёклах и неупорядоченных средах с двухуровневыми туннельными системами), мин. его частота (обратное наибольшее х) столь мала (напр., меньше обратного времени существования Вселенной), что попытки её измерения не имеют смысла. Механизмы шума 1 // в объёме полупроводников пока достоверно не установлены, хотя в литературе предложен ряд теорий. [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...