Насыщенный пар - Параметры

Сухой насыщенный пар с параметрами р , Ч поступает из котла 1 в турбину 2, приводящую во вращение генератор 3. [c.573]

Критической точкой вещества называется точка, где исчезают основные различия между жидкостью и ее паром удельные объемы и прочие характеристики кипящей жидкости и сухого насыщенного пара равны. Параметрами критической точки является критическое давление р и критическая температура Т . Критическим давлением называют такое давление, при котором и выше которого жидкость не может быть превращена в пар критической температурой называют такую температуру, при которой и выше которой пар не может быть сконденсирован (см. раздел 7. Пары и парообразование). [c.12]

Схема простейшей паротурбинной установки приведена на рис. 11.1. Рассмотрим цикл Карно в p v и Т — з координатах (рис. 11.2). В котле при постоянном давлении к воде подводится теплота, выделяемая в результате сжигания в топке котла топлива (в качестве топлива могут использоваться природный газ, каменный уголь и другие виды топлива). Процесс подвода теплоты 4—1 является изобарно-изотермическим процессом парообразования. Из котла сухой насыщенный пар с параметрами в точке 1 поступает в турбину. Пар, изоэнтропно расширяясь в турбине, производит работу (линия 1—2) и превращается во влажный насыщенный пар. В конце процесса расширения давление пара р2, температура Т . Затем пар поступает в конденсатор (теплообменник), в котором за счет охлаждающей воды от пара при постоянном давлении рг отводится теплота (линия 2—3), происходит частичная конденсация пара. Процесс отвода теплоты 2—3 является изобарно-изотермическим процессом. В схеме установки (см. рис. 11.1) при рассмотрении цикла Карно насос заменяют компрессор.ом. Влажный пар с параметрами в точке 3 подается на прием компрессора и изоэнтропно сжимается с затратой работы (линия 3-—4), превращаясь в воду с температурой кипения. Затем кипящая вода подается в котел, и цикл замыкается. [c.163]

При адиабатном расширении перегретого пара с параметрами jPi, Vi (точка 1 на рпс. 9.4, а) он может перейти в состояние сухого насыщенного пара с параметрами р", v (точка /" на рис. 9.4, о), а при дальнейшем расширении—во влажный пар с параметрами и.., при этом часть пара сконденсируется (л < 1). [c.100]

Отрезок изобары Ь-с отвечает процессу парообразования. Между точками Ь и с имеется смесь жидкости и сухого насыщенного пара. Если считать, что при этом капельки жидкости равномерно распределены в паре, то на указанном участке изобары Ь — с мы будем иметь влажный пар с изменяющимся содержанием в нем сухого насыщенного пара от X = О в точке 6 до х = 1 в точке с. Эту массовую долю сухого насыщенного пара во влажном паре, обозначенную нами буквой X, называют степенью сухости. Аналогично содержание жидкой фазы во влажном паре называют степенью влажности или влажностью, ее будем обозначать (1 — х). Нетрудно видеть, что при х = О мы будем иметь кипящую жидкость, а при х = 1 - сухой насыщенный пар. Впредь параметры влажного пара будем обозначать индексом х . [c.32]

Сухой насыщенный пар с параметрами Рис. 14-4. pi, поступает из котла 1 в турбину 2, [c.428]

В газовой промышленности тепло уходящих газов газоперекачивающих агрегатов используется в специальных трубчатых теплообменниках для нагрева теплофикационной воды или получения насыщенного пара низких параметров. [c.143]

НО разделить на две группы 1) вырабатывающие насыщенный пар технологических параметров (0,8—0,9 МПа) 2) вырабатывающие пар энергетических (р =2,0-ьЗ,8 МПа Т п = 627- -725 К) и технологических (р = 0,8 МПа) параметров. [c.73]

Ввиду преимущественного использования на современных АЭС сухого насыщенного пара средних параметров (6—8 МПа) КПД атомной электростанции в еще большей мере, чем КЭС, зависит от абсолютного электрического КПД турбоустановки. Для турбин на насыщенном паре указанных параметров имеем 1) у=0,34-г-0,35. Принимая Т1р=0,99, [c.21]

В небольших количествах (по нескольку миллилитров каждого вещества), параллельно с изучением достижимых перегревов были измерены давление насыщенного пара, критические параметры [92] и капиллярная постоянная [124, 125]. Давлепие р Т) определялось статическим методом в камере давления с разгруженной стеклянной ампулой. Для измерения использовался метод капиллярного поднятия жидкости в двух калиброванных стеклянных капиллярах разного диаметра. Опыты проведены в широкой температурной области до Г/Г1 0,98. Поверхностное натяжение связано с капиллярной постоянной, разностью плотностей жидкости и пара и ускорением силы тяжести следующей зависимостью [c.131]

Пример 3-5. Влажный насыщенный пар имеет параметры р = = 14 ата, х = 0,96. Найти другие параметры состояния. [c.295]

Давление насыщенного пара и параметры характерных точек [c.33]

При необходимости прессования некоторых материалов, требующих температуры греющих плит 220—250° С, вместо электрического нагрева целесообразно применять насыщенный пар высоких параметров. [c.117]

Насыщенный пар, в котором отсутствуют взвешенные частицы жидкой фазы, называется сухим насыщенным паром. Его удельный объем и температура являются функциями давления Поэтому состояние сухого пара можно задать любым из параметров — давлением, удельным объемом или температурой. [c.35]

Двухфазная смесь, представляющая собой пар со взвешенными в нем капельками жидкости, называется влажным насыщенным паром. Массовая доля сухого насыщенного пара во влажном называется степенью сухости пара и обозначается буквой х. Массовая доля кипящей воды во влажном паре, равная 1—х, называется степенью влажности. Для кипящей жидкости х = 0, а для сухого насыщенного пара х= 1. Состояние влажного пара характеризуется двумя параметрами давлением (или температурой насыщения ts, определяющей это давление) и степенью сухости пара. [c.35]

Наименьшим давлением, при котором еще возможно равновесие воды и насыщенного пара, является давление, соответствующее тройной точке. Под последней понимается то единственное состояние, в котором могут одновременно находиться в равновесии пар, вода и лед (точка А на рис. 4.6). Параметры тройной точки для воды ро = б11 Па /о = 0,01 °С t)o = 0,00100 м кг. Процесс парообразования, происходящий при аб- [c.36]

Определение параметров воды и пара. Термодинамические параметры кипящей воды и сухого насыщенного пара берутся из таблиц теплофизических свойств воды и водяного пара. В этих таблицах термодинамические величины со штрихом относятся к воде, нагретой до температуры кипения, а величины с двумя штрихами — к сухому насыщенному пару. [c.36]

За нулевое состояние, от которого отсчитываются величины s, s", принято состояние воды в тройной точке. Так как состояние кипящей воды и сухого насыщенного пара определяется только одним параметром, то по известному давлению или температуре из таблиц воды и водяного пара берутся значения у, и", /г, h s, s", г [c.37]

В соответствии со схемой и циклом паровой холодильной машины (см. рис. 23.8) определяются параметры узловых точек по Г,5-диаграмме и таблицам насыщенных паров фреона-12 [4] [c.219]

В момент испарения последней капли жидкости в ограниченном пространстве без изменения температуры и давления образуется сухой насыщенный пар. Состояние сухого насыщенного пара определяется одним параметром — давлением, или удельным объемом, или температурой. [c.173]

Основные параметры жидкости и сухого насыщенного пара. [c.177]

Сухой насыщенный пар определяется одним параметром давлением или температурой. [c.178]

Перегретый пар имеет более высокую температуру I по сравнению с температурой / сухого насыщенного пара того же давления. Следовательно, в отличие от насыщенного пара перегретый пар определенного давления может иметь различные температуры. Для характеристики со-стоя[П1 Я перегретого пара необходимо знать два его параметра, например давление и температуру. Разность температур перегретого и насыщенного пара того же давления I— н называют перегревом пара. [c.172]

Сухой насыщенный пар имеет давление р = =1,4 МПа. Определить все остальные параметры пара. [c.175]

На диаграмме 1з выбрать точку в области насыщенного пара и определит следующие параметры, характеризуемые этой точкой р, X, I, , а. [c.193]

В случае равенства давления низконапорной среды Р или превышения этого давления давлением насыщенного пара Я происходит турбулентное струйное течение, параметры которого рассчитываются по методу, описанному в гл. 4. [c.148]

Циклы Карно и Реикииа насыщенного пара. Регенерация теплоты. Цикл Карно насыщенного пара можно было бы осуществить следующим образом (рис. 6.6). Теплота от горячего источника подводится при постоянной температуре Т по линии 5-1, в результате чего вода с параметрами точки 5 превращается в сухой насыщенный пар с параметрами точки I. Пар адиабатно расширяется в турбине до температуры [c.61]

Сухой насыщенный пар с параметрами pj, tsi поступает из котла 1 в турбину 2, приводящую во вращение генератор 3. В турбине пар расширяется до давления р. , соответствующего температуре насыщения /<,2, незначительно превышающей температуру окрулоющей среды (охлаждающей воды). Полученный в результате раснп ре-ния в турбине влажный пар низкого давления поступает в конденсатор 4, где полностью конденсируется, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде, проходящей по трубкам конденсатора. Питательная вода из конденсатора забирается насосом 5, сжимается до давления равного давлению в паровом котле, и подается в котел. Параметры воды на входе в котел — р , Поступившая в котел вода смешивается с кипящей водой и вследствие подвода теплоты извне нагревается до температуры кипения и испаряется. [c.540]

Пример 3-6. Влажный насыщенный пар имеет параметры р = = 20 бар, X = 0,96. Определи1Ь другие параметры. По формуле (3-5) и табл. II (стр. 322) находим а" = 0,0995 м Чкг. Подставляя в формулу, лолучаем [c.288]

Под начальными параметрами пара понимают температуру и давление пара перед турбиной и соответствующие им параметры пара на выходе из паровых котлов. Паротурбинные электростанции на органическом топливе используют перегретый пар, состояние которого определяется температурой и давлением. В свою очередь давление пара однозначно определяет температуру насыщения. Таким об-, разом, начальные параметр л пара сводятся к двум температурам перегретого и насыщенного пара. На атомных электростанциях используется в основном насыщенный пар. На АЭС с реакторами на быстрых нейтронах работают турбинные установки на перегретом паре. Слабоперегретый пар будет использован и на паротурбинных АЭС с уран-графитовыми реакторами новых типов. При работе на насыщенном паре начальные параметры характеризуются одной величиной — давлением (или температурой) пара. [c.32]

На рис. 20.26 приведена тепловая схема первой в СССР СЭС мощностью 5 МВт, предназначенной для работы в условиях Крыма. Солнечные лучи нагревают HOBeipxHO Tb барабанного парогенератора с естественной циркуляцией. Генерируемый пар используется для выработки электроэнергии в турбоагрегате. Солнечный парогенератор расположен в центре СЭС-5 на башне высотой 70 м и обогревается отраженными солнечными лучами с помощью 1600 плоских зеркальных гелиостатов (площадь каждого из них 25 м ). Площадь поверхности нагрева парогенератора 154 м . В расчетном режиме принята плотность теплового потока солнечных лучей в 130 кБт/м , что позволяет генерировать 28-10 кг/ч насыщенного пара с параметрами 4 МПа, 250 °С. [c.312]

Пользуясь h., < -диа1раммой водяного пара, посчитать КПД цикла Ренкина па насыщенном паре при давлении перед турбиной 9,8 МПа. Сравнить с КПД цикла Карно, имеющего те же параметры, а также цикла Ренкина при перегреве пара до 540 °С. Давление за турбиной Р2 = 4 кПа. [c.68]

В таблицах для насыщенного пара приведены температура насыщения, давление, значения удельных объемов, энтальпия и энтропия жидкости и сухого пара, полная теплота парообразования. В таблицах перегретого пара приведены для различных давлений и температур величины основных параметров удельный объем, энгальпия и энтропия. [c.186]

Состояние сухого насыщенного пара определяется его давлением или температурой. По табл. XIII можно найти давление пара (и все остальные его параметры) по темпе- [c.170]

Конкретный набор независимых переменных при описании одного и того же состояния системы может различаться, и среди переменных совсем не обязательно должны быть представлены все внешние свойства. Если например, система находится в механическом контакте с окружением и давление в системе является параметром, то удобно его считать независимой переменной, а объем рассчитывать как функцию давления, температуры и других внешних переменных Ь (в данном случае Ь обозначает набор внешних переменных, из которого исключен объем системы см. условные обозначения). Возможность такой замены видна из следуюн его давление — внутреннее свойство, следовательно, его можно выразить в виде Р= Р(Т, V, Ь ). Решение этого уравнения относительно V приводит к требуемой замене переменных, V=V(T, Р, Ь ). Но такое решение возможно, очевидно, не всегда, а только при условии существования взаимно однозначного соответствия между давлением и объемом, т. е. при строго монотонной зависимости Р от V. В гетерогенной изотермической системе, состояи ей из чистого вещества в виде жидкости или кристаллов и насыщенного пара, сделать это, например, не удастся, поскольку (дР/дУ)г.ь-=0 (см. 9). [c.26]

На границе перехода от кавитационного режима течения к сплошному жидкостному происходит скачок давления от величины давления насыщенных паров до величины, практически равной давлению P низконапорной среды, в которую происходит истечение жидкости из сопла. Скачок давления сравнивается 22, 28, 29 со скачком уплотнения при критическом истечении газа через сопло. Образовавшаяся за скачком давления сплошная жидкая фаза, истекая из диффузора сопла (см. рис. 5. 1, а) в низконапорную среду, образует с последней свободно истекающее струйное течение, метод расчета которого представлен в гл. 4, а процесс кавитации в сопле Вентури описывается следующей системой уравнений, в которую входят уравнения отражаю1цие параметры потока в критическом сечении К-К сопла [c.147]

Если давление насыщенных паров Р в кавитационных пузырьках меньше давления P низконапорной среды, то под действием разности этих давлений происходит схлопывание - коллапс пузырьков и каверн кавитационной области. Под действием давления Р,. низконапорная среда занимает объем этих кавитационных пузырьков и каверн. Низконапорная среда, проникая из окружающего пространства в потенциальное ядро струи, состояпще из высоконапорной кавитирующей жидкости, образует вместе с последней турбулентный пограничный слой струйного течения. Таким образом, данное струйное течение состоит из потенциального ядра кавитирующей жидкости и турбулентного пограничного слоя, содержащего смесь низконапорной и высоконапорной сред. После полного замещения низконапорной средой паровой фазы в пузырьках и кавернах кавитационного потенциального ядра струйное течение, начиная от сечения 0-0 (см. рис. 5.1, б), приобретает структуру свободной турбулентной струи, параметры которой за сечением 0-0 рассчитываются по методу в гл. 4, а процесс эжекции низконапорной среды кавиз ирующей жидкость описывается следуюпщй системой уравнений, в которую входят уравнения [c.148]

ИзмеР1енне числа частиц в системе может вызываться различными причинами. Например, в случае равновесной системы, состоящей из жидкости и ее насыщенного пара, при изменении объема всей системы частицы из жидкости переходят в газ (или наоборот из газа в жидкость), при этом полное число частиц в обеих фазах остается постоянным, но в каждой фазе оно разное. Изменение числа частиц происходит также в системах, в когорых при изменении температуры или других параметров происходят химические реакции. Третьим примером системы с переменным числом частиц является излучение. Равновесное излучение представляет собой совокупность квантовонеразличимых частиц — фотонов, которые в отличие от обычных классических частиц обладают и корпускулярными, и волновыми свойствами. Число этих частиц при изменении температуры в результате поглощения и излучения света стенками будет разным. [c.114]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...