Масса электрона

Подставляя в это выражение значения заряда и массы электрона, можно получить расчетное соотношение напряжения и скорости электрона в виде [c.110]

Из (2.66) и (2.67) вытекают важные выводы, относяш,иеся к естественной ширине спектральных линий. Как следует из (2.64) и (2.65), ширина линии по шкале частот изменяется пропорционально (о, в то время как tsX не зависит от А,. Как Асо, так и hX обратно пропорциональны массам колеблющихся частиц. По этой причине при колебаниях иона, масса которого в тысячи раз больше массы электрона, ширина спектральной линии будет на три порядка меньше, чем ширина, соответствующая колебанию электрона. [c.40]

Основные свойства ядерных сил можно объяснить тем, что нуклоны обмениваются между собой частицами, масса которых больше массы электрона примерно в 200 раз. Такие частицы были обнаружены экспериментально в 1947 г. Они получили название пи-мезонов. [c.318]

Античастицы. Английский физик Поль Дирак в 1928 г. создал теорию, из которой следовало, что в природе должна существовать частица с массой, равной массе электрона, но заряженная положительно. Такая частица — позитрон — была обнаружена экспериментально в 1932 г. [c.336]

Совершенно необходим учет изменения промежутков времени между событиями, происходящими в движущихся системах, и в физике космических частиц. Так, например, измерение времени жизни ц-мезона (частица с массой, примерно в 200 раз большой массы электрона, зарождающаяся в верхних слоях атмосферы Земли) приводит к значению iq 2 10 с. Даже если считать, что скорость мезонов близка к скорости света, то для них получается весьма малая длина пробега I iq si 600 м, исключающая возможность регистрации их в наземных лабораториях. Однако эта оценка неверна, так как в опытах фактически измеряется вре.мя жизни покоящегося мезона, который затормозился при прохождении толщи атмосферы. Для того чтобы определить среднее время жизни мезона, движущегося с большой скоростью, нужно оценить 1дв iq/VT—которое при I й с может быть очень большим (Тд iq). [c.380]

Порядок величины. Под этим выражением мы обычно подразумеваем в пределах от данного значения до значения, в 10 раз большего . Свободная и четкая оценка порядка величины характерна для стиля работы и языка ученого-физика. Это исключительно важная профессиональная привычка, хотя она часто повергает в растерянность начинающих студентов. Мы говорим, например, что Ю" — это порядок чисел 5500 и 25000. Порядок массы электрона в системе единиц СГС составляет 10 г ее точное значение равно 0,9109534(47) 10 г. [c.18]

Гироскопическая частота соц(р) протона относится к гироскопической частоте электрона в том же самом магнитном поле, как 1/1836, т. е. так же, как масса электрона к массе протона. В магнитном поле с индукцией 10 Гс гироскопическая частота протона равна [c.128]

Применив формулу бинома Ньютона, мы разложили дробь в степенной ряд и оставили только слагаемое низшего порядка относительно М1/М2. Если Mi равно т (массе электрона), а М2 равно Мр (массе протона), то приведенная масса равна [c.282]

Слово мезон дословно означает промежуточный — в том смысле, что его масса занимает промежуточное положение между массами электрона и протона. [c.424]

В последующие годы первоначальная теория Бора была усовершенствована было учтено движение атомного ядра вокруг общего центра массы, возможность существования эллиптических орбит и зависимость массы электрона от скорости. Однако принципиальные основы теории Бора при этом оставались неизменными. [c.6]

Отметим, что в этот же период Дж. Дж. Томсоном, после оригинальных исследований свойств катодных лучей (открытых еще в 1879 г.), было установлено, что катодные лучи представляют собой поток отрицательно заряженных частиц — электронов. В этих опытах Томсон установил, что масса электрона меньше одной тысячной доли массы атома водорода. Сообщение о проведенных опытах было сделано Дж. Дж. Томсоном 29 апреля 1897 г. Эту дату и принимают за дату открытия первой элементарной частицы — электрона, хотя соображения о существовании таких частиц высказывались еще раньше. [c.10]

V в направлении оси Ох. Обозначим через S энергию этой частицы, через т массу электрона, через NZ число электронов в 1 Л4 , через Z порядковый номер элемента, через Ь минимальное расстояние электрона от траектории пролетающей частицы, называемое прицельным параметром. Опишем круговой цилиндр радиусом, равным прицельному расстоянию Ь, с осью, совпадающей с траекторией частицы, таким образом, чтобы боковая поверхность цилиндра проходила через точку, в которой находится электрон (рис. 1). Будем принимать, что взаимодействие-столкновение частицы с атомным электроном не оказывает существенного влияния на траекторию пролетающей частицы, а координаты, электрона заметно не изменяются за время взаимодействия-столкновения, т. е. если Л [c.18]

Масса электрона к концу ускорения возрастает в [c.68]

Масса электронной оболочки незначительна по сравнению с массой ядра, поэтому масса ядра почти совпадает с массой атома. [c.82]

N3---=2 2nmkTjhy где т — масса электрона k — постоянная Больцмана А — постоянная Планка. 50 [c.50]

Масса электрона примерил в 2000 раз меньше массы самого легкого из атомов — атома водо- [c.307]

Для вычисления энергетического выхода ядерной реакции необходимо найти разность масс частиц, вступающих в реакцию, и частиц — продуктов реакции. В реакции участвуют атомные ядра, но в справочных таблицах обычно даются сведения лишь о массах атомов. Можно найти массу каждого атомного ядра вычитанием массы электронов оболочки из массы атома. Можно поступить иначе. Если в уравнении ядерной реакции слева и справа пользоваться только массами атомов (т. е. массой атома водорода, а не массой протона слева, и массой атома гелия, а но массой альфа-частицы справа), то из-за одинаковости числа электронов в атомах, вступающих в реакцию, и в продуктах реакции их вычитание осуществляется автоматически при нахоясдении разности масс. Таким образом, для решения яадачи можно воспользоваться сведениями из справоч-1шка о массах атомов [c.343]

Электрон удерживается в атоме квазиупругой силой fr, пропорциональной смещению электрона г, возникающему под действием поля световой волны. Масса электрона т и коэффициент квазиупругой связи f определяют частоту собственных ко.пебаний гармонического осциллятора oq Связь между ними записывается в виде = f/m. [c.139]

Необходимо разобраться еще в одном вопросе как учесть неизбежное затухание колебаний осциллятора Физические причины, приводящие к затуханию излучения и связанному с ним уши-рению спектральной линии, были обсуждены выше (см. гл.1). Они сводятся к потере энергии вследствие излучения, к столкновениям, тушащим колебания осцилляторов, и к хаотическому тепловому движению атомов эффект Доплера). При феноменологическом описании можно объединить все эти разнородные процессы, вводя убывающую во времени амплитуду затухающей волны (что эквивалентно использованию комплексного показателя преломления). При составлении уравнения движения осциллирующего электрона для учета затухания нужно ввести тормозящую силу. Запишем ее в виде -gr, где g — некий коэффициент частное от его деления на массу электрона обозначают у и называют коэффициентом затухания. [c.140]

На основании предположения о том, что элементарные частицы имеют конечные размеры, были найдены электромагнитные массы элементарных частиц — электронов и протонов. Согласно электродинамике электромагнитная масса электрона аналогична его коэффициенту самоиндукции ). Взаимосвязь между полевой п неполевой массами еще не полностью изучена, однако существует мнение, что дальнейшие исследования строения вещества позволят построить теорию, объясняющую природу массы тел конечных размеров на основании законов электродинамики. В этом случае инертность вещества пришлось бы рассматривать не как первообразное его свойство, а как вторичное. С этими вопросами, в частности, связаны высказывания П. Ланжевена, который рекомендовал идти в исследованиях не от механики к электродинамике, а наоборот ). [c.227]

Атом позитрония — это водородоподобный атом без протона, состоящий из позитрона и электрона. Позитрон — частица с массой, равной массе электрона, но имеющая положительный заряд е. Из уравнения (51) следует, что линейчатые спектры атомарного водорода и позитрония сходны (рис. 9.11), а их различие обусловлено только тем обстоятельством, что приведенная масса атома позитрония составляет около половины [c.282]

Такого рода несогласованность между энергией и импульсом приписывается образованию частицы с массой покоя, эквивалентной 135 МэВ. Недостающие энергия и импульс, выраженные уравнением (6), отдаются нейтральному я°-мезону, имею- цему массу покоя 264 /и, где т — масса электрона. Процесс выражается реакцией [c.433]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Открытие ] .-мезонов (а-частиц). Продолжая исследовать космические лучи методом камеры Вильсона, К- Андерсон и С. Неддер-мейер в 1937—1938 гг. получили фотографии треков заряженных частиц с массой около 200 т . Так как масса обнаруженной частицы больше массы электрона т,.. но меньше массы протона Шр, то частица была названа мезоном (це стоС — средний). Для отличия от других мезонов позднее эта частица была названа ц-мезо-н о м или мюоном. [c.74]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.347 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.360 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.281 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.540 ]

Справочник по электротехническим материалам (1959) -- [ c.450 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.344 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.360 , c.487 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...