Электрон, заряд и масса

Подставляя в это выражение значения заряда и массы электрона, можно получить расчетное соотношение напряжения и скорости электрона в виде [c.110]

Здесь (1( — кругов-ая частота внешнего электромагнитного поля, определяемая длиной волны падающего потока излучения шо — круговая частота собственных колебаний свободных электронов атомов вещества, зависящая от их природы (Oft — круговая частота собственных колебаний электронов поляризуемости е, т — заряд и масса электрона соответственно /V, Nk — число атомов в единице объема, испытывающих поляризацию среды, соответствующее различным собственным частотам (Ds gn, gk — коэффициенты сопротивления среды для частот, близких к (Оо и (о соответственно. [c.767]

Это выражение при Z=1 точно совпадает с эмпирическим значением для водородных термов (см. формулу (5) 1). Величина R совпадает с постоянной Ридберга, ее численное значение, определенное по формуле (12) через заряд и массу электрона, постоянную Планка и скорость света, хорошо согласуется с эмпирическим. [c.22]

Как мы видели в 12, для объяснения дублетной структуры спектров атомов и ионов с одним валентным электроном и ряда других явлений, пришлось принять гипотезу, что электрон, кроме присущих ему заряда и массы, характеризуется еще постоянным моментом количества движения (спиновым моментом) и связанным с ним магнитным моментом. По этой гипотезе спиновый момент электрона численно равен [c.119]

Траектории параллельного пучка электронов в поле иона и огибающая этих траекторий. На покоящийся ионизированный атом А (заряд масса М) последовательно (во времени) падает из бесконечности параллельный пучок электронов (заряд е, масса т) со скоростью vq. В какую окрестность атома вообще не могут попасть электроны, если знаки зарядов е и Е одинаковы [c.317]

Поскольку выбор системы координат является несущественным при установлении вариационных уравнений, воспользуемся прямоугольными. декартовыми координатами. Тогда уравнение (Г) будет записываться в нашем случае (с, т—заряд и масса электрона) следующим образом [c.669]

Здесь d — расстояние между электродами, е п т заряд и масса электронов. [c.580]

Экспериментальное открытие электрона, радиоактивности, термоэлектронной эмиссии (испускание нагретыми металлами электронов), фотоэффекта (вырывание электронов из металлов под действием света) и других явлений — все это указывало на то, что атом вещества является сложной системой, построенной из более мелких частиц. Перед физикой встала проблема строения атома. Как устроен атом Первая (статическая) модель атома была предложена в 1903 г. Дж. Дж. Томсоном, согласно которой положительный заряд и масса распределены равномерно по всему атому, имеющему форму сферы радиуса 10 м. Отрицательные электроны расположены внутри этой сферы, образуя некоторые конфигурации, и взаимодействуют с отдельными ее элементами по закону Кулона. Электроны в атоме пребывают в некоторых равновесных состояниях. Если электрон получает малое смещение, то возникает квазиупругая сила — и электрон начинает совершать колебания около рав1Ювесного положения и излучать световые волны. Хотя модель Томсона объясняла некоторые явления, все же вскоре выяснилась ее несостоятельность. [c.10]

Плазма как смесь частиц с различными зарядами и масса.ми находится в термодинамическом равновесии, если в ней соблюдается газокинетическое, дмссоциацнонное и ионизационное равновесие, а процесс излучения подчиняется законам излучения абсолютно черного тела. Такое состояние имеет место при равновесии, которое устанавливается в закрытых системах с запертым излучением при протекании прямых и обра тных процессов по одному и тому же пути с одинаковыми скоростями. Так, при ионизации электронным ударом А -+ с 12 А -ре -Ь е обратный процесс, (рекомбинация) должен происходить при тройных соударениях, а фотоионизации А - -/гv)T А + - -Ч- с должна соответс 1 вовать рекомбинация с излучением. [c.392]

Точка Р системы, связанная с электроном, переместилась в точку Р и можно сказать, что энергия, первоначально находившаяся в Р, перещла в Р. Смещение этой энергии в Р может быть рассчитано только при заданных массе и заряде электрона, даже если известны поля. Это бесспорное заключение может с первого взгляда показаться странным, потому что мы обычно привыкли рассматривать массу и заряд (так же как количество движения и энергию) как величины, связанные с центром электрона. Таким же образом распространение в поле фазовой волны, которую, по нашему мнению, следует считать основной составной частью электрона, должно зависеть от заряда и массы. [c.660]

МАГНИТОМЕХАНЙЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ Ггиро-магнитное отношение) — отношение магн. момента частицы (электрона, протона, атома, атомного ядра и т. д.) к её механич. моменту К. Для атомов где g — Ланде множитель фактор Ланде, или g -фактор), k ehl2m — магнетон Бора е, — заряд и масса электрона). В зависимости от моментов (орбитального i, спинового iS) различают орбитальный gj и спиновый gg факторы Ланде. [c.701]

N3 — плотность сверхпроводящих электронов, е, т — заряд и масса электрона). Поскольку в сверхпроводнике наиб, существенны д 1/6, где 3 — глубина проникновения магн. поля в сверхпроводник, ф-ла (2) применима для металлов, в к-рых б (сверхпроводники липпардовского типа, нанр. А1). [c.588]

Помимо хаотич. теплового движения частицы П. могут участвовать в упорядоченных коллективны.х процессах, из к-рых наиб, характерны продольные колебания пространствейного заряда — ленгмюровские волны. Их угл. частота сОр = лпе /т наз. плазменной частотой (сит— заряд и масса электрона). Многочисленность и разнообраэие коллективных процессов, отличающие плазму от нейтрального газа, обусловлены дальностью кулоновского взаимодействия, благодаря чему П. можно рассматривать как упругую среду, в к-рой легко возбуждаются и распространяются разл. шумы, колебания и волны. Наличие собств. колебаний и волн — Характерное свойство П. [c.595]

ПЛАЗМЕННАЯ ЧАСТОТА — частота ленгмюровских колебаний, называемых также плазменными колебаниями и продольными (к II Е) колебаниями пространственного заряда Юр = У4лпе /т , п — плотность, е и — заряд и масса электрона, к — волновой вектор, Е — электрич. поле, вызываемое разделением зарядов. В холодной плазме (Tg = Ti) ленгмюровские колебания не обладают дисперсией, т. в. П. ч. Шр не зависит от длины волны. Подробнее см, в ст. Волны в плазме. ПЛАЗМЕННАЯ ЭЛЕКТРОНИКА — раздел физики плазмы, изучающий коллективные взаимодействия плотных потоков (пучков) заряж. частиц с плазмой и газом, приводящие к возбуждению в системе линейных и нелинейных эл.-магн. вола и колебаний, и использование эффектов такого взаимодействия. Прикладные задачи, к-рые ставит и решает П. э., определяют её осн, разделы плазменная СВЧ-электроника, изучающая возбуждение в плазме интенсивного когерентного эл.-магн. излучения, начиная от радио-и вплоть до оптич. диапазона длин вола плазменные ускорители, осн. на явлении коллективного ускорения тяжёлых заряж. частиц электронными пучками и волнами в плазме плазменно-пучковый разряд, основанный на коллективном механизме взаимодействия плотных п.уч-кон заряж. частиц с газом турбулентный нагрев плазмы плотными пучками заряж. частиц и коллективные процессы при транспортировке и фокусировке пучков в проблеме УТС (см. Ионный термоядерный синтез) неравновесная плазмохимия, изучающая процессы образования возбуждённых молекул, атомов и ионов при коллективном взаимодействии пучков заряж. частиц с газом и плазмой. [c.606]

Вычисление вершинной диаграммы позволяет изучить ещё одну важную Р. п.— аномальный магнитный момент, Если пргшять магн.. момент фермиона со спином Vj, вытекающий из теории Дирака, за единицу, то однопетлевая Р. п. равна сс/2п, где а яи 1/137 — постоянная тонкой структуры, константа связи КЭД. Эта поправка была вычислена впервые Дж. Швингером в 1948, а затем Р. Фейнманом в 1949 с помощью диаграммной техники. Обычно говорят не о самом магн. моменте, а о гиромагнитном отнотенин g, определяемом как коэф. пропорциональности между магн. моментом п и спином S, р. = g(e/2m )S, где е, т — заряд и масса Эрмиона. В теории Дирака g = 2 и Р. п. описываются величиной (g — 2). Теоретич. расчёт позволяет, учесть поправки порядка а. При этом получаются разные значения для электрона н мюона, что связано с зависимостью результата от массы фермиона. Теоретич, результат для электрона [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...