Водяной Изобарный процесс

Рис. 4.10. Изобарный процесс водяного пара

При построении г5-диаграммы по оси ординат откла/ ывается энтальпия пара, а по оси абсцисс — энтропия. За начало координат принято состояние воды в тройной точке, где so = О, /о = 0. По данным таблиц водяного пара на диаграмму прежде всего наносят нижнюю и верхнюю пограничные кривые, сходящиеся в критической точке К. Нижняя пограничная кривая выходит из начала координат, так как в этой точке энтальпию и энтропию принимают равной нулю (рис. 11-9). Состояние воды изображается точками па соответствующих изобарах, которые практически сливаются с нижней пограничной кривой. Линии изобар в области влажного пара являются прямыми наклонными линиями, расходящимися веером от нижней пограничной кривой. В изобарном процессе [c.186]

Известно, что использование в качестве рабочего тела насыщенного пара позволяет осуществить на практике цикл Карно. Постоянство температуры в изобарном процессе подвода или отвода теплоты обеспечивается вследствие испарения или конденсации части насыщенного пара. Цикл Карно для водяного пара [c.204]

На основании выражений первого закона термодинамики (1.38) и (1.85) для изобарного процесса изменения удельных внутренней энергии Аи и энтальпии АЛ в процессах получения водяного пара можно определить по формулам [c.62]

Рис. 3.7. Графики изобарного процесса с водяным паром в р — о-координатах (а), Т — -координатах (б) и на Л — -диаграмме (в)

Приращение энтальпии в изобарном процессе равно теплоте, подведенной к системе. В ряде учебников недостаточно строго оговаривается, что энтальпию можно считать мерой подведенной к системе теплоты только при этом условии. Понятие энтальпии широко используется во многих расчетах параметров рабочих тел энергетических установок имеются подробные таблицы энтальпий в широком интервале температур и давлений для различных веществ, например для водяного пара. Рассмотрим кратко правило пользования таблицами воды. и водяного пара. [c.72]

Компрессор сжимает воздух до повышенного давления, которому на рис. 2-20 соответствует точка Ь . Изобарный процесс Ь—с, протекающий в регенераторе и в камере сгорания, заменяется процессом Ь —с, а процесс с—й в идеальном диффузоре-генераторе — процессом с — 1, расположенным в области повышенных давлений. Состояние продуктов сгорания после регенератора будет определяться точкой . Далее газы будут охлаждаться в высоконапорном котле-утилизаторе, совершая процесс g —Ь". За счет тепла, отведенного от газов, будет генерироваться и перегреваться пар (процесс п—к —х ). В точке Ь" газы будут иметь температуру, допускаемую газовой турбиной. Расширившись в газовой турбине (процесс Ь"—а") до атмосферного давления, газы отдадут тепло в водяном экономайзере и нагреют воду до точки кипения (процесс р —п). В итоге, по существу, будет иметь место комбинация из следующих трех циклов цикла МГД (контур Ь—Ь —с —д —Ь), цикла ГТУ (контур а—Ь—Ь"—а"—а) и парового цикла (контур р —п—к —х —г —р ). [c.62]

В энергетическом контуре совершаются обычные для регенеративного ПТП процессы (рис. 10.1, а, 10.2, а) нагрев и испарение в парогенераторе (изобарный процесс 7—1) расширение на турбине (адиабатный процесс /—2), отвод теплоты в горячем плече регенератора (изобарный процесс 2—5) охлаждение перегретого пара и его конденсация при отводе теплоты к водяному потоку в холодильнике (изобарный процесс 5—4—5) повышение давления в механическом насосе (адиабатный, практически изотермический процесс 5—6) и нагрев в холодном плече регенератора (изобарный процесс 6—7). [c.192]

Расчет адиабатного процесса с учетом потерь выполняется следующим образом. При небольшом перепаде температур, как, например, в отдельной ступени турбины, следует отложить А5р, как в адиабатном процессе без потерь, а из конечной точки отложить величину потерь Q o , как в изобарном процессе. Потери откладываются от конечной точки процесса вверх, как в случае расширения, так и в случае сжатия. По своей сущности изложенный метод расчета адиабатного процесса с учетом потерь не отличается от подобного расчета по диаграмме i-s для водяного пара. [c.169]

Совершенно иное явление наблюдается в конденсаторе, где при дальнейшем охлаждении парогазовой смеси происходит конденсация водяного пара при постоянном давлении. В изобарном процессе насыщенного газа при отводе тепла объем смеси изменяется непропорционально абсолютной температуре, как это имеет место в процессах без фазового перехода. Производная объема смеси по температуре для изобарного процесса насыщенного газа [26] [c.85]

В парогазовых установках теплота подводится к рабочему телу (газу) при высокой температуре продуктов сгорания органического топлива, а отвод теплоты происходит в области низких температур конденсации водяного пара. В идеальном обратимом цикле Карно парогазовой установки изобарный процесс отвода теплоты в газовой части максимально приближен к изобарному процессу подвода теплоты к паровой части ПГУ. Определенный подбор количества рабочих тел и применение сверх-критического давления пара позволяют получить идеальный цикл газового и парового рабочих тел, соответствующий обратимому циклу Карно (рис. В.1). [c.11]

Рис. 1.27. Определение параметров водяного пара в изобарном процессе по 5-диаграмме

Рис. 7-5. Изобарный процесс для водяного пара.

Изобарный процесс охлаждения пара во влажном воздухе на диаграмме показан линией 2—3, а состояние насыщения — точкой 3. При дальнейшем охлаждении насыщенного влажного воздуха содержащийся в нем водяной пар будет конденсироваться и выделяться в виде росы. Температура, при которой влажный воздух становится насыщенным, называется температурой точки росы и обозначается tp. При увеличении парциального давления пара во влажном воздухе температура точки росы также повыщается. [c.164]

Основные термодинамические процессы водяного пара. Для анализа работы паросиловых установок существенное значение имеют изохорный, изобарный, изотермический и адиабатный процессы. Расчет этих процессов можно выполнить либо с помощью таблицы воды и водяного пара, либо с помощью Л, s-диаграммы. Первый способ более точен, но второй более прост и нагляден. [c.38]

В 1904 г. Молье предложил h—s-диаграмму, в которой теплота наиболее распространенного процесса теплообмена — изобарного — может быть измерена линейным отрезком на оси координат. В h—s-диаграмме полезная работа /п, получаемая при расширении водяного [c.125]

Условно за нуль энтропии водяного пара (sq — 0) принимают состояние при 0°С и давлении р = 0,006228 ama. Изменение энтропии для процесса изобарного нагрева 1 кг воды от 0°С до температуры кипения t равно [c.87]

Пример 2. Влажный водяной пар имеет начальную сухость Хх = = 0,75. В процессе изобарного расширения при давлении 5 ата температура пара достигает значения и = 370° С. Требуется найти конечные параметры пара, изменение внутренней энергии за процесс, количество подведенной теплоты и внешнюю работу. [c.172]

Рассмотрим основные процессы изменения состояния водяного пара (изохорный, изобарный, изотермический и адиабатный) на -диаграмме. [c.124]

Графический метод расчета предельно простой и универсальный, ибо методика его остается одной и той же во всех трех случаях. Простота этого метода состоит в том, что он фактически сводится к нахождению по гх-диаграмме значений параметров пара в его начальном и конечном состояниях и к решению несложных уравнений. На рис. 6.6— 6.8 в диаграммах pv, Тз и гх показаны изохорный, изобарный и изотермический, на рис. 6.9 в Тх и /х-диаграммах—адиабатный процессы изменения состояния водяного пара, соответствующие третьему, т. е. наиболее общему, случаю. На рис. 6.10 изображен процесс изменения состояния водяного пара при постоянной степени сухости х. Естественно, что этот процесс может протекать только в области насыщенного пара. [c.88]

Если рабочим телом является водяной пар, то, учитывая, что изобарные процессы испаре- ния и конденсация являются одновременно и [c.146]

ИЛИ жидкость с достаточной элек-тропроводностью. Цикл МГД ступени такой установки состоит из адиабатного сжатия в компрессоре 1-2, изобарного процесса подвода теплоты 2-3, адиабатного расширения с отдачей работы в МГД генераторе 3-4 и изобарного процесса отвода теплоты 4-5-1 4-5 — отвод теплоты в пароводяной ступени 5-1 — отвод теплоты в водяном теплообменнике). Паросиловая часть цикла та же, что и при открытой схеме МГД установки. [c.277]

После паровой машины пар поступает в конденсатор (точка 2). В конденсаторе происходит отвод энергии 2 от рабочего тела (охлаждение) при постоянном давлении р2 = idem (изобарный процесс 2-3). Изобара 2-3 одновременно является и изотермой при температуре кипения жидкости t,2, соответствующей давлению рг = idem. При охлаждении удельный объем водяного пара уменьшается. В точке 3 изобарно-изотермический процесс отвода тепловой энергии от рабочего тела заканчивается. Точка 3 (окончание процесса) выбирается таким образом, чтобы в процессе адиабатического сжатия влажного пара процесс заканчивался в точке О, соответствующей начальному состоянию рабочего тела в цикле. [c.230]

В приближенных термодинамических расчетах процессов с влажным воздухом в небольшом диапазоне температур можно применять удельную изобарную теплоемкость сухого воздуха Срв= 1 кДж/(кг-К) = onst, удельную изобарную теплоемкость водяного пара Срв 2 кДж/(кг К) = onsl. В этом случае, выражая теплоемкость в кДж/(кг-К), получаем [c.42]

При помощи этого уравнения легко определяется температура в точках 7 и. 5", а следовательно, и положение конечных точек 7 — изобарного нагревания во,ды и 3" — изобарного охлаждения газообразных продуктов сгорания на 7—s-диаграмме. Разность энтропий в точках 7 и й представляет собой приращение энтропии системы из-за необратимости процесса теплообмена. После смешения состояние водяных паров изображается точкой 1 [ру, ty), а газообразных продуктов сгорания — точкой 3 [рх, ty). Парциальные давления ру, рз- могут быть определены по известным значениям р и ty из соотношения р = ру + ру и уравнений состояния водяных паров и газообразных продуктов сгорания (в частности, из уравнения Клапейрона ру -- GeReTy/Vg-, рз == GgRSylVe, И очсвидного равенства V, ==" Vg). [c.589]

Аналогичным образом -диаграмма дает возможность определить начальные и конечные параметры и для других процессов изменения состояния водяного пара, например для изобарного, изотермического и изохорного (если на диаграмме проведены изохоры). [c.123]

Обозначения в нижней, пароводяной ступени цикла — те же, что и па рис. 12-12. Что же касается верхней ступени цикла, то здесь 1-2 — адиабатное сжатие в компрессоре 2-3 — изобарный (pj onst) процесс подвода тепла 3-4 — адиабатное расширение с отдачей работы в МГД генераторе 4-5-1 — изобарный (р2= onst) процесс отвода тепла (4-5 — отвод тепла к пароводяной ступени, 5-1 — отвод тепла в водяном теплообменнике). Отношение расхода рабочего тела в собственно МГД цикле к расходу воды в нижней ступени цикла (ш) определяется соотношением, аналогичным (12-516) [c.423]

В природе, строго говоря, не существует сухих газов. Такие широко применяющиеся газы, как атмосферный воздух или продукты сгорания топлива всегда содержат, как известно, некоторое количество водяного пара. Но даже небольшое количество пара при определенных условиях может оказать весьма существенное влияние на термодинамические свойства газа и результаты изменения его состояния. Если же содержание пара оказывается более значительным или изменение состояния смеси происходит в такой области параметров, когда пар в течение всего процесса или некоторой его части претерпевает фазовый переход, то парогазовая смесь должна рассматриваться как особое тело, обладающее необычными для пара или газа термодинамическими свойствами. Изхорная и изобарная теплоемкости получают значения от О до оо и находятся в большой зависимости от давления и температуры, показатель адиабаты приближается к единице, количественный состав смеси влияет на параметры состояния и на их приращение и т. п. Термодинамический расчет такого процесса во многом усложняется. [c.6]

Как видно из фиг. 35, процессы адиабатного сжатия, изотермического расширения и изобарного и изохорного нагрева сопровождаются испарением, или сублимацией процессы адиабатного расширения, изотермического сжатия и изобарного и изохорного охлаждения протекают с конденсацией, или десублимацией. Эти и многие другие особенности процессов легко запоминаются по диаграмме, что позволяет предвидеть их результаты. Это важное свойство — мнемоничность — присуще диаграмме I-S для влажного воздуха в такой же степени, как и диаграмме i-s для водяного пара. [c.98]

Парогазовая смесь из турбины направляется далее в холодиль-ник-конденсатор, в котором конденсируется пар воды, впрыскнутой в компрессор, и благодаря этому обеспечивается непрерывность циркуляции воды в контуре установки. Процесс конденсации водяного пара происходит при изобарном охлаждении парогазовой смеси. Чтобы получить непрерывность циркуляции воды в контуре установки в случае применения продуктов сгорания, содержащих собственный водяной пар, обычно достаточно охладить парогазовую смесь до температуры 310—320 К. [c.11]

Заключительная и наиболее важная стадия процесса образования заряженных водных капель реализуется за счет изобарного сжатия объема плазмы по мере ее охлаждения. Сжатие плазмы приводит к состоянию глубокого пересыщения водяных паров, обеспечивающему при избыточных парциальных давлениях паров Ргг/Риас З- 4 эффективную переконденсацию воды на ионах и последующий рост капель до макроскопических размеров (а= = см) аналогично процессу, имеющему место, напри- [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...