Функция отклонения от идеального состояния

Приведенные в этой главе уравнения состояния используются затем в гл. 5 для определения термодинамических функций отклонения от идеального состояния, а также парциальных мольных свойств. [c.31]

ФУНКЦИИ ОТКЛОНЕНИЯ ОТ ИДЕАЛЬНОГО СОСТОЯНИЯ [c.92]

ВЫЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ОТКЛОНЕНИЯ ОТ ИДЕАЛЬНОГО СОСТОЯНИЯ [c.95]

В правой части (1-11) температурные функции ia T), Сро Т) (константы интегрирования), как будет показано ниЖе, соответствуют идеально-газовому состоянию и называются идеально-газовыми термодинамическими функциями. Вторые слагаемые, характеризующие отклонение от идеально-газового состояния, могут быть вычислены, если известно уравнение состояния v—v p, Т). Таким образом, для определения калорических свойств необходимо знать не только уравнение состояния, но также идеально-газовые термодинамические функции. Последние не могут быть получены средствами термодинамики, а должны вычисляться на основе других методов (обычно идеально-газовые функции вычисляются методами статистической физики). [c.12]

Функция отклонения 34, 41, 127, 129 от идеального состояния 92 сл. [c.591]

Появляющаяся в формулах неравновесной термодинамики функция уи пожалуй, более наглядно, чем коэффициенты активности, характеризует неидеальность систем. Это проявляется не только в том, что величина yi не зависит от способа выбора стандартного состояния, но и в особенностях зависимости yi= =f xi) существенная асимметрия относительно точки Х = 0,Ъ, сильные изменения при малых концентрациях, большие отклонения от соответствующих значений для идеальных систем. [c.235]

Если отклонения от состояния идеального порядка относительно малы, концентрация дефектов в функции состава и температуры может быть определена при пОмощи несложных вычислений. [c.68]

Проверка системы может осуществляться как в замкнутой, так и в разомкнутой схемах. В первом случае вся работа направлена на отыскание причин отклонения от нормы основных характеристик системы. Этот метод в принципе приближается к идеальному виду испытания, так как поддерживается реальный рабочий режим системы. Однако вследствие оперативных ограничений, а также в связи с трудностью определения в общей схеме характеристик каждого звена в отдельности часто оказывается необходимым исследовать функции каждого элемента системы. Так, например, проверка нейтрализации мощного высокочастотного усилителя требует приведения в нерабочее состояние части системы. Проверка как в замкнутой, так и в разомкнутой схемах влечет за собой проверку основных частей системы в этом смысле она отличается от третьего метода, заключающегося в последовательном исследовании каждой из контрольных точек системы. Этот метод, если только он не основывается на логическом приближении (подразделение системы при каждом испытании на две части — исправную и неисправную) к неисправному элементу, может потребовать большой затраты времени в случае применения его для очень сложной системы. [c.59]

Для изучения распространения ударной волны и получения некоторых ее характеристик представляет интерес исследование развития пограничного слоя при внезапном возникновении движения. С этой целью в качестве экспериментальной установки была применена так называемая ударная аэродинамическая труба. В настоящей статье описаны экспериментальные исследования некоторых неустановившихся кратковременных процессов в пограничном слое. Одним из таких процессов является развитие пограничного слоя на стенках ударной трубы. Этот процесс представляет интерес, поскольку в нем выявляется причина отклонения потока от идеального, который согласно теории невязкого потока описывается разрывной (ступенчатой) функцией. Другая задача связана с рассмотрением процесса развития пограничного слоя до достижения им установившегося состояния на моделях, укрепленных внутри ударной трубы. Это явление представляет особый интерес для изучения кратковременных неустановившихся и установившихся потоков, обтекающих модели, поскольку распределение давления на моделях зависит от состояния пограничного слоя. [c.229]

На основании полученного термического уравнения состояния найдены обобщенные зависимости отклонения энтальпии и теплоемкости от идеально газовых функций, обеспечивающие высокую точность расчета. [c.96]

В работе [5] состояние механизма определяется как полная минимальная совокупность параметров х , Хп, характеризующих отклонение структуры механизма от его идеального прототипа . Предлагается определять состояние механизма, иными словами, погрешности его изготовления и сборки и появление различных дефектов в процессе работы механизма, по параметрам его диагностического сигнала, под которым понимается полная совокупность функций состояния, каждая из которых может быть измерена на работающем механизме. [c.44]

В гл. 2 отмечалось, что если степень заполнения электронных состояний невелика, для его описания можно применить статистику Больцмана, но при значительной степени заполнения следует пользоваться статистикой Ферми—Дирака. Критерием применимости той или иной статистики служит величина коэффициента активности. Статистика Больцмана применима в области идеальных разбавленных растворов, где 7 1, а степень заполнения состояний невелика. При более высоких концентрациях и соответственно более высоких степенях заполнения состояний, отклонение у от единицы становится значительным, что приводит к необходимости использования статистики Ферми—Дирака. Расчет величины у как функции степени заполнения показывает (см. рис. 41), что отклонение у от единицы становится ощутимым при л/Л 0,1. [c.90]

Относительно простые уравнения, учитывающие геометрическую нелинейность задачи, получаются, если ввести допущение о том, что в процессе ползучести оболочки при возмущенном движении, обусловленном некоторыми отклонениями от идеальной формы, напряжения и деформации в ней мало отличаются от напряжений и деформаций основного безмо-ментйого состояния. Введение этого допущения позволяет привести задачу об определении прогибов и напряжений пологой оболочки в условиях ползучести к системе из двух нелинейных интегродифференциальных уравнений относительно прогиба и функции напряжений, зависящих от координат на срединной поверхности и времени [87], Эти уравнения отличаются от уравнений, которые были получены ранее [83, 77] при исследовании условных критериев устойчивости, только слагаемыми, учитывающими геометрическую нелинейность. Сведение задачи к системе из двух уравнений позволяет использовать для решения задач ползучести оболочек эффективный прием, аналогичный тому приему, который был предложен Карманом и Тзяном при решении нелинейных задач для упругих оболочек. Прием состоит в разыскании функции прогибов в виде ft (О Щ (х, у), где Wi x, у) — задаваемые функции координат. Вид функции напряжений устанавливается с помощью уравнения совместности. Второе уравнение интегрируется по координатам приближенно в смысле Бубнова — Галеркина. Задача сводится к системе нелиь ей-ных интегральных уравнений относительно функций интегрирование которых при заданных начальных условиях [c.273]

Эти модели неизбежно оказываются эвристическими, и фигури-рующие в них параметры редко удается найти из первых принципов. Тем не менее иногда удается в простой форме отразить влияние довольно сложных структурных характеристик беспорядка. Рассмотрим, например, эффективную потенциальную энергию электрона в жидком металле. Эта функция характеризует многоэлектронную систему, и, строго говоря, соответствующий потенциал нельзя представить в виде простой суперпозиции атомных потенциалов он может зависеть от многоатомных характеристик структуры жидкости, например от средней локальной концентрации атомов. В 2.11 (рис. 2.42) мы видим, что объемы атомных ячеек в жидком состоянии вещества не постоянны, а флуктуируют, причем отклонения от средней величины могут достигать ]0%. Чтобы связать потенциальную энергию электрона в каждой ячейке с локальным атомным объемом, можно было бы воспользоваться методом потенциала деформации. При этом могла бы получиться простая континуальная модель, позволяющая описывать электронные свойства жидких металлов. Аналогичные соображения можно использовать и для определения эффективной потенциальной энергии носителей заряда вблизи края зоны в аморфном полупроводнике или для вычисления локальных упругих постоянных в стекле. В любых случаях предполагается, что искомая флуктуирующая величина зависит от локальных отклонений от идеальной тетраэдрической связи или от идеальной зигзагообразной конфигурации связей ( 2.10, рис. 2.33). На самом деле эти конкретные модели слишком упрощены, но на их примере можно проследить основную линию рассуждений, необходимых для того, чтобы связать картину непрерывного случайного поля с атомными характеристиками исходных материалов. [c.135]

Фактически обнаруживается, что в псевдозапрещенных зонах собственные функции сильно локализованы. С другой стороны, в областях энергии, соответствующих разрешенным зонам усредненной цепочки [описываемой, например, плотностью состояний (8.81)], радиус локализации оказывается очень большим. По этой причине в расчетах, выполняемых по методу Монте-Карло для моделей ограниченных размеров, факт локализации не всегда можно заметить. Как можно показать [29, 30], величина Ну (к) в этом случае стремится к средней длине свободного пробега, которую мы получили бы для возбуждения, распространяющегося в усредненной регулярной цепочке, рассеиваясь на отклонениях от идеального порядка ( 10.1). Это кажется более естественным интуитивным объяснением затухания локализованных собственных функций в указанной области спектра, чем идея о туннелировании сквозь запрещенные отрезки цепочки ). [c.373]

Для многих целей удобнее рассматривать удельную проводимость (величину, обратную сопротивлению) в функции состава. Так ак удельная проводимость относится к объему сплава, иногда считают более правильным выражать состав сплава в объемных процентах вместо обычных атомных или весовых процентов, в некоторых случаях это приводит к упрощению результатов. Так, в случае двух металлов, совершенно не растворимых в твердом состоянии, кривая проводимости в зависимости от объемного состава будет прямой линией экспериментально установлено, что от этого правила имеются только небольшие отклонения. В этом случае о бъемный состав можно легко определить по плотностям составляющих металлов, но при образовании твердого раствора или химического соединения объемный состав вычислить нельзя, так как при образовании сплава изменяются относительные атомные объемы в некоторых случ аях эти изменения могут быть значительными. При образовании твердых растворов выражение состава в объемных величинах не приводит к существенному упрощению кривых. В учебниках иногда указывается, что в системах с опраниченной растворимостью в твердом состоянии (см. рис. 6), где в равновесии НЗ ходятся два твердых раствора различных составов, график проводимость — объемный состав в двухфазной области будет прямой линией, соединяющей цроводимости чистых фаз. Ясно, однако, что идеальная прямая линия получается лишь при нанесении проводимости в зависимости от объемного содержания Р-фазы, которое обычно заметно отлич ается от объемного содержания металла В. [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...