Теплопроводность смесей жидкостей

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ СМЕСЕЙ ЖИДКОСТЕЙ [c.459]

Хотя точность всех расчетных уравнений теплопроводности смесей жидкостей аналогична, только уравнение Ли может быть использовано для многокомпонентных систем со всеми однозначно определенными членами. [c.463]

Для грубой оценки вязкости и теплопроводности смеси газов и жидкостей при близких значениях ц а X можно воспользоваться соотношениями аддитивности [c.208]

Для смеси термодинамически подобных веществ (газов и жидкостей), имеющих не сильно различающиеся значения константы а Ван-дер-Ваальса, примерно одинаковые значения мольной теплоемкости Ср , о и близкие значения критической температуры, вязкость и теплопроводность смеси могут вычисляться по формулам [c.208]

Прибор себя оправдал при определении теплопроводности вязких жидкостей (например, масел). При попытке расширить применение прибора на жидкости или их смеси с разной вязкостью (воду, керосин, спирт и т. д.) проявилось нарушающее воздействие естественного течения, которое в значительной мере сократило продолжительность опыта (например, у воды лишь 7 сек), в результате чего сильно понизилась точность [c.38]

Для расчета коэффициентов теплопроводности смесей органических жидкостей в работе [64] была предложена эмпирическая зависимость [c.78]

Методика проведения обобщений. Для обобщений были использованы результаты наших измерений коэффициентов теплопроводности органических жидкостей и их смесей, а также опытные данные по четыреххлористому углероду, хлороформу, диэтиловому эфиру, анилину, нитробензолу, приведенные в работах [26, 28, 43]. [c.92]

В случае смеси термодинамически подобных веществ (газов и жидкостей), имеющих не сильно отличающиеся значения вандерваальсовской константы а, примерно одинаковые значения молярной теплоемкости и близкие значения критической температуры, вязкость и теплопроводность смеси может вычисляться по следующим формулам [c.122]

Теплопроводность смесей органических жидкостей лпи Т= ЯПЗ° К Г25. 90) [c.200]

Теплопроводность двойных жидких систем при низких температурах. Смеси сжиженных газов. Смесь сжиженных газов в таких условиях можно считать смесью жидкостей или их раствором, если компоненты не проявляют стремления к образованию эмульсии, к расслоению или к образованию химических соединений. [c.213]

Из табл. 1 видно, что коэффициенту теплопроводности системы жидкость — газ соответствует подвижность флуктуаций концентрации в жидких смесях. По этой причине можно предположить, что выводы 1 и 4, а также 2 и 3 являются аналогами. Именно в этом смысле возможна, вероятно, единая теория таких систем. [c.268]

Теплопроводность большинства смесей органических жидкостей оказывается меньше рассчитываемой по правилу аддитивности при выражении состава в мольных (или массовых) долях ). Значения теплопроводности Хщ четырех смесей приведены на рис. 10.20. Обзор имеющихся данных по теплопроводности смесей опубликован Национальной инженерной лабораторией (НИЛ) [68], а другие, более поздние статьи, посвященные измерению значений теплопроводности, содержатся в [66, 67, 171]. [c.459]

Хг — коэффициент теплопроводности парогазовой смеси у поверхности жидкости, вт/м-град-, [c.511]

Охлаждающей ванной могут служить различные незамерзающие жидкости (спирт, бензин, ацетон и др.). При испытаниях до — 20° С лучше всего пользоваться обычным льдом или снегом, смешанным с солью, или смесью льда с селитрой. Для более низких температур (до — 78° С) обычно применяют твёрдую углекислоту (сухой лёд). В этом случае испытание ведут следующим образом в сосуд, изолированный оболочкой с низкой теплопроводностью (пробка, дерево, шлаковая вата, бума- [c.66]

Уравнение Ван-дер-Ваальса замечательно тем, что качественно правильно описывает состояние жидкости, газа, пара и неустойчивой смеси пара и жидкости. Следует ожидать, что поэтому и наше уравнение (5-41) будет также качественно верно отражать поведение коэ и-циента теплопроводности при различных состояниях вещества (здесь не рассматриваются вещества с электронной проводимостью в жидком и твердом состоянии). [c.175]

Символы Т —абсолютная температура, °K(T = 273 + Q и Гв — соответственно температура воздуха и температура адиабатического насыщения (температура мокрого термометра) — температура радиационной поверхности и и — соответственно влагосодержание и критическое влагосодержание пористого тела Ср —удельная изобарная теплоемкость влажного воздуха (парогазовой смеси) р — плотность влажного воздуха v — коэффициент кинематической вязкости а — коэффициент температуропроводности —коэффициент теплопроводности влажного воздуха — коэффициент взаимной диффузии — относительное парциальное давление пара, равное отношению парциального давления пара к общему давлению парогазовой смеси w — скорость движения воздуха р о — относительная концентрация г-ком-понента в смеси, равная отношению объемной концентрации р,- к плотности смеси р(р,о =рУр) Рю—относительная концентрация пара во влажном воздухе <р — влажность воздуха (< = pj/pj ре — давление насыщенного пара — химический потенциал г-го компонента М,-— молекулярный вес г-го компонента Л,-—удельная энтальпия г-го компонента R — универсальная газовая постоянная г—удельная теплота испарения жидкости. [c.25]

Джонсона и Хуанга метод расчета теплоемкости жидкостей 145 Джордана—Коутса метод расчета теплопроводности смесей жидкостей 460 Джосси, Стила и Тодоса корреляция для вязкости неполярных газов 372 Диаграмма(ы) [c.583]

Значение dQx, в свою очередь, компенсируется поступлением теплоты dQu, а также dQx через границу с жидкостью за счет теплопроводности смеси и диффузии пара dQ = qdx. Суммируя составляющие теплового потока в элементарном объеме слоя (dQx = dQ + dQx), получаем интегральное (интегродифферен-циальное) уравнение энергии пограничного слоя насыщенного газа [c.116]

В книге даны основные методы экспериментального определения коэффициентов теп-пропроводности газов и жидкостей. Изложены теоретические основы рассматриваемых мето-, дов. Приведены обобщающие зависимости для вычисления теплопроводности разреженных газов, газов под давлением, газовых смесей, жидкостей и жидких растворов. [c.176]

Примеры П. п. в непрерывной системе (гомогенной смеси жидкостей или газов) — термодиффузия, в к-рой поток вещества вызван градиентом темп-ры, и Дюфура эффект, в к-ром поток тепла вызван градиентом концентрации (или хим. потенциала). Термодиффузия и эффект Дюфура представляют собой надагающие-с я процессы по отношению к диффузии и теплопроводности, к-рые являются прямыми процессами. [c.559]

Для исследования физических свойств жидкостей и их смесей в ГИИТТ были разработаны приборы для измерения теплопроводности и удельной теплоемкости. Речь идет, в частности, о приборах для определения теплопроводности вязких жидкостей нестационарным методом, в пределах температур от 15 до 90° С теплопроводности неагрессивных [c.37]

Произвол в задании аддитивной формы правой части (суммирование теплопроводности компонент в растворе) может быть наглядно иллюстрирован еще и другим, независимым путем. Принятая модель идеального раствора жидкостей по существу является квазигазовой моделью структуры раствора. Действительно, основное изменение теплопроводности компонент в смеси газов обусловлено изменением частоты соударений молекул исходных компонент и в меньшей степени (как показано и в работе [90]) влиянием межмолекулярного взаимодействия. При таком совпадении исходных предпосылок, принятых в работе [90], с условиями в смесях газов можно было бы ожидать, что расчет по формулам (7-9) — (7-10) даст хорошее согласование с опытом для смесей газов. К сожалению, эти ожидания не оправдываются. В силу того что для всех разреженных газов выполняется условие Vi=Vj (равенство мольных объемов), во всех случаях для бинарных смесей должна была бы иметь место линейная зависимость теплопроводности смеси газов от мольной или объемной концентрации компонент. Результаты измерений показывают (см. гл. 8), что для смесей газов характерно отрицательное отклонение теплопроводности от линейной зависимости, причем в отдельных случаях, например для смеси водорода с двуокисью углерода, это отклонение (по отношению к опыту) составляет до 100% и более. [c.195]

По данной теме имеется ряд работ, обзор и обсуждение которых даны в литературе [1—5]. Методами регулярного теплового режима па шаровом эикалориметре [6] нами измерены теплопроводность смесей некоторых органических жидкостей и на цилиндрическом бикалориметре [7] — теплопроводность ряда масел и их смесей. По ходу работы пришлось проанализировать теорию методов регулярного теплового режима, в результате [c.117]

Даны общий метод получения расчетных формул для бикалориметров регулярного теплового режима, приведены результаты измерений теплопроводности смесей двух масел (вапор-52 и машинное СУ) и шести индивидуальных жидкостей (бензол, толуол, кумол, бромбензол, хлорбензол) на цилиндрическом и шаровом бикалориметрах. Измерены 12 двойных и 17 тройных смесей этих жидкостей в интервале температур 293—353° С при различных концентрациях компонентов. Анализируются формулы Филиппова, Дульнева—Заричняка, Расторгуева — Ганиева, Блага и Шобра, и для технических жидкостей предлагается эмпирическая формула [c.158]

Я. М. Назиев использовал разработанный им метод для исследования теплопроводности парафиновых и олефиновых углеводородов и их бинарных смесей при низких температурах и высоких давлениях [55—58]. В последующих работах показана возможность использования метода цилиндрического три-калометра для исследования теплопроводности электропроводящих жидкостей [59, 60]. [c.24]

В работах Р. М. Гарипова [11] и О. В. Воинова и А. Г. Петрова [9, 10] получены осредненные уравнения неразрывности и импульса фаз для случая смеси идеальной несжимаемой жидкости со сферическими частицами (пузырьками) нулевой массы при отсутствии фазовых перюходов, когда объемное содержание дисперсной фазы 1, так что величинами а. в степени большей единицы можно пренебречь. Указанные уравнения [9—11] получены из анализа задачи о двпженпи идеальной несжимаемой жидкости около системы N сфер с радиусами a t) v = 1,. . ., Л ) и предельного перехода N со пли L/L -> 0. При этом рассматривалось хотя и не произвольное распределение пузырьков в объеме, но, по-видимому, более общее, чем их равномерное расположение (а именно, равномерному расположению соответствует использованная нами ячеечная схема). С одной стороны, метод [9—И ], видимо, более последователен и строг, но, с другой стороны, он проходит только для случая потенциального движения идеальной несжимаемой жидкости, в то время как метод ячеек допускает анализ и получение уравнений в более сложных случаях, когда необходим учет эффектов вязкости, теплопроводности, сжимаемости, фазовых переходов, несферичности частиц и т. д. В связи с этим интересно сравнить, не вдаваясь в процедуру их вывода, уравнения [9—И] и уравнения, полученные нами. [c.151]

Изложенный механизм справедлив для случая небольшой разности температур между пористым материалом и паровой фазой смеси. Совершенно по-другому испарение потока завершается в тех случаях, когда вследствие подвода теплоты теплопроводностью в область испарения температура пористой матрицы быстро возрастает. В этом случае в месте, где температура проницаемого каркаса достигает определенной величины Г, соответствующей предельно достижимому перегреву жид кости, теплоноситель не может больше существовать в жидкостной фазе на поверхности частиц, жидкость перестает смачивать материал и микропленка свертывается в микрокапли. В итоге происходит резкое уменьшение интенсивности теплообмена при смене режима испарения микропленки на режим конвективного теплообмена дисперсного потока перегретого пара с мельчайшими каш1ями. Здесь микрокапли при столкновении с поверхностью каркаса уже не растекаются по ней, вследствие чего испарение их затруднено. [c.82]

Во-вторых, изменение состава может происходить путем молекулярного переноса веществ смеси из одного участка жидкости в другой. Выравнивание концентрации путем такого непосредственного изменения состава каждого из участков жи,п-кости называют диффузией. Диффузия является процессом не-1 )братимым и представляет собой наряду с теплопроводностью и вязкостью один из источников диссипации энергии в жидкой смеси. [c.319]

Гетерогенные смеси, их движения, последствия воздействия на них, возникающие в них волны чрезвычайно многообразны, что является следствием многообразия комбинаций фаз, их структур, многообразия межфазных и впутрифазных взаимодействий и процессов (вязкость и межфазное трение, теплопроводность и межфазный теплообмен, фазовые переходы и химические реакции, дробление и коагуляция капель и пузырей, различные сжимаемости фаз, прочность, капиллярные силы и т. д.) и многообразия различных видов воздействия на смеси. Например, в га-зовзвесях образуются размазанные волны, структура и затухание которых определяются главным образом силами межфазного трения с газом и дроблением капель или частиц. В жидкости с пузырьками газа или пара из-за радиальных пульсаций пузырьков, помимо размазанных волп, характерными являются волны с осцилляционной структурой, сильно зависящей от процессов тепло- и массообмена, а также дробления пузырьков. Далее в конденсированных средах фазовые переходы, инициируемые сильными ударными волнами, могут привести к многофронтовым волнам из-за немонотонного изменения сжимаемости среды при фазовых превращениях. Своеобразные волновые течения с кинематическими волнами возникают и при фильтрации многофазных жидкостей. [c.5]

Первое допущение позволяет использовать классические представления и уравнения механики сплошных однофазных сред (уравнения идеальной и вязкой жидкостей, уравнения упругого и упругопластического тела и т. д.) для описания процессов в масштабах самих неоднородностей, т. е. процессов внутри или около отдельных включений или неоднородностей (для смеси в целом это — микропроцессы). При этом для описания физических свойств фаз (вязкости, теплопроводности, упругости и т. д.) моншо использовать уравнения и параметры, полученные из опытов с соответствуюпщми веществами в однофазном состоянии. [c.17]

Для пароводяной смеси независимо от содержания влаги Ма, сразу за скачком происходит конденсация в условиях Га < Га < теплопроводности жидкости по сравнению с наром капли поглощают все тепло из пара и конден- [c.348]

Выше были рассмотрены условия возникновения и развития паровой фазы у нагреваемой поверхности, которые одновременно-опреде- ляют интенсивность теплообмена этой поверхности с кипящей жидкостью. При кипении происходит беспорядочная турбулизация парожид-костиой смеси вблизи поверхности пагрева растущими и периодически отрывающимися пузырьками пара. Кроме того, интенсивность теплообмена связана с термическим сопротивлением весьма тонкой жидкостной прослойкой (пленки), остающейся вследствие смачивания непосредственно на самой поверхности нагрева под областью паровых пузырей и через которую теплота передается путем теплопроводности. [c.301]

Теплоотдачей от парогазовой смеси к поверхности жидкости передается теплота пов, Дж/(м -с) (на диаграмме этой величине соответст-руют составляющие /, II, III). Теплота <7поб расходуется в общем случае на испарение жидкости (г/п,пов составляющая I) и частично может передаваться теплопроводностью и конвекцией в жидкую фазу (составляющие II и /// обозначим эту долю через дш). Тогда [c.346]

В уравнении (2-4-6) член /пов/" учитывает перенос в стенку теплоты фазового перехода, член /пов(йж.поя—йж.с)—теплоты переохлаждения конденсата относительно ж.пов (конвективный теплообмен), член аЛТд — конвективную теплоотдачу от парогазовой смеси к жидкости эта. часть соответствует теплоте, переданной теплопроводностью на границе у=+ . Уравнение (2-4-6) представляет собой более конкретную запись уравнения (2-2-16). [c.41]

Коэффициент теплопроводности газов увеличивается с повышением температуры, а от давления практически не зависит, за исключением очень высоких (больше 2000 кгс/см ) и очень низких (меньше 10 мы рт. ст.) давлений. Для смеси газов коэ( х )ициент теплопроводности может быть определен только опытным путем, закон аддитивности для непригоден. Коэффициент теплопроводности жидкости лежит в пределах от 0,08 до 0,6 ккалДм ч °С). С повышением температуры у большинства жидкостей коэффициент теплопроводности уменьшается, исключение составляют вода и глицерин Коэффициент тёпло-, проводНости неметаллических материалов изменяется в пределах от 0,02 до 2,5 ккал/(м ч °С), с повышением температуры он увеличивается примерно по линейному закону. Материалы с низким значением коэффициента теплопроводности 0,2 ккал/(м ч С)] обычно называют теплоитоляционными материалами. [c.117]

Лит. см. при ст. Собственные функции. Л. О. Чехов. СОВЕРШЕННЫЙ ГАЗ в гидроаэромеханике — газ, параметры к-рого удовлетворяют Клайпе-рояа ур-нию Р — р/р(Р,Т) (Р — давление, р — плотность, R — газовая постоянная, р. — молярная масса). С. г. имеет постоянные уд. теплоёмкости при постоянном объёме давлевий (соотв.,Су и Ср). В термодинамике такой газ ваз. идеальным газом, в гидроаэромеханике и газовой динамике под идеальным газом понимают газ, в к-ром отсутствует вязкость и теплопроводность (см. Идеальная жидкость). Модель С. г. удовлетворительно описывает поведение реальных газов и газовых смесей (напр., воздуха) в ограниченном диапазоне изменения Р и Т я широко используется при расчётно-теоретич. исследованиях течения газов. [c.569]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...