Параметр деления ядра

Для того чтобы ядро с параметром деления —— < 49 разде- [c.371]

Рассмотрим теперь подробнее процесс деления ядра, который схематически изображен на рис. 10.4. Различные стадии деформации ядра характеризуются различными значениями параметра деформации а. Для невозбужденного (сферического) ядра а = 0. Для слабо деформированного ядра параметр а совпадает с расстоянием между фокусами эллипсоида. При возрастании деформации а приобретает смысл расстояния между центрами будущих осколков. [c.539]

Размножение нейтронов. Возможность осуществления цепной реакции деления и её параметры определяются ядерно физ. свойствами среды и геометрией (размерами, формой) системы. Влияние свойств среды можно изучать независимо, введя представление о бесконечной (бесконечно протяжённой) среде. Осн. параметром в этом случае является —коэф. размножения нейтронов для бесконечной среды, равный отношению кол-ва нейтронов одного поколения к предыдущему. При этом подразумевается, что нейтроны данного поколения исчезают как при поглощении с последующим делением ядра, так и в результате радиац. захвата. Вторичные нейтроны деления относятся к след, поколению. Время жизни нейтронов одного поколения весьма мало (10 —10 с в тепловых Я, р. и до 10 с в быстрых), поэтому потерей нейтрона за счёт его собственного Р-распада (время жизни 15 мин) можно пренебречь. В гомогенной среде в общем случае [c.681]

Ядерные реакции деления могут возникать лишь у очень тяжелых ядер. Их неустойчивость связана с большим количеством протонов и сильным влиянием кулоновских сил отталкивания. В ядрах, способных к делению, параметр деления [c.256]

Рис. 11.2. Зависимость параметра деления 2УА от атомного числа Z ядра. Предел стабильности по отношению к спонтанному делению ядер взят равным 2 А Я 44,5,

Для нормального соотношения между протонами и нейтронами в ядре этому значению величины Z /Л соответствует Z 110. При меньших значениях параметра Z IA деление возможно, лишь начиная.с некоторой энергии возбуждения, которая необходима для того, чтобы нейтрализовать влияние поверхностной энергии. Необходимая энергия возбуждения растет с уменьшением Z M, т. е. при переходе к менее тяжелым ядрам. Конечно, все это лишь средние цифры, от которых возможны небольшие индивидуальные отклонения. В частности, необходимо ввести поправку на деформацию ядра в основном состоянии. [c.539]

Второй (резольвентный) подход в методах алгебраического приближения основан на резольвентном представлении решения исходного интегрального уравнения теплообмена излучением. На основании известного из математики итерационного метода решение интегрального уравнения можно представить в виде квадратуры, в которой под знак интеграла входят резольвента и известная по условию функция. При этом в свою очередь резольвента от ядра исходного интегрального уравнения удовлетворяет новому интегральному уравнению, в котором фигурируют только оптико-геометрические параметры излучающей системы. Излучающая система аналогично классическому подходу разбивается на зоны, в пределах каждой из которых радиационные характеристики и заданные плотности излучения принимаются постоянными. С учетом такого зонального деления интегральное уравнение для резольвенты аппроксимируется система ми линейных алгебраических уравнений, решаемых численно или аналитически. [c.222]

Потенциальная энергия капли, которая складывается из поверхностной и электростатической энергии, является функцией параметров а . Эта функция в пространстве параметров a..f изображается некоторой поверхностью. На этой энергетической поверхности состояния исходного ядра и разделившихся осколков изображаются точками, лежащими в потенциальных долинах (на рис. 17 — точки а н f ), которые разделены потенциальным барьером. Точка перевала на хребте , разделяющем обе потенциальные долины, определяет критическую деформацию ядра, за которой может последовать его деление. [c.314]

Опыт показал, например, что способность ядер к спонтанному делению зависит от параметра Z /A отнюдь не монотонно, ядра с четным числом про- 20 4о""бО 80 юо по Т [c.213]

В главе об элементарно теории котлов мы занимались изучением критических размеров котла и его поведением во времени. В теории использовались значения сечений а,-, плотностей Л , с которыми различные ядра распределены в котле, средняя логарифмическая потеря энергии на одно столкновение и число вторичных нейтронов на одно деление . В ходе вычислений мы ввели некоторые параметры /, р, и Ь , которые мы выразили через с , Л ,- и (в формуле для р) и. Все основные результаты были выражены через г и 4 параметра. [c.37]

Я. м. первой группы позволяют понять причину стабильности ядерного вещества, т. е. устойчивости по отношению к делению и самопроизвольному распаду ядра, и насыщение ядерных сил, т. е. постоянство средней энергии, приходящейся на нуклон. Они дают возможность с помощью неск. параметров [c.546]

Запаздывающие нейтроны каждой группы характеризуются параметром р,-, который равен числу нейтронов данной группы на один нейтрон деления. Сумма р = Б Рг меняется от одного ядра к другому. Параметры Р указаны в табл. 11.2 и 11.4. [c.284]

Основные свойства процесса деления могут быть объяснены при помощи элементарной теории, развитой Н. Бором, Дж. Уил-лером и Я- И. Френкелем на основе капельной модели ядра. Теория позволяет вычислить Q, понять роль параметра деления Z jA, объяснить природу спонтанного деления. [c.411]

Среднее число мгновенных нейтронов v rH, возникающих при делении ядра, имеет тенденцию увеличиваться с возрастанием энергии нейтронов Е, вызывающих деление (рис. 40.7). Эта зав симость может быть представлена выражением v( )=v -f-a n,rfle Vo — среднее число мгновенных нейтронов при делении тепловыми нейтронами. Параметр а 0,15, он слабо зависит от энергии нейтрона. [c.1095]

Когда энергия возбуждения ядра невелика, квантовые оболочечные эффекты приводят к осцилляциям потенц. энергии относительно параметра деформации ядра. При этом барьер деления приобретает двугорбый (рис. 6, б) или трёхгорбый (рис. 6, е) вид. Такое поведение потенц. энергии ядра позволяет наиб, просто объяснить как существование спонтанно делящихся [c.580]

Единственной переменной величиной для рааных ядер в этом отношении является так называемый параметр деления Z A, Чем он больше, тем легче делится данное ядро. [c.212]

Ядра со значениями параметра деления, меньшими 2 aJa ), тоже делятся спонтанно, но их времена жизни тем больше, чем меньше их параметр деления. Это явление полностью аналогично туннельному эффекту, рассмотренному ранее при изучении процессов а-распада. На рис. 11.3 представлены соответствующие экспериментальные данные. Из него явствует, что в действительности спон- [c.272]

Здесь ), Еа и vI,f — коэффициент диффузии, сечение поглощения и произведение выхода нейтронов при делении на сечение деления 2/ — одногрупповые константы, полученные усреднением сечений по спектру нейтронов в активной зоне (см. 9.2). В реакторе на тепловых нейтронах основная часть делений горючего происходит при взаимодействии с ядрами тепловых нейтронов. В этом случае указанные одногрупповые константы являются фактически константами тепловых нейтронов. В табл. 9.7 приведены константы и параметры тепловых ней- [c.35]

Полезно отметить, что параметр Z /A для наиболее тяжелых ядер достаточно близок к найденному предельному значению. Например, для 82 Z /A = 35,5 для Z /A = 37,3, т. е. эти ядра находятся на грани устойчивости. Таким образом, модель жидкой капли дает правильные выводы о пределе устойчивости ядер по отношейию к делению. [c.175]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

При Т. д. я. образуется широкий спектр по массе и заряду лёгких частиц—от ядер водорода до ядер кислорода, а иногда и более тяжёлых частиц (рис. 2). Массовое и зарядовое распределения лёгких частиц примерно одинаковы при Т. д. я. трансурановых. эле.меитов. но с увеличением Z /A (параметр делимости) делящегося ядра относит, вероятность образования более массивных частиц возрастает. Т. д. я. является осн. источником образования трити.ч в ядерных реакторах. При делении ядер под действием тепловых нейтронов одно ядро образуется примерно на 10 актов деления. Вероятность образования зеркального ядра Не на неск. порядков ниже и находится на уровне возможности эксперим. обнаружения. [c.169]

Совр. значения параметров ф-лы Вайцзеккера й,= 15,75 МэВ, 2 = 17,8 МэВ, ft, = 0,71 МэВ, 4 = 23,7 МэВ. Ф-ла (4) в ср, хорошо описывает энергии связи ядер, ограничивает значением Z 46 область существования ядер, устойчивых по отношению к делению. Однако она не учитывает индивидуальных особенностей оболочечнай структуры ядра. Эти эффекты можно учесть методом обо-лочечной поправки Струтинского, предсказывающим возможность существования т. н. островов стабильности сверхтяжёлых ядер при Z 114 (см. Трансурановые элементы). [c.686]

Одним из основных вопросов в теории вязкоупругости является выбор ядер интегральных уравнений (1.5) и (1.6), нахождение резольвент, а также достоверное определение их параметров. Анализ экспериментальных кривых ползучести показывает, что прн малых t деформация после приложения нагрузки быстро нарастает, так что вначале кривая ползучести практически сливается с осью ординат. Попытки определения фактической скорости ползучести в опыте при о — onst для очень малых t оканчиваются неудачей, так как или скорость ползучести остается больше той, какая может быть измерена применяемыми регистрирующими приборами, или не удается исключить колебательные явления. В связи с изложенным многие исследователи пришли к заключению, что функция ползучести для реального материала должна обязательно иметь слабую (интегрируемую) особенность. Поэтому заметна тенденция использовать для анализа реологических задач ядра интегральных уравнений, имеющие слабую особенность при t =0. Систематизация таких ядер" и их резольвент проведена в работе [95] (табл. 1.1). Отметим, что дробноэкспоненциальная функция Ю. Н. Работнова может использоваться не только как ядро релаксации, но и как ядро ползучести, например, когда материал обнаруживает ограниченную во времени ползучесть. Использование ядра Эа для решения практических задач представляется особенно перспективным в связи со следующими обстоятельствами. Во-первых, на их основе Ю. И. Работновым [138] и М. И. Розовским [149, 150] разработан метод решения задач линейной вязкоупругости с применением принципа Вольтерры. Этими авторами создана алгебра операторов, согласно которой можно производить математические действия умножения, деления и т. д. над выражениями, содержащими интегральные операторы. Дальнейшее развитие алгебры операторов имеется в работах [65, 155]. Во-вторых, Эа — функции протабулированы и изданы отдельной книгой [142]. В-третьих, разработан достаточно эффективный метод определения параметров Эа — функции для реального материала на ЭВМ [126, 163]. [c.21]

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА — раздел физики, посвященный изучению свойств систем, состоящих из огромного числа частиц, Физич, закономерности таких систем имеют вероятностный, статистич, характер, Т, о,, С, ф, имеет дело со статистич, распределениями, определяющими, с какой вероятностью частицы системы имеют тот или иной набор значений параметров, определяющих их состояния. Методы С, ф, применяются во всех отраслях физики в физике газов, жидкостей и твердых тел, атомного ядра, распространения света в космич. пространстве, расиространен ая радиоволн, теории звезд и т. д. Вместе с этим фактически отсутствует деление С, ф. на классическую и квантовую, поскольку статистич, подход применительно к макроскопич, телам и в классической и в квантовой физике обусловлен ио существу одними и теми же причинами. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...