Барьер деления

Таким образом, в процессе малых эллипсоидальных деформаций энергия ядра первоначально возрастает, так что образуется энергетический барьер Wf, подобный рассмотренному в 9 при описании а-распада. Этот барьер деления делает процесс деления энергетически невозможным (в классической физике), точ- [c.370]

Эту энергию можно внести в ядро, облучая его, например, Y-лу-чами. Деление становится возможным при энергии у-лучей выше барьера деления [c.371]

Оценка величины барьера деления для урана поз воляет на- [c.372]

Для более легких ядер < 36 j барьер деления Wf ста- [c.372]

В соответствии с капельной моделью вынужденное деление ядра становится возможным, когда энергия возбуждения делящегося ядра превышает барьер деления [c.398]

В 42 п. 2 было показано, что барьер деления должен быть 22 [c.399]

Экспериментально высота барьера деления может быть найдена, если изучить деление ядер быстрыми частицами или у-квантами с большой энергией. Напомним, что при делении частицами, например нейтронами, условие вынужденного деления записывается в форме [c.399]

Таким образом, при делении улучами барьер деления совпадает с пороговой энергией реакции деления [c.399]

Измерения дали следуюш,ие значения барьеров деления (в Мэе) [c.399]

Часто также для контроля за интенсивностью пучка используется реакция деления некоторых не очень тяжелых ядер (например, Bi или Аи) с высоким барьером деления. Ход сечения деления Bi с энергией падающих частиц изображен на рис. 221. Из рисунка видно, что реакция деления Bi обладает порогом мин 25 Мэе, начиная с Г > 100 Мэе, сечение реакции меняется сравнительно медленно. [c.523]

Барионный заряд 259, 607, 622 Барьер деления 370 [c.714]

Таблица 40.1. Барьеры деления Вд и Вд и глубина второй ямы [j, МэВ [10 . Здесь и далее в круглых скобках указаны погрешности

БАРЬЕРЫ ДЕЛЕНИЯ ЯДЕР [c.1088]

Барьеры деления ядер с Z<85 увеличиваются с уменьшением Z /Л. Для еще более легких ядер модель жидкой капли предсказывает увеличение барьера деления, прохождение его через максимум в области ядер молибдена и затем уменьшение до нуля при Z-[А—>-0. [c.1089]

Барьер деления. При большой энергии возбуждения потенц. энергия ядра ведёт себя подобно. энергии деформации равномерно заряженной жидкой капли. Чтобы [c.579]

Рис, 2. Барьер деления и последовательность форм, принимаемых делящимся ядром. [c.147]

Теория Д. а. я. впервые была дана дат. физиком И. Бором и амер. физиком Дж. А. Уилером и независимо от них Я. И. Френкелем. Они развили капельную модель ядра, в к-рой ядро рассматривается как капля электрически заряженной несжимаемой жидкости. На нуклоны действуют уравновешивающие друг друга яд. силы притяжения и электростатич. силы отталкивания, стремящиеся разорвать ядро. Деформация ядра нарушает равновесие при этом возникают силы, аналогичные поверхностному натяжению жидкой капли, стремящиеся вернуть ядро к нач. форме. Деформация ядра при делении сопровождается увеличением его поверхности, и, как в жидкой капле, силы поверхностного натяжения возрастают, препятствуя его дальнейшей деформации. Чем ниже барьер деления (чем больше величина А), тем меньше период спонтанного деления. [c.148]

Капельная модель описывает лишь усреднённые св-ва ядер, В действительности же хар-р процесса деления может существенно зависеть от внутр. структуры ядра и состояния отд. нуклонов. Из-за этого, в частности, барьер деления больше для ядер с нечётным числом нуклонов, чем для соседних чётно-чётных ядер (чётные Ъ и Л ). Напр., деление ядер под [c.148]

Таким образом, при переходе от изотопа 921J23S к изотопу 92lJ2 барьер деления Wf уменьшается, а энергия связи нейтрона Ёп возрастает и может превзойти барьер деления. Расчет и опыт показывают, что барьер деления для 92U равен 6,0 Мэе, а для 92U233 — 7 Мэе. Соответственно энергия присоединения нейтрона к ядру 92U 5 равна 6,5 Мэе, т. е. превышает барьер деления, а к ядру 920 примерно 6 Мэе, т. е. меньше барьера деления. [c.372]

Величина Q вычисляется как разность масс (энергий) исходного ядра и осколков, выраженных с помощью полуэмпирической формулы Вейцзеккера. Вычисление показывает, что деление энергетически выгодно (Q > 0) при Z /A > 17 (т. е. при Z>47), причем Q растет с ростом Z /A. Из более подробного анализа следует, что в процессе деформации, предшествующей делению, энергия ядра должна первоначально возрастать и только после этого убывать (энергетический барьер деления). Высота барьера деления убывает с ростом Z /A и при Z /A = = 45 ч- 49 становится равной нулю (Z 120). Вынужденное де- [c.411]

Кроме деления ядер под действием указанных механизмов возбуждения возможен процесс деления ядер без каких-либо видимых внешних воздействий на ядро. Такой процесс называют спонтанным делением ядер. Принято считать, что в невозбужденных ядрах (представляемых как маленькие капли) имеют место колебания с периодом 10 "—10 с и амплитудой 0,1—0,2 радиуса ядра. Наличие барьера деления сдерживает самопроизвольный развал ядра, однако после огромного числа колебаний барьер может оказаться случайно пройденным посредством туннельного перехода. Времена жизни ядер по отношению к спонтанному делению изменяются от 10 лет для изотопов урана и тория до миллисекунд для ядер с зарядом Z=104-Hl07. [c.1087]

Таблица 40.2. Высота барьеров деления ядер от 2i3At до i Tb [II]

В табл. 40.1 приведены параметры двугорбой структуры барьеров тяжелых ядер (2>88), а в табл. 40.2— значения Втах для ядер с 2<85, с одного])бым барьером деления. Внутренний барьер В л ядер от Th до Fm равен 5—6 МэВ. [c.1089]

Когда энергия возбуждения ядра невелика, квантовые оболочечные эффекты приводят к осцилляциям потенц. энергии относительно параметра деформации ядра. При этом барьер деления приобретает двугорбый (рис. 6, б) или трёхгорбый (рис. 6, е) вид. Такое поведение потенц. энергии ядра позволяет наиб, просто объяснить как существование спонтанно делящихся [c.580]

Одно из наиб, существенных проявлений остаточного взаимодействия — спаривание между нуклонами в ядре и ядерная сверхтекучесть (см. Сверхтекучая модель ядра). Одночастичвая О. м. я. е учётом ядерной сверхтекучести в сочетании с капельной моделью применялась и к вычислению масс ядер и барьеров деления [3]. [c.380]

СПОНТАННОЕ деление ЙДЕР — разновидность радиоактивного распада тяжёлых ядер (см. Радиоактивность). Впервые обнаружена у ядер природного урана Г. Н. Флёровым и К. А. Петржаком в 1940. С. д. я., подобно альфа-распаду, происходит путём туннельного перехода. Вероятность С. д. я. экспоненциально зависит от высоты барьера деления. Для изотопов и и соседних с ним элементов высота барьера деления 6 МаВ. При небольших ( МэВ) вариациях высоты барьера период С. д. я. изменяется в 10 рая (см. рис. 5 в ст. Деление ядер). [c.652]

Метод измерения т на основе Т. э. является прямым сравнивается время жизни составной ядерной системы с временем пролёта ею межатомного расстояния в кристалле. Отсюда следует его применимость как в случае возбуждения изолированных уровней энергии составной ядерной системы, так и в условиях перекрывающихся уровней. Этим методом исследовались временные характеристики процесса деления тяжёлых ядер. Впервые измерена длительность деления возбуждённых ядер урана и трансурановых элементов в диапазоне т 10 —10 с. Данные по длительности деления используются для получения информации о вьгсоковозбуждённых состояниях ядер при больших деформациях, соответствующих второй потенц. яме двугорбого барьера деления (см. Деление ядер). [c.66]

Интересно отметить, что наличие двугорбого барьера деления (показан на рис. 8.8 пунктирной кривой) подтверждено как экспериментом [48], так и теорией [49]. Это явление может быть ответственно за периодическую модуляцию средних сечений деления, происходяш,ую с периодами примерно нескольких килоэлектронвольт [50]. Однако до сих пор неизвестно, имеют ли такие эффекты какое-либо значение для физики реакторов. [c.329]

По всей вероятности, сильное уменьшение высоты барьера, препятствующего делению ядер, не позволяет получать сверхтяжелые ядра с 7 = ПО и более. При рассеянии ядер со средними значениями масс (например, Аг, Са, Т1, Сг, Ре) на свинце и висмуте образуются тяжелые ядра с очень малыми энергиями возбуждения, намного меньшими, чем в случае рассеяния их на актиноидах, имеющих большую массу. Это позволяет достичь значения Е = 106, при котором высота потенциального барьера деления составляет 1,5— 2,5 МэВ. Таким способом были получены ядра 107 и 109 на ускорителе тяжелых ионов Унилак в Дармштадте. Эти четночетные ядра являются источниками а-частиц. Сравнительно недавно было синтезировано ядро 108 также на ускорителе Унилак. В качестве бомбардирующих частиц использовались ядра железа Ре, а в качестве мишени — ядра свинца РЬ. В результате соударений вначале образовывались ядра 108, которые спустя 10 с охлаждались , испуская нейтрон, и превращались в ядра элемента 108 со средним временем жизни около 2,4 мс. [c.177]

В простейшей модели жидкой капли потенциальный барьер деления имеет только один горб (см. рис. 11.4). В 1966 г. для определения более точного вида потенциала, ответственного за деление ядер, Струтинский попытался учесть влияние нуклонных оболочек ядер. Он показал, что для актинидов ядерный потенциал имеет два горба (рис. 11.5). [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...