Диспергирующие волны принцип

Основные результаты моментной теории термоупругости изложены в работах [3, 17Ь—с, 35g—1, 40b, 43а—Ь, 44Ь, 53Ь]. Выведены уравнения движения и сформулирован принцип сохранения энергии, из которого получены определяющие уравнения для среды с центральной симметрией при условии, что внутренняя энергия есть квадратичная функция от температуры и компонентов тензоров деформаций и кручения. С помощью определяющих уравнений уравнения движения записываются для температуры и векторов перемещения и вращения. Векторы перемещения и вращения представлены в форме Стокса для потенциальных и соленоидальных функций выписаны соответствующие уравнения. Решения последних определяют в пространстве волны расширения, вращения и искажения. Здесь также волны расширения затухают и диспергируют, остальные волны не взаимодействуют с температурным полем. Методом ассоциированных матриц решения уравнений движения для перемещений, вращений и температуры представлены с помощью функций напряжений, для которых получены раздельные уравнения. [c.245]

Основной особенностью любых дифракционных полей является их зависимость от длины волны. Это свойство используется в различного рода оптических устройствах для спектрального анализа излучения. Примером такого устройства служит дифракционная решетка, которая состоит из большого числа клиньев (штрихов). Поле, дифрагированное на одном штрихе, интерферирует с полями от других штрихов, в результате чего получается картина, состоящая из узких линий, соответствующих интерференционным порядкам дифракционной решетки. Угол отражения каждого луча зависит от частоты падающего излучения. Поэтому если на пути этого луча поставить щель, а за ней поместить фотодиод, то для известного интерференционного порядка и при известной ширине линии можно узнать, какая доля интенсивности излучения попадает в данный спектральный интервал. Такой принцип работы лежит в основе устройства современных спектрометров на дифракционных решетках, которые практически вытеснили спектрометры, использующие в качестве диспергирующего элемента призму. [c.403]

Принцип действия. На рис. 60 представлена оптическая схема спектрофотометра СФ-16. Лучи от источника света 1 падают на вогнутое зеркало-конденсор 2, которое собирает и направляет пучок лучей на плоское зеркало 3, отражающее лучи под углом 90° на входную щель монохроматора 5 через защитную кварцевую пластинку 4. Зеркальный объектив 6, в фокусе которого расположена щель, отражает параллельный пучок лучей на кварцевую диспергирующую призму 7 с отражающей задней гранью. После разложения света спектр направляется обратно на зеркальный объектив. Путем поворота призмы вокруг оси получают на выходной щели монохроматора 8 пучок лучей различной длины волны. Монохроматический пучок света проходит кварцевую линзу 9, светофильтр 10, кювету с измеряемым образцом И, линзу 12 и попадает на светочувствительный слой фотоэлемента [c.122]

В предыдущей главе мы столкнулись с тем, что плотность энергии и плотность потока энергии медленной волны пространственного заряда в электронном пучке отрицательны (см. (9.31), (9.32)). На первый взгляд это противоречит некоторым общим принципам. Действительно, например, на возбуждение электромагнитного волнового пакета в среде с дисперсией нужно затратить энергию поэтому, когда подкачка энергии извне прекращается, существующая в диспергирующей среде диссипация (хотя бы и малая) заставит перейти всю энергию [c.200]

Условие излучения (1.24) справедливо, только если волна переносит энергию в том же направлении, в котором бежит ее фаза. В диспергирующих средах, где с = с(со), в принципе возможна ситуация, когда фазо- вая и групповая скорости различаются знаками. Тогда уносящей энергию от источника будет волна, фаза которой бежит к источнику, соответственно, в соотношении (1.24) знак перед к должен быть заменен на обратный. Для определенности в дальнейшем, рассматривая проекции групповой и фазовой скорости на какое-либо направление, будем считать их, если не оговорено противное, имеющими один и тот же знак. [c.14]

Интерференционно-поляризационные фильтры. В настоящее Бремя щирокое распространение в спектроскопии, астрофизике и лазерной технике имеют интерференционно-поляризационные светофильтры ИПФ. Эти спектрально-селективные устройства с перестраиваемой длиной волны пропускания имеют ряд преимуществ перед такими диспергирующими устройствами, как призмы и дифракционные рещетки. Они имеют и другой принцип действия. Для построения ИПФ используется явление интерференции поляризованных лучей (см. гл. 4). Такие фильтры могут иметь щирокую или узкую полосы пропускания (от тысячных до сотых долей нанометров). При очень малой ширине полосы пропускания (приблизительно 0,05 нм) угловой размер поля зрения составляет еще около 1°. Такие фильтры в отличие от узкополосных интерференционных фильтров поддаются точному расчету. [c.467]

Это и составляет принцип действия СИСАМа. В отличие от интерферометра Майкельсона в СИСАМе плоские зеркала заменены двумя идентичными диспергирующими системами, в качестве которых можно использовать дифракционные решетки, призмы с отражающими поверхностями и их комбинации. Принципиальная схема устройства дана на рис. VII.50. Решетки Р и Ра повернуты на некоторый угол е относительно осей падающих пучков. В этом случае вдоль пучков будет направлены лучи с длиной волны Е, удовлетворяющие условию автоколлимации (угол 424 [c.424]

Сохранение или несохранение формы профиля зависит от самого вида профиля и от свойств среды. Монохроматич. волны сохраняют форму профиля при распространении в любой линейной среде. Поведение волн другой формы зависит от дисперсии в среде (зависимости фазовой скорости от длины волны X или, что то же, от частоты со). Т. к. для линейных сред справедлив принцип суперпозиции, то бегущую волну любой формы можно рассматривать как интерференционную картину, образованную наложением монохроматич. волн разной длины, бегущих со своими фазовыми скоростями (разложение Фурье). В отсутствии дисперсии фазовые скорости компонент одинаковы и вся интерференционная картина, а значит, и профиль волны двйжутся не меняясь, с той же скоростью. В диспергирующих же средах скорости монохроматич. волн разной длины различны, и но мере распространения они рас-фазировываются друг с другом. В ре- [c.97]

Прежде всего следует обсудить вопрос о том, как развить далее подтверждаемый многими примерами общий результат Стокса существование периодических волновых пакетов является типичным свойством нелинейных диспергирующих систем. Эти решения являются аналогом решений вида (1.3) в линейной теории, но теперь уже не действует принцип суперпозиции. Однако, как уже было указано в связи с формулой (1.26), многие важные результаты линейной теории основываются на использовашш групповой скорости модулированных волновых пакетов. При этом переход к интегралу Фурье несуществен, так что можно построить теорию нелинейной групповой скорости. Соответствующие рассуждения проводятся в гл. 14 на основе уже упоминавшихся вариационных принципов. Зависимость дисперсионных соотношений от амплитуды приводит к ряду новых эффектов (например, к наличию двух групповых скоростей), которые обсуждаются в общем виде в гл. 15. Кроме исходных задач о поведении волн на воде, одной из главных областей приложения теории является нелинейная оптика, новая быстро развивающаяся область. Ряд приложений к обеим областям дается в гл. 16. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...