Граница класса

Если принимаются предпочтительные значения R (2-й столбец), соответствующие данному классу (в данном примере = 6,3 мкм), и принятые значения используются как предельные (наибольшие), то при этом требования к шероховатости более жесткие, что в отдельных случаях может привести к необоснованному удорожанию обработки. Если применить предпочтительное значение R , соответствующее предыдущему (более грубому) классу шероховатости (в рассматриваемом примере R = 12,5 мкм), то его значение превосходит верхнюю границу класса, что может привести к ухудшению качества изделия. [c.214]

В значения предельных погрешностей, указанных в табл. 12, входят все разновидности систематических погрешностей, свойственные ИП конкретного типа, и их случайные составляющие. Допускаемая вероятность выхода фактической погрешности за верхнюю границу класса точности должна быть указана в технических условиях на ИП конкретного типа. [c.790]

Назначение пневматического прибора — определение пригодности данной детали и установление, выходит ли чистота ее поверхности за пределы данного класса. Для нахождения верхней границы класса необходимо определить высоту поплавка по образцам чистоты поверхности двух соседних классов и воспользоваться выражением, приведенным в правилах пользования устройством и позволяющим найти границ " [c.117]

Согласно табл. 24, наибольшая разность показаний поплавка не должна превышать 180 мм, а наименьшая разность не должна быть меньше 10 мм. Эти требования диктуются необходимостью обеспечить оптимальные величины интервалов между границами классов чистоты. [c.120]

В правилах пользования для нахождения границы класса на миллиметровой шкале прибора, куда должен быть установлен передвижной указатель, рекомендуется следующее выражение [c.121]

Граница класса O a l, называется границей Ляпунова. [c.25]

Класс (У будем обозначать также через С". Граница класса С1 называется дифференцируемой (или гладкой), граница класса С — бесконечно дифференцируемой. [c.25]

С (Г), O a l, обозначается множество таких непрерывных на Г функций ф, для которых функции фг, задаваемые (в обозначениях определения границы класса С - ) формулой [c.28]

При рассмотрении граничных свойств потенциалов необходимо накладывать определенные требования на гладкость границы Г тела. Здесь будет в основном предполагаться, что Г — кусочно-гладкая граница класса при а>0 (см. 3 главы 1). Будем в этом случае называть Г кусочно-гладкой ляпуновской (или в смысле Ляпунова) границей. [c.44]

Для простоты будем предполагать в данном пункте, что Г — граница класса С - , а>0. [c.72]

Ниже рассматривается случай однородного тела, для которого в 2, 3 были получены фундаментальные решения, а в 4 исследованы граничные свойства потенциалов. Предполагается, что Г — регулярная граница класса а>0. [c.118]

Теорема 5.1. Пусть Г— компактная граница класса С/ - о>0, и t >0. Тогда билинейная форма (Кф, положительно определена в Х (Г, t ). [c.125]

Теорема 5,2. Пусть Г — компактная граница класса С , а>0, и >0. Тогда билинейная форма (ij), Мф) отрицатель- [c.125]

Теорема 5.3. Пусть Г — компактная граница класса а>0, и t >0. Тогда билинейная форма (гф, rj)), - - (ij), 2ф) [c.126]

Теорема 5.4. Пусть Г — компактная граница класса а>0. Тогда однородные уравнения [c.127]

Задачи со свободными границами. Класс задач о неустановившихся потенциальных движениях идеальной жидкости со свободными границами достаточно широк. К нему относится, в частности, знаменитая задача Коши—Пуассона о волнах, которые распространяются на поверхности водоема в результате действия какого-либо возмущения первоначально покоящейся воды. Хотя эта задача математически поставлена около 150 лет назад, ее полного решения до сих пор еще нет. До недавнего времени были известны лишь многочисленные приближенные теории и некоторые точные решения довольно специального характера. [c.275]

Более общим образом, oQ называется границей класса т I, или класса /и 1, О < Я 1, если отображения Ог принадлежат классу ё или классу (см, 1.3) соот- [c.66]

Граница класса Петровского — это элемент группы НпМ Уг). [c.221]

Будем называть также границу границей класса если а/. х а— -Я—функции класса С (например, или " ) и достаточно гладкой границей, если она класса ё " илу для достаточно больших значений т или т и а (для данной задачи). [c.24]

Наметив классовые интервалы, остается распределить по ним все варианты совокупности, т. е. определить частоты каждого класса. Тут, однако, возникает вопрос в какие классы относить варианты, которые по своей величине совпадают с верхней границей одного и нижней границей другого, соседнего класса Например, в какой класс следует отнести варианту 3, 31 — в первый или во второй Этот вопрос решается по-разному. Можно помещать в один и тот же класс варианты, которые больше нижней, но меньше или равны его верхней границе, т. е. по принципу от и до включительно . Чаще, однако, поступают таким образом верхние границы классов уменьшают на величину, равную точности, принятой при измерении признака, чем и достигается необходимое разграничение классов. [c.30]

Сделанное выше замечание придает уравнению Эйлера в ньютоновской гидромеханике несжимаемой жидкости некий статус, более широкий, чем связанный с ограничениями, которые налагаются условием (7-1.8). Действительно, за исключением задач, рассматривающихся в окрестности твердых границ (они будут обсуждены ниже), уравнение (7-1.6) позволит получить большой класс решений общего уравнения движения, который дает правильные результаты и в случае умеренно низких значений числа Рейнольдса. [c.257]

Верхней температурной границей классов особолегкоплавкнх припоев условно выбрана температура плавления тройной эвтектики d—Sn—Pb (145°С), легкоплавких припоев — температура 450°С, близкая к температуре плавления тройной эвтектики А —Си—Mg 449 С). Класс среднеплавких припоев имеет верхнюю температурную границу 1100°С, близкую к температуре плавления эвтектнк бора с железом (1080"С), кобальтом (1095°С), плавления меди (1083°С). В этот класс входят припои на основе алюминия, серебра, меди, а также ннкель-марганцевые, ннкель-медно-марганцевые, титан-нике-левые, тнтан-медные н др. Верхней температурной границей класса высокоплавкнх припоев выбирают температуру плавления наиболее легкоплавкой среди известных эвтектик на основе тугоплавких материалов Мо—Si (/пл = 1850°С). Прнпои на основе тугоплавких металлов с температурой плавления выше 1850° относятся к классу тугоплавких. [c.23]

Пусть Г — конечная граница класса 0<а 1. Рассмотрим для определенности парное ГВИУ второго рода (3.5.32), соответствующее основной смешанной задаче. В предельных случаях (при Г=Г1 или Г=Г2) это уравнение переходит в ГВИУ второго рода для первой или второй основных задач. Оператор П, входящий в уравнение (3.5.32), можно записать при нулевых начальных условиях в виде [c.243]

Эффективность исследуемого метода оценивали путем анализа качества восстановленных радиоизображений объектов голографирования, что позволило сделать вывод о правильности передачи пространственной структуры и достаточной для практики контрастности по отношению к сопутствующему фону, о возможности определять границы классов объектов. [c.129]

Пусть л е (5Q. Поскольку dQ — граница класса 9 и отображение ф принадлежит пространству Q R ), найдутся открытое множество Л с R , содержа щее х, и продолжение ф (обозначаемое снова ч ерез ф) фе 5 (0иЛ R ), такие что det V

О на множестве Q U Л. Это продолжение можно построить при помощи известных методов продолжения функций, заданных в областях с гладкой границей (см. Ne6as [1967]). Тогда по теореме о неявной функции существуют открытые множества i/ Л и U, содержащие точки х vi х = ф(х) соответственно и такие, что ф U U есть -диффеоморфизм. [c.260]

Будем назьшать также Г границей класса X, если отображения и> I I R в приведенном вьпые определении - это функции класса X. Например, X = С " - класс пг раз непрерьюно дифференцируемых функций. [c.17]

Срединные значения классов, приведенные в табл. 7, полу- чeны прибавлением к нижним границам классов 1/2 классового интервала — величины, равной 0,8/2=0,4, т. е., по формуле (3), 8,6+0,4=9,0 9,4+0,4=9,8 и т. д. Таким образом, интервальный вариационный ряд превращен в ряд безынтервальный. [c.33]

Затем границы классов были изменены путем округления робей до целых чисел и частоты вариант распределились по глассам следующим образом [c.149]

В противоположность вискозиметрическим течениям примеры экстензиометрических течений с ограничивающими поверхностями неизвестны. Напротив, течения со свободными границами могут быть экстензиометрическими. Один специальный класс таких течений описывается в декартовых координатах следующими уравнениями для вектора скорости [c.193]

В книге излагаются основы теплопереноса и гидромеханики дисперсных систем, выделенных автором в особый класс сквозных потоков. Эти системы рассматриваются, главным образом для случая газ — твердые частицы , с единых позиций и во всем диапазоне концентраций от небольших величин (потоки газовзвеси) до предельно больших значений (движуищйся плотный слой). Анализируются межкомпонентные явления и внешние процессы, возникающие на границах подобных текучих систем. [c.1]

Рассмотрим принципиальную возможность моделирования влияния пластического деформирования на 5с, исходя из увеличения сопротивления распространению микротрещины в результате эволюции структуры материала в процессе нагружения. Можно предположить, по крайней мере, две возможные причины увеличения сопротивления распространению трещин скола в деформированной структуре. Первая — это образование внут-ризеренной субструктуры, играющей роль дополнительных барьеров (помимо границ зерен), способных тормозить мнкро-трещину. Наиболее общим для широкого класса металлов структурным процессом, происходящим в материале при пластическом деформировании, является возникновение ячеистой, а затем с ростом деформации — фрагментированной структуры [211, 242, 255, 307, 320, 337, 344, 348, 357, 358]. Второй возможный механизм дополнительного торможения микротрещин — увеличение разориеитировок границ, исходно существующих взернз структурных составляющих (например, перлитных колоний). Первый механизм, по всей вероятности, может действовать в чистых ОЦК металлах с простой однофазной структурой. Второй, как можно предполагать,— в конструкционных сталях. [c.77]

Существует класс полупроводниковых приборов, выполненных на основе смешанных окислов переходных металлов, которые известны под общим названием термисторов. Термин термистор происходит от слов термочувствительный резистор . Толчком к разработке термисторов послужила необходимость компенсировать изменение параметров электронных схем под влиянием колебаний температуры. Первые термисторы изготавливались на основе двуокиси урана ПОг, но затем в начале 30-х годов стали использовать шпинель MgTiOз. Оказалось, что удельное сопротивление MgTiOз и его температурный коэффициент сопротивления (ТКС) легко варьируются путем контролируемого восстановления в водороде и путем изменений концентрации MgO по сравнению со стехиометрической. Использовалась также окись меди СиО. Современные термисторы [60, 61] почти всегда представляют собой нестехиометрические смеси окислов и изготавливаются путем спекания микронных частиц компонентов в контролируемой атмосфере. В зависимости от того, в какой атмосфере происходит спекание (окислительной или восстановительной), может получиться, например, полупроводник п-типа на поверхности зерна, переходящий в полупроводник р-типа в глубине зерна, со всеми вытекающими отсюда последствиями для процессов проводимости. Помимо характера проводимости в отдельном зерне, на проводимость материала оказывают существенное влияние также процессы на границах между спеченными зернами. Высокочастотная дисперсия у термисторов, например, возникает вследствие того, что они представляют собой сложную структуру, образованную зонами плохой проводимости на границах зерен и зонами относительно высокой проводимости внутри зерен. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...