Индукции насыщение (см. Насыщение индукции)

Индукции насыщение (см. Насыщение индукции) [c.682]

С увеличением напряженности приложенного поля (до достижения индукции насыщения, см. рис. 16.125) возрастает чувствительность метода. [c.335]

Рис. 27.87. Температурные зависимости индукции насыщения для различных аморфных сплавов (см, табл. 27.28 и 27.30) [82]

Давно известно, что многие магнитные материалы обнаруживают значительное изменение свойств после отжига или охлаждения в магнитном поле. Этот эффект термомагнитной обработки,, позволяющий проникнуть в природу материала, является довольно обычным для магнитных сплавов. В общем, если магнитный материал охлаждается или отжигается в магнитном поле, проницаемость, остаточная индукция, коэрцитивная сила и часто форма) петли гистерезиса изменяются. В магнитно-мягких материалах проницаемость обычно повышается, а коэрцитивная сила часто понижается при измерениях в направлении приложенного при отжиге магнитного поля, тогда как в магнитно-твердых материалах увеличивается прямоугольность кривой размагничивания и возрастает коэрцитивная сила. На внутренних петлях гистерезиса (т. е. когда намагничивание в положительном и отрицательном направлениях не доводят до полного насыщения, см. фиг. 23) часто наблюдается так называемый перминвар-эффект (см. разд. 6.1). [c.306]

Индукция насыщения В . На графике, представляющем собой кривую начального намагничивания (см. рис. 38), видно, что с увеличением напряженности магнитного поля индукция растет вначале быстро, затем медленно, а начиная с величины В е почти не изменяется. Индукция В s, характерная для всех магнитных материалов, называется индукцией насыщения. Чем больше величина В тем лучше данный магнитный материал (рис. 41). [c.74]

Индукция насыщения В, (см. рис. 79) тоже измеряется в тесла (тл) [c.214]

Марка сплава Толщина листа в мм Начальная проницаемость (1 в гс/э. не менее Максимальная проницаемость Н-тах не менее Индукция насыщения В в гс/э, не менее Коэрцитивная сила в 3. не более дельное электросопротивление в ом-мм /м Удельный вес в Г/см [c.776]

Рис, 6,59, Индукция насыщения сплавов (см. рис. 6.59). Глубокий минимум железа с кобальтом и никелем при -30 % пикеля связан с бы- [c.138]

Число пазов 2j = 36, = 44 ток /j = 17,5 а, q = 10,6 а, 2 — 15 о фазовый угол Ф1 = 37°, фо, = 90° коэффициент Картера = 1,15, = 1,02 индукция в воздушном зазоре = 7600 гс насыщение магнитной цепи ки = 1,5 номинальное скольжение s = 0,05 сокращение шага обмотки статора Р = /9 обмоточный коэффициент = 0,92 средний радиус спинки статора Re — 11,2 см радиус расточки статора — 6,2 см толщина спинки статора Л = 2,2 см активная длина статора U = 20 см масса статора, приведенная к 1 см средней цилиндрической поверхности спинки, /Пс=3,5-10" кгс-сек /см. [c.44]

Число пазов 1 = 60, 2 = 50 ток 1 = 57,5 а, /д = 15,3 а, = 51,5 а фазовый угол = 27°, фо = 90° коэффициент Картера = 1,45, к = 1,1 индукция в воздушном зазоре = 8075 гс насыщение магнитной цепи к — = 1,28 номинальное скольжение = 0,012 сокращение шага обмотки статора Р = 11/15 обмоточный коэффициент кац = 0,873 средний радиус спинки статора Яс = 38,3 см радиус расточки статора R = 25,5 см толщина спинки статора Л = 8,5 см активная длина статора // = 34 см масса статора, приведенная к 1 см средней поверхности спинки статора, т = 12-10" кгс-сек /см. [c.46]

Остаточная магнитная индукция Вг — индукция в намагниченном до насыщения материале (см. рис. 79), при которой напряженность магнитного поля равна нулю (Я = 0). [c.214]

Высокие значения намагниченности насыщения материала являются необходимым условием для достижения высокой остаточной индукции постоянных магнитов из этого материала и высокой плотности магнитной энергии, запасаемой в магнитном материале при намагничивании [см. (1-1)]. Намагниченность насыщения новых магнитотвердых материалов, разработанных за последнее десятилетие, — интерметаллических соединений— К-Со, достигает 1,1 —1,6 Тл (11 —16 кГс). Таким образом, для этих соединений теоретический предел энергетического произведения (БЯ),,,,,,. составляет 2,8Х Х10->—5,1-105 Дж/мз (30—64 МГс-Э), [c.45]

Магнитострнкционные материалы. Основными характеристиками магнитострикционных материалов (см. табл. 27.32), применяющихся для изготовления магнитострикционных преобразователен, являются коэффициент магнитомеханической связи К, квадрат которого равен отношению преобразованной энергии (механической или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической), динамическая маг-гщтострикционная постоянная a=(da/dS)s и маг-ьитострикционная постоянная чувствительности Л= ((ЗВ/а)где а — механическое напряжение, Я/м , В — магнитная индукция, Тл, а индексы и Я означают неизменность деформации и магнитного поля. Величина а существенна для работы излучателей, а Л — для работы приемников. Плотность р и модуль Юнга Е определяют резонансную частоту преобразователей от механической прочности, магнитострикции насыщения X и индукции насыщения Вь зависит предельная интенсивность магнитострикционных излучателей механическая добротность Q, удельное электрическое сопротивление р.-,л и коэрцитивная сила Не определяют потери энергии на вихревые токи и гистерезис при работе преобразователя. Значения К, а, Л существенно зависят от напряженности подмагничивающего поля, значение которого Яопт, отвечающее максимуму К, обычно называют оптимальным. [c.615]

По магн. свойствам М. с. подразделяются на два технологически важных класса. М. с. класса ферромагнитный переходный металл (Ре, Со, N1, в количестве 75—85%)—н е м е т а л л (В, С, 81, Р— 15—25%) являются магнитно-мягкими материалами с незначительной коэрцитивной силой ввиду отсутствия магн.-кристаллич. анизотропии (наблюдаемая макроскопич, магнитная анизотропия обусловлена ири ненулевой магнитострикции внутр. или внеш. напряжениями, к-рые могут быть снижены при отжиге, а также наведённой анизотропией в расположении пар соседних атомов). Магнитная атомная структура осн. состояния таких систем может быть представлена в виде совокупности параллельно ориентированных локализованных магн. моментов при отсутствии трансляц. периодичности в их пространств, размещении, причём благодаря эффектам локального окружения магн. моменты ионов по своей величине могут флуктуировать (см. Аморфные магнетики). М. С. этого класса имеют почти прямоугольную петлю гистерезиса магнитного с высоким значением индукции насыщения В , что в сочетании с высоким уд. электрич, сопротивлением р ж, следовательно, низкими потерями на вихревые токи делает М. с. по сравнению с электротехн. сталями более предпочтительными при применении, напр., в трансформаторах [6]. [c.108]

Увеличение магнитной индукции в рабочем зазоре магнитопровода. Схема на рис. 1, д (см. гл. XVI) обеспечивает наименьшие потери от рассеяния магнитного потока. Материал магнитопровода должен обладать высокой индукцией насыщения и большой магнитной проницаемостью. Магнитонровод мощных вибростендов изготовляют из магннтномягких электротехнических сталей. В внбростендах малой мощности используют постоянные магниты из магнитнотвердых сплавов. Рациональная [c.430]

Магнитное поле характеризуется напряженностью и магнитной индукцией. С усилением, напряженности поля магнитная индукция в ферромагнитном материале растет сначала быстро, затем этот рост замедляется и, наконец, прекращается наступает насыщение. Если теперь уменьшать напряженность намагничивающего поля до нуля, то будет иметь место остаточная магнитная индукция, характеризующая остаточную намагниченность материала. Магнитная индукция, соответствующая максимальной намагниченности изделия, называется индукцией насыщения. Напряженность магнитного поля при магнитной индукции равной нулю называется коэрцетив-нон силой. Материалы с коэрцетивной силой Яо 8...10 А/см называются магнитомягкими. Если коэрце-тивная сила превышает 10...15 А/см, то материалы считают магнитотвердыми. Таким образом, магнитные свойства ферромагнитного материала характеризуются определенной зависимостью (рис. 28). Кривая от начала координат (точка 0) до в-Вщ—носит название кривой намагничивания. [c.50]

При сварке толстостенных труб малого диаметра ( ) с 40 мм, 0/2(1 =8 10) ферритовый сердечник целесообразно изготавливать с максимально возможной площадью поперечного сечения и интенсивным водяным охлаждением, так как сердечник работает при магнитых индукциях, близких к насыщению. Сердечник набирается из толстостенных ферритовых колец на трубке из немагнитного материала. Охлаждение осуществляется водой, подаваемой через трубку. При сварке тонкостенных труб такого диаметра можно применять сердечник, состоящий из стержней (см. п. 1). [c.139]

В удовлетворении требований, предъявляемых к магнитопрово-дам импульсных устройств (например, импульсных трансформаторов), важную роль играет большая величина относительной импульсной магнитной проницаемости Х (см. примеч. к табл. 13.1). Обеспечивается это высокой индукцией насыщения и малой остаточной индукцией используемых материалов, область работы которых показана в табл.. 13.1 (п. 4). [c.604]

Магнитные свойства. Высокие значения коэрцитивной силы в закаленной стали объясняют обычно исходя из положений теории напряжений [68], а дополнительное увеличение этой характеристики в присутствии остаточного аустенита — теорией включений [67, 68]. При отпуске коэрцитивная сила снижается, особенно в интервале температур распада остаточного аустенита (см. рис. 16, а) [69], а также наблюдается подъем кривой (максимум) в интервале температур от 400—450 до 475—550°, наличие которого объясняется [4] дроблением блоков а-фазы. Температура максимума при повышении содержания углерода в стали (рис, 12) сдвигается в область более низких температур отпуска [70]. Изменение максимальной магнитной проницаемости (см. рис. 16. б) обусловлено теми же процессами [69]. Намагниченность насыщеняя (см. рис. 16, в) резко возрастает при распаде парамагнитного аустенита, но затем несколько снижается вследствие образования цементита [71]. Остаточная индукция (см. рис. 16, г) возрастает особенно интенсивно 1В интервале 200—400° [72]. [c.698]

Название сплава Примерный состав, % (остальное — железо) Термическая обработка Начальная проницаемость 1 0 гс/эрст Максимальная проницаемость макс гс1эрст Коэрцитивная сила ". врст Индукция насыщения гс Потери на гистерезис при индукции насыщения s эрг см Удельное электросопротивление мком см S О. о Я So ЕГО О Н D л ь- и о с i [c.1429]

Наиболее общей характеристикой магнитных свойств металла при заданном напряженно-деформированном состоянии является предельная петля гистерезиса (см. рис. 7.2), параметры которой определяются индукцией и напряженностью магнжного поля насыщения, остаточной индукцией В, и коэрцитивной силой Я,. Однозначно установить функциональную зависимость между каким-то отдельным параметром петли гистерезиса и напряженно-деформи-рованным состоянием конструкции, изготовленной из ферромагнитного материала, как показывает теория магнитного контроля, не удается. Связь между этими параметрами определяется корреляционными зависимостями с определенной достоверностью. [c.127]

Для очень сильных линз необходимы высокие значения магнитной индукции. Это с неизбежностью ведет к уровням возбуждающих токов и размерам полюсных наконечников, попадающим в область режима насыщения. При Л />1000з (зазор выражен в миллиметрах) следует быть готовым к учету насыщения. Если большая катушка практически полностью экранируется массивной ферромагнитной системой, аксиальная составляющая магнитной индукции будет почти полностью определяться намагниченностью полюсных наконечников. Однако когда относительная проницаемость падает ниже 100, в вычислениях следует строго учитывать геометрию магнитной системы и обмоток. Железные поверхности не являются более эквипотенциальными, и падения магнитного потенциала в различных частях материала следует аккуратно вычислять. Если только малые области полюсных наконечников достигают насыщения, линза может хорошо работать [85], даже с некоторым улучшением по сравнению с ненасыщенным режимом [89]. В этом случае удобно характеризовать распределение магнитной индукции ее максимальным значением и полушириной (расстоянием, на котором индукция уменьшается вдвое по сравнению с максимумом). Эти величины могут быть выражены через уровни возбуждающих токов и геометрические параметры полюсных наконечников. Этот подход делает возможным использование простых моделей магнитных линз (см. гл. 8) для анализа электронно-оптических свойств при не очень высоких значениях магнитной индукции. [c.120]

Обсуждение колоколообразной модели Глазера показало, что это распределение поля, медленно спадающее при больших значениях аксиальной координаты г, не может дать фокусное расстояние, меньшее чем полуширина поля с1. Для достижения более высокой оптической силы распределение магнитной индукции должно быть сильнее концентрировано. Тогда сила линзы будет ограничивать траектории и обеспечит очень короткое фокусное расстояние, так как аксиальная протяженность поля слишком мала, чтобы сформировать множественные изображения. Этого можно достичь использованием ненасыщенных магнитных материалов, которые концентрируют поле в зазоре между полюсами (см. рис. 27). Как мы видели в разд. 3.1.4 для симметричных коротких линз, аксиальное распределение магнитной индукции в основном зависит только от одного параметра — отношения зазор —диаметр з/О. Чтобы избежать насыщения, полюсные наконечники обычно сужают (рис. 28), и угол раствора конуса оптимизируется для каждого заданного значения з/О, но при общем анализе мы вправе считать, что з/О — наиболее важный параметр. Это упрощает конструирование магнитных линз по сравнению с электростатическими [297]. [c.496]

Наименование в состав сплавов Начальная проннцае- мость 0 Макси- мальная проницае- мость max Коэрцитивная Я , Э Индукция при насыщении Б,. Гс Электросопротивление р, мкОм см Плот- ность,. г/см [c.380]

Т. - сложная нелинейная электродинамич. система, к-рук) в общем случае невозможно рассчитать простыми инженерными методами, т. к. I) Между иа-пряжеиностью магнитного поля Н и магнитной индукцией В в ферромагнетиках существует нелинейная (из-за насыщения) и неоднозначная (благодаря гистерезису) зависимость. 2) На достаточно высоких частотах токи первичной и вторичной цепей частично замы-, каются межвитковыми емкостями и между этими цепями появляется паразитная связь. 3) Часть подводимой к Т. энергии тратится на нагревание сердечника (токи Фуко, см. Вихревые токи). А) (Структура магнитного поля Т. сложна и меняется во времени. [c.197]

Таким образом, в процессе проявления фотографического слоя происходит сравнительно быстрое (1 мин) видимое проявление зерен эмульсии, причем количество проявленных зерен в единицу времени меняется в течение всего процесса. Плотность почернения, следовательно, зависит как от скорости проявления зерна, так и от количества проявленных зерен [93]. На рис. 21 приведена зависимость (t) для фотобумаги Forte при концентрации проявителя U =0,25 (кривая 1) [97 ] Полученная кривая в какой-то степени повторяет кривые проявления отдельного зерна (см. рис. 20) имеется также период индукции и последующий линейный рост плотности Dq t). Дальнейшее насыщение (изгиб) кривой связано с полным проявлением всех зерен фотослоя. [c.547]

КОЭРЦИТАВНОЕ ПОЛЕ в сегнетоэлектриках, напряжённость электрич. поля, к-рое необходимо приложить к сегнетоэлектрику в полярной фазе, для уменьшения его поляризации до нуля (см. Гистерезис). КОЭРЦИТЙМЕТР, прибор для измерения коэрцитивной силы ферромагн. материалов. Коэрцитивная сила может быть определена по магнитной индукции В в образце (вНс) или по его намагниченности /. Наиб, распространены К. для измерения коэрцитивной силы по намагниченности (её обозначают JH , или Не), что объясняется простотой методики измерений и, кроме того, для материалов с Не< <500 А/см значения коэрцитивной силы, определяемые по индукции и намагниченности, мало отличаются друг от друга. При измерении Не испытываемый образец сначала намагничивают практически до насыщения в электромагните или в намагничивающей катушке К. Затем через эту катушку с помещённым в неё образцом пропускают пост, ток, магн. поле к-рого размагничивает образец. Ток увеличивают до тех пор, пока намагниченность I образца не уменьшится до нуля, что регистрируется индикаторами нулевыми приборами). По току в катушке К., соответствующему состоянию образца с /=0, определяют напряжённость размагничивающего поля, т. е. Не- К. отличаются друг от друга в осн. способом определения равенства нулю намагниченности образца. [c.317]

Смотреть страницы где упоминается термин Индукции насыщение (см. Насыщение индукции) : [c.225] [c.225] [c.225] [c.279] [c.218] [c.373] [c.134] [c.528] [c.129] [c.483] [c.75] [c.193] [c.197] [c.807] [c.10] [c.125] [c.57] [c.59] [c.4] [c.104] [c.1460] [c.45] [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...