Закон Вина для смещения максимума спектральной

Структурная формула закона Вина (10.70) приводит к смещению максимума спектральной плотности энергии равновесного излучения с изменением его температуры. Действительно, определим длину волны которой соответствует максимальная плотность энергии и , равновесного излучения. Продифференцируем для этого выражение (10.70) по >l и производную приравняем нулю —5ц> Х Т)+Х Тц> (Х Т) = 0, откуда [c.212]

Формула (10.71) выражает закон смещения Вина длина волны, на которую приходится максимум спектральной плотности энергии Ui равновесного черного) излучения, обратно пропорциональна термодинамической температуре . [c.212]

Выражение (2-39) и является математической формулировкой закона смещения Вина. Из него следует, что при увеличении температуры равновесной системы максимум спектральной объемной плотности энергии равновесного излучения f/дд смещается в сторону более коротких длин волн в соответствии с (2-39). [c.71]

Если проследить за изменением месторасположения максимумов кривых спектральной интенсивности излучения (пунктирная кривая рис. 1-2), легко заметить, что с повышением температуры абсолютно черного тела они смещаются в сторону меньших длин волн. Это перемещение максимумов спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при изменении его температуры описывается известным законом смещения Вина. [c.24]

Формулы (1-38) и (1-39) представляют общеизвестный закон смещения Вина. Этот закон рассматривают обычно как определяющий меру сдвига интенсивности излучения черного тела в сторону коротковолновой части спектра при повыщении температуры. Он дает положение и величину максимума кривых ох в функции К по рис. 5. Однако этот закон не дает объективного рещения вопроса о положении максимума спектральной плотности излучения. В этом легко убедиться, если за исходную зависимость принять формулу (1-37), а не (1-26) и проделать все операции, которые были сделаны для вывода закона Вина. Получится совершенно другой результат [c.25]

Закон смещения Вина устанавливает зависимость положения максимума спектральной интенсивности излучения от температуры. Указанная зависимость может быть получена аналитически из формулы Планка (11.13), для чего необходимо вычислить производную йЕх/йК и приравнять ее нулю. [c.287]

Графическая иллюстрация функции Планка приведена на рис. 1-2. Каждая кривая представляет собой спектральное распределение энергии при данной абсолютной температуре. Согласно рисунку при А,=0 энергия излучения равна нулю. С увеличением X возрастает Ьо Х, Т), достигая своего максимума при определенном значении А.макс, причем, очевидно, что при дальнейшем неограниченном увеличении Я графики функции Планка асимптотически приближаются коси абсцисс, т. е. величина Ьо(Я, Т) стремится к нулю. Для определения максимума функции, как известно, необходимо ее первую производную приравнять нулю именно таким способом В. Вин получил закон смещения [c.16]

Закон смещения Вина. Этот закон устанавливает зависимость от температуры абсолютно черного тела значений длин волн излучения %т. При которых спектральная плотность потока излучения достигает максимума. Из закона излучения Планка вытекает, что [c.7]

Между предельными случаями, соответствующими применимости формул Рэлея — Джинса (9.16) и Вина (9.24), лежит обширная область, в которой и находится максимум кривой спектрального распределения. При повышении температуры этот максимум в согласии с законом смещения (9.7) сдвигается в сторону коротких волн, причем значение постоянной Ь в (9.7) может быть теперь найдено из решения трансцендентного уравнения (см. задачу 1) [c.431]

Определение температуры частиц по смещению максимума спектрального распределения энергии излучения. Этот четод, основанный на законе смещения Вина, является весьма трудоемким, однако дает наибольшую точность. Обычно предполагается, что частицы являются серым излучателем, и в этом случае можно считать слабой зависимость степени черноты материала от длины волны. Основная задача при использовании данного метода состоит в определении длины волны 1. (в сантиметрах), соответствующей максимальной лучеиспускательной способности тела. Зная ее, легко определить температуру частицы (в градусах Кельвина) = 0,2898 [c.60]

В видимой части спектра изменение температуры приводит к сдвигу максимума энерТии излучения в область меньших длин волн, а следовательно, и к изменению цвета тела, температура которого измеряется. Это свойство (закон смещения Вина) реализуется в цветовых пирометрах, или пирометрах спектрального отношения. [c.114]

Бесконтактные методы теплового контроля основаны на использовании инфракрасного излучения, испускаемого всеми нафетыми телами. Инфракрасное излучение занимает широкий диапазон длин волн от 0,76 до 1000 мкм. На практике в ТНК преимущественно используются два спектральных диапазона З...5и8... 14 мкм, совпадающие с окнами максимальной прозрачности атмосферы и являющиеся наиболее информативными. Спектр, мощность и пространственные характеристики этого излучения зависят от температуры тела и его излучательной способности, обусловленной, в основном, его материалом и микроструктурными характеристиками излучающей поверхности. Например, шероховатые поверхности излучают сильнее, чем зеркальные. При повышении температуры мощность излучения быстро растет, а ее максимум сдвигается в область более коротких длин волн. Эта закономерность характеризуется законом смещения Вина [c.531]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...