Лучистый поток интенсивность (лучистость)

Все вышеприведенные понятия и определения (лучистый поток, интенсивность лучеиспускания и объемная плотность энергии излучения) относятся как к общему спектру излучения (всей совокупности электромагнитных волн), так и к отдельным предельно узким его частям, или интервалам длин волн, т. е. к так называемому монохроматическому излучению. Для последнего вводятся индексы % или V Е , 1г,% 11% или Еу 1/ . [c.385]

Измерительные преобразователи для определения оптических характеристик. Эта группа включает различные оптико-электрические измерительные преобразователи, предназначенные для преобразования параметров лучистых потоков — интенсивности, спектрального состава, плоскости поляризации и т. д. — в электрический сигнал (ток или напряжение). [c.189]

Заметив зто, возьмем в поле излучения произвольную малую площадку ds. Она должна быть настолько мала, чтобы характеристики излучения практически не изменялись при переходе от одной точки площадки к другой. В то же время линейные размеры площадки ds должны быть велики по сравнению с длинами волн излучения, чтобы к излучению можно было применять понятия и законы геометрической оптики. Проведем через площадку ds лучи, заполняющие какой-то телесный угол i2. Энергия, переносимая этими лучами в единицу времени, называется лучистым потоком Ф, проходящим через площадку ds в телесный угол Q. Если телесный угол dQ бесконечно мал, а площадка ds перпендикулярна к его оси, то лучистый поток можно представить в виде dФ = I ds dQ. Величина / есть лучистый поток, отнесенный к единичной площадке, перпендикулярной к излучению, и к единице телесного угла. Она называется интенсивностью лучистого потока, или лучистостью излучения в направлении оси телесного угла dQ. Если нормаль к площадке ds образует с направлением излучения угол то [c.144]

Рассмотрим широкий пучок параллельных лучей, распространяющийся в поглощающей среде (рис. 21.12). Обозначим начальную интенсивность лучистого потока в плоскости 2 = 0 через /о. Пройдя в среде путь 2, лучистый поток в результате поглощения и рассеяния света ослабляется и его интенсивность I(г) становится меньше /о. Выделим в среде участок толщиной 2. Интенсивность потока, прошедшего путь 2 + с1г, равная 1 + с11, будет еще меньше, чем /, т. е. сИ<0. Величина —й представляет собой лучистый поток, поглощенный и рассеянный на участке г. Эта величина пропорциональна толщине участка йг и интенсивности падающего на этот участок света 1 г), т. е. [c.98]

Тепловая энергия, поглощаемая приемником радиометра, проходит через базовый решетчатый или слоистый элемент к охлаждающей воде, по сигналу которого судят об интенсивности лучистого потока. Абсолютными эти радиометры делает операция замещения время от времени через базовый элемент пропускают энергию от встроенного электронагревателя, проверяя чувствительность элемента и его стабильность. [c.104]

В процессе исследований было отмечено, что интенсивность теплового потока на одном и том же расстоянии от поверхности батона изменяется не пропорционально падающему (или результирующему) лучистому потоку, зависит еще от начальной температуры батона, т. е. продолжительности электрокоагуляции. Эти обстоятельства можно использовать для оптимизации режима стабилизации поверхностного слоя, под которой понимается минимальный теплообмен с остальной массой фарша при соблюдении заданной прочности корочки и ее товарного вида. [c.164]

Закон Ламберта дает возможность определить зависимость изменения энергии лучистого потока от его направления по отношению к поверхности тела. Наибольшей интенсивностью обладает излучение по нормали к поверхности По остальным направлениям оно меньше, равно и выражается формулой [c.211]

При одной и той же температуре излучаемая энергия распределяется различно при различных длинах волн и для того, чтобы это учесть, вводят понятие о спектральной интенсивности излучения, представляющей собой лучистый поток в узком интервале длин волн и выражаемой уравнением , [c.183]

При наличии экрана интенсивность лучистого теплообмена между этими поверхностями изменится. Вследствие стационарности процесса потоки энергии, передаваемые f г, от первой поверхности к экрану и от экрана [c.168]

При наличии экрана интенсивность лучистого теплообмена между этими поверхностями изменится. Вследствие стационарности процесса потоки излучения, передаваемые от первой поверхности к экрану и от экрана ко второй поверхности, будут одинаковы. Следовательно, [c.181]

Изменение интенсивности света может быть осуществлено и при помощи фильтров. Обычно используются так называемые нейтральные фильтры, ослабляющие лучистый поток без изменения его спектрального состава. [c.74]

При расчетах лучистого теплообмена используются понятия о лучистом потоке Q энергии Е и интенсивности излучения которые могут относиться как к полусферическому излучению, так и к излучению в заданном направлении. [c.8]

Характер распределения по ходу факела температуры и падающих на стенку топочной камеры лучистых потоков зависит от соотношения между тепловыделением и теплоотдачей в различных точках по высоте топочной камеры. В корне факела обычно имеет место быстрый подъем температуры и рост падающих лучистых потоков, обусловленные интенсивным тепловыделением при сгорании топлива. По мере удаления от горелки рост температуры и падающих лучистых потоков сначала замедляется, а затем переходит [c.238]

Эта величина до последнего времени не имела единого общепринятого названия. Ее называли излучательной способностью, поверхностной плотностью излучения, плотностью полусферического излучения, полной интенсивностью излучения, удельным лучистым потоком, а часто просто собственным излучением. По терминологии, рекомендованной Академией наук СССР, ее следует называть поверхностной плотностью собственного излучения тела [Л. 159]. Мы же для краткости будем ее называть в дальнейшем излучательной способностью тела. [c.6]

Закон ослабления лучистого потока при прохождении его через поглощающую газовую среду, известный под названием закона Бугера (1729 г.), применительно к спектральной интенсивности излучения имеет вид [c.235]

Величина падающего лучистого потока связана со спектральной интенсивностью луча (калорической яркостью) Ь соотношением [c.225]

Непосредственные измерения лучистого потока в опытных и промышленных высокофорсированных топочных устройствах показывают, что с ростом давления изменяется структура излучающего факела, в зоне реакции увеличивается термическая неравномерность пламени, происходит интенсивное сажеобразование в корне факела, что приводит к стремительному росту лучистого потока, а следовательно, и степени черноты факела. Рост лучистого потока наблюдается также при прочих равных условиях и при уменьшении коэффициента избытка воздуха. Излучательная способность пламени зависит, кроме того, от сорта сжигаемого топлива (С/Н). Большие значения (С/Н) приводят к росту степени черноты факела. [c.225]

Рассмотрим лучистый поток в направлении, образующем угол ф с нормалью к излучающей поверхности (фиг. 7-17). Лучистый поток в направлении ф, отнесенный к единице телесного угла и единице поверхности в данном месте, ортогональной к направлению излучения, называется интенсивностью (яркостью) излучения [c.308]

При прохождении лучистой энергии через вещество происходит ее поглощение. Если элементарный лучистый поток монохроматического излучения вступает в однородную и изотропную среду, имея интенсивность /х, 0) то на расстоянии s по направлению распространения луча его интенсивность будет [c.311]

Уравнение теплового баланса термоэлемента без выделенной площадки и освещаемого по всей длине лучистым потоком постоянной интенсивности (см. рис. 2) имеет вид [3] [c.177]

Термостолбик включался в цепь вибратора VII типа осциллографа К-12-21. Собственная частота вибратора в масле 50 гц. Приемник внезапно освещался лучистым потоком постоянной интенсивности, и процесс в термостолбике регистрировался на пленку осциллографа. Одновременно в качестве отметки времени регистрировалась периодические колебания напряжения в городской сети (v = 50 гц). При расчете по формуле (10) необходимо знать и р. Опытное определение ( о не представляет трудностей. Для определения р снималась амплитудно-частотная характеристика вибратора. [c.180]

В работе [39] приведен обзор исследований, посвященных проблеме гашения ТРТ, охватывающий как теоретические, так и экспериментальные результаты. В обзоре рассматривается одномерный стержень из ТРТ, горящий с мгновенной скоростью r(t) в замкнутом сосуде при давлении p(t), причем на поверхность его падает поток лучистой энергии интенсивностью (1—/ л)/о(0 (рис. 52). Предполагается, что давление в сосуде [c.100]

Под плотностью (интенсивностью) излучения подразумевается лучистый поток, проходящий через единицу поверхности. Если теплообмен рассматривается в пределах телесного угла Q = 2n, то вводится понятие полусферического или поверхностного излучения [c.457]

Неравномерность облучения или излучения элементарной площадки dF по направлениям в пространстве характеризуется интенсивностью или яркостью излучения. Под яркостью злучения следует понимать лучистый ПОТОК, проходящий через единицу поверхности, ортогональную к направлению излучения, и отнесенный к единице телесного угла [c.458]

Ватт иа квадратный метр — [ Вт/м W/m ] - единица поверхностной плотности теплового потока, плотности потока энергии (интенсивности) волн (ф-ла , 33 в разд. V.3), интенсивности (силы) звука (ф-ла V.3.26 в разд. V.3), вектора Пойнтинга (фла V.4.94), поверхностной плотности потока излучения (лучистого потока, интенсивности излучения) (ф-ла V.5.12 в разд. V.5), энергетической светимости (иэлучательности), а т. ч. тепловой (ф-ла V.5.14 в разд. V.5), энч>гет. освещенности (облученности) (ф-ла V.5.15 в разд. V.5), плотности потока энергии (интенсивности) ионизирующего излучения (ф-лы V6.13, V.6.14, в разд. V.6).e H. По ф-ле У.2.2б в разд. V.2 при Ф= 1 Вт, 5 = 1 м имеем 4j= 1 Вт/м . 1 Вт/м2 равен поверхностной плотности теплового потока, при к-рой через поверхность площадью 1 м проходит равномерно распределенный тепловой поток, равный 1 Вт (т. е. за 1 с переносится энергия 1 Дж). К применению рекомендуются кратные ед. мегаватт (киловатт) на кв. метр — (МВт/м MW/m ], [кВт/м kW/m ] и дольные ед. милливатт (микроватт, пиковатт) на кв. метр — (мВт/м mW/m ], [мкВт/м /LtW/m ], (пВт/м pW/m ]. [c.244]

При исследовании лучистых потоков большое значение имеет распределение лучистой эпергии, испускаемой абсолютно черным телом по отдельным длинам волн спектра. Каждой длине волны лучей при определенной температуре соответствует определенная интенсивность излучения / х. Интенсивность излучения, или сиек-ральная (монохроматическая) интенсивность, представляет собой плотность лучистого потока тела для длин волн от Я до Я -h dX, отнесенная к рассматриваемому интервалу длин волн dX [c.460]

Транспирационное охлаждение конструкций, на которые воздействуют внешние тепловые конвективные или лучистые потоки, является одним из эффективных методов тепловой защиты. Основная идея этого способа состоит в том, что продавливаемый сквозь пористую стенку охладитель за счет интенсивного внутрипорового теплообмена поглощает теплоту, передаваемую теплопроводностью по каркасу от внешней нагреваемой поверхности (рис. 3.1). Широкое распространение получили также охлаждаемые таким образом проницаемые элементы с объемным тепловьщелением, которое может иметь различную физическую природу (см. рис. 1.2). Температурное состояние указанных систем исследовано в значительном количестве работ. Однако полученные результаты трудно сопоставимы вследствие значительного их произвола при выборе Лу, а [c.47]

Фотоэлемент ионный — ионный мектровакуумный прибор темного разряда, в которон освобожденные ва фотокатода под действием лучистой анергии электроны перемещаются в разреженном инертном газе к аноду, вызывая ионизацию атомов газа это несколько увеличивает чувствительность фотоэлемента нз за инерционности процессов возникновения и прекращения газового разряда ионный фотоэлемент применяют только при колебаниях интенсивности лучистого потока с частотой ве более нескольких килогерц световая характеристика нелинейна [4 ]. [c.164]

При 2е= 1к ИЗ уравнения (21.28) следует, что 1 = 1о1е, т. е. величина Хе характеризует собой расстояние, на котором лучистый поток убывает в е раз. На рис. 21.13 показано, что 2 одновременно характеризует расстояние, на котором свет поглощался бы полностью, если бы абсолютное поглощение не убывало по мере уменьшения интенсивности проходящего потока. [c.99]

Введенные понятия г-плотность лучистого потока Е и интенсивность излучения h относятся к интегральному (полному) излучению. Эти же понятия относятся и к монохромическому излучению, т. е. к излучению, происходящему в узком интервале длин волн от "к до k- -dk. Для этого излучения вводятся индексы СДх1 h, - [c.404]

Закон Бугера описывае т поглощение энергии прозрачными средами. Пусть поверхностью некоторой среды поглощается лучистый поток, спектральная интенсивность которого /оя- При прохождении его через среду интенсивность уменьщается и на расстоянии х от поверхности составляет х- Как следует из закона Бугера, между ох и 1х справедлива зависимость [c.410]

Управление параметрами лазерного излучения представляет собой процесс, обеспечивающий изменение одного или нескольких параметров, характеризующих луч. К ним относятся мощность излучения для лазеров, работающих в непрерывном режиме, энергия излучения и длительность импульса, определяющие мощность излучения лазеров в импульсном режиме, плотность лучистого потока, угловая расходимость и распределение интенсивности по поперечному сечению пучка, частота или длина волны излучения, поляризация. В ряде случаев необходимо учитывать модо-вый состав излучения и степень когерентности. [c.69]

При прохожденип лучистой энергии через вещество происходит ее поглощение. Если элементарный лучистый поток монохроматического излучения вступает в однородную п изотропную среду, имея интенсивность 1) .рд [c.228]

Первоначально была проведена тарировка без кварцевого стекла, а затем с оптически прозрачным кварцем с полированной поверхностью. В обоих случаях получена была линейная зависимость елуч=/(< о). При работе зонда в слое ввиду интенсивного трения частиц о поверхность стекла происходило матирование его поверхности. Поэтому после окончания работ была проведена вторичная тарировка зонда для трех стекол с полированной поверхностью — точки 2 после 12 ч работы в слое частиц I—1,5 мм MgO и ЗЮг (поверхность с мелкими штрихами) — точки 3 и после 12 ч работы с частицами К( рунда 1,5—2 мм (поверхность с глубокими штрихами)— точки 4. Точки в пределах погрешности опыта легли на одну и ту же прямую, что свидетельствовало о практической неизменности коэффициента пропускания. В работе [Л. 260] была проведена серия экспериментов по измерению собственного лучистого потока внутри слоя для различных материалов, фракций, чисел псевдоожижения и температур. В табл. 3-1 сведены условия этой серии опытов, а на рис. 3-16 нанесены опытные значения теплового лучистого потока дл.оп, как функции лучистого потока для абсолютно черного тела 9л.р, рассчитанного по температуре ядра слоя. Последняя измерялась оголенной платино-платинородиевой термопарой. Прямая под углом 45° соответствует расчетному потоку. Измеренный собственный лучистый поток внутри слоя всегда оказывается ниже, чем расчетный, как для абсолютно черного тела. Точки, соответствующие одному материалу, с отклонениями не более 13% ложатся на одну прямую. По отношению тангенсов углов наклона опытных и расчет- 1ых прямых определены средние значения е слоев. [c.93]

К и температура стенки 700° К, то при незначительном снижении температуры частиц у стенки на 30° К лучистый поток ориентировочно уменьшается на 18% Поэтому для теплообмена слоя с интенсивно охлаждаемыми поверхностями можно ожидать увеличения лучистого потока с ростом скорости фильтрации в той мере, в какой при этом уменьшается снижение температуры частиц у поверхности. Наоборот, в измерениях, проводимых зондами, слабо охлаждающими частицы, не должно быть столь заметной зависимости лучистого потока от числа псевдоожижения. Возможно, что в опытах [Л. 169] поверхность кварцевого стеклышка зонда, измеряюи],его лучистый поток, охлаждалась слабее, чем было предположено, и зонд оказался пригодным для получения е псевдоожиженного слоя, но не для нахождения кажущегося s, характерного для неизотер-мичности слоя около теплообменной поверхности. Это кажущееся е в конечном итоге характеризует лучистый поток, и на измерения и установление количественных зависимостей его от разных факторов должно быть обращено достаточно внимания. [c.96]

Коэффициент теплоотдачи излучением характеризует интенсивность лучистого теплообмена и численно равен удельному лучистому потоку, отнес> нному к единице температурного напора. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...