Лучистая анергия

Для уменьшения теплопередачи излучением возможно применение порошков, поглощающих лучистую анергию (аэрогель и сажа). Недостатком этой смеси является ее взрывоопасность в среде кислорода при содержании сажи более 25 вес. %. Эта смесь является менее эффективной по сравнению со смесью аэрогеля с металлическими порошками. [c.290]

Фотоэлемент ионный — ионный мектровакуумный прибор темного разряда, в которон освобожденные ва фотокатода под действием лучистой анергии электроны перемещаются в разреженном инертном газе к аноду, вызывая ионизацию атомов газа это несколько увеличивает чувствительность фотоэлемента нз за инерционности процессов возникновения и прекращения газового разряда ионный фотоэлемент применяют только при колебаниях интенсивности лучистого потока с частотой ве более нескольких килогерц световая характеристика нелинейна [4 ]. [c.164]

При большой толщине газового слоя лучистая анергия может быть поглощена не частично, а пшностью. В этом случае, слой газа уподобляется абсол1ютно чер ному телу. [c.263]

С. ч, часто называют относит, излуча-тольной способностью. Она не имеет размерности и представляет собой меру способности данного тела испускать лучистую анергию. Различают С. ч. полного излучения е, т. е. излучения во всем диапазоне длин волн. электромагнитного спектра от >,=0 до к=х, и С. ч. монохроматич. излучения в очень узком интервале длин воли от X до к+с1к, к-рую наз. спектральной и обозначают (табл. 1). Спектральная С. ч. [c.275]

Отсюда заключаем, чго температура отражающих стенок определяется только потоком падающего на них излучения и не зависит от степени черноты материала стенок. Каждая элементарная поверхность стенок Ро будет иметь температу ру, ооответствующую издающему на дее потоку лучистой анергии. Очевидно, наибольшую температуру отражающие стенки Ро сбудут иметь вблизи излучающего тела I и наименьшую — вблизи поглощающего тела 2, так как по условию ТС>Т2. [c.259]

Фиг. 12.5. Схематическое представление профилей температуры, скорости и потока лучистой анергии для четырех типов ударных волн, определенных соотношениями (12.116), в предельном случае интенсивного излучения. Масштабы по горизонтали не одинаковы, однако несимметричность профилей по оси х качественно правильна. Величина V нормирована но значению = 1 [см. формулу (12.112)1, величина Т — по значению Гмакс == 1 [см. формулу (12.110)], величина —J — по значению — /макс = [ м. формулу (12.111)]. Отметим, что для сильной и очень сильной ударных волн скорость и температура терпят разрыв. Характерно наличие относительного максимума на профилях температур для всех случаев, кроме очень слабой ударной волны.

Отношение носит название энергетического кпд. В виду неравноценности для глаза энергии, излучаемой в видимой части спектра при различных длинах волн, количество энергии, переходящее непосредственно в световое ощущение, можно получить, умножая элементарный поток лучистой анергии Е М при длине волны А на соответствующее значение коэф-та относительной видности при данной длине волны А тогда приведенное видимое И. выразится в виде [c.499]

Сортамент стеклосветофильтров для защиты глаз от вредного действия лучистой анергии при сварочных работах [c.736]

Тепловое излучение — результат внутриатомных процессов, обусловленных влиянием температуры, почему излучение и называется также температурным. При нагреве тела тепловая энергия переходит в лучистую энергию. Если пропускать через-нихромовую спираль электрический ток то спираль нагреется (электрическая энергия перейдет в теп-, ловую) и будет лучеиспускать в пространство (тепловая анергия перейдет в лучистую). [c.181]

Сильное сжатие центр, областей звёзд при переходе их в Н. 3. (уменьшение радиуса более чемв100раз) сопровождается, в силу законов сохранения момента кол-ва движения и магн. потока, резким возрастанием скорости вращения и величины магн. поля. Тем самым получают естеств. объяснение быстрое вращение пульсаров и их сильные магн. поля по сравнению с обычеы-Mii звёздами и белыми карликами. Происхождение сильных магн. полей пульсаров (10 —10 Э) может быть связано также с к.-л. механизмами их возбуждения (наир., с термомагнитными эффектами). Однако центробежные и магн. силы у наблюдавшихся до сих пор пульсаров не столь велики, чтобы существенно влиять на их общую структуру. Поэтому строение Н. з. обычно рассматривают без учёта этих аффектов (наир., пренебрегают отклонениями от сферич. симметрии), а ро.ль магн. поля и вращения учитывают в разл. процессах переноса анергии внутри и вблизи поверхности Н. 3. (изгибное излучение, синхротронное излучение, нейтринное излучение, лучистый перенос энергии и электронная теплопроводность). [c.282]

Спектры Н3и1уче шя земной атмосферы в ультрафиолетовом диапазоне в основном определяются рассеянием солнечного излучения в космос молекулами атмосферных газов и поглощением анергии излучения озоном в этом диапазоне спектра. Молекулярное рассеяние лучистой энергии происходит вследствие потерь ее на диффузное рассеяние и отражение при прохождении границ между отдельными молекулами или различно уплотненными группами молекул атмосферных газов с разными показателями преломления. Неоднородности в газовой среде а смосферы нестабильны. Они возникают, изменяются н исчезают непрерывно и с большой скоростью, так как в их основе лежит молекулярное тепловое движение, которое зависит от местных температурных условий и Содержания веществ в каждой конкретной микрозоне атмосферы. [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...