Когерентность переходная

КОГЕРЕНТНЫЕ ПЕРЕХОДНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ [c.195]

Гл. 6. Когерентные переходные явления в твердых телах [c.198]

В ряде работ низкое сопротивление коррозионному растрескиванию связывается с характером движения дислокаций в объеме зерна [25—27]. В том случае, когда выделения (зоны Г. П., мелкие частицы когерентных переходных фаз) срезаются дислокациями, деформация происходит в узких полосах, обусловливая высокую концентрацию напряжений на высокоугловых границах, являющихся причиной зарождения коррозионных трещин. [c.519]

Переходное излучение возникает при пересечении равномерно движущимся зарядом области иространства с неоднородными диэлектрич. свойствами, наир, при пересечении им границы раздела двух сред с разл, диэлектрич. проницаемостями или при движении в среде, содержащей неоднородности. Переходное И. и излучение Черенкова — Вавилова — родственные явления, т, к. и то и другое — испускание эл.- маги, воли атомами вещества, возбуждёнными движущейся частицей Черенкова — Вавилова И.— результат когерентного высвечивания возбуждённых частицей атомов, а переходное — некогерентного высвечивания этих атомов. [c.104]

С открытием лазеров как источников коротких импульсов излучения в оптическом диапазоне электромагнитных волн появилась возможность наблюдения фотонного эха [67], являющегося оптическим аналогом спинового эха, а также свободного распада электронной поляризации [68] и других эффектов [69-71], обусловленных сложением фаз, т. е. когерентностью атомного ансамбля. Как мы увидим ниже, эволюция во времени недиагональных элементов матрицы плотности примесного центра определяет свободное затухание поляризации, различные типы фотонного эха и некоторые другие нелинейные явления. Эти эффекты получили название переходных. Их можно наблюдать лишь после возбуждения образца достаточно короткими световыми импульсами. Среди переходных эффектов наибольший интерес в настоящее время вызывает фотонное эхо, превратившееся в главный инструмент для исследования фазовой и энергетической релаксации электронных состояний примесных центров в твердых растворах. Достижениям теории в области описания фотонного эха и посвящена в основном данная глава. [c.195]

Дальнейшее развитие этих трехмерных структур сводится к их полному или частичному спариванию, после чего в конце начального или в переходном участке струи происходит их распад на беспорядочные клубки. На рис 1,3,а представлена схема развития когерентных структур в начальном участке круглой струи [1.50] там же (рис. 1.3,6) в схематическом виде показано парное слияние двух кольцевых вихрей в начальном участке[1.26]. [c.15]

Порядок изложения материала в данной книге соответствует рассмотрению лазера (на что мы указывали выше в этой главе) как устройства, состоящего из следующих трех основных элементов 1) активной среды, 2) системы накачки и 3) подходящего резонатора. Поэтому следующие три главы посвящены соответственно взаимодействию излучения с веществом, процессам накачки и теории пассивных оптических резонаторов. Общие представления, данные в этих главах, используются затем в гл. 5 при рассмотрении теории непрерывного и переходного режимов работы лазеров. Теория развивается в рамках приближения низшего порядка, т. е. на основе скоростных уравнений. Такое рассмотрение действительно позволяет описать большинство характеристик лазера. Очевидно, лазеры, в которых применяются разные активные среды, существенно различаются по своим характеристикам. Поэтому естественно, что следующая глава (гл. 6) посвящена обсуждению характерных свойств отдельных типов лазеров. К этому моменту читатель уже будет достаточно подготовлен к тому, чтобы понять принцип действия лазера и перейти к изучению характерных свойств выходного лазерного пучка (когерентности, монохроматичности, направленности, яркости, шумовых характеристик). Эти свойства мы [c.23]

Указанные отличия дефектов проявляются, если рассмотреть переходной режим от их автономного поведения к когерентному. Такая ситуация исследуется в 2, где рассмотрено формирование полосы пластического течения за счет автокаталитического размножения вакансий и дислокаций. В рамках феноменологического подхода (п. 2.1) записаны уравнения дислокационно-диффузионной кинетики, для определения коэффициентов которых используется модель расширяющейся дислокационной петли. На основе анализа фазового портрета в п. 2.2 сделано заключение, что при напряжениях, превосходящих критический предел, дислокационно-вакансионный ансамбль переходит в автокаталитический режим размножения, в результате которого устанавливается когерентная связь между дефектами. Эволюция такого ансамбля дефектов представлена в рамках синергетической схемы (п. 2.3), которая позволяет описать образование полосы локализованной деформации по аналогии с доменной неустойчивостью в полупроводниках. [c.222]

Когерентная нелинейная спектроскопия нестационарных процессов включает спектроскопию оптических нутаций, спектроскопию затухания свободной поляризации я оптич. эхо-спектроскопию. Эти виды Н. с.— аналоги нестационарных вариантов спектроскопии ядерного магн. резонанса. С их помощью получают информацию об уединённых оптич. резонансах в обычных спектрах, либо скрытую неоднородным уширееием спектральных линий, либо вовсе не проявляющуюся в линейных спектрах (рис. 4). Когерентные переходные процессы возникают при ступенчатом изменении [c.307]

Пч.б. Когерентные переходные явленш в твердых тепах [c.196]

Цытович В. И. Когерентное переходное излучение токонесущих и заря- [c.296]

Установлено, что условием образования при первичной рекристаллизации зерен 110 <001 > является наличие компоненты 111 <112> в текстуре деформации. Кристаллиты 111 <112> содержат, по крайней мере, пять типов микрозон, отличающихся дислокационной структурой, характером локальных разориентировок и как следствие условиями протекания в них первичной рекристаллизации. Это полосы деформации, имеющие ориентировку 111 <112>, переходные полосы, двойники деформации, приграничные области и области вокруг включений. Местами предпочтительного образования центров ребровой ориентировки являются переходные полосы, когерентно соединяющие соседние полосы деформации. Переходные полосы имеют небольшую ширину и характерны наличием закономерных разориентировок образующих их субзерен, обеспечивающих кристаллоструктурную связь соседних полос деформации, [c.416]

КОЛЕБАНИЯ (вынужденные [возникают в какой-либо системе под влиянием внешнего воздействия переменного пружинного маятника (характеризуется переходным режимом и установившимся состоянием вынужденных колебаний резонанс выявляется резким возрастанием вынужденных механических колебаний при приближении угловой частоты гармонических колебаний возмущающей силы к значению резонансной частоты) электрические осуществляют в электрическом колебательном контуре с включением в него источника электрической энергии, ЭДС которого изменяется с течением времени] гармонические относятся к периодическим колебаниям, а изменение состояния их происходит по закону синуса или косинуса затухающие характеризуются уменьшающимися значениями размаха колебаний с течением времени, вызываемых трением, сопротивлением окружающей среды и возбуждением волн когерентные должны быть гармоническими и иметь одинаковую частоту и постоянную разность фаз во времени комбинационные возникают при воздействии на нелинейную колебательную систему двух или большего числа гармонических колебаний с различными частотами кристаллической решетки является одним из основных видов внутреннего движения твердого тела, при котором составляющие его частицы колеблются около положений равновесия крутильные возршкают в упругой системе при периодически меняющейся деформации кручения отдельных ее элементов магнитострикционные возникают в ферромагнетиках при их намагничивании в периодически изменяющемся магнитном поле модулированные имеют частоту, меньшую, чем частота колебаний, а также определенный закон изменения амплитуды, частоты или фазы колебаний неавтономные описываются уравнениями, в которые явно входит время некогерентные характерны для гармонических колебаний, частоты которых различны незатухающие не меняют свою энергию со временем нормальные относятся к гармоническим собственным колебаниям в линейных колебательных системах [c.242]

Т, о., все расположенные вблизи пути частицы атомы будут излучать когерентно. Это и происходит в случае излучения Черенкова — Вавилона. Во всех др. направлениях, для к-рых OS У)-= г= с/и)У е, возбуждённые атомы излучают некогерентно. То же самое происходит при скорости частицы и<с/Ув. В однородном веществе И. разных излучателей полностью погашается. Если в веществе присутствуют микроскопич. неоднородности, то полного погашения волн от разных излучателей в точка наблюдения не происходит. Наличие поверхности раздела двух сред препятствует взаимному погашению полей в точке наблюдения от излучателей, находящихся по разным сторонам поверхности раздела и увеличивает интенснвность некогерентного высвечивания возбуждённых атомов, т. е. переходного И. [c.104]

В. В. Железняков, А. Л. Фабрикант, 1982], а при движении зарядов наряду с магнитотормозным излучением возникают Черенкова—Вавилова излучение и переходное излучение [Т. Эрбер (Т. ЕгЬег), 1976 В. Л. Гинзбург, В. Н. Цытович, 1978], При наличии реальной среды, напр, плазмы, много,-образие явлений генерации излучения, пространственно-временной дисперсии и нелинейности волн значительно возрастает. Отметим, что многие имеющиеся здесь теоре-тич. предсказания Э. (особенно в задачах астрофизики), напр, коллективная аннигиляция сгустков электрон-пози-тронной плазмы с образованием когерентного у-излуче-ния, пока являются весьма экзотическими с точки зрения их наблюдательной проверки. [c.528]

Как указывалось, дислокационная модель строения больше-угловых границ в настоящее время отсутствует. При 9 > 15° количественная модель, снованная на дислокационных представлениях, неприменима, поскольку расстояния между дислокациями становятся столь малыми, что ядра сливаются. В последнем случае может быть использована модель Мотта, согласно которой граница представляется как переходная область, которая состоит из участков с хорошим и плохим сопряжением решеток, т. е. когерентных и некогерентных участков. В последних отсутствует кристаллографическая симметрия. Число атомов п в хорошем участке невелико, обычно п 1000. Плохих участков тем больше, чем больше разориентация. [c.77]

Transition stru ture — Переходная структура. При выделении из твердого раствора, метаста-бильные выделения, которые являются когерентными с матрицей. [c.1065]

При изотермических превращениях часто большое значение имеет отношение времени, требующегося для установления стационарной скорости образования зародышей, к эффективному времени, необходимому для полного завершения превращения. Если это отношение мал6, временная зависимость оказывает слабое влияние на кинетику всего процесса. При увеличении это отношение увеличивается, приближаясь к единице, так что, когда образование зародышей затруднено, переходные эффекты имеют важное значение. Величина этого отношения может быть также большой в том случае, если свободная энергия активации для процесса роста области новой фазы макроскопических размеров значительно ниже, чем для процесса роста зародыша. Это может наблюдаться, если зародыши когерентны, а макроскопические области некогерентны с матрицей. [c.247]

Естественно предположить, что частицы внедрения способствуют образованию источников. В данном случае природа частицы неизвестна и неизвестно на какой стадии роста частицы образуется дислокационный источник. Вестмакотт и др. предполагают, что дислокационная петля с правильной геометрией и целым вектором Бюргерса может возникать на стадии когерентного выделения частиц по соседству с зоной скопления атомов магния. С другой стороны, Эмбери и Никольсон предполагают, что частицы являются или равновесной р-фа-ЗОЙ (Mg2Alз) или близкой к ней переходной фазой и что исходный источник дислокаций лежит на границе раздела частица — матрица и переползает за счет поглощения сверхравновесных вакансий в область части- [c.309]

Непосредственное влияние на удельное электрическое сопротивление оказывает включение посторонних веществ. Это воздействие объясняется тем, что постороннее вещество обволакивает тончайшей пленкой отдельные когерентные области решетки. Хотя обволакивание это и не настолько полно, чтобы препятст-, вовать дальнейшему росту кристалла в направлении ооно1вного роста, все же оно достаточно для того, чтобы вызвать высокое переходное сопротивление между отдельными блоками решетки. Как только при отпуске достигается усадочная температура постороннего вещества, в связанных между собой пленках этого вещества появляются трещины, восстанавливающие непосредственный контакт с металлом и нормальное сопротивление металла. При этом температура скачка сопротивления соответствует также усадочной температуре постороннего вещества, лежащей всегда ниже температуры его распада. [c.98]

В случае регулярной стопки из большого числа пластин при определенных частотах и углах (см. условие (3.27)) имеет место когерентное сложение излучений, образованных в разных пластинах стопки (при этом, разумеется, поглош,ение должно быть достаточно малым). Частотно-угловая интенсивность такого резонансного переходного излучения пропорциональна квадрату Л эфф эффективного числа пластин стопки. Ширина (частотная или угловая) каждого такого интерференцонного максимума пропорциональна так что проинтегрированная по углу [c.288]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...