Стержень плоский изогнутый

Натяжение и изгибающий момент. Пусть дан однородный упругий стержень, длина которого велика по сравнению с его толщиной и который имеет по всей своей длине одинаковые поперечные сечения. Осью стержня называют геометрическое место центров тяжести его поперечных сечений. Естественным состоянием равновесия стержня является та его форма, которую он принимает, когда на него не действуют никакие силы, которые стремились бы его деформировать, например, когда он положен на стол. Если к стержню приложить силы, стремящиеся его изогнуть, то он изменит свою форму и придет в новое состояние равновесия, которое называется вынужденным состоянием равновесия, соответствующим данным силам. Мы исследуем здесь наиболее простые случаи равновесия, когда изогнутая ось стержня (эластика) является плоской кривой. Но сначала укажем некоторые общие предложения, касающиеся такого рода задач. [c.195]

Под действием указанной системы сил стержень изогнется, причем изогнутая ось оказывается плоской кривой, т. е. через нее можно провести плоскость, которую назовем плоскостью перемещений (рис. 8.1а). В данных обстоятельствах в силу симметрии системы имеем совмещение [c.145]

При относительно невысоких нагрузках стержень изгибается в вертикальной плоскости. Эта плоская форма изогнутой оси [c.276]

Одна сторона плоской модели со стыком выше указанного типа изображена под нагрузкой на фиг. 8.112 эта фигура является, насколько возможно, копией фиг. 8.111, с тою только разницей, что здесь каждый фланец снабжен тонкой диафрагмой, прикрепленной к жесткому каркасу и показанной на левой стороне фигуры в виде черного прямоугольника. Эти диафрагмы заменяют соседние изогнутые пластинки. Болт, стягивающий фланцы, имеет особую конструкцию, дающую возможность уменьшать его сечение насколько возможно, в соответствии с необходимостью соединить фланцы возможно плотнее конструкция этого болта показана на фиг. 8.113 он представляет собой тонкий стержень А с нарезкой по обоим концам для гаек В, помещающихся в плоских головках С, опирающихся на фланцы. Тонкая диафрагма D, прикрепленная к стержню А той же ширины, как и болт — пропущена сквозь соответствующие вырезы в фланцах [c.566]

Радиальное биение опорных подшипников 5 (фиг. 122,6), 6 (фиг. 122,а), 5 и 7 (фиг. 124) не должно превышать 1 мк. После установки угольников 1 на место и сборки стола необходимо отъюстировать угольники параллельно оси центров. Проверка правильности положения направляющих угольников производится следующим образом. Зажав в центры точный цилиндрический валик, совмещают изображение его образующей с штриховой линией окулярной сетки, установленной на ноль. Затем, сняв валик, устанавливают на плоский стеклянный столик поверочный угольник параллельно ходу стола. Изображение ребра угольника при этом должно совпасть с той же линией окулярной сетки. Несовпадение их свидетельствует о непараллельности оси перемещения стола оси центров. Проверка параллельности угольников оси радиального ложа (оси центров) целесообразна при помощи приспособления. Оно представляет собой немного изогнутый стержень, зажатый в отверстии центра бабки. На стержне имеется упор, которым он опирается на верхнюю пло- [c.251]

Исследуем устойчивость равновесия стержня при сколь угодно сильном изгибе (т. е. при больших перемещениях) в плоскости. При этом не ставится вопрос о возможности выхода упругой линии из своей плоскости. Следовательно, имеется в виду, что гибкий стержень представляет собой тонкую полоску такой ширины,, чтобы сохранялась плоская форма ее средней линии лри изгибе. Изогнутая тонкая полоска приобретает форму цилиндрической поверхности, при этом, однако, длина ее на порядок больше ширины, которая служит образующей цилиндрической поверхности. Такая полоска может быть первоначально прямой или криволинейной. Плоскость изгиба совпадает с плоскостью начальной кривизны средней линии полоски. [c.86]

Влияние внецентренно приложенной силы. Предположим, что прямой стержень загружен двумя сжимающими силами Р, приложенными с эксцентриситетом во (рис. 16.20). Будем считать, что силы лежат в одной из главных плоскостей инерции и вызывают плоский изгиб стержня. Под действием внецентренно приложенных сил стержень искривится. Обозначим через у прогиб стержня в произвольном сечении х, а через f —стрелу прогиба в его середине. Дифференциальное уравнение изогнутой оси такого стержня имеет вид [c.504]

Криволинейный стержень. При рассмотрении стержней, ось которых представляет плоскую кривую, обычно предполагают, что все внешние силы лежат в плоскости кривизны и что в той же плоскости лежит одна из главных осей инерции поперечного сечения стержня. Стержень, находящийся под действием сил, рассекаем плоскостью, перпендикулярной к изогнутой оси, и рассматриваем условия равновесия одной части. Внутренние силы взаимодействия отброшенной части можно привести к результирующему моменту М, и силам N п О (фиг. 9). Силы О (срезывающие силы) во внимание не принимают, полагая, что при этой деформации сечения стержня остаются плоскими (гипотеза Бернулли). Выделим из стержня бесконечно малый элемент (фиг. 10). Длина дуги АА = = ( о + У) - Удлинение волокна АА равно [c.490]

Стержень при этой нагрузке сохранял еще устойчивое равновесие, и только дальнейшее повышение нагрузки приводило к потере устойчивости, наступавшей, как и в первом случае, в форме плоского изгиба оси в результате спокойного нарастания прогибов. В обоих этих случаях исчерпание несущей способности сопровождалось сбросом нагрузки в размере 20—30% от критической. Лишь в отдельных испытаниях этой серии стержней наблюдалась потеря устойчивости в форме резкого изгиба оси (хлопком), сопровождаемая мгновенным сбросом значительной части (70—80%) нагрузки. В последних случаях критическая нагрузка на стержень оказывалась на 10—20% выше нагрузки, которая регистрировалась для стержней той же гибкости, исчерпание несущей способности которых наступало спокойно . Из 17 испытаний стержней трубчатого сечения ни разу не было отмечено местных деформаций поперечного сечения. Изогнутая ось стержня всегда имела плоский характер упругой или упругопластической деформации, исчезающей почти полностью при снятии нагрузки. [c.161]

Примем, что степень кручения стержня равна нулю, стержень изогнут в главной плоскости и, следовательно, упругая линия будет плоской кривой. Кинетическим аналогом такого стержня будет служить маятник, вес которого равен R и который качается около горизонтальной оси. Движение маятника может быть вполне определено по начальным условиям при помощи интеграла энергии. Равным образом и форма нашего стержня определится по уравнению (3) и условиям на конце. [c.418]

Сохранение плоских сечений при наличии касательных напряжений в сечении, очевидно, невозможно. Действительно, касательные напряжения вызывают сдвиг, то есть изменение первоначально прямого-угла. Таким образом, сечение не может оставаться перпендикулярным изогнутой оси стержня, а так как напряжения в сечении распределяются неравномерно, оно не может оставаться плоским (рис. 187). Однако если стержень загружен сосредоточенными силами, то на каждом участке перерезывающая сила постоянна, следовательно, во всех сечениях этого участка распределение касательных напряжений [c.275]

Пусть точка А - сечения t-ro составляющего стержня соединена распределенными по длине стержня связями сдвига с точкой /4 сечения, f-ro стержня. Будем считать, что связи сдвига имеют форму тонкостенного стержня, изогнутого поперечного сечения (рис.94), в частном случае этот стержень может быть плоским. В основной системе связи сдвига разрезаны по линии, параллельной оси стержня. Обозначим точку разреза связи, соединяющей точки и /1 ., через Тогда продольные деформации в точке А- , ео1И отнести ее к i -му стержню, [c.199]

Оптическая система оптиметра заключена в трубку, изогнутую под прямым углом (фиг. 86, б). Измерительный стержень / верхним концом, в который вправлен закаленный шарик, упирается в оптически плоское зеркальце 2 и может поворачивать его в небольших пределах вокруг боковой оси 3, образованной двумя закаленными шариками. Зеркальце прижимается пружиной к измерительному Tep>i н lie усилием 200 Г. На стержень / надевается наконечник 4. Над зеркальцем помещается объектив 5, а за ним в колене — преломляющая призма 6 с затемненной гранью. В передней части трубы в фокальной плоскости объектива помещается прозрачная пластинка 7 со П1кал й и указателем, светопроводящая призма 8 и система линз 9, образующая окуляр. [c.307]

Кривая В изогнута в левую сторону, но легко найти системы, амплитудно-частотные характеристики которых изогнуты вправо (см. кривую С). Примером такой системы является изображенный на рис. 50 плоский упругий стержень с грузом на конце, совершаюгций изгибные колебания увеличение деформации стержня приводит к уменьшению его эффективной свободной длины. [c.137]

ВОЛНОВОД участок среды, ограниченный в одном или двух направлениях и служащий для передачи волн, напр, слой или труба, заполненные жидкостью или газом, стержень или пластина (твёрдые волноводы). Распространение волн в В. возможно как в виде плоской волны, тако11 же, как в неограниченных средах (слой и труба с жёсткими стенками), так и (при достаточной толщине слоя) в виде нормальных волн, образующихся в результате последовательных отражений от стенок (т. н. волноводное распространение нормальных волн в слоях и трубах), или в виде совместного распространения продольных и сдвиговых волн в твёрдых волноводах (см. Нормальные волны в пластинках и стержнях). В устройствах УЗ-вой технологии В. наз. также твёрдые звукопроводы прямые и изогнутые тонкие стержни и концентраторы служащие для передачи продольных, изгибных или крутильных колебаний от электроакустич. преобразователя к объекту ультразвукового воздействия. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...