Сечение Лоренца

Описанный метод можно использовать и при численном моделировании, как это сделал Лоренц (116] для исследования странного аттрактора в системе обыкновенных дифференциальных уравнений четвертого порядка. С помощью этого метода также изучалась динамика подталкиваемого двойного ротора [94], где он назывался методом сечения Лоренца (см. также [95]). [c.152]

Давление в дуге возникает под действием электромагнитных сил (сил Лоренца). Радиальное сжатие (пинч-эффект) обратно пропорционально сечению, по которому идет ток. Следовательно, при стержневом катоде и плоском аноде оно постепенно убывает от катода к аноду. Наибольшее давление на оси столба при токе / и его плотности / составляет [c.76]

Эффектом Холла называется возникновение поперечной разности потенциалов в проводнике, по которому течет ток, при помещении его в магнитное поле, перпендикулярное направлению тока. Эффект Холла вызывается силой Лоренца, действующей на перемещающиеся носители зарядов. Возникающая при этом разность потенциалов в проводнике прямоугольного сечения определяется выражением [c.218]

Смейла, но с той существенной разницей, что области и Сз примыкают к границам области а О1 и О2 — устойчивые неподвижные точки вспомогательного отображения Т. Отсюда непосредственно следует состав инвариантного множества /. Осталось сказать, что в данном случае это седловое инвариантное множество / и есть сечение странного аттрактора уравнений Лоренца. Его особенностью является то, что его инвариантное множество 5 содержится в /. Вдоль своего инвариантного множества й " оно притягивает к себе соседние фазовые точки. [c.144]

Хотя действие сил Лоренца и невелико, изменения характера движения ионов оказываются весьма существенными, а вызванные ими флуктуации концентрации ионов ощутимыми. Распределение концентрации ионов в сечении потока, направленного перпендикулярно магнитным силовым линиям, может быть охарактеризовано уравнением [75, с. 681 [c.46]

Давление в дуге возникает под действием электромагнитных сил (сил Лоренца). Радиальное сжатие (пинч-эффект) обратно пропорционально сечению, по которому идет ток. Следователь- [c.103]

Косозубые долбяки Лоренц-Сайкс имеют. постоянный угол зацепления исходного контура в торцевом сечении = 20°. [c.178]

Оказывается, что система Лоренца при больших значениях параметра г имеет в дополнение к странному аттрактору целую серию различных динамических режимов. Мы не будем здесь их обсуждать подробно (см., например, [101]). Отметим только, что все эти решения связаны с конвекцией, а конвекция сама связана с усилением теплового потока от нагревателя к холодильнику. В самом деле, вертикальный тепловой поток д, рассчитанный на 1 см поперечного сечения сосуда, равен q — vT sin в, где с — теплоемкость. Усредняя q по углу в, найдем q) = vT /2, т.е. q) ХУ. Если усреднить (359) по времени, то найдем, что усредненный по времени тепловой поток пропорцио- [c.323]

Д.1.2. Расчет сечения поглощения (усиления) в классической модели Лоренца. Понятие вынужденного излучения строго вводится в квантовой теории излучения. Однако основные характеристики перехода, определяющие скорость и сечение вьшужденного излучения, могут быть легко рас- [c.294]

Книга не претендует на роль энциклопедии по теории рассеяния многие значительные разделы теории рассеяния в нашем изложении опущены. Наиболее важный из них — большая часть релятивистской квантовой теории рассеяния. Этот раздел не включен в книгу главным образом потому, что методы исследования релятивистского рассеяния в настоящее время совершенно отличаются от методов, принятых в излагаемых здесь теориях. Еще не пришло время для написания книги, посвященной этой проблеме, которая представляла бы собой нечто большее, чем простой литературный обзор (но, разумеется, меньшее, чем оригинальный и революционный научный труд). Поэтому весь этот раздел автор не включил в книгу. Исключение составляют применяемая в некоторых местах релятивистская кинематика, обсуждение лоренц-инвариантности сечений и т. д. [c.10]

Если процесс рассеяния рассматривать в другой системе отсчета, движущейся относительно первой с постоянной скоростью, то йМ не изменяется. Это есть число частиц, регистрируемых в единице объема четырехмерного пространства, а элемент объема в четырехмерном пространстве остается инвариантным при преобразованиях Лоренца. Допустим, что новая система отсчета движется относительно старой со скоростью VI, параллельной так что в этой системе отсчета мишень имеет скорость —Тогда в новой системе отсчета сечение йо определится выражением [c.212]

Таким образом, величина Р инвариантна относительно преобразований Лоренца при переходе к любым системам отсчета, в которых направления движения пучка и мишени коллинеарны. Следовательно, дифференциальные сечения также инвариантны относительно таких преобразований. [c.212]

Началом первому направлению послужили эксперименты Бантлина (1910) с трубами, их теоретический анализ, выполненный К- М. Дубягой [12.1] (1909) и Лоренцем (1910) (см [5.1]), и решение Кармана [12.8] (1911) задачи изгиба трубы, в котором учитывалось сплющивание поперечного сечения, принятое постоянным по всей длине трубы. Бразье в 1927 г. [12.5] в такой постановке исследовал большие перемещения трубы и определил предельный момент, при котором наступает неограниченный рост кривизны образующих [c.192]

Практическая реализация этого метода измерения температур пламени сопровождается часто значительными трудностями, обусловленными тем, что наблюдаемый контур спектральной линии вызван не только допплеровским ушир ением, но и так называемым лоренцов-ским уширением. Последнее появляется вследствие столкновения молекул газа между собой и зависит от плотности газа и эффективных сечений молекул. При нормальном атмосферном давлении и не слишком высоких температурах лоренцовское уширение оказывается значительно больше допплеровского. Только при давлениях 0,01 атм и ниже можно наблюдать достаточно чистый допплеровский контур. [c.421]

В правой части этого уравнения в сечении и в эффек гивной чагчоте столкновений заменим аргумент V на У = V — ир . Ошибка, возникающая при такой замене, сравнима с неточностью самой модели газа Лоренца, обусловленной переходом от I V — иу I к V, поскольку У-г. [c.327]

Генераторы (2.30)-(2.34) образуют группу Лоренца, действующую на сечениях и = onst. В случае и=0 они в точности совпадают с (2.18)-(2.21). Если 4-параметрическая подгруппа трансляций (2.34) является инвариантной подгруппой группы БМС и выделяется из нее [c.151]

Преимущества. При надлежащем выполненнн специальными фирмами в Германии Лоренц ) и Пекрун j получается хоро иее прилеганке зубьев на среднем сечении коле -а и в результате этого распределение нагрузки на не колько зубьев передаточное число большею частью 1 3 до 1 20. Глобоидальное заце.1ле-ние выполнимо и применяется как вооба е пространственное зацепление, а не юлько для случая скрещивания под прямым углом. [c.575]

При стандартном модуле в торцевом сечении косозубые долбяки Фаррел-Сайкс и Лоренц-Сайкс имеют различный угол зап,епления исходного контура. [c.178]

Результаты измерений теплопроводности, электросопротивления и соотношения Видемана — Франца — Лоренца металлокерамических материалов на основе железа приведены на рис. 2 и 3. Кривые температурной зависимости удельного электросопротивления р исследованных композиций, приведенные на рис. 2 а (кривые 3—8), во всем исследованном диапазоне температур имеют свойственный для металлов монотонно возрастающий характер. На том же рисунке (кривая 1) для сравнения приведены значения р = / (Г) компактного железа (чистота 99,95%), взятые из [7 , и литого армко-железа, полученные экспериментально. График ноказЕ) -вает, что количественно электросопротивление рассматриваемых композиционных материалов значительно превышает значения электросопротивления компактного железа. Высокое удельное электросопротивление композиций объясняется не только наличием пористости, уменьшающей ек тивное поперечное сечение образцов, хотя ее влияние и является доминирующим, но и характером структуры и значительными контактными сопротивлениями на границах раздела фаз, что подтверждается повышенными значениями сопротивления исследованных пористых образцов, пересчитанными по [8] на беспористое состояние (кривые 9, 10). Кривая 10, в частности, превышает кривую 2 на 9—11%, что, очевидно, вызвано наличием переходных контактных сопротивлений на границе зерен. Немаловажную роль играет также состав композиций. Так, введение в состав порошка железа 3% графита при одинаковой пористости композиций приводит к повышению р материала на 7—8% (кривые 9—10), Это вызвано уменьшением площади металлического контакта на единицу площади поперечного сечения образца и повышением сопротивления самой металлической матрицы [9] вследствие взаимодействия железа с графитом и образования перлитной структуры. Легирование железографита 4% сернистого цинка несколько снижает сопротивление композиции, хотя сам сульфид цинка имеет сравнительно высокое значение р [10]. Кажущееся противоречие, по-видимому, объясняется повышением количества и качества металлических контактов в композиции под влиянием образующейся при спекании жидкой фазы сульфидной эвтектики, активизирующей процесс спекания железного порошка. [c.112]

Если процесс рассеяния рассматривают в системе отсчета, в которой первоначальные направления движения сталкивающихся частиц неколли- неарны, то априори не ясно, как определять сечение. Ввиду инвариантности сечения относительно преобразований Лоренца, при которых первоначальные импульсы частиц остаются коллинеарными, обычно сечение определяют, чтобы оно было инвариантным относительно любых преобразований Лоренца. Для этого необходимо только сделать инвариантной величину Р. Но инвариантная функция, значение которой в системе отсчета с Р1 = О совпадает с (8.21), лмеет. вид [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...