Бассет

Настоящая глава в значительной части опирается на различные уже опубликованные работы автора ). Методы, которыми мы пользовались, не избегли критики, которая, однако, частично отпадает, если принять во внимание, что теория эта не претендует на строгую применимость к оболочкам конечной толщины, а ограничивается лишь предельным случаем, когда толщина бесконечно мала. С увеличением толщины может возникнуть необходимость принимать во внимание определенные местные возмущения , которые появляются в непосредственном соседстве с границей и имеют такой характер, что вызывают растяжение средней поверхности. Читатель, который захочет ознакомиться с этим значительно более трудным вопросом, может обратиться к мемуарам Лява ), Лэмба ) и Бассета ). С точки зрения настоящей главы, этот вопрос, пожалуй, не имеет большого значения. В самом деле, очевидно, что всякое растяжение, могущее иметь место, должно быть ограничено областью бесконечно малой площади и не влияет ни на типы, ни на частоты колебаний. Вопрос о том, что в действительности происходит вблизи свободной границы, потребовал бы дальнейшего рассмотрения однако этого едва ли можно ожидать от теории тонких оболочек. В таких точках, расстоя- ие которых от границы одинакового порядка величины с толщиной, характерные особенности тонких оболочек, повидимому, исчезают. [c.450]

Читателя, который пожелает продолжить изучение общей гидродинамики, мы должны отослать к трактатам Лэмба и Бассета.] [c.22]

Еще более общее исследование, в котором рассматривается и влияние электричества, было проведено Бассетом ). [c.363]

Сретенский [13] рассмотрел развитие прогрессивных одномерных поверхностных волн в вязкой жидкости. Бассет [68] и Ламб [5] изучили основные движения жидкости и разделили их на три категории а) затухающие гравитационные волны, в которых силы тяжести и инерции в основном уравновешивают друг друга, но движение модифицировано силами вязкости б) диффузионное движение, при котором в основном уравновешены силы вязкости и инерции в) пластические волны, в которых в основном уравновешены силы тяжести и силы вязкости. Относительное значение каждого из этих типов движения для любых начальных условий зависит от длины вязкости [c.40]

Один из вариантов магнитного упрочнения (способ Бассета) состоит В закалке с 900-1200°С в расплаве солей при 200 —400°С в постоянном магнитном поле 1000- 3000 э, создаваемом с помощью катушек, расположенные вокруг закалочного бака. Посяе выдержки в течение 20 мик производят закалку в воду, обработку холодом (для перевода оств точного аустенита в мартенсит) и отпуск при 150 —250РС. Магвтазшя обработка низколегированных сталей (0,3—0,4% С 1% Сг 0,5 — 1% Мо) повышает прочить на 10—20% по сравнению с исходной., [c.177]

Если учесть скольжение, т. е. принять, согласно (9), что скорость скольжения на стенке пропорциональна числу Кнудсена, то, как показал Бассет ) еще в 1888 г., справедлив видоизмененный закон сопротивления сферы [c.146]

Теории, учитывающие едвиговые и нормальные трансверсальные деформации. Появление этого направления связано с работой Бассета [28], который рассматривал трансверсальные эффекты в оболочках. Теория, учитывающая деформацию сдвига по толщине, была построена Рейсснером применительно к оболочкам вращения и обобщена Нагди [196] на произвольные оболочки двойной кривизны. [c.215]

Возвращаясь к проблеме ударного нагружения стержня с целью определения значения Е при динамическом воздействии, мы можем отметить, что Р. Фаннинг и У. В. Бассет (Fanning and Bassett fl940, 1] в 1940 г. использовали элемент электрического сопротивления в форме угольного ленточного экстензометра для того, чтобы впервые изучить истинную историю деформации во времени в точках цилиндрических стержней, подвешенных на двух нитях, после симметричного ударного нагружения. Результаты измерений, проведенных посередине длины стержня ф), вблизи конца, по торцу которого производился удар (а), и у конца (с) исследуемого стержня, про- [c.429]

Рнс. 3.64. Опыты Фаннинга и Бассета (1940) экспериментальное установление функциональной зависимости напряжений от времени при соударении короткого и длинного стержней, показывающей напряжения вблизи конца, испытавшего удар в коротком стержне (а) и в длинном ( ). [c.430]

С вопросами колебаний круговых колец и кольцевых сегментов приходится встречаться в исследовании колебаний круговых рам, частей вращающегося электрического мапшнного оборудования и арок. Изгибные колебания кольца круглого понеречного сечения в его плоскости были изучены Р. Хоппе ) и под прямыми углами к этой плоскости Дж. Мичеллом ). Крутильные колебания того же типа колец были исследованы Э. Бассетом ). Колебания кольцевого сегмента при различных условиях на торцах привлекли внимание нескольких авторов К. Федерхофер ) дал весьма подробное обсуждение этой проблемы и недавно собрал и издал в виде книги все свои многочисленные печатные труды по этому вопросу. [c.503]

Разработка адекватной построению Кирхгофа теории оболочек произвольной кривизны была осуществлена Г. Ароном , А. Б. Бассетом и А. Лявом [c.58]

В работах А. В. Казакова [2] и X. Бассета [3] по изучению системы СаО — Р2О5— HgO дана далеко не полная характеристика равновесий между различными фосфатами кальция нри 25, 40 и 75°. Авторы указывают, что химический состав и характер осадков, образующихся при взаимодействии ионов Са " и РО ", зависят от очень многих физико-химических факторов, например, от значений pH раствора, скорости реакции между ионами, степени достижения равновесия, влияния примесей и т. д. Кроме того, В. Д. Кузнецов установил, что кристаллическое состояние осадков зависит также от влияния примесей [4]. [c.265]

X. Бассет и А. В. Казаков, исследуя молекулярное строение фосфатов кальция, фосфоритов и фторапатитов, а также твердых фаз системы [c.265]

Общеизвестная работа Файнинга и Бассета (1940 г.) окончательно подтвердила одномерную теорию удара упругого стержня. Кривая напряжения в точке стержня в зависимости от времени совпадает с соответствующей кривой, полученной расчетом, выполненным на основе решения задачи Сирса. [c.14]

Теория волн в вязкой н идкости, по-видимому, только сейчас создается как самостоятельный и большой раздел гидродинамики. Первая задача теории волн, которая была решена для вязкой жидкости, — это задача Ламба о затухании волн бесконечно малой амплитуды на поверхности бесконечно глубокой жидкости. Следующий шаг, также относящийся к восьмидесятым годам прошлого века, сделал А. Б. Бассет. Рассматривая задачу о малых колебаниях гравитирующей сферы вязкой жидкости, Бассет свел задачу к некоторому трансцендентному уравнению и рассмотрел предельный случай жидкости малой вязкости. Через 70 лет эту же задачу, только значительно менее полно, рассмотрел С. Чандрасекар. При этом никаких ссылок на работу Бассета им сделано не было. Более того, в последнее время имя первого автора этой задачи оказалось забы-. тым, и она стала называться задачей Чандрасекара. [c.69]

Один из подходов для решения таких задач имеет своим истоком работу А. Б. Бассета. Представим себе, что все прочие граничные условия, кроме условий на свободной поверхности, допускают представление решения в виде агрегата, зависящего от некоторого количества параметров. Например, как следует из работы Бассета, колебание жидкости конечной постоянной глубины может быть описано некоторой комбинацией тригонометрических и гиперболических функций. Условие отсутствия нормальных напряжений на свободной границе дает некоторое трансцендентное уравнение, связывающее параметры волн и комплексное число оз. Определив корни этого трансцендентного уравнения, мы получаем возможность полностью рассчитать движение жидкости. Подобная схема используется в ряде работ. В качестве наиболее типичной для этого направления укажем работу И. П. Оборотова (1960), в которой исследуются стоячие волны на поверхности жидкости конечной глубины. Близкие по своему смыслу идеи лежат в основе работ А. К. Никитина и его учеников Р. А. Грунтфеста и С. А. Подрезова (1964). В последних работах решаются некоторые задачи типа Коши — Пуассона и вместо агрегата, зависящего от нескольких параметров, используется представление Фурье. Решение удается записать в явном виде в форме кратных интегралов Фурье, содержащих параметры. К этому же кругу идей относятся и многочисленные работы Л. В. Черкесова (1962 и др.), посвященные также проблеме возбуждения поверхностных волн. Итак, эта концепция, именуемая часто точной теорией волн в вязкой жидкости, сводит тем или иным способом задачу о линейных волнах к исследованию трансцендентных уравнений с комплексными корнями или вычислению кратных интегралов в комплексной области. По существу, имеет место некоторая переформулировка задачи, ибо непосредственно никакой информации из точного решения в форме интегралов для понимания физического содержания явления извлечь нельзя. Дальнейшее исследование, использующее найденные выражения, можно представить себе в двух [c.70]

Среди опубликованных работ следует отметить статью Фаннинга и Бассета [36], посвященную экспериментальной проверке теории продольного [c.482]

Задача Дирихле, 131 Бассет, 233 — Чебышева, 17, 234 Бейкер, X. Ф., 17, 234 Звездная эволюция, 18, 208 Бифуркация, фигура бифуркации, 16, 24, 145 Картан, Э., 19, 20, 162, 198, 233 Брайен, Г. X-, 233 Кельвин, 27 [c.237]

Бассет и Павлюк [29 ] также полагали, что обнаруженные в осте-оцитах и их ВКМ пиро- и ферро-состояния биополимеров, а также и электретные свойства определяют многие особенности костной ткани Затем было продемонстрировано, что кости характеризуются определенным электретным состоянием и способны накапливать большие количества поляризации (до 10 В/см ). Даже малые электрические пол5 могут индуцировать в них измеряемое электретное поведение [591 Свойства костной ткани обусловлены электретным механизмом накопления заряда в пространстве кости. Это обусловило применение давш вошедшего в клиническую практику ускоренного сращивания костны> обломков постоянными электрическими и переменными электромагнитными полями нетепловых уровней [581. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...