Радиус средний экваториальный

Радиус средний экваториальный 21, 24 [c.359]

Для потенциала притяжения Земли в формуле (П1.7) имеем Л — долгота притягиваемой материальной точки относительно гринвичского меридиана, — широта точки относительно плоскости экватора, М — масса Земли, — средний экваториальный радиус Земли. Отметим также, что коэффициенты С21 = 321 = О, поскольку ось Ог — ось враш ения Земли и является главной центральной осью инерции. [c.400]

Подставляя эти разложения в формулу (1.9.1) и вводя средний экваториальный радиус Гд и геоцентрическую широту ф, получим [c.32]

Формула (1.3.25) рекомендована Международным астрономическим союзом в качестве стандартной записи потенциала притяжения Земли. Для Земли Я — долгота притягиваемой материальной точки, отсчитываемая от гринвичского меридиана ф — широта точки, отсчитываемая от плоскости экватора М — масса Земли Еэ — средний экваториальный радиус Земли. Поскольку в этом случае ось Ог является главной центральной осью инерции (как ось вра-ш ения Земли), то С21 = 821 = 0. [c.21]

Тороидальное тело катается по абсолютно шероховатой плоскости, У — радиус кривизны меридиана тора на экваторе, а-р-Ь — радиус экваториальной окружности тора. Найти уравнения кинематической связи, приняв за обобщенные координаты X, у, 0, ф, ф, где X, у — координаты точки соприкосновения тора с плоскостью, 0 — угол наклона тора, ф — угол между следом средней плоскости тора и осью Ох, ф — угол собственного вращения тора. [c.383]

Сложное перемещение полюсов мира Ядг и Рв по небесной сфере, обусловленное притяжением экваториального избытка массы Земли со стороны Луны и Солнца, состоит из равномерного движения среднего полюса Рт по малому кругу радиуса е = 23° 27 с центром в полюсе эклиптики П и колебательного движения истинного полюса относительно среднего Рт [c.85]

Здесь L — средняя долгота Луны, l — угловое расстояние средней Луны от среднего перигея, D — расстояние средней Луны от среднего Солнца и — расстояние среднего Солнца от точки перигея видимой орбиты Солнца вокруг Земли. Разложения для широты Луны и ее параллакса (угла с вершиной в центре Луны, стягиваемого экваториальным радиусом Земли) по существу аналогичны. [c.283]

При точном расчете планетных орбит используется значение постоянной тяготения, вычисленное Гауссом. Это значение определяется на основе третьего закона Кеплера по данным, характеризуюш,им орбитальное движение Земли, т. е. по сидерическому периоду орбиты, выраженному в средних солнечных сутках, причем за единицу массы принимается масса Солнца, а масса Земли выражается в долях массы Солнца среднее расстояние Земли от Солнца принимается за астрономическую единицу длины. По этим данным Гаусс определил постоянную тяготения с точностью до восьми-девяти значащих десятичных цифр. Эта постоянная известна, по-видимому, с наиболее высокой точностью из всех прочих физических постоянных. Однако если постоянную тяготения С выражать в системе Сили иной другой системе единиц, принятой в лабораторных расчетах, то количество верных значащих цифр будет равно всего лишь трем. Из этого можно сделать два важных вывода. Первый заключается в том, что при расчете гелиоцентрических орбит нельзя пользоваться лабораторным значением постоянной О. Во-вторых, при расчетах нельзя в качестве меры расстояния использовать сантиметры или связанные с ними единицы длины. Даже если взять точное значение гауссовой постоянной и преобразовать единицу длины из астрономических единиц в сантиметры, то точность сразу снизится до трех-четырех значащих цифр. Это объясняется той неточностью, с которой известна величина солнечного параллакса, представляющего собой отношение экваториального радиуса Земли к астрономической единице. [c.81]

Теперь нужно учесть и формфактор. Это следует, впрочем, и из того, что, как уже было упомянуто, по.чуширина экваториальных дуг нередко превышает полуширину меридиональных, и это вряд ли можно отнести только за счет различия в соответствуюш их параметрах разупорядоченности. Таким образом, мы имеем здесь, по-видимому, разбиравшийся в 2 главы V случай, когда радиус взаимодействия больше поперечника рассеивающей области или сравним с ним но величине. Точно установить, играет ли роль формфактор сечения, можно по рассеянию нод малыми углами в экваториальном направлении, так как вся полуширина нулевого ника определяется только действием S(2) . Полуширина ДД экваториального пика, обязанная разбросу в межцепных расстояниях, равна примерно той же величине, как и в примере (58), 0,04 Если принять, что такое же размытие дает и формфактор, то итоговая полуширина окажется около 0,08 А , что примерно соответствует средним данным опыта. При этом Ьсоставляет около 20—25 А" , т. е. на диаметре L при S as 5 А уложится три-четыре-пять цепей, а в сечении — десяток-полтора. Это числа примерно того же порядка, как и число стержней в простейшей модели совокупности цепных молекул (рис. 158, а, б), дающих взаимные дифракционные эффекты. Нужно, конечно, иметь в виду, что они характеризуют среднее число цепей на участках с примерно параллельной их укладкой, что во всем объеме имеются такие участки как с меньшим, так и большим числом таких цепей, причем значительная доля объема приходится и на области косого соприкосновения, почти не дающие взаимных интерференционных эффектов. [c.340]

Геодезические координаты. Основу географической системы геодезических координат составляет поверхность эллипсоида вращения, аппроксимирующая реальную поверхность Земли. Параметры этой фундаментальной поверхности относимости являются частью системы астрономических постоянных (см. 4.01). Необходимо иметь в виду, что непосредственные результаты аст-рономо-геодезических измерений на местности всегда дают куски уровенной поверхности, которые нельзя точно расстелить на эллипсоиде вращения. Поэтому за математическую поверхность Земли принимают уровенную поверхность, совпадающую при определенных условиях со средней поверхностью воды спокойного океана. Эта поверхность называется геоидом . Наиболее близкий к геоиду эллипсоид, наилучшим образом представляющий фигуру и гравитационное поле всей Земли в целом, называется общим земным эллипсоидом, или сфероидом-, однако используемые в различных странах для обработки отдельных рядов геодезических измерений референц-эллипсоиды не совпадают, как правило, с общим земным сфероидом. В систему астрономо-геодезических постоянных включают параметры (экваториальный радиус Ое и сжатие а) общего земного сфероида, принятого во всем мире для астрономических и геодезических работ. Положение любой точки поверхности Земли относительно такого стандартного сфероида определяется расстоянием по нормали от поверхности сфероида и положением основания этой нормали на поверхности сфероида. [c.48]

В табл. 11 указаны характеристики низких орбит искусственных спутников планет (и Луны). Под низкими понимаются круговые орбиты радиуса, равного среднему радиусу планеты (наличием экваториального вздутия, гор, а также атмосферы пренебре-гается). Тормозные импульсы указаны для одноимпульсных маневров, причем гиперболическая скорость перед торможением для перехода на низкую орбиту принята равной скорости падения (столбцы 5 табл. 8 и 9). При вычислении суммарных характеристических скоростей полностью пренебрегалось потерями при выходе на орбиту спутника в случае реактивного торможения и необходимостью некоторой затраты топлива при аэродинамическом торможении. Потери при старте с Земли предполагались, как и всюду, равными 1,6 км/с. [c.335]

На практике в ближайшем будущем будут использоваться не круговые, а сильно вытянутые эллиптические орбиты. Скорость в перицентре планетоцентрической гиперболы превосходит скорость освобождения у поверхности Юпитера на малую величину. В случае перелета к Юпитеру по гомановской траектории скорость в перицентре планетоцентрической гиперболы, проходящей у верхней границы облаков, равняется 60,693 км/с. При тормозном импульсе 0,5 км/с в этом перицентре космический аппарат перешел бы на эллиптическую орбиту с большой полуосью 4 454 600 км (расчет по формуле (4) в 5 гл. 2) и соответственно апоцентрическим расстоянием 8839700 км = 127,4 г, где г =69400 км — средний радиус Юпитера ее период обращения — 60,7 сут (расчет по формуле (5) в 5 гл. 2). При тормозном импульсе 1 км/с апо-центрическое расстояние 2 797 800 км=40,3 г, период обращения 11,1 сут. (В цитируемых ниже работах размеры орбит определяются обычно в экваториальных радиусах Юпитера.) [c.413]

Форму Земли - геоида принято описывать эллипсоидом вращения (референц-эллинсонд Красовского) с большой (экваториальной) полуосью а = 6378,245 км и малой (полярной) полуосью Ь = 6356,863 км [14]. Средний радиус Земли принимается равным i 3= 6371 км. Радиус-вектор на широте ф определяется выражением [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...