Аннигиляция антинуклонов

Новый ядерный процесс должен подчиняться законам, которые описывают рассмотренные ранее ядерные процессы, в частности закону сохранения барионного заряда. Так как при аннигиляции антинуклона возникают частицы с барионным зарядом, равным нулю, то для обобщения этого закона на процесс аннигиляции надо приписать антинуклону барионный заряд В = [c.622]

АННИГИЛЯЦИЯ АНТИНУКЛОНОВ ПРИ НИЗКИХ [c.122]

Часто, когда говорят об отличии антипротона от протона или антинейтрона от нейтрона, этим и ограничиваются. Это неверно. Главное свойство, отличающее нуклоны от антинуклонов, — это способность их к взаимной аннигиляции, т. е. к превращению в другие частицы при столкновении между собой, [c.621]

Реакция аннигиляции — это реакция нового типа, сопровождающаяся исчезновением нуклона и антинуклона и образованием новых частиц (я-мезонов или /С-мезонов). Разумеется, как и в процессе аннигиляции позитрона, речь идет не об исчезновении, а о переходе материи и энергии из одной формы в другую. [c.622]

Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как позитрон образуется только в паре с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов [c.622]

Открытие антинуклонов положило начало новой, широкой программе исследований в области физики элементарных частиц— изучению процессов взаимодействия антинуклонов с веществом. Сюда относятся Процессы рождения антинуклонов на нуклонах и ядрах при бомбардировке их разными частицами (нуклонами и я-мезонами), процессы рассеяния и перезарядки, процессы образования антигиперонов и других странных частиц, процессы аннигиляции и другие, очень интересные явления. [c.225]

Однако никакие законы сохранения не запрещают высвобождения энергии покоя нуклонов при аннигиляции вещества с антивеществом, состоящим из антинуклонов и позитронов. Удельное энерговыделение при аннигиляции на два-три порядка превышало бы [c.564]

На рис. 28 приведено импульсное распределение тс-мезонов, образованных при аннигиляции покоящихся антинуклонов на рис. 29 — зависимость средней множественности тс-мезонов от кинетической энергии сталкивающихся нуклонов. Импульсные распределения в соответствии с (16,2), (16,11) и (16,12) задаются в Ц-системе. Для того чтобы определить их в Л-системе, необходимо опираться на угловое распределение этих частиц в Ц-системе. К сожалению, теория в ее настоящей форме не позволяет вычислить точно это распределение, так как для этой цели нужно принять во внимание закон сохранения момента количества движения, что не было сделано до сих пор. Однако для сравнительно умеренных энергий (с 5 Бэз) экспериментальные данные показывают, что угловое распределение вторичных частиц в Ц-системе близко к изотропному. Считая распределение изотропным, мы можем при переходе от Ц- к Л-системе воспользоваться формулами (7,4) или (7,18), а затем произвести интегрирование по импульсам. [c.99]

Рис. 28 Импульсное распределение л-мезонов, образованных при аннигиляции покоящихся антинуклонов. Распределение было вычислено В. М. Максименко [34] по точным формулам статистической теории.

Античастицами нуклонов являются антипротон р и антинейтрон п. В соответствии со сказанным выше антипротон должен иметь массу, спин и время жизни протона (т. е. быть столь же стабильным, как и протон), отрицательный электрический и барионный заряды, отрицательную внутреннюю четность и равный по значению, но противоположный по направлению магнитный момент. Аналогично должна существовать частица, зарядово-сопряженная нейтрону, антинейтрон с такими же, как у нейтрона, массой, спином и временем жизни, с нулевым электрическим зарядом, с отрицательным барионным зарядом и внутренней четностью и с магнитным моментом, равным по значению магнитному моменту нейтрона, но направленным противоположно. При встрече нуклона с антинуклоном должен происходить процесс их взаимной аннигиляции, т, е. превращение в другие частицы. В процессе аннигиляции выделяется огромная энергия, равная удвоенной энергии покоя которая переходит [c.112]

Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как при рождении [е"" —е )-пары позитрон образуется только вместе с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов (р и и) и антинуклонов (р и и) выступают симметричным образом. Это означает, что процесс аннигиляции наблюдается при столкновении любого нуклона р или п) с любым антинуклоном р и и). То же относится и к процессу их совместного образования. (Разумеется, при составлении соответствующих уравнений надо учитывать закон сохранения электрического заряда.) [c.113]

Различие барионных зарядов нуклона и антинуклона приводит к тому, что они при встрече аннигилируют с освобождением энергии При этом в отличие от аннигиляции [c.122]

При встрече антинуклона с нуклоном выделяется энергия аннигиляции 2т с 1880 МэВ, которая идет на образование нескольких (примерно 5) я-мезонов (95% энергии) и АГ-мезонов (5%). [c.128]

Алгебра частиц и античастиц 140, 186 Аннигиляция 113 —антинуклонов 123 [c.383]

Взаимодействие антинуклонов с нуклонами. Очень интересные результаты получены при изучении процессов взаимодействия антинуклонов с нуклонами. В частности, оказалось, что полные сечения (р — р)- (р — п)-взаимодействий при энергиях в несколько гигаэлектронвольт равны между собой и значительно превосходят полные сечения нуклон-нуклонных взаимодействий. Этот результат означает, что процесс аннигиляции антинуклонов с нуклонами происходит в области, размеры которой сравнимы с радиусом ядерных сил, действующих между нуклонами (что трудно объяснить теоретически). [c.631]

Аннигиляция антинуклонов. Различие ядерных зарядов нуклона и антинуклона приводит к тому, что они при встрече аннигилируют с освобождением энергии 2т с . При этом в отличие от аннигиляции позитрона, когда энергию уносят у-кванты, аннигиляция антинуклонов сопровождается возникновением я-мезонов (95%) и/(-мезонов (5%). Наблюдение аннигиляционных звезд в фотоэмульсии показывает, что в среднем на одну звезду испускается около трех заряженных я-мезонов, каждый из кото- [c.631]

Аннигиляция антинуклонов. Различие ядерных зарядов нуклона и антинуклона приводит к тому, что они при встрече аннигилируют с освобождением энергии 2т с . При этом в отличие от аннигиляции позитрона, когда энергию уносят укван-ты, аннигиляция антинуклонов сопровождается возникновением п-мезонов (95%) и Л -мезонов (5%). Наблюдение аннигиляци-онных звезд в фотоэмульсии показывает, что в среднем на одну звезду испускается около трех заряженных я-мезонов, каждый из которых уносит энергию примерно 200—250 Мэе. Если учесть, ЧТО кроме заряженных возникают нейтральные я-мезоны и что часть л-мезонов поглощается ядром, то среднее число л-мезонов, возникающих при аннигиляции, будет около пяти. Малая доля поглощенных л-мезонов указывает на то, что аннигиляция происходит в тонком поверхностном слое ядра (при взаимо действии антинуклона с поверхностными нуклонами ядра). [c.226]

Количеств, изучение св-в пионов и их вз-ствий выполняется преим. на пучках ч-ц высокой энергии, получаемых на ускорителях. Совр. протонные ускорители дают пучки пионов (образованных в результате вз-ствия ускоренных протонов с ядрами мишени) с потоком до 10 пионов в 1 с. Наиб, специфичное для я-мезонов сильное вз-ствие характеризуется макс. симметрией, малым радиусом действия сил и большой константой связи ( ). Так, безразмерная константа, характеризующая связь пионов с нуклонами, 1%с 14,6, на три порядка превышает безразмерную константу эл.-магн. вз-ствия а=е /%с Vlз7 К процессам сильного вз-ствия пионов относятся их рассеяние нуклонами и ядрами, рождение пионов в столкновениях адронов, аннигиляция антинуклонов и нуклонов с образованием пионов, рождение пионами К-мезонов и гиперонов и др. Неупругие вз-ствия адронов при высоких энергиях ( 10 ГэВ) обусловлены преим. процессами множеств, рождения пионов (см. Множественные процессы). В области меньших энергий (0,1—1 ГэВ) при вз-ствии пионов с др. мезонами и барионами наблюдается образование резонансов, к-рые могут проявляться, напр., в виде максимумов в энергетич. зависимости полных сечений реакций [c.531]

На рис. 7.41 приведена только половина известных барионов. Имеется еще точно такое количество антибарионов — частиц с такими же массами и спинами, но с противоположными зарядами всех видов. Антибарионы получаются при столкновениях нуклон — нуклон достаточно высоких энергий. К настоящему времени получены антипротон, антинейтрон и несколько антигиперонов. Однако существование всех остальных антибарионов не вызывает сомнений. Времена жизни барионов и соответствующих антибарионов совпадают. Поэтому, в частности, антипротон сам по себе стабилен. Однако, сталкиваясь с атомом какого-либо вещества, антипротон притягивается ядром (его электрический заряд отрицательный ) и аннигилирует в нем. При аннигиляции нуклона с антинуклоном рождается несколько пионов (в среднем около пяти). [c.371]

Несколько антинуклонов могут образовать антиядро . Из этих антиядер удалось получить антидейтрон и антигелий-3. Захватив достаточное количество позитронов, стабильное антиядро может образовать стабильный электрически нейтральный антиатом. Большие количества антиатомов могут образовывать макроскопическое антивещество, свойства которого будут такими же, как и у обычного вещества (но рассматриваемого через зеркало, см. гл. VI, 4). Вещество и антивещество не могут сосуществовать из-за аннигиляции. Поэтому, если во Вселенной существуют области, заполненные антивеществом, то они должны быть отделены от областей, заполненных веществом, большими расстояниями. [c.371]

Состав н множественность вторичных адронов. В мягких адронных соударениях среди вторичных долгоживущих частиц (т 10 с), к-рые регистрируются экс-перим. установками, доминируют пионы. Их доля несколько уменьшается от 0,9 до 0,8 при увеличении энергии от 60 до 540 ГэВ. В этом же интервале знер-гнй доля К-мезонов растёт от 0,06 до 0,12, а доля барио-нов и антибарионов — от 0,04 до 0,09. Вместе с тем эти долгоживущие адроны часто ( 80%) являются продуктами распадов короткоживущих (т й 10 с) резонан-сов. Выделение этих состояний крайне сложно при большой множественности. Состав их в первом приближении соответствует рождению адронов изотопически.чи мультиплетами (за исключением странных и очарованных частиц). С увеличением поперечных импульсов вторичных частиц до 5—10 ГэВ и в е+е -аннигиляции доля пионов уменьшается до 0,55, а доля К-мезонов и пар нуклон — антинуклон увеличивается соответственно до 0,27 и 0,18. Ср. множественность пионов <л(л)) медленно растёт с увеличением энергии ( ln i), в то время как (п(К)) и ( (В)) растут значительно быстрее, что связано с открытием новых каналов их образования (В — антибарион). [c.169]

Интересен в принципиальном отношении процесс аннигиляции электрон-позитронной пары в виртуальный фотон, к-рый далее превращается в нук-лон-антинуклонную пару или в др. адроны. Этот процесс — пример тесного переплетения физики лептонов и адронов. Важность анализа такого рода процессов особенно возросла после появления экспериментов на встречных электрон-позитронных пучках. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...