Автоколлимация

Для точного измерения малых углов используются явление интерференции и автоколлимация. [c.733]

Приборы второй разновидности основаны на получении авто-коллимационного изображения. Автоколлимацией называется ход световых лучей, при котором они, выйдя из некоторой части оптической системы параллельным пучком, отражаются от плоского качающегося зеркала и проходят систему в обратном направлении. К этим приборам относят оптиметр вертикальный и горизонтальный оптический длиномер вертикальный и горизонтальный интерферометр измерительную машину гониометр. Приборы этой группы применяют для измерения методом сравнения с установочной мерой (размер концевых мер длины) или сравнением размера со шкалой, встроенной непосредственно в прибор. [c.206]

Результаты, аналогичные рассмотренным выше, можно получить и при использовании для работы в режиме автоколлимации высших пространственных гармоник. Особо следует отметить лишь один частный случай. При ф л/2, Ё1 = б2 = 1, 0 = 0,5, 2х sin ф = р (р — четное) коэффициенты отражения по энергии W% -поляризованной волны решеткой с основанием из идеального магнетика (случай, представляющий интерес для акустики) и W-p Я-поляризованной волны решеткой с идеально проводящим основанием стремятся не к нулю, а к единице. Это связано с тем, что в пределе параметры решетки и первичной волны приобретают такие значения, при которых наблюдается так называемый геометрический резонанс. На его существование у полупрозрачных ножевых решеток указывается в [25]. В результате численного анализа автоколлимационного отражения в условиях геометрического резонанса в [84] показано, что при решении задачи охвата широкой области углов падения ф, близких к 90°, с высоким уровнем отражения энергии первичной волны обратно в передатчик следует использовать решетки небольшой глубины. [c.176]

РЕЗОНАНСНОЕ РАССЕЯНИЕ ВОЛН НА ЭШЕЛЕТТЕ В РЕЖИМЕ АВТОКОЛЛИМАЦИИ [c.182]

Численный анализ выполнен для автоколлимации, т. е. когда угол дифракции ф равен углу падения ф, а также для случая, когда разность [c.182]

При у О резонансные максимумы для Я-поляризации смещены от значений ф для автоколлимации на у/2 в шкале углов падения. В шкале к/1 смещение пропорционально os (7/2) согласно формуле (4.11) и при малых значениях у незначительно. Так, например, при у = 20° оно составляет немногим более 5 % и на рисунках практически незаметно. [c.182]

Рис. 126. Зависимость интенсивности Wn первых четырех порядков спектра от угла падения в режиме автоколлимации при tj = 75° (а = 90 — г]) = 15 )

С увеличением у относительное положение и величина максимумов, а следовательно, и характер поляризации в указанной области остаются такими же, как и в случае чистой автоколлимации. Несколько изменяется форма максимумов, главным образом из-за смещения по спектру аномалий Вуда. [c.183]

Еще одна особенность эшелетта с углом при вершине штриха 90° заключается в том, что луч, отраженный последовательно от двух граней, в режиме автоколлимации распространяется в направлении на источник, т. е. параллельно падаюш,ему лучу независимо от угла падения. Это явление двойного отражения, или двойного зеркального резонанса (см. гл. 3). Нетрудно видеть, что область углов падения, в которой наблюдается двойной зеркальный резонанс, заключена в пределах а — 90° < ф < а. Вклад двойного отражения в распределение интенсивности зависит от отношения проекций каждой из граней на фронт падаюш,ей волны, равного tg а tg (а — ф), и в обш,ем случае неодинаков при падении излучения на решетку с разных сторон от нормали. При ф = 2а — 90°, когда это отношение равно единице, обе грани работают всей плош,адью, и эффект двойного отражения максимален. [c.184]

На рис. 126—129 представлены зависимости эффективностей от отношения длины волны к периоду У.И для первых четырех порядков спектра с двух сторон от нормали. Масштабы по оси абсцисс выбраны так, что длины волн, соответствующие одному и тому же углу дифракции, расположены на одной вертикали. Аномалии Вуда отмечаются вертикальными черточками с указанием номера скользящего порядка. Как видно из приведенных данных, форма графиков существенно зависит от состояния поляризации, знака и номера порядка спектра. В первом порядке в автоколлимации в области 2/3 < [c.186]

ТОЛЬКО для ясности. Интерференционные полосы, возникаю щие в этой схеме, представляют собой линии равной разнО сти хода между зеркалом М и идеальным сферическим зеркалом, соответствующим опорной волне S2. Наблюдения можно вести в белом свете, поскольку разность хода близка к нулю. На поверхности зеркала видно небольшое яркое пятно вокруг точки С, которое соответствует пучку света, проходящему через диффузоры Hi и без рассеяния. При фоторегистрации это пятно диафрагмируют небольшим непрозрачным диском. Такая схема очень чувствительна к вибрациям, Для устранения этого недостатка можно заменить второй диффузор зеркалом т и применить принцип автоколлимации (рис. 48). В таком варианте волна Si возвращается назад и еще раз отражается от зеркала М, что приводит к увеличению вдвое чувствительности определения погрешностей зеркала М [60]. [c.51]

Методы измерения на краску световой щели (на просвет) линейных отклонений интерференции определения угловых отклонений сообщающихся сосудов (гидростатический метод) натянутой струны коллимации и автоколлимации. [c.644]

Предположим, что для некоторой длины волны Яо выполняется условие точной автоколлимации, т. е. Ро = сг и [c.64]

Конструктивная схема оптиметра базируется на сочетании принципа автоколлимации с качающимся зеркальцем. В основу принципа автоколлимации положено свойство объектива превращать пучок лучей, исходящий из источника света, расположенного в фокусе объектива, в пучок параллельных лучей и затем собирать этот пучок, отраженный плоским зеркалом, в том же фокусе объектива. Если источник света находится в фокусе объектива (фиг. 130), то луч, совпадающий с глав- [c.115]

Зеркально-линзовые объективы применяются, когда нужно получить небольшую длину системы при большом фокусном расстоянии объектива, апохроматическую коррекцию при большом относительном отверстии и т. д. Эти объективы чрезвычайно чувствительны к точности центрировки и усилию зажима зеркал. Поэтому в конструкции должны быть предусмотрены центрировка зеркал в оправах методом автоколлимации и регулировка усилия зажима зеркал. [c.371]

В оптиметрах используется принцип автоколлимации и оптического рычага (рис, 5.7). Если в фокальной плоскости объектива ОБ (рис. 5.7, а) расположить светящийся объект, например, шкалу, изображение каждого штриха А этой шкалы, расположенного на расстоянии п от оптической оси О, пройдя объектив и отразившись от зеркальной плоскости 377, расположенной под углом 90° к оптической оси, и снова пройдя объектив ОБ, спроецируется также на фокальную плоскость симметрично точке О на расстоянии п = п. Если зеркальную плоскость ЗП повернуть на угол ср к оптической оси, каждое изображе 1ие штриха, например точка О, сместится на расстояние t, определяемое двойным углом отражения 2<р t = F-2 tg rp, где F — фокусное расстояние объектива, В оптиметрах (рис. 5.7, б) перемещение h измерительного наконечника ИН приводит к повороту зеркала ЗП на плече а, поэтому передаточное отношенне оптического рычага (при малых угла ср) [c.120]

Метод автоколлимации позволяет почти вдвое увеличить точность измерения, причем точность возрастает с уменьшением шероховатости поверхности. Критерием фокусировки является резкость изображения светящегося перекрестия, наблюдаемого одновременно с поверхностью объекта. Ввиду того, что ход лучей за тубусной линзой параллельный, при фокусировке можно перемещать только микро- [c.75]

Абсолютно черное тело (АЧТ) — Понятие, физическая модель 118—120 Автоколлимация 74, 75 Автоконтроль 15, 28 Автоматизация СНК 27—32 Автоматизированные системы обработки изображений (АСОИЗ) 28, 178—180 Автоматы для фотообработки радиографических снимков 330 — Основные характеристики 331 Алгоритм дискретный ОПФС 428—438 Алгоритм реконструкции для проекций веерных 406—409 [c.481]

На столик 1 устанавливается измеряемая деталь 2. По колонке с помощью гайки S перемещается кронштейн 6, закрепленный на колонке виитом 7. В кронштейн 6 устанавливается трубка оптимтра 3, работающая по принципу автоколлимации [11]. Трубка 3 имеет окуляр или экран 4, закрытый специальной блендой. Окулярные оптиметры типа ИКВ широко применяются в промышленности. В настоящее время изготовляются экранные оптиметры типа ИКВ-3 [14], которые оснащаются следующими дополнитель- [c.171]

Исходное положение фикси-руют, совмещая автоколлимаци-ониое изображение штриха с биссектором. Для получения это- р,, . 179 [c.213]

Эталон еднннцы илоского угла—радиана. Шкала плоских углов—ограниченная абсолютная. Государственный Э. России воспроизводит значения углов не в радианах, а в градусах, I рад = 57,29579" (угловые градус, минута и секунда относятся к единицам, используемым наравне с единицами СИ). Погрешность Э, не превышает 0,02" или 5-10 рад. Основа 3.— 36-гранная кварцевая призма. В его состав входит также угломерная автоколлимац. установка, состоящая из фотоэлектрич. автоколлиматоров с электронным цифровым отсчётным устройством для установки и поворота 36-гранной призмы. [c.642]

При наиб, часто используемой автоколлимац, схеме установки Э. 1( = ф = Q и 2rfsin Q = величина П определяется однозначно для октавы в видимой области спектра = 0.493 мкм, Ni =600 шт/мм, = 1, Q = 8,5" . [c.650]

Технология изготовления Э. и эшелеттов практически одинакова—с помощью нарезания штрихов алмазным резцом на делительной машине. При этом предъявляются более высокие требования к качеству изготовления крутой зеркальной рабочей грани несимметричного треугольного профиля (чистота, плоскостность). Поскольку формы штрихов Э. и эшелетта практически одинаковы (различие лишь в величине d), то при установке эшелетта, напр., с углом блеска (углом скоса пологой грани) П = 20" по автоколлимац. схеме установки Э. с углом блеска (углом скоса короткой грани) fi = 70" угл. дисперсия должна увеличиться в 7,6 раза, а разрешающая способность— в 2,7 раза. Поскольку угол падения параллельного пучка на Э. велик ( /i Q), ширина Э. W, перпендикулярная штрихам, должка быть больше его высоты Н Их я /)ф= Жсо5Й и при 3 = 70", чтобы сечение параллельного пучка было близко к квадрату, ширина Э. должна быть равна 2,9 Н. [c.651]

Принципиальная схема устройства гониометров в основном одинакова. В основании прибора на опорах неподвижно установлена ось вращения прибора, на которую крепится лимб, алидада и предметный столик. Лимб может вращаться совместно со столиком или совместно с алидадой. Алидада имеет отсчетное устройство и колонку со зрительной трубой, к которой прилагаются автоколлимаци-онные окуляры. [c.207]

O p i, условием Брэгга (автоколлимации, Литтрова) является равенство (по модулю) фазовых скоростей в направлении оси Оу — р-ц неоднородной и исходной волн, распространяющихся навстречу друг другу [c.19]

Аналогичный результат получаем для разности аргументов комплексных амплитуд йо и a i (Ло и Л ,) при возбуждении отражательной решетки, обладающей плоскостями симметрии у = onst, в режиме автоколлимации на минус первой гармонике пространственного спектра. Для этого необходимо потребовать КеГ = О при пф О, —1 и рассмотреть случаи симметричного и антисимметричного относительно одной из плоскостей симметрии возбуждения. [c.26]

Действительно, возбуждая полупрозрачную решетку (рис. 8, а), двумя однородными плоскими волнами единичной амплитуды, падающими под противоположными углами ф и —<р, в рамках условия автоколлимации 2и sin ф — /7 (здесь —р — номер автоколлимирующей гармоники), с учетом симметрии облучаемой структуры относительно плоскости хОг получаем [c.33]

Свойство 2. Если в режиме Я-поляризации и автоколлимации на минус первой гармонике эшелеттная решетка освещена под углом падения ф =г1 , [c.183]

Если одновременно выполняются условия автоколлимации, условие Ф = 90° — 2л ) при ф > О и ij) < 45°, условие sin ф = —n/N, я = N/2, iV = 2, 3,. ., то эффект двойного отражения максимален. Тогда во всем пространстве надэшелеттом существуют четыре попарно встречные плоские волны одинаковой амплитуды первая падающая, вторая с номером п, распространяющаяся в направлении к источнику, две другие — однородные плоские волны, скользящие вдоль решетки. Наблюдается геометрический резонанс I, являющийся частным случаем двойного зеркального резонанса (см. гл. 3). Этот геометрический резонанс также имеет место, если при ф > 45° одновременно заменить —ф -> ф. 90° — и —п п. Дифракционные свойства эшелетта сильно связаны и с проявлением резонансов, известных под названием аномалий Вуда, и ряда других, объясняемых с помощью соотношений взаимности в теории решеток [100]. Совокупность перечисленных выше факторов в основном определяет характер вторичного [c.185]

V/ < 2 кривые для Е- и Я-поля-ризаций с двух сторон от нормали идентичны, причем максимум для Я-поляризации значительно шире, чем для Е. При ф > I 19° 30 I из всех гармоник над решеткой лишь две являются однородными, поэтому закон сохранения энергии совместно с соотношениями взаимности обеспечивает отмеченную симметрию кривых. Как показано в гл. I, коэффициент отражения в нулевом порядке для обеих поляризаций не должен зависеть от знака угла падения волны на решетку. Поскольку в области 2/3 < // < 2 для автоколлимации существует один спектральный порядок, согласно закону сохранения энергии в указанном диапазоне длин волн отражение в первый порядок также не зависит от того, с какой стороны излучение падает на эше-летт, и кривые с двух сторон от нормали должны быть полностью идентичны (рис. 126—129). Сказанное справедливо и для у фО. При этом коротковолновая граница указанной области располагается не при кИ = 2/3, а при ХИ = 0,721 для 7 = 10° и при И — 0,773 для 7 = 20°. [c.186]

Из формулы (4.13) следует, что при отклонении от автоколлимации аномалия как бы распадается на две, расстояние между которыми юзрастает с увеличением у. Как видно из рис. 126—129, аномалии проявляются по-разному в зависимости от состояния поляризации, знака и номера порядка спектра. Наиболее резкие изменения интенсивности наблюдаются при Я-поляризации в области двойного зеркального резонанса. [c.187]

Опираясь на проведенный численный анализ, разделим эшелеттные решетки для случая автоколлимации на первой гармонике на шесть групп в зависимости от угла блеска или глубины модуляции [52, 82, 83, 2811. [c.187]

При кол.ти.мацин производят взанмоиаведенке двух оптических систем, добиваясь совпаде П я или параллельности их визирных осей При автоколлимации происходит самонаведение посылаемого светового луча ошической системы на свою же визирную л.ь. [c.116]

Рассмотрим работу спектрометра, предложенного Конном, более подробно. Решетка здесь используется в автоколлимаци-юнном режиме и повернута на угол а по отношению к падающему лучу (рис. 57). Если длина волны падающего света есть Я, то луч отразится под углом р к нормали, определяемым ус то-.внем [c.64]

На фиг. 275 изображен простейший объектив ахромат 8 X 0,20. Линзы объектива в своих оправах установлены в обпщй тубус и закреплены резьбовым кольцом. В конструкции, приведенной на фиг. 276, линзы объектива центрируются по автоколлимации с оправами и устанавли- [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...