Изоэнтропийный процесс влажного пара

В изоэнтропийных процессах, где теплообмен отсутствует, тождественность изменений состояния выдвигает дополнительное условие, относящееся уже не к условиям организации процесса, а к физическим свойствам вещества. Из (2-9) следует, что одна и та же линия изобразит в координатах тг—ср (или 1—ср) изоэнтропийные процессы влажных паров лишь тех веществ, которые наряду с законом соответственных состояний удовлетворяют условию [c.58]

Изоэнтропийный процесс влажного пара [c.60]

Начнем с определения вида связи между термическими параметрами влажного пара в изоэнтропийном процессе. Задача эта может быть решена различными способами. Все [c.60]

В результате простейших преобразований получим уравнение, описывающее в дифференциальной форме связь между температурой и удельным объемом влажного пара в изоэнтропийном процессе [c.62]

При неизменных и v полученное уравнение легко интегрируется. В результате простейших операций получаем зависимость, выражающую связь между температурой и объемом влажного пара в изоэнтропийном процессе [c.63]

Довольно часто уравнение изоэнтропийного процесса реальных веществ, в том числе и влажного пара, стремятся [c.64]

В изоэнтропийном процессе связь между энтальпией влажного пара и его температурой выражается зависимостью (3-6) [c.215]

Очевидно, что в обратимом процессе (fi = 0) характер изменения профиля диффузора для влажного пара должен быть таким же, как и в случае изоэнтропийного торможения совершенного газа в дозвуковой области w < а) диффузор должен расширяться торможение же сверхзвукового потока требует уменьшающихся проходных сечений. [c.228]

Яод— изоэнтропийная разность энтальпии при равновесном процессе изменения состояния влажного пара [c.74]

В качестве теоретического уровня может быть выбрано, вообще говоря, любое значение кинетической энергии (или разности энтальпий, эквивалентной этой энергии). Наиболее правильным следует считать изоэнтропийную разность энтальпий влажного пара при условии предельно равновесного процесса изменения его состояния Яод. Действительно, при адиабатическом изменении состояния двухфазной среды Яод является максимальной из возможных (сопоставление проводится при неизменных значениях начальных параметров ро и Уо и конечного давления). Кроме того, состояние среды в любой точке процесса является устойчивым лишь при равновесном процессе. Во всех остальных процессах конечное состояние переходит в равновесное через определенный промежуток времени, определяемый скоростью релаксации движения, тепло-и массообмена и пр. [c.124]

Расчет коэффициентов расхода ц = В/Вт на влажном паре является затрудненным, так как неясной остается модель течения, на основании которой нужно определять теоретический расход. Возможно несколько решений поставленной задачи. Величина в соответствии с формулой (8-2) может быть определена по термодинамической схеме истечения, причем показатель изоэнтропийного процесса принимается в зависимости от степени сухости и температуры [k x, Т)], например по данным [Л. 149]. Такой метод встречает естественные возражения, так как он не учитывает переохлаждения потока, скольжения и распределения фаз по сечениям. Кроме того, коэффициент расхода терпит разрыв на верхней пограничной кривой вследствие скачкообразного изменения показателя k при переходе через кривую насыщения. На рис. 8-4, а показано изменение коэффициента ц, рав, рассчитанного таким способом. С ростом уо коэффициент возрастает, причем в зоне уо = 0 функция ц рав (г/о) терпит разрыв. [c.213]

Если изоэнтропийный процесс расширения заканчивается в области влажного пара, то КПД выразится как [c.24]

Привлечение к описанию изоэнтропийного процесса с влажным паром выражения ри = onst с показателем k, изменяющимся на протяжении процесса, представляется нецелесообразным, так как теряется единственное достоинство самого расчетного приема, заключающееся в простоте получаемых формул. [c.66]

Изоэнтропийный процесс является весьма важным для анализа процессов во многих элементах энергетического оборудования. Уравнение изоэнтропий-ного процесса для влажного пара имеет вид [Л. 33] [c.21]

В некоторых работах, посвященных определению критического расхода, используется представление о равновесном процессе рас-щирения влажного пара в суживающихся соплах. Часто вводят предложения о изоэнтропийности течения и раздельном движении фаз (жидкая фаза движется по стенке сопла, паровая — в центральной части). Такая схема, как показывают опыты, не реализуется. Возможная область применения теории квазиравновесной конденсации и квазиравновесного движения ограничена слабо градиентными потоками в длинных трубах и свободных струях. Подтверждение этой мысли можно найти на рис. 8-6, где представлены значения относительных коэффициентов истечения Вкр(5кр = = 5кр/5кр.п кр.п — коэффициент истечения гомогенной среды, в данном случае перегретого пара) дл сопл и длинных труб. Сравнение опытных и расчетных значений Вкр отчетливо подтверждает, что предложенная в работах [Л. 247, 248] схема равновесного движения пароводяного потока в соплах не имеет места (кривые 1 и 2). Расхождение между опытом и расчетом достигает весьма больших значений (Вкр-расч/Вкр-оп= 1,12- 1,20). Вместе с тем для длинных труб постоянного сечения //а >10) отмечается удовлетворительная сходимость расчета с экспериментом (кривые 3 vi 4 на рис. 8-6). Такое совпадение для длинных труб свидетельствует [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...