Восприимчивость парамагнитная — Измерение

Для измерения температуры методом магнитной термометрии предпочитают измерять величины, пропорциональные магнитной восприимчивости парамагнитных солей. Для измерений выбирают парамагнитные соли, восприимчивость которых приблизительно подчиняется закону Кюри — Вейсса в нужной области температур. Если обозначить измеряемую восприимчивость соли (на 1 см ) через то [c.245]

Средства тушения 2 — 312 Восприимчивость парамагнитная — Измерение 6 — 64 Восьмиугольники правильные 3—31, 41 Врашение вокруг неподвижной оси I — [c.405]

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Магнитные свойства малых парамагнитных и диамагнитных частиц исследованы недостаточно, вследствие главным образом затруднений измерения слабой магнитной восприимчивости образцов в присутствии сильных парамагнитных и ферромагнитных примесей. [c.330]

Есть два способа непосредственного измерения спиновой составляющей восприимчивости. Первый основан на электронном парамагнитном резонансе (ЭПР), который, к сожалению, нелегко наблюдать в металлах. В принципе техника проста при отсутствии магнитного поля всем ориентациям спина соответствует одна и та же энергия (фиг. 25) при наличии же магнитного поля двум ориентациям будут соответствовать различные энергии. Разность этих энергий равна магнитной энергии 2рЯ , необходимой для поворота магнитного момента на 180°. Частота, соответствующая этой энергии, равна 2 Нг Ь. Поэтому, если перпендикулярно полю Hz приложить силу, вращающуюся с той же частотой со, что и спиновый момент в поле Hz (такую силу можно создать с помощью высокочастотного тока, протекающего по небольшому соленоиду), то возникает постоянный момент силы, [c.99]

Магнитные измерения информативны при изучении парамагнитных компонентов жидких сред (молекул с неспаренными электронами, свободных радикалов, атомов металлов). Такие компоненты характеризуются значениями магнитной проницаемости р,, большими единицы, или значениями магнитной восприимчивости X = ц — 1, большими нуля. Для многих парамагнитных атомов молярная магнитная восприимчивость оказывается равной [c.167]

На температурных зависимостях парамагнитной восприимчивости кремнемарганцевой стали обнаружены аномалии, температуры которых соответствуют температурам критических точек. Изменение характера температурной зависимости восприимчивости в районе прямых и обратных фазовых переходов связано с различием магнитного состояния феррита и аустенита. Определенная при измерениях магнитной восприимчивости температура Асз оказалась равной 890°С. а Ar после нагрева до 1050°С — равна 760 С, [c.131]

Сравнение теоретического значения сдвига ( 1.77) с измеренным можно провести несколькими способами. Можно сделать грубые качественные оценки, рассчитывая парамагнитную восприимчивость для [c.193]

Сравнение теоретического значения сдвига ( 1.77) с измеренным можно провести несколькими способами. Можно сделать грубые качественные оценки, рассчитывая парамагнитную восприимчивость для свободных электронов по формуле ( 1.70) и, принимая, что ( (0) равно квадрату атомной волновой функции рА (0) (последняя часто может быть найдена из сверхтонкой структуры атома). [c.193]

Парамагнитная восприимчивость в литии и натрии определялась при помощи формул Крамерса — Кронига [39] путем измерения площади под кривой поглощения спинового резонанса электронов проводимости (абсолютная калибровка производилась путем сравнения этой площади с площадью кривой поглощения для ядерного резонанса в том же образце при той же частоте). При этом получены значения [c.194]

Для большинства парамагнитных солей магнитная восприимчивость как функция температуры имеет максимум (см. и. 28). Предположим, что соль размагничивается до температуры, лежащей несколько ни/ке этого максимума. После этого однородный подвод тепла (наиример, при помощи -у-излучения нли переменного магнитного поля) вызывает возрастание восприимчивости. Однако в случае неоднородного подвода тепла основная масса соли остается нри низкой температуре, то] да как небольшая часть ее нагревается до значительно более Bi.t oiion температуры, намного превышающей температуру максимума восприимчивости в этом случае измерения свидетельствуют об уменьшении восприимчивости (см., например, [75]). [c.451]

В случае измерений с исиользованием переменного тока создается переменное магнитное иоле и измеряется переменное напряжение, возникающее в катушке. Если переменное поле мало, то величиной, определяемой в таком эксперименте, вновь является восприимчивость. При более низких температурах в большинстве парамагнитных солей наблюдаются рела1 сацион-ные эффекты. Они приводят к возникновению сдвига фазы между полем и магнитным моментом. В этом случае восприимчивость можно разбить на две компоненты, одна из которых обозначается через / и находится в фазе с полем, а другая, обозначаемая через у", отличается от поля по фазе на п /2. В этом случае восприимчивость (которую часто называют динамической восприимчивостью ) может быть представлена в виде комплексной величины [c.456]

В области существования гистерезисных явлений у" отлично от нуля, что может быть частично связано с самими гистерезпсными эффектами. Тот факт, что у" не является величиной, не зависящей от частоты, как это должно было бы быть в случае чисто гистерезисных потерь, доказывает существенную роль релаксации. Однако вне области гистерезисных явлений релаксационные эффекты быстро уменьшаются. Это следует как из малости величины у", так и из отсутствия двойных отклонений при баллистических измерениях (см. п. 24). В области температур, близких к максимуму восприимчивости, теплоемкость всех парамагнитных солей обнаруживает быстрый рост. [c.517]

Возможен и другой путь разделения х на %d и хр — путь косвенного расчета %d (или Хр) через посредство каких-либо измеренных на опыте немагнитных физических величин. Именно в этом и состоит предложенная Я-. Г. Дорфманом магнетохимическая схема определения диамагнитной и парамагнитной (составляющих восприимчивости. Конкретно Я. Г. Дорфман рекомендует воспользоваться для подсчета %d соотношением, выведенным Кирквудом, в котором Ха связывается с экспериментально измеренной статической поляризуемостью а. [c.153]

Кислород, содержащийся в анализируемых продуктах сгорания, является парамагнитным газом, т. е. газом, втягиваемым магнитным полем азот, водород, углекислый газ и водяные пары принадлежах к диамагнитным газам, т. е. к газам, отталкиваемым от магнитного ноля. Магнитные свойства газообразных продуктов сгорания оцениваются по магнитной восприимчивости, положительной для парамагнитных и отрицательной для диамагнитных газов. Таким образом, измерением магнитной восприимчивости анализируемого газа определяется содержание в нем кислорода. [c.318]

Измерения магнитной восприимчивости кластеров Hg,, и Ga,3 в магнитном поле с напряженностью до 15 кЭ показали, что они являются слабыми парамагнетиками независимо от температуры [313, 314]. Однако в поле с Я > 20 кЭ при уменьшении температуры ниже 70—80 К восприимчивость кластеров Hg,, возрастала по закону Кюри до больших (при Я = 40 кЭ х 1 э. м. е./г) парамагнитных значений, хотя массивная ртуть является диамагнетпком. Согласно [315, 316], магнитная восприимчивость кластеров Na в цеолите также подчиняется закону Кюри даже в больших магнитных полях. Изменение магнитной восприимчивости кластеров Ag в цеолите по закону Кюри—Вейсса при Т = 4—300 К обнаружено в [317]. Рост парамагнитной восприимчивости наночастиц Mg (d 3 нм) по сравнению с массивным магнием и резкое падение восприимчивости наночастиц при Т О отмечены в [318]. По мнению авторов [198], отмеченные эксперименталь- [c.92]

Саксмит [194] сконструировал для этой цели новую аппаратуру. Его предложение по суш,еству является видоизменением обычного метода определения парамагнитной восприимчивости и заключается в измерении силы, действующей на образец, помещенный в неоднородное магнитное поле. Однако для измерения намагниченности насыщения магнитное поле должно быть очень велико, а его градиент должен быть постоянным и очень небольшим. [c.311]

Валлера механизм 181 Величина зерна 338 -Вероятная абсолютная погрешность 91 Виде,мана — Франца — Лоренца закон 281 Внутренние разрывы 328 Волосовины 325, 331—333 Восприимчивость определение 305 диамагнитная 305 методы измерения 310, 311 парамагнитная 306 Временное сопротивление 192, 194 Вторичная экстинкцня 140 Вульфа — Брэггов урдвненне 122 Вульфа сетка 107, 109 Вязкость разрушения определение 223, 237, 238 влияние величины. черна 241 [c.348]

Видманштеггова структура 1 Внутренние разрывы 1, 20, 25 Волосовины I 15, 26, 27 Восприимчивость диамагнитная 2 93 методы измерения 2 100—101 парамагнитная 2 94 Временное сопротивление 2 215 Врэгга метод I И Вторичная экстинкция 2 267 Вульфа—Брэггов уравнение 1 227 Вульфа сетка 1 202, 203 Вязкость разрушения — см. Трещино-стой кость [c.455]

Интересные результаты получены при измерении магнитной восприимчивости 13-атод1ных кластеров Hg и Ga, внедренных в полости цеолита NaA [1100, 1101]. Образцы показывали слабый парамагнетизм X 10 см /г независилго от четного (Hg) или нечетного (Ga) числа электронов в кластере, а также независимо от температуры. Однако когда температура кластеров Hg, помещенных в магнитное поле Я 20 кЭ, уменьшалась ниже 70 К, наблюдался фазовый переход в сильно парамагнитное состояние (х гг 0,031 см /г при Н = = 20 кЭ и X 1 см /г при Я = 40 кЭ), хотя и цеолит и массивная ртуть являются диамагнетиками. [c.332]

ДЛЯ исследования совершенно нел гнитных сплавов. Если известны зна 1ения парамагнитной восприимчивости исходных компонентов, то легко определить состав двухфазного сплава, поскольку парамагнитная восприимчивость такого сплава является линейной функцией его состава. В ферромагнитных системах измерения парамагнитной восприимчивости можно использовать, естественно, только при температурах выше т(5чки Кюри, Тем не менее в некоторых случаях определение восприимчивости ферромагнитных [c.318]

I. п. связана с магнитной восприимчивостью х соот-ношение.ч i 1 -j (в абс- системе единиц СГ(]). Для вакуума, где х — О, i - 1. Для диамагнитных тел (у к-рых X < 0) ц < 1, а для парамагнитных и ферромагнитных (х >0) р > 1. Величина ,i обычно применяется для характеристпкп намагничиван тя ферромагнитных веществ, т. к. результаты измерения пх магнитных свойств в технике принято представлять в виде кривых, выражающих зависимость В от Я (кривые индукции). [c.64]

МАГНИТНАЯ ТЕРМОМЕТРИЯ — метод измере-ггия темп-р ниже 1°К, получаемых с помощью адиабатического размагничивания. В М. т. термометрич. параметром служит магнитная восприимчивость размагничивающейся парамагнитной соли. По измеренной магнитной восприимчивости С/х = Т определяется т. и. магнитная темп-ра Т (С — константа Кюри закона). В области темп-р, в к-рой выполняется закон Кюри, Т совпадает с абс. теми-рои Т. При понижении теми-ры закон Кюри перестает быть точным и Т может замет-тго отличаться от Т (рис.). Для железо-адшониевых и хромо-калиевых квасцов отклонения начинаются ниже 0,5°К. Чаще всего связь между Т ж Т устанавливается эксиериментально для каждой применяемой соли. [c.69]

Рис. 2. Криостат для ориентации ядер (Лейден) 2 — жидкий гелий 2 — стекляч-пая ампула, откачиваемая перед проведением адиабатич. размагничивания 3 — жидкий азот 4 — парамагнитная соль, в состав к-рой входят ориентируемые радиоактивные ядра 5 — стеклянная теплоизолирующая подставка 6 — катушки взаимоиндукции для измерения темп-ры соли по магнитной восприимчивости 7 — стеклянный шлиф. Ориентация ядер исследуется по анизотрошги уизлучения ядер, измеряемой с помощью находящихся вне криостата у-счетчиков, не показанных на рис.

Ни один из описанных методов не позволяет проследить за изменением состояния омагниченных растворов во времени и, кроме того, они не отличаются достаточными чувствительностью и надежностью. Интересная заявка на создание в будущем метода индикации, лишенного перечисленных выше недостатков, сделана в работе, предлагающей способ измерения величины магнитной восприимчивости растворов [Л. 19]. Установлено, что в результате магнитного воздействия на водные растворы названная величина существенно изменяется и может характеризовать состояние омагниченной жидкости. Опыты проведены на концентрированных растворах сульфата никеля, обладающего ярко выраженными парамагнитными свойствами. Следующим этапом исследования явится опробование предлагаемой методики на пресных природных водах. Целесообразно также проверить, соответствует ли максимальная величина изменения магнитной восприимчивости раствора, прошедшего магнитную обработку, наибольшему нротивонакип-ному эффекту, ради получения которого применяется в теплоэнергетике магнитная водообработка. [c.119]

Ядерный парамагнетизм. Магнитные моменты ядер значительно меньше, чем магнитный момент электрона количественно это соотношение описывается фактором, по порядку величины равным отношению масс т/Мд 10- , где т — масса электрона, а Мр — масса протона. Согласно формуле (15.14) парамагнитная восприимчивость системы ядер будет в 10 раз меньше, чем восприимчивость системы из того же числа частиц, обладающих электронным парамагнетизмом. Магнитная восприимчивость твердого водорода, который является диамагнетиком, если рассматривать лишь его электронную подсистему, обладает ядерным (в данном случае протонным) парамагнетизмом. Это подтвердили измерения при очень низких температурах, проведенные Лазаревым и Шубниковым [9] (см. также работу Эванса [10]). Ядерный магнетизм рассматривается в гл. 17. [c.528]

Смотреть страницы где упоминается термин Восприимчивость парамагнитная — Измерение : [c.237] [c.429] [c.590] [c.383] [c.383] [c.387] [c.456] [c.479] [c.490] [c.533] [c.107] [c.86] [c.178] [c.179] [c.28] [c.64] [c.297] [c.80] [c.586] [c.159] [c.72] [c.12] [c.194] [c.283] [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...