Отверстие в стенке затопленное

Во многих случаях инженерной практики возникает задача об установлении зависимости между давлением (напором) в резервуаре и расходом или скоростью струи, вытекающей через отверстие в стенке резервуара или через короткую трубку специальной формы, называемую насадком. При этом если струя попадает в газовое пространство, то ее называют незатопленной, а если она вытекает в среду той же плотности и вязкости — затопленной. Структура последней рассмотрена в гл. 9, здесь остановимся только на указанной выше задаче, решаемой методами теории одномерных течений. [c.175]

Рис. 30. Зависимость x=/ Re ) для разных значений 6 1 при оттоке затопленных струй из отверстий в стенке распределителя круглого сечения

Рис 33. Зависимость 1 =/(Ке для разных значений 6 1 при входе затопленных струй в отверстия в стенке сборника круглого сечения 1 —6 1=0,405 2 — 6 1=0,545 3 — 6 1 = =0,65 4 — 6 1 = 0 82 [c.76]

Процесс наполнения плавающего резервуара через отверстие в его стенке, сопровождающийся увеличением его погружения в жидкость (затопление резервуара, рис. XI—9), выражается дифференциальным уравнением [c.310]

Открытый понтон (рис. II 1.7), имеющий форму прямоугольного параллелепипеда шириной fi = 2 м, длиной L = 5 м, высотой Н == 0,5 м и весом G = 10 кН, получил в дне пробоину диаметром d. Считая пробоину затопленным отверстием в тонкой стенке, определить время, в течение которого понтон затонет, если а) d = 15 мм б) d = = 25 мм. [c.69]

К этой группе относят расходомеры, основанные па зависимости между расходом и высотой уровня капельной жидкости при свободном истечении ее через отверстие в дне или боковой стенке сосуда. В зависимости от расположения отверстия и его формы последние могут быть полностью затопленные (обычно круглой формы) —малые отверстия, в тонкой стенке (см. 6.1), частично затопленные (щелевой формы) —водосливы (см. 6.4). Измеряя высоту уровня жидкости над центром малого отверстия или порогом водослива по формулам, приведенным в 6.1 п 6.4, можно подсчитать расход жидкости. [c.139]

Через круглое не затопленное отверстие в тонкой стенке диаметром d = 60 мм вытекает вода. [c.74]

В некоторых случаях на практике приходится иметь дело с истечением жидкости не в газообразную среду, как это рассматривалось выше, а в жидкость, уровень которой расположен также выше отверстия при этом отверстие может быть расположено как в дне, так и в боковой стенке сосуда. Такой случай истечения жидкости носит название истечения под уровень, или из затопленного отверстия, и встречается, например, при спуске воды через щитовые окна и придонные отверстия в воротах шлюзов. [c.195]

Затопленное отверстие. При истечении из отверстия в тонкой стенке под уровень в области выхода струи из отверстия образуется сжатое сечение С—С, в котором распределение давления подчиняется гидростатическому закону (рис. 5.4). Предположим, что движение является установившимся. Напишем уравнение Бернулли для сечений 1—1 и С—С (плоскость сравнения О—О проходит через центр тяжести отверстия) , [c.129]

Что касается коэффициентов ф, е, р, то для малого затопленного отверстия в тонкой стенке они практически будут такими же, как и для незатопленного отверстия. [c.111]

При истечении из отверстия величина ц = f(Re, Фг) (см. стр. 393). Для малого круглого отверстия в тонкой стенке величина (х дана на фиг. 25 16 . Квадратное отверстие обладает тем же f/., что и круглое с диаметром, равным стороне квадрата. Отклонения в сторону увеличения возможны при больших отверстиях, т. е. малых числах Фруда. Увеличение вязкости жидкости даёт некоторое увеличение [Л. Большие отверстия обследованы мало. Истечение под затопленный уровень [c.398]

Простейшим квадратичным настраиваемым гидродросселем является жиклер (рис. 13.2, б). Движение жидкости через жиклер подчиняется законам истечения жидкости через затопленное отверстие в тонкой стенке (см. подразд. 6.2). Расчетной формулой для такого гидродросселя является формула (6.7), из которой получаем аналитическое выражение его характеристики [c.174]

ИСТЕЧЕНИЕ ИЗ МАЛОГО ЗАТОПЛЕННОГО ОТВЕРСТИЯ В ТОНКОЙ СТЕНКЕ ПРИ ПОСТОЯННОМ НАПОРЕ [c.138]

Рассмотрим истечение из малого затопленного отверстия в тонкой стенке при постоянном напоре, происходя-ш,ее под уровень жидкости (рис. 6-6). При этом уровни [c.138]

При истечении затопленных и незатопленных струй из малых отверстий в тонкой стенке коэффициент расхода можно считать практически одинаковым, что подтверждается опытами, проведенными Ф. Е. Максименко [5] и др. [c.10]

Рис. 33. График зависимости коэффициента расхода ц от вязкости жидкости fгц для случая выхода затопленной струи через круглое отверстие в тонкой стенке патрубка

При истечении жидкости в неподвижную жидкую или газовую среду из трубопровода или отверстия в резервуаре образуется свободный поток, не ограниченный твердыми стенками, называемый струей. Струи подразделяют на затопленные и незатопленные. К первым относят струи, вытекающие в среду, плотность которой равна плотности свободного потока, а ко вторым — струи, вытекающие в среду существенно меньшей плотности, например, водяная струя, вытекающая в воздушное пространство. [c.138]

Исследования показывают, что такие же значения величина /л имеет при истечении из отверстий в тонкой стенке затопленных струй. [c.141]

Если рабочая среда входит в аппарат через сравнительно небольшое отверстие, а специальные устройства для раздачи потока по всему сечению аппарата отсутствуют, то образуется свободная струя. При больших отношениях площадей сечения аппарата и входного отверстия Рк/Рц входящий поток даже в условиях ограниченного пространства практически близок к свободной затопленной струе (рис. 1.47, а), которая характеризуется приблизительно теми же соотнощениями, что и соотношения для струи, вытекающей в неограниченное пространство. Когда соотношение площадей такое, что стенки аппарата расположены к оси ближе, чем границы свободной струи, на определенном расстоянии от ее начала, струя деформируется, при этом значительно изменяется характер распределения скоростей. Форма струи в условиях ограниченного пространства аппарата еще больше усложняется в тех случаях, когда вход в аппарат осуществляется сбоку (изгиб струи, рис. 1.47, б) или в сторону, противоположную основному направлению потока внутри аппарата (радиальное растекание, рис, 1.47, в). Особенностью распространения струи в ограниченном пространстве является также неизменность общего расхода количество жидкости, входящей в аппарат, равно количеству жидкости, выходящей из него. Перед выходом жидкости из аппарата вся присоединенная масса отсекается от струи и возвращается обратно. Таким образом, вне струи во всем объеме аппарата осуществляется циркуляционное движение [c.53]

Децентрализованный сбор осветленной воды, способствующий увеличению коэффициента объемного использования сооружения, осуществляют системой горизонтально расположенных желобов с затопленными отверстиями или треугольными водосливами, либо перфорированных труб, расположенными на участке 2/3 длины отстойника, считая от задней торцовой стенки. Расстояние в осях между водосборными трубами или желобами назначают до 3 м. При оборудовании отстойника тонкослойными модулями подобную систему сбора воды устраивают на всю его длину. Кромку водосборного желоба с затопленными отверстиями располагают на ОД м выше максимального уровня воды в отстойнике, а заглубление водосборных труб определяют расчетом по методике А. И. Егорова. Отверстия водосборных устройств диаметром не менее 25 мм размещают на 5. .. 8 см выше дна желоба, а в трубах — горизонтально по оси с двух сторон. Скорость входа воды в отверстия принимают 1 м/с, а скорость движения воды в конце водосборных труб и желобов 0,6. .. 0,8 м/с. Излив воды из водосборных устройств отстойника в торцовый карман (канал) должен происходить без его подтопления. [c.171]

Радиальный отстойник — круглый в плане железобетонный резервуар (см. рис. 8.5), в который осветляемая вода подводится снизу в центр и изливается через воронку, обращенную широким концом кверху. Вокруг воронки располагается цилиндр-успокоитель радиусом 1,5. .. 2,5 м/с с глухим дном и о дырчатой стенкой, суммарную площадь отверстий которой находят при скорости движения воды в них 1 м/с, при этом диаметр отверстий принимают 40. .. 50 мм. Наличие такого цилиндра способствует более равномерному распределению воды по рабочей высоте отстойника. Вода медленно движется от центра к периферии и сливается в периферийный желоб с затопленными отверстиями или треугольными водосливами. [c.174]

Высказанное здесь предположение о подобии является еще одним применением общего принципа подобия по числу Рейнольдса, о котором мы говорили в п. 6.5, оно может быть также обосновано с помощью простых рассуждений, родственных тем, которые использовались в п. 6.3 при выводе логарифмической формулы для профиля средней скорости вблизи стенки (но за пределами вязкого подслоя). В самом деле, в рассматриваемом здесь случае трехмерной затопленной струи течение зависит от диаметра выходного отверстия D, исходной скорости истечения струи i/o и параметров жидкости v и р. Поэтому статистические характеристики течения, например средняя скорость и или напряжение [c.307]

При предельных напорах струя жидкости очень слабо прижимается к стенкам насадка, в него легко поступает воздух и насадок переходит на работу неполным сечением. Срыв вакуума в насадке, конечно, будет происходить и тогда, когда будем подавать воздух в зону отжима. Устранить срыв вакуума довольно просто затоплением отверстия [c.157]

Сначала опыты проводились с винипластовой трубой диаметром 22,9 мм. Определялся коэффициент расхода в зависимости от числа Рейнольдса потока при определенных значениях числа Рейнольдса вытекающей затопленной струи. Толщина стенки трубы была принята 8 = 5 мм, а диаметр отверстия, просверлен- [c.64]

Высказанное здесь предположение о подобии является еще одним применением общего принципа подобия по числу Рейнольдса, р котором мы говорили на стр. 252 оно может быть также обосновано с помощью простых рассуждений, родственных тем, которые использовались в п. 5.3 при выводе логарифмической формулы для профиля средней скорости вблизи стенки (но за пределами вязкого подслоя). В самом деле, в рассматриваемом здесь случае трехмерной затопленной струи течение зависит от диаметра выходного отверстия D, исходной скорости истечения струи Uo и параметров жидкости v и р. Поэтому статистические характеристики течения, например средняя скорость й или напряжение Рейнольдса,—ры ш (где ш —радиальная компонента пульсационной скорости в цилиндрической системе координат (г, ф, х) с осью Ох) в силу соображений размерности должны задаваться формулами вида [c.306]

Слив из головной части классификатора уходит в двух направлениях, часть его через переливную стенку сбрасывается в канаву под станками и вновь поступает в циркуляцию. Перелив позволяет поддерживать постоянный уровень и постоянство расхода пульпы, выходящей из головной части во вторую (прямоточную) часть классификатора. Здесь постоянный расход обеспечивается разгрузкой через затопленные регулируемые отверстия. Следовательно, при изменении объема циркулирующей пульпы [c.71]

В общем случае коэффициенты, характеризующие истечение из отверстий, зависят от рода жидкости, температуры, формы и размеров отверстия, величины напора, условий подхода к отверстию (сжатие струи, скорость подхода, угол наклона стенки, в которой расположено отверстие) и выхода из него (истечение в атмосферу, под уровень или при частичном затоплении отверстия). [c.50]

Свойства плоской затопленной воздушной струи (вытекающей из отверстия в стенке, имеющего форму очень вытянутого прямоугольника) впервые исследовал экспериментально в 1929 г. Г. Ф. Проскура и более детально в 1934 г. Э, Фертман, [c.811]

Скорость w истечения струи из выходного сечения затопленного пасадка (отверстия) в боковой стенке сосуда А при перетекании несжимаемой жидкости в сосуд В (рис. 1-13) выражается на основании уравнения Бернулли и уравнений неразрывности следующей формулой [c.35]

Истечение из отверстия в тонкой стенке играет большую роль в различных гидравлических и пневматических устройствах. Дроссельные шайбы, жиклеры, струйные форсунки часто выполняются в виде отверстия в тонкой стенке, причем диаметр его меняется от десятых долей миллиметра до сотен миллиметров, Истечение из отверстия может происходить в атмосферу, в газ с повышеиным избыточным давлением, под уровень (затопленное истечение) перепад давления на отверстии обычно составляет от 0,1 до 10 МПа. Физические свойства среды, в которую истекает жидкость, не оказывают влияния на величину коэффициента расхода, если при истечении в газ испытания проводить в области автомодельности по числу Вебера (We). [c.109]

Для отверстий квадратной формы в тонкой стенке коэффициент расхода приводится в табл. 8.2. В случае истечения через затопленное отверстие в тонкой стенке при наличии большого резервуара коэффициент расхода практичесжи остается тем же, как и для истечения в атмосферу, т. е. может быть взят по табл. 8.2 . [c.253]

Модель турбулентной вязкости, введенная Буссинеском, хорошо себя зарекомендовала для описания свободных турбулентных течений, например осесимметричных струй [144]. Однако если для турбулентной струи Шлихтинга предположение о постоянстве турбулентной вязкости представляется естественным из-за узости области струи, то для течения, поронаденного взаимодействием вихревой нити с плоскостью, вихревую вязкость более реально считать переменной — нулевой на плоскости и максимальной на оси. То же самое можно сказать, например, о течении, порожденном затопленной струей, вытекающей из отверстия в плоской стенке. Опытные данные [21, 256] свидетельствуют о том, что турбулентной является лишь узкая приосевая коническая зона, тогда как во внешней области турбулентность практически отсутствует. [c.144]

Внхревая камера хлопьеобразования (рис. 96) представляет собой конический или пирамидальный резервуар (с углом конусности 30—40°), обращенный вершиной вниз. Вода поступает в камеру снизу, а выходит из нее через систему дырчатых труб, или дырчатых желобов с затопленными отверстиями, или через затопленную стенку. [c.218]

Прозрачные стенки цилиндрического и конически расходя гося насадков, выполненные из оргстекла, позволяли наблюда как при р > происходила деформация кольцевой изолиров ной полости (она удлинялась). Когда ее размер соответство длине насадка, воздух со стороны выходного отверстия вхо внутрь насадка, и происходил срыв вакуумметрического дав ния и напорного режима работы. Насадок начинал работать типу отверстия в тонкой стенке. При затопленном истечении ср [c.118]

При Н Н происходит срыв режима работы насадка струя отрывается от стенок, и истечение через насадок сменяется истечением через отверстие с острой кромкой. В случае истечения через затопленные насадкн срыв режима невозможен при Н > Нработа насадка сопровождается кавитацией, приводящей к возрастанию потерь и уменьшениЕО расхода. [c.137]

В ЦНИИТМАШ были поставлены эксперименты с целью установить характер связи между угловой скоростью вторичного вала гидромуфты и уровнем в дополнительном объеме для трех значений первоначально залитого в гидромуфту количества жидкости. Схематически муфта, с которой велся эксперимент, изображена на фиг. 161. Внешняя стенка 1 дополнительного объема 2, соединяющегося через затопленные отверстия 3 с рабочей полостью гидромуфты 4, была прозрачной. Наклеив на стенке 1 по радиусу сантиметровую шкалу и освещая ее стробоскопом, во время работы муфты можно было замерять величину Н, которая менялась при заданном объеме жидкости, влитой в муфту перед опытом, в зависимости от величины i. Величину i, определяемую числом оборотов турбины при nj= onst, изменяли, давая разные значения нагрузки на валу турбины. Было установлено, что в области скольжений, больших 0)213), определяемой формулой (5. 10), жидкость поступает [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...