Плотность излучения серого тела

Рис. 1-5. Спектральная плотность излучения серых тел в зависимости от их степени черноты при Г=1200 К.

Полусферическая плотность излучения серого тела определяется формулой [c.473]

Связь между излучающей и поглощающей способностями тела устанавливается законом Кирхгофа, согласно которому наибольшее возможное количество энергии излучается абсолютно черным телом, а количество энергии, излучаемой единицей поверхности любого другого тела, пропорционально коэффициенту его поглощения. Для доказательства этого положения рассмотрим две параллельные поверхности (рис. 15.1), одна из которых серая, а другая абсолютно черная. Температура, поверхностная плотность излучения и коэффициент поглощения серого тела — Т, Е, А, а черного — соответственно Гд, о, А = = 1. Приток лучистой энергии на серую поверхность АЕ , а расход Е. Очевидно, что при Т — приток и расход лучистой энергии должны быть одинаковыми, т. е. Е == АЕ или / = А. Если отношение поверхностных плотностей излучения серого тела Е и абсолютно черного тела при одинаковой температуре, называемое степенью черноты серого тела, обозначить а, то закон Кирхгофа выразится равенством [c.264]

Степень черноты тела - отношение плотностей потока излучения серого тела и абсолютно черного тела при той же температуре. [c.127]

Закон Кирхгофа отношение плотности потока излучения серого тела к его поглощательной способности не зависит от природы тела и равно плотности потока излучения абсолютно черного тела при той же температуре. [c.127]

Если коэффициент излучательной способности мало изменяется с изменением температуры в видимой области спектра, то достаточно его определить только при одной температуре. Если не изменяется в широком спектральном диапазоне, то спектральная плотность излучения тела отличается от плотности излучения черного тела в этом диапазоне на постоянную величину. Такие тела называются серыми излучателями. [c.322]

Для серых тел при той же температуре Е < Ео. Плотность потока интегрального излучения серого тела можно определить по уравнению, Вт/м , [c.540]

Температура поверхности тела, которое можно считать серым, равна 1 =827 °С, При этой температуре максимальная спектральная плотность излучения равна 1,37-10 Вт/м . Определить степень черноты тепа, плотность потока интегрального излучения и длину волны, при которой наблюдается максимум спектральной плотности потока излучения, [c.66]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами и и поглощающими способностями и а , разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды толщиной I. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения pi. от пластины 1 к пластине 2 [85]. [c.295]

Коэффициентом черноты серого тела называют величину, равную отношению поверхностных плотностей потоков интегрального излучения Е и серого тела (теплового излучателя) и абсолютно черного тела [c.404]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами 1 w 2 (серыми телами) неограниченных размеров с постоянными во времени температурами Тх к Т, (7 j > Т ) и поглощающими способностями а, и а,, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды а,, толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения 1-2 от пластины 1 к пластине 2. [c.422]

Частным случаем реальных тел являются серые тела, спектр излучения 2 которых подобен спектру излучения абсолютно черного тела. Поверхностная плотность потока монохроматического излучения для каждой длины волны серого тела Е% составляет одну и ту же долю поверхностной плотности потока излучения черного тела Еах, т. е. [c.232]

Серые тела. В этом случае в исходных условиях дополнительно должны быть заданы для всех тел системы их оптические свойства ( ъ Ri), которые принимаются постоянными для каждого тела. Для определения плотности потока результирующего излучения используется зависимость (16-20) [c.398]

Плотности потоков эффективного излучения газовой среды и стенки найдем по методу сальдо. По аналогии с ранее приведенными зависимостями для серых тел (17-6) они могут быть представлены зависимостями применительно к отдельным полосам излучения [Л. 74] [c.434]

Пусть имеются два элемента dF и dF серых тел (рис. 5-14), температуры, плотности потоков излучения и поглощательные способности которых соответственно Т , ТЕ , Е , Лц Л а- Элементы расположены произвольно, расстояние между ними равно г, а углы между линией, соединяющей их центральные точки с нормалями til и П2, равны pi и ср2 (ф1 и Фа могут лежать в разных плоскостях). [c.177]

Пусть замкнутая излучающая система, заполненная поглощающей средой, состоит из п граничных и т объемных однородных и изотермических серых тел (фиг. 20—17). Рещение для плотности полусферического падающего излучения в таком случае легко преобразуется (умножением на интегрированием в [c.535]

Результирующая плотность потока излучения серого тела <7рез = Е — AEq. Если Г = Го, то = 0, так что [c.233]

По закону Кирхгофа плотность соб-ствешюго излучения серого тела [c.153]

Для реальных тел, т. е. иеабсолютно черных серых тел), плотность потока излучения также выражается формулой (18.11) Е С (7 /100) , но величина С относится уже к серым телам. [c.220]

Для серых тел, у которых спектральная плотность потока излучения меньше чем у абсолютно черного тела при той же темпералуре, закон Стефана-Больцмана будет иметь вид [c.58]

Для реальных тел изменение плотности излучения от длины волны и температуры может быть установлено только на основе опытного изучения их спектра. При этом, если спектр излучения непрерывен и кривая Е>, =f l) подобна соответствующей кривой для абсолютно черного тела при той же температуре, т. е. если для всех длин волн Е / x.o= onst, то такое излучение называется серым. Опыт показывает, что излучение многих технических материалов практически можно рассматривать как серое излучение. [c.154]

Здесь и Са — константы, i = 3,7413-10 Bт м а С2=1,4388-м-К. Излучат, свойства реальных тел отличаются от свойств абсолютно чёрного тела, что учитывается с помощью спец. коэф.— стеиенн черноты, к-рый в зависимости от того, относится он к интегральному или монохроматпч. излучению, наз. интегральной степенью черноты (е) или спектральной степенью черноты (8j ), В результате плотности потоков интегрального и монохроматич. излучения для реального тела описываются выражениями Е=гЕ(,-Тела, у к-рых спектральная степень черноты не зависит от длины волны излучения, наз. серыми телами. [c.618]

При инженерных расчетах теплообмена излучением между телами, разделенными прозрачной (диатермичной) средой, вводится ряд упрощений. Наиболее широко распространено предположение о том, что поверхности излучения серые, их излучение является диффузным и характеризуется неизменной плотностью на изотермических участках поверхностей системы. В этом приближении для проведения расчетов требуется минимальная т ход-ная информация необходимо знагь интегральные коэффициенты теплового излучения поверхностей системы и размещение тел в пространстве. [c.252]

Закон Кирхгофа. Независимость плотности излучения W от природы стенок позволяет ввести важное соотношение между поглощательной способностью р и из-лучательной способностью Е любой поверхности. Для этого рассмотрим шаровую лолость, одна половина поверхности которой — абсолютно черное тело с излуча-тельной способностью Е, другая половина — серое тело, имеющее поглощательную способность р. Предположим также, что вся поверхность йферы имеет одинаковую и постоянную температуру. Из сказанного в предыдущем разделе следует, что плотность энергии внутри сферы одинакова и постоянна, а это означает и равенство количества энергии, падающей на единицу площади в единицу времени для обеих -полусфер. Абсолютно черная полусфера излучает в единицу времени количество энергии Е. Ввиду того, что между испускаемым и поглощаемым излучением имеется равновесие, серая поверхность должна испускать энергию Ес = Е. Отсюда, так как [c.88]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность излучения серого тела : [c.251] [c.177] [c.178] [c.127] [c.228] [c.284] [c.188] [c.188] [c.311] [c.47] [c.294] [c.541] [c.253] [c.221] [c.156] [c.284] [c.646] [c.178] [c.179] [c.146] [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...