Скорость относительная изменения модуля упругости по температуре

Получаемый при такой скорости нагружения модуль упругости также обычно используют для упругопластического расчета, хотя модуль упругости, определенный при измерении частот собственных колебаний, является более точным. Значения модуля упругости, полученные при высоких температурах с обычными скоростями деформирования —5-10 %/с), как правило, занижены по сравнению с динамическими модулями, так как в значения деформаций, измеряемых при статических испытаниях, неминуемо входят деформации ползучести. Значения модулей упругости для ряда жаропрочных материалов, определенные на образцах-камертонах по относительному изменению частот собственных колебаний, даны в табл. 3.2. Здесь указаны значения модулей упругости, определенные при статических испытаниях. [c.33]

Прежде чем перейти к рассмотрению моделируемых указанным образом свойств конструкционных материалов, полезно вспомнить особенности деформирования идеально вязкого тела, каким является каждый отдельно взятый ПЭ. При быстром нагружении до относительно небольших значений напряжения ПЭ ведет себя как упругое тело с модулем упругости Е. Выдержка при постоянном напряжении и температуре после любой предыстории ведет к изменению значения с постоянной скоростью, зависящей только от текущих значений Т. Имея в виду пластичные материалы, реологическую функцию обычно считают нечетной скорость ползз ести при одинаковых значениях растягивающего или сжимающего напряжения отличается только знаком. [c.154]

Сравнивая кривые для одной температуры на фиг. 36 с теоретическими кривыми для одного времени релаксации, показанными на фиг. 28, можно видеть, что в обоих случаях потери на демпфирование имеют максимум, тогда как изменение эффективного модуля упругости (представленного на фиг. 28 кривой скорости) изображается 8-образной кривой. Однако экспериментальные кривые для резины гораздо более пологи, чем теоретические кривые для материала с единственным временем релаксации, так что первые можно рассматривать как результат наложения кривых из спектра времен релаксации. Ноли [101] дал численную оценку приближенного спектра времен релаксации в членах максвелловских элементов на фиг. 37 показана величина Л(1пт), нанесенная в функции частоты. Теория спектра релаксационных времен рассматривалась в гл. V и зависимость между А ( ) и больцмановой функцией памяти дана уравнением (5.20). Из фигуры можно видеть, что спектр времен релаксации очень пологий, так что исходя из него трудно прийти к определенному заключению относительно молекулярных процессов, которые порождают механическую релаксацию. Однако спектр является удобным способом суммирования результатов опытов в очень широкой области частот, которая была перекрыта. [c.149]

Ранее при определении состояний плоской деформации и изгиба вязко-упругих сред мы всюду в рассматриваемом теле считали модули упругости и сдвига " и С и коэффициент вязкости .1 постоянными материала. В 1.5—1.7, где с некоторыми подробностями рассматривались уравнения состояния твердых тел, мы видели, что упругие свойства твердых тел зависят от двух важных переменных состояния, а именно от абсолютной температуры Г и от среднего напряжения а то же следует предположить и относительно свойства вязкости. Помня, что температура Т и среднее напряжение а==—р сильно увеличиваются с глубиной под поверхностью земли, можно теперь пересмотреть определенные в предыдущих параграфах общие виды складкообразования в верхних слоях земли и вязко-упругого деформирования наружной твердой коры при заданных внешних силах, уделив внимание изменению с увеличением глубины постоянных материала , С, V и 1, входящих в соотошения между напряжениями и деформациями и между напряжениями и скоростями деформаций. [c.411]

Статический (изотермический) модуль упругости определяют при постоянной температуре, измеряя зависимость относительного изменения объема от изменения давления. Динамический (адиабатический, изоэнтропийный, акустический) модуль упругости определяют, измеряя скорость ультразвука в жидкости Ед = рс , где р — плотность жидкости в кг м с — скорость звука в жидкости в м1сек. [c.65]

В практике работы машин и аппаратов довольно часто встречаются соединения, подвергающиеся нестационарному тепловому воздействию. Для исследования особенностей контакта при нестационарном тепловом режиме применялась установка по скоростному определению термического сопротивления в зоне контакта (см. рис. 4-11). Показания самопишущего потенциометра в различные промежутки времени (4 интервала) нагрева образцов из материалов Д1 — сталь 45 и сталь 45 — сталь 30 приводятся на рис. 5 18 и 5-19. Здесь же приводится обработка данных в относительных координатах йТ1(1г=1 ) — относительная координата) с целью определения величины Ь — изменения скорости роста температуры в контактной зоне и величины а — скорости подъема температуры на границах образцов. Для нестационарного режима расчет термического сопротивления к.нст ведется по выражению (4-5) и определяется изменение Яц- ст в зависимости от времени т агрева образцов (рис. 5-18,в и 5-19,б). Характер кривой Як.пст = т ) может быть объяснен, исходя из физической сущности теплообмена в зоне контакта. Действительно, как видно из рис. 5-19, в первом интервале нагрева (/) при Т1 = 80 мин средняя температура контактной зоны лежит в пределах 7 к = 311°К, теплопроводность воздуха Яс = 26,5-10 3 вт/(м град), эквивалентная теплопроводность контактирующих металлов Лм = 47,8 втЦм- град), модуль нормальной упругости = 20,05 1 О н/м , в то время как в четвертом интервале (IV) при Т4=138 мин, когда температура контакта 7 к = 333°К, соответственно Я,с = 28,6 10-3 втЦм-град), Ям = 48,3 втЦм-град) и Е = = 20,1 10 н1м . Таким образом, имеет место увеличе-132 [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...