Движение жидкости параллельноструйное

Введя понятие об осредненной скорости, турбулентное движение жидкости можно рассматривать как параллельноструйное и применять к нему уравнение Бернулли. [c.37]

I . Параллельноструйное, плавно изменяющееся и резко изменяющееся движения. Можно различать частный случай потока, когда линии тока ею являются строго параллельными прямыми. Такое движение жидкости назовем [c.85]

Таков закон гидростатики. Как видно, этот закон в случае гидродинамики относится только к живым сечениям в связи с этим часто говорят так при параллельноструйном и плавно изменяющемся движениях жидкости распределение давления в данном плоском живом сечении потока следует гидростатическому закону. В этом и заключается первое вспомогательное положение, которое понадобится нам при переходе от элементарной струйки к целому потоку. [c.105]

Будем рассматривать установившееся, равномерное (параллельноструйное), напорное, турбулентное движение любой жидкости в круглых цилиндрических неподвижных трубах. Такой случай движения жидкости характеризуется условиями, поясненными в 3-21 (п. 1° рис. 3-28). [c.210]

В задаче о параллельноструйном течении, где движение жидкости происходит лишь в результате относительного движения двух параллельных плоскостей, в потоке возникают только касательные напряжения, обусловленные взаимным сдвигом слоев жидкости. Поэтому левая часть выражения (3-2) может быть представлена в виде [c.68]

При равномерном движении линии тока представляют собой систему прямых параллельных линий. Такое движение называется также параллельноструйным. При движении жидкости в естественных руслах живое сечение обычно непрерывно изменяется вдоль потока как по форме, так и по площади, и движение жидкости является установившимся неравномерным. Для облегчения изучения такого движения в гидравлике введено понятие плавно изменяющегося движения, которое характеризуется следующими свойствами (рис. 1.19) [c.27]

Осредненные скорости в данных точках практически постоянны и направлены вдоль оси потока. Поэтому при турбулентном режиме движение жидкости условно можно рассматривать как параллельноструйное и применять к нему уравнение Бернулли. В дальнейшем изложении осредненную скорость будем называть местной скоростью в данной точке. [c.39]

Следовательно, гидродинамическое давление при равномерном параллельноструйном движении жидкости в прямой горизонтальной трубе распределяется по гидростатическому закону (рис. IV.3). [c.96]

Использование экспериментальных исследований в гидравлике обусловило некоторый разрыв ее с гидромеханикой. Однако в конце XIX в. наметилось стремление сблизить и объединить оба эти направления в изучении законов движения жидкостей, особенно усилившееся после разработки теории размерности и подобия. Одновременно более глубоко стали изучать механизм (режим) движения жидкостей. Б связи с этим нельзя не отметить работы Д. И. Менделеева, О. Рейнольдса и Н. П. Петрова. Д. И. Менделеев первый указал на существование в природе двух режимов движения жидкости, характеризующихся различными законами сопротивления. Весьма полное освещение этих двух режимов ламинарного (слоистого или параллельноструйного) и турбулентного (беспорядочного) было дано О. Рейнольдсом, разработавшим теорию подобия применительно к изучению режимов движения жидкости. О. Рейнольдс установил критерий, названный его именем — число Рейнольдса, определяющий изменение режима движения жидкости при возрастании или убывании скорости. [c.8]

Параллельноструйное, плавно изменяющееся и резко изменяющееся движения жидкости. Живое сечение, расход и средняя скорость. Эпюра скоростей [c.67]

Г. Параллельноструйное плавно изменяющееся и резко изменяющееся движения. Можно различать частный случай потока, когда линии тока его являются строго параллельными прямыми. Такое движение жидкости назовем параллельноструйным. Часто, однако, приходится сталкиваться с потоками, отличными от параллельноструйного. Рассматривая такого рода потоки, различаем так называемые плавно изменяющееся движение и резко изменяющееся движение. [c.67]

Случай плавно изменяющегося и параллельноструйного движений жидкости, в этом случае оперируют плоскими живыми сечениями, причем величину Q выражают зависимостью (3-32). Имея это в виду, для плавно изменяющегося и параллельноструйного движений уравнение неразрывности (3-38) можно представить еще в виде [c.71]

О распределении давления в живых сечениях потока при параллельноструйном и плавно изменяющемся движениях жидкости (первое вспомогательное положение) [c.83]

Рассмотрим строго прямолинейный и параллельноструйный поток жидкости (рис. 20.1), в котором вдоль линии тока действуют только продольные и касательные силы трения. Выделим в потоке два слоя жидкости 1 и 2 малой толщины, причем первый движется со скоростью in i, а второй — w., w > tWj)- При очень малой толщине слоев можно принять линейный закон изменения скорости. По всей площади поверхности F соприкосновения слоев возникают парные силы трения Т] и Т , причем Ti Го . Первый слой, движущийся с большей скоростью, за счет сил трения ускоряет движение второго слоя, а второй, наоборот, тормозит первый. В соответствии с гипотезой, высказанной И. Ньютоном в 1686 г. и экспериментально подтвержденной Н. П. Петровым в 1883 г., сила Т продольного внутреннего трения, возникающая при относительном скольжении отдельных прямолинейных слоев жидкости, прямо пропорциональна градиенту скорости и площади F поверхности соприкосновения слоев. Эта сила зависит от физических свойств жидкости и температуры и не зависит от давления [c.262]

Уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости выводится и является справедливым для условий плавно изменяющегося движения, по своему характеру близкого к параллельноструйному. [c.122]

Образование турбулентного движения можно обосновать еще исходя из общих законов физики, в частности из второго закона термодинамики в формулировке С. Больцмана Во всякой изолированной системе происходят такие изменения, которые приводят систему в ее наиболее вероятное состояние . С этой точки зрения хаотичное движение отдельных частиц в потоке жидкости, свойственное турбулентному движению, является более вероятным, чем другие, более упорядоченные формы движения. Параллельноструйное ламинарное течение может возникнуть только в условиях, которые не дают возможности частицам жидкости двигаться беспорядочно (из-за большой вязкости жидкости при малых скоростях). [c.141]

Рассмотрим случай установившегося движения, причем будем считать, что объемными силами, действующими на жидкость, являются только силы тяжести. Напомним, что при параллельноструйном и плавно изменяющемся движениях расчетные живые сечения являются плоскими ( 3-8, п. 2°). [c.104]

Эти два уравнения движения ничем не отличаются от соответствующих двух дифференциальных уравнений равновесия жидкости (см. 2-3). Так как именно уравнениям (3-76) подчиняется распределение давления в плоскости живых сечений, то заключаем, что в этих сечениях при плавно изменяющемся, а также при параллельноструйном движении, давление будет распределяться так же, как и в покоящейся жидкости. [c.105]

Будем изучать только параллельноструйное и плавно изменяюш,ееся движение вязкой жидкости, т. е. случай, когда имеют место плоские расчетные живые сечения. В связи с этим будем интересоваться только продольными скоростями и ускорениями, всюду нормальными к расчетным живым сечениям. [c.340]

Как было сказано выше, ламинарный режим характеризуется параллельноструйным упорядоченным движением частиц жидкости. Для этого режима все основные закономерности могут быть выведены аналитически. [c.65]

При истечении жидкости через отверстие в тонкой стенке вследствие непараллельности линий тока подходящего к отверстию потока струя жидкости на выходе из отверстия сужается (рис. 62, б). На расстоянии, равном примерно половине диаметра, образуется так называемое сжатое сечение, имеющее наименьшую площадь со,, и практически параллельноструйное движение. Обозначим отношение б)(, к соо буквой е и назовем его коэффициентом сжатия струи е = с Шо <С 1- При так называемом совершенном сжатии, когда боковые стенки и дно резервуара отстоят от отверстия на расстоянии не менее трех-пятикратной величины размера отверстия и не оказывают влияния на форму вытекающей струи, е = 0,61 0,64. [c.108]

При протекании жидкости через малое отверстие в тонкой стенке линии тока в плоскости самого отверстия не параллельны друг другу, поэтому движение здесь не может считаться плавно изменяющимся. На некотором расстоянии от отверстия кривизна линий тока уменьшается, отдельные струйки становятся все более и более параллельными между собой, одновременно несколько уменьшается площадь сечения струи. Ближайшее к отверстию уменьшенное сечение с—с, в котором движение приобретает почти параллельноструйный характер, называется сжатым сечением Шс распределение скоростей в сжатом сечении условно можно принять равномерным. [c.136]

Вытекающая из отверстия струя претерпевает сжатие, и ее размер меньше размера отверстия. Сжатие обусловливается непараллельным движением частиц жидкости в непосредственной близости перед отверстием (см. рис. 7.1). На расстоянии 0,5с от стенки формируется так называемое сжатое сечение С—С, в котором заканчивается резкое сжатие струи и течение практически параллельноструйное. [c.107]

Будем изучать только параллельноструйное и плавно изменяющееся движение вязкой жидкости, т. е. случай, когда имеют место плоские расчетные живые сечения. В связи с этим будем интересоваться только про- [c.292]

ПАРАЛЛЕЛЬНОСТРУЙНОЕ, ПЛАВНО ИЗМЕНЯЮЩЕЕСЯ И РЕЖО ИЗМЕНЯЮЩЕЕСЯ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ. ЖИВОЕ СЕЧЕНИЕ, РАСХОД И СРЕДНЯЯ СКОРОСТЬ. ЭПЮРА СКОРОСТЕЙ [c.85]

Это не совсем точню. В случае параллельноструйного движения жидкости с постоянной плотностью, как будет показано в п. 6-5.1, давление в предела.х поперечного сечения распределяется по гидростатическому закону, т. е. р/у-Н/г = onst (постоянная относится к данному поперечному сечению). Поэтому, предполагая объемный вес y практически неизменным в данном сечении, лучше говорить здесь не о среднем значении р и Л, которые в пределах поперечного сечения могут меняться существенно, а о среднем значении пьезометрического напора ply+h, который будет почти постоянен. (Прим. ред.) [c.84]

Цлавно изменяющимся называется такое движение жидкости,, при котором кривизна струек незначительна (равна нулю или близка к нулю) и угол расхождения между струйками весьма мал (равен нулю или близок к нулю), т. е. практически поток жидкости мало отличается от параллельноструйного. Эго предположение вполне оправдывается при изучении многих случаев движения жидкости в каналах, трубах и других сооружениях. [c.64]

Для установи1 шегося плавно изменяющегося движения среднее значение коэффициента Кориолиса а принимается равным 1,05—1,1. Пол плавно изменяющимся понимают установившееся движение жидкости, близкое к параллельноструйному. [c.27]

Расчетные зависимости. Общая схема свободного течения жидкости (линии токов) через малое отверстие в тонкой стенке и тип стенки показаны на рис. VII. 1. Малыми отверстиями считаются такие, у которых наибольший размер не превышает 0,1Я. Под термином тонкая стенка понимается такая, у которой края в отверстии имеют заостренную кромку (см. рис. VII.ll). В этом случае возможны только местные сопротивления движению жидкости. При протекании жидкости через малое отверстие в тонкой стенке линии токов в плоскости самого отверстия не параллельны друг другу, поэтому течение здесь не может считаться плавноизменяющимся. На некотором расстоянии от отверстия кривизна линий токов уменьшается, отдельные струйки становятся все более и более параллельными между собой, одновременно несколько уменьшается площадь сечения струи. Ближайшее к отверстию уменьшенное сечение с —с, в котором движение приобретает почти параллельноструйный характер, называется сжатым сечением сос распределение скоростей в сжатом сечении условно можно принять равномерным. [c.144]

Установившееся движение жидкости, при котором отдельные линии тока потока представлены почти прямьпми линиями с малой кривизной и весьма малым углом расхождения (т. е. достаточно близкое к параллельноструйному), называется плавно изменяющимся. С подобными потоками чаше всего имеют дело в гидравлике. [c.30]

Основные уравнения движения потоков используются для определения параметров движения жидкости при помощи измерительных устройств. Одним из таких устройств является трубка полного напора (трубка Пито), представленная на рис. 4.4. Она имеет открытые концы, один из которых тонко оттянут и загнут под углом 90° к его оси. Этим концом трубка опускается в поток и устанавливается навстречу его движению в сечении, где он является параллельноструйным или плавноменяющимся. Полный напор потока в этом сечении равен [c.66]

Для различных частных случаев уравнение движения (16-16) может упроститься в связи с тем, что некоторые силы, входящие в него, оказываются или равными нулю, или получают пренебрежимо малую величину сравнительно с другими силами. Например, в случае параллельноструйного установившегося движения сила инерции / = 0 в случае напорного движения в трубопроводе эффект действия собственного веса С рассматриваемого объема жидкости по сравнению с эффектом действия сил давления Р оказывается ничтожным, и потому сила О из уравнения (16-16) может быть исключена в этом уравнении останутся только силыТ и I вслучае ламинарного движения силы I часто могут оказаться пренебрежимо малыми сравнительно с си-лами Т в случае турбулентного безнапорного движения воды благодаря весьма низкой ее вязкости силы трения Т оказываются настолько малыми по сравнению с другими силами, что в уравнении (16-16) силами Т можно пренебречь, и т. д. Рассмотрим сперва простейшие случаи, когда на исследуемую жидкость действует только одна система определяющих сил (не считая сил инерции) при этом ограничимся рассмотрением только таких условий движения, при которых силы инерции соизмеримы с силами тяжести или силами внутреннего трения. [c.471]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...