Свободно-свободные переходы эффективные сечения

В предельном случае низкой энергии фотона (Йю <С тс ) этот процесс называется томсоновским рассеянием, и он может быть рассчитан классическим способом путем замены фотонов электромагнитной волной [5]. При более высоких энергиях процесс называется комптоновским рассеянием при этом должна учитываться уже квантовая природа фотона. Строго говоря, электрон должен быть свободным, но, если энергия фотона велика по сравнению с энергией связи электрона, то будут справедливы результаты для комптоновского рассеяния. Этот переход к комптоновскому пределу обсуждается ниже в 4.16. Полное эффективное сечение в томсоновском пределе дает масштаб многих процессов, связанных с излучением, поэтому обозначим его специальным символом Oj l [c.138]

Связанно-связанные переходы. Обозначим через ajf (со) эффективное сечение поглощения фотона частоты со атомом сорта а, находящимся в состоянии / (поглощение, сопровождающееся ионизацией и испусканием свободного электрона). При этом скорость поглощения атомом фотонов из интервала со 0 запи- [c.366]

Когда в процессе рассеяния участвуют связанные электроны, связанно-свободные переходы полностью перекрывают все эффекты рассеяния. При отсутствии связанных электронов рассеяние будет целиком комптоновское, которое при температурах, представляющих интерес для нашего рассмотрения, имеет эффективное сечение, равное томсоновскому значению. Таким образом, во всех случаях можем принять [c.398]

Что касается свободно-свободных переходов, то для поглощения кванта необходимо, чтобы электрон пролетел в момент поглощения очень близко от иона — столкнулся с ионом (свободный электрон не в состоянии поглотить квант, он может только рассеять его). Поэтому коэффициент тормозного поглощения пропорционален как числу ионов, так и числу свободных электронов в 1 еле %тор М+ е. Говорить об эффективном сечении иона Отор = >Стор/Л + можно только в условном смысле, так как это сечение пропорционально плотности свободных электронов. Оказывается, однако, что в случае неполной ионизации коэффициент тормозного поглощения пропорционален только первой степени плотности газа, так как плотности пропорционально само произведение N+Ne. Для квантов, наиболее распространенных при данной температуре, коэффициент тормозного поглощения примерно на порядок меньше коэффициента связанно-свободного поглощения. [c.102]

Если формально распространить суммирование или интегрирование-на отрицательные энергии связи или, что то же самое, на энергии возбуждения — Хп, превышающие потенциал ионизации, то интеграл по Хп от О до —оо дает величину е 2х , в точности соответствующую свободно-свободным переходам. Этого и следовало ожидать, так как состояния атома с возбуждением , превышающим потенциал ионизации, представляют собой состояния с оторванным электроном, а непрерывный переход от связанных состояний электрона к свободным был с самого начала положен в основу вывода эффективного сечения связанно-свободного поглощения. [c.233]

Эффективные сечения для связанно-свободных и свободно-свободных переходов. Эффективные сечения для связанносвободных переходов обсуждались в 4.18. Заметим здесь, что в горячих газах состояние связанных электронов может также изменяться, например, в процессе типа [c.398]

Для оптически разрешенных переходов (см. 4.17) эффективное сечение может быть выражено через дипольные матричные элементы, связанные с двумя состояниями [см. формулу (4.99)]. Таким образом, неупругое рассеяние рассматривается как поглощение (или вынужденное испускание) фотона, испущенного при свободно-свободном переходе падающего электрона в поле атома. Следуя Ситону ([35], стр. 414), найдем [c.161]

В 4 мы нашли эффективное сечение для связанно-свободных переходов, распространяя классическое выражение для эффективного излучения при свободно-свободных переходах на случай, когда одно из состояний попадает в дискретный спектр. Оправданием для такой операции послужили те соображения, что в состояниях с большими квантовыми числами ге движение электрона квазиклассично и что движение по эллиптической орбите, соответствующей большому ге и малой отрицательной энергии, весьма близко к движению по гиперболической орбите с малой положительной энергией. Сделаем еще один шаг и рассмотрим в том же приближении случай, когда оба состояния находятся в дискретном спектре с большими квантовыми числами. [c.253]

По аналогии можно ввести понятие силы осциллятора и для связанносвободных переходов, характеризуя величиной / интеграл по частотам от эффективного сечения поглощения света с переходом электрона с ге-го уровня атома в непрерывный спектр. Если а,,п — эффективное сечение связанно-свободного поглощения частоты V при таком переходе, то [c.256]

Параграф 5.2 посвящен решению контактной задачи о чистом сдвиге бесконечного цилиндрического тела, имеющего сечением симметричную криволинейную трапецию, одно из оснований которой сдвигается полосовым штампом, другое защемлено. Задача рассматривается в двух вариантах, когда криволинейная часть границы свободна (задача iVi) и защемлена (задача N2). Обсуждаются численные результаты, показывается высокая эффективность метода в широком диапазоне параметров. Прослеживаются переходы полученного решения к вырож- [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...