Жидкость вязкая вязкопластичная

Материалы в сверхпластичном состоянии занимают промежуточное положение между твердым телом, находящимся в пластичном состоянии, и вязкой жидкостью, т. е. являются вязко-пластичными телами. В работе О. М. Смирнова [72] предложена обобщенная модель упруго-вязкопластичной среды для описания реологических свойств материалов, находящихся в состоянии сверхпластичности. [c.24]

Движение пластичных жидкостей, имеющих конечный предел текучести Tq, имеет некоторые качественные особенности, отличающие их от нелинейно-вязких жидкостей. Рассмотрим слой вязкопластичной жидкости на некоторой плоскости, угол наклона которой будем постепенно менять. Как следует из формулы (7.2.5), касательное напряжение, независимо от реологической специфики среды, уменьшается поперек пленки от своего максимального значения тах = P9h sin а на твердой стенке до нуля на свободной поверхности. Поэтому течение вязкопластичной пленки жидкости может начаться [c.259]

Массообмен между пленкой и газом. Следуя работам [185, 186, 202], рассмотрим абсорбцию слаборастворимых газов на поверхности пленки, стекающей по наклонной плоскости. Стационарное распределение скоростей внутри пленки для нелинейно-вязких жидкостей определяется формулой (7.2.8), а для вязкопластичных — формулой (7.2.17). [c.262]

Для нелинейно-вязких и вязкопластичных жидкостей максимальная скорость входящая в формулу (7.3.3), в общем случае вычисляется с помощью выражений (7.2.9) и (7.2.18) соответственно. В частности, для степенной жидкости можно взять из табл. 7.4, что дает [c.263]

Вязкопластичные жидкости подобно ньютоновским проявляют линейную зависимость между напряжением сдвига и его скоростью. Реологическое уравнение идеальной вязко-пластичной жидкости имеет вид т = Tq = [хеу, а кривая течения таких жидкостей (рис. 38) проходит не через начало координат, а отсекает на оси напряжений некоторый отрезок То — предел текучести, характеризующий пластические свойства жидкости. Течение возможно лишь тогда, когда приложенные к телу касательные напряжения превосходят То- Вязкие свойства бингамовского тела представляет другая константа, так называемый коэффициент жесткости при сдвиге fXo = ( — o)/Y- [c.82]

Если изотермическое течение происходит в отсутствие массовой силы [F = 0), то при Л1 = О имеем для завихренности 2 ) = <т,2 /Это означает, что вихрь скорости прямо пропорционален вязкому касательному напряжению, если жидкость либо ньютоновская либо вязкоупругая с оператором субстанциональной производной в реологическом уравнении состояния. Линейная связь со и г,, для некоторых изотермических и неизотермнче-ских течений ньютоновских и вязкоупругих жидкостей была отмечена ранее в п. 1.2.3 (рис. 1.1), и. 1.5.1 (рис. 1.14), п. 1.5.2 (рис. 1.18), п. 2.1.1 (рис. 2.1). Если релаксация вязких напряжений отсутствует у - 0), и жидкость нелинейно-вязкопластичная (1.8), то в классе движений (2.57)-(2.59) зависимость т,2 =т,2((у) - дробно-степенная функция [c.76]

Различают упругое, упругопластичное и вязкопластичное твер дые тела. Упругим телом называют такое, которое после снятия внешней нагрузки восстанавливает свои размеры, и форму, существовавшие до нагружения. Упругопластичное тело воссзанавлн-вает их неполностью. В этом случае после снятия нагрузки остается так называемая остаточная деформация, т. е. тело оказывается частично измененным. Иногда образование остаточной деформации является целью технологической операции по приданию телу необходимой формы (таковы холодная штамповка, гибка, протяжка и т. д.). При вязкопластичном состоянии вещество ведет себя как твердое тело в отношении очень кратковременных нагрузок и, напротив, как вязкая жидкость в отношении длительных. Примером вязкопластичного течения может служить движение ледника, спускающегося с гор. [c.93]

На рис. 14.1 приведены кривые течения неньютоновских вязких >иадкостей. Кривая 1 соответствует вязкопластичной жидкости, кривая [c.204]

Насколько известно автору, в литературе отсутствует замкнутая система уравнений, описывающая движение нелинейно-вязкопластичных сред. Обычно уравнейия переноса импульса и энергии решаются на основе уравнений пограничного слоя. Для некоторых чисто вязких реологических жидкостей были выведены и решены такие уравнения пограничного слоя для простейших случаев обтекания твердых тел [Л. 1-43]. [c.83]

Мирзаджанзаде А. X. Вопросы гидродинамики вязкопластичных и вязких жидкостей в применении к нефтедобыче. Баку, Азнефтеиздат, 1959. [c.92]

Устранить или решить отмеченные проблемы пытались различными путями. Например, В. П. Мясниковым (1961г.) была рассмотрена задача о сдавливании вязкопластичного слоя жесткими плитами [60]. Целью этой работы было дать поправку на эффект вязкости к известному решению Л. Прандтля (L. Prandtl) задачи о сдавливании пластического слоя жесткими, шероховатыми плитами [67]. При решении этой задачи ядро течения уже не принималось жестким, а считалось также вязкопластичной средой, но с большим числом Сен-Венана, т. е. с большим пределом текучести. У очень тонкого слоя среды вблизи плит, наоборот, число Сен-Венана считалось малым. Г. Липскомб и М. Денн (1984 г.) предлагают в своей работе вводить модель ядра в виде некой вязкой жидкости со специально вычисляемым ими коэффициентом вязкости [96 . [c.11]

Неньютоновские свойства жидкости порождают разнообразные формы нелинейных законов фильтрации. Для нелинейно-вязких жидкостей без временнь1Х эффектов имеет место подобие между кривой течения жидкости и законом фильтрации [13,20,127]. Так, для бингамовской (вязкопластичной) жидкости имеем [c.6]

Частный случай вязкопластичности. В некоторых неньютоновых жидкостях скорость деформации, или изменения формы, заметна, только когда напряжения достаточно велики. В пределе такая сплошная среда представляет собой вязко-пластическое тело. Его реологическая модель (рис. 6.4) получается из модели рис. 6.2 [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...