Получение эллиптически поляризованного света

Получение эллиптически-поляризованного света. Рассмотрим взаимодействие двух когерентных волн со взаимно перпендикулярными электрическими векторами, распространяющихся вдоль одной прямой. Практически такой случай можно реализовать на следующей установке (рис. 9.15) естественный свет, исходящий из точечного источника S, проходя через призму Николя, превращается в линейно-поляризованный. Пластинка П толщиной d, вырезанная из одноосного кристалла параллельно оптической оси 00, располагается так, чтобы линейно-поляризованный свет падал на нее пер- [c.234]

Рис. 18.1. Схема получения эллиптически-поляризованного света.

Рис. 18.1. Получение эллиптически поляризованного света

Анализируя это выражение, видим, что сложение двух взаимно перпендикулярных колебаний, в которых имеет место разность фаз б, приводит к получению эллиптически поляризованного света. [c.66]

ПОЛУЧЕНИЕ ЭЛЛИПТИЧЕСКИ ПОЛЯРИЗОВАННОГО СВЕТА [c.32]

В настоящей главе описан метод получения эллиптически-поляризованного и циркулярно-поляризованного света при прохождении линейно-поляризованного света через кристаллическую пластинку. Однако это далеко не единственный способ создания указанных типов поляризации. Эллиптическая поляризация наблюдается при отражении линейно-поляризованного света от металла и при полном внутреннем отражении круговая поляризация возникает иногда при этих процессах, а также при воздействии магнитного поля на излучающие атомы (см. эффект Зеемана) и при-других явлениях. Само собой разумеется, что каким бы процессом ни было вызвано появление эллиптически- или циркулярно-поляризованного света, методы анализа его остаются теми же, как и описанные Ё настоящем параграфе. [c.399]

Вместе с тем можно рассматривать полученный в опыте эллиптически поляризованный свет как результат взаимодействия двух плоскополяризованных волн. Направления колебаний этих волн совпадают с полуосями эллипсов, амплитуды колебаний равны полуосям эллипса а и Ь з. разность фаз составляет я/2 [c.210]

Можно показать также, что любое эллиптически поляризованное колебание может быть представлено как сумма двух циркулярно поляризованных колебаний с правым и левым направлениями вращения с различными амплитудами и определенной разностью фаз. Проведем исследование общего уравнения (27.8) для эллиптически поляризованного света и покажем возможность получения других видов поляризации в зависимости от углов а и вносимой пластинкой разности фаз б. Вначале примем б = я/2. Тогда из (27.8) получим уравнение эллипса в виде [c.210]

Роль пластинки Х/4 заключается в том, чтобы превратить исследуемый эллиптически поляризованный свет в линейно поляризованный. После этого ориентация полученного линейно поляризованного света легко может быть определена с помощью анализатора. [c.214]

Если эллиптически-поляризованный свет, полученный описанным в 4 способом, направить непосредственно на анализатор, то исследование света будет связано с рядом трудностей. Так как через анализатор пройдет только часть вышедшей из исследуемого кристалла световой энергии, соответствующая компоненте колебаний, пропускаемой анализатором, то при вращении последнего в плоскости, перпендикулярной главной плоскости кристалла, будет наблюдаться лишь частичное затемнение илн просветление [c.197]

На протяжении всего предыдущего изложения мы неоднократно пользовались понятиями линейной и эллиптической поляризации, естественного и частично поляризованного света, не вдаваясь в детали этих понятий. Теперь более подробно рассмотрим поляризованный свет и познакомимся с оптическими устройствами для его получения. [c.33]

Получаемый в полярископе от источника света с помощью поляроида (поляризатор) плоско-поляризованный монохроматический свет, которым просвечивается модель, дает в каждой точке модели начало двум когерентным волнам (фиг. III. 1). Каждая волна имеет колебания в плоскостях главных напряжений и проходит модель с различной скоростью, зависящей от величин главных напряжений 01 и 02 и оптической чувствительности материала к напряжениям, а также длины волны монохроматического света [16], [47]. Выходящий в рассматриваемой точке модели свет благодаря полученной разности хода б обеих волн будет эллиптически поляризованным. Для точек модели с различными напряжениями форма и ориентировка эллипсов будут различны, но интенсивность выходящего из плоской модели света будет одинаковой, т. е. модель будет казаться во всех точках одинаково освещенной. [c.160]

Линейно поляризованная волна проходит через кристаллическую пластинку, одно из главных направлений которой составляет с ыавным сечением поляризатора угол ф. Разность фаз, сообщаемая пластинкой, равна 6. Найти 1) отношение полуосей эллипса колебаний полученного эллиптически поляризованного света 2) угол между главными направлениями пластинки и полуосями эллипса. [c.477]

Эллиптически поляризованный свет представляет собой сумму двух распространяющихся в одном направлении квазимонохро-матических волн с разностью фаз между взаимно перпендикулярными колебаниями P zit) — Ф1( ), остающейся постоянной за все время наблюдения (т.е. между фазами существует корреляция). Линейная и круговая поляризации служат частными случаями эллиптической поляризации. Они возникают при определенных значениях разности скоррелированных фаз Ф2( )—Ф1(0 Для получения круговой поляризации необходимо также равенство амплитуд взаимно перпендикулярных колебаний. Неполя-ризованный свет тоже можно представить в виде суммы двух взаимно перпендикулярных колебаний, распространяющихся в одном направлении, но их фазы. <р (0 и фгС ) никак не скоррелированы. [c.191]

Разумеется, ромб Френеля можно использовать также для получения эллиптически поляризованного свста. В этом случае азимут падающего (линейно поляризованного) света должен отличаться от 45°. Можно также получать посредством ромба Френеля ли- [c.66]

Рис. 1. Электрооптический эффект — принцип одного класса модуляторов лазерного луча. В основе электрооптического эффекта лежат изменения светопреломляющих свойств твердой или жидкой среды, вызываемые электрическим полем, приложенным к среде. На верхнем рисунке луч неполяризованного света от лазера сначала проходит через поляризатор. В полученном линейно поляризованном свете электрический вектор колеблется в плоскости, определяемой направлением оси поляризатора. Этот линейно поляризованный луч можно разложить на вертикальную и горизонтальную компоненты (цветные кривые), колеблющиеся в фазе. Когда эти две компоненты проходят через электроонтическую среду, они замедляются с разными скоростями и поэтому постепенно выходят из фазы. Они излучаются из среды в виде эллиптически поляризованного луча света. Другой поляризатор, помещенный на пути этого пучка, с осью поляризации, направленной под углом 90° к оси первого, пропускает только ту компоненту, которая параллельна его оси. Изменяя приложенное напряжение, можно сделать поляризацию луча более или менее эллиптичной, и в результате соответственно изменить амплитуду выходного пучка. На нижнем рисунке показана поляризация в поперечном

Рассмотрим несколько подробнее условия получения круговой поляризации, которая, как известно, является частным случаем эллиптической поляризации. Для возникновения циркулярно поляризованного света разность фаз 6 должна б дть равной (2k + 1)п/2. Но, кроме того, должны быть одинаковыми амплитуды двух взаимно перпендикулярных колебаний. Это достигается при определенной ориентации вектора Е в падающей волне относительно оптической оси кристалла. РГетрудно сообразить, что если угол между Е и плоскостью главного сечения равен 45°, то амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн одинаковы и при 8 = (2/е + 1)п/2 из кристалла выйдет волна, поляризованная по кругу. Именно так работает пластинка в четверть длины волны (рис.3.3), которую можно использовать как для превращения линейно поляризованной волны в волну, поляризованную [c.116]

ЭЛЛИПСОВ, т. е. остался бы естественным. Поэтому для получения с помощью кристаллической пластинки эллиптически-поляризован-ного света необходимо падающий на нее свет предварительно линейно поляризовать. Однако и прохождение естественного света через кристаллическую пластинку вносит известные изменения во внутреннюю его структуру, превращая, например, естественный свет, состоящий из совокупности всевозможно ориентированных [c.394]

Понятие полной поляризации строго применимо только к монохроматическому свету. В случае немонохроматического света будут наблюдаться отступления, связанные с тем, что все экспериментальные методы получения поляризованного света зависят от длины волны. Чем щире спектр светового пучка, тем больше отклонения от строго линейной поляризации. Циркулярно поляризованный луч с конечной шириной спектра всегда будет иметь примесь эллиптически поляризованного. В свою очередь проекционная картина эллиптического света будет представлять собой эллипс, меняющийся со временем. Эти отступления от полной поляризации будут всегда тем больше, чем шире спектр светового пучка. [c.35]

Для визуализации б использовалась оптическая схема, изображенная на рис. 3 11. В этой схеме стекловолокно 5 помещено в кювету 4 с иммерсионной жидкостью и закреплено в поворотном устройстве 6. Направление поляризатора 3 составляет угол 45° с осью стекловолокна. 5. Линейно поляризованный пучок света после прохождения объекта становится из-за фазового сдвига б эллиптически поляризованным. Четвертьволновая пластинка 8, главные направления которой совпадают с осями эллипса, снова делает зондирующее излучение линейно поляризованным, причем направление плоскости поляризации составляет угол б с осью поляризатора 3. Интенсивность света, прошедшего анализатор 9, пропорциональна величине sin2(6—а), где а — угол между осями анализатора 9 и поляризатора 3. Регистрация проекционных данных производилась высокоразрешающей Si Vidi on-камерсй 10, соединенной с блоком полупроводниковой памяти на кадр 11. Зарегистрированная картина имела минимум интенсивности в тех точках, где б = а, поэтому анализатор 9 вращался вблизи этого углевого положения. Величина б извлекалась из полученных данных по методу наименьших квадратов Искомые проекции вычислялись на основании соотношения (3.34). [c.102]

Разность хода А можно использовать для получения интерференции лучей 1 н 2. Если бы свет, падавший на кристаллическую пластинку, был естественный, то интерференция была бы невозможна, так как в этом случае лучи / и 2 не были бы коррелировапы между собой. Для получения коррелированных лучей I и 2 падающий свет должен быть поляризован — линейно или эллиптически. Но и в этом случае при наложении лучей 7 и 2 интерференция все же не возникнет, так как лучи / и 2 поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Нужно свести колебания в этих лучах к одному направлению, т. е. предварительно пропустить их через николь. В случае плоскопараллельных пластинок лучи сводятся вместе в фокальной плоскости линзы — получаются полосы равного наклона. В случае тонких пластинок переменной толщины наблюдаются полосы равной толщины, локализованные на самих пластинках. [c.484]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...