Адиабатическое сжатие идеального

Адиабатическое сжатие идеального газа 19 [c.543]

Эта необратимость, обусловленная изобарическим расширением газа в холодной камере, может быть уменьшена путем изменения температуры газа, покидающего детандер Т . Для этого необходимо использовать меньшие степени сжатия г = p- lpi- Зависимость S от г может быть выяснена следующим образом. Работа, производимая при адиабатическом сжатии одного моля идеального газа от давления р, до р , равна [c.10]

Понятие модуля объемного сжатия (сжимаемости) применимо не только к твердым телам, но и к жидкостям и газам. Сжимаемость газов зависит от того обратимого процесса, по которому производится сжатие. Легко определить, что для изотермического сжатия идеального газа сжимаемость равна Р = р, а для адиабатического -/3 = 7р. [c.170]

Задача 10.11. Определить мощность, потребляемую идеальным компрессором при адиабатическом сжатии воздуха. Сжатие от начального состояния газа с абсолютным давлением ры =10 Па и температурой t 01= 17 °С до конечного абсолютного давления Ро2 = 7 10 Па. Подача в начальном состоянии (при ро i) 601 = 5 м /мин. [c.167]

Идеальный цикл характеризуется линиями ай — адиабатическое сжатие, —сгорание (подвод тепла), d — адиабатическое расширение и d <2 —отвод тепла or выхлопных газов. Действительный цикл характеризуется соответственными линиями аЬ, Ьс, d и da. Линия аЬ" отвечает случаю изотермического сжатия. [c.392]

Идеальный компрессор характеризуется отсутствием мёртвого пространства, теплообмена, трения и потерь напора в клапанах и каналах цилиндра. Сравнительный процесс характеризуется адиабатическим сжатием, причём состояние пара перед всасывающим и давление за нагнетательным штуцерами идеального компрессора принимаются идентичными с действительно имеющими место. В теории холодильных машин приняты следующие определения рабочих коэфициентов компрессора. [c.627]

Как видно из формулы (103) и фиг. 39, к. п. д. цикла Карно зависит от степени повышения давления. Для цикла Карно и для идеального цикла с адиабатическим сжатием и адиабатическим расширением получаются различные выражения для к. п. д. Разница заключается в том, что в цикле с адиабатическим сжатием и адиабатическим расширением при степени повышения давления е температура конца сжатия в 3—5 раз меньше температуры продуктов сгорания перед началом расширения. В цикле Карно величина температуры начала расширения равна температуре конца сжатия, рассмотрения к. п. д. теоретического цикла к носительного к. п. д. цикла, то получим [c.107]

В процессе адиабатического сжатия температура газа повышается и растет его внутренняя энергия. Для идеального газа из уравнений (68) имеем [c.81]

Д.О температуры в идеальной установке происходит при адиабатическом сжатии воды в питательном насосе с затратой работы [c.66]

Идеальный цикл этой установки изображен на фиг. 353. Адиабатически сжатый в компрессоре воздух (процесс 1-2) нагревается в регенераторе 2-3) в идеальном случае до температуры покидающего турбину воздуха и затем нагревается при постоянном давлении, определяемом напором компрессора, н воздушном подогревателе до заданной температуры 3-4). [c.541]

Эту неопределенность можно раскрыть, выражая величину X через граничные температуры Г и Го, а также через температуру в конце адиабатического сжатия Г,. При этом для идеального газа после некоторых преобразований получим [c.90]

Идеальный цикл газовой турбины (фиг. 2) характеризуется линиями 1—2 —адиабатическое сжатие 2 —3 — сгорание топлива при р = пост. 3—4 — адиабатическое расширение 4 —J — отвод тепла от выхлопных газов. [c.329]

Обычно в теории центробежного нагнетателя рассматривают адиабатическую работу — идеальную работу при сжатии воздуха по адиабате, без потерь [c.85]

Найти адиабатическую сжимаемость Хад идеального газа при квазистатическом адиабатическом сжатии. Скорость звука определяется соотношением с = V ф/ф (р — плотность). Считая, что дифференцирование производится при адиабатическом изменении, вычислить скорость звука в воздухе при 1 атм и 0° С и найти ее зависимость от температуры. [c.43]

Идеальный газ совершает квазистатический циклический процесс (цикл Карно), изображенный на фиг. 11. Переход из 1 в 2 представляет собой изотермическое расширение, при котором газ находится в контакте с тепловым резервуаром с температурой Т, переход из 2 в 3 — адиабатическое расширение, переход из 3 в 4 — изотермическое сжатие, при котором имеет место контакт с тепловым резервуаром с температурой Т2, и, наконец, переход из 4 в 1 является адиабатическим сжатием. Доказать соотношение [c.44]

Идеальные циклы комбинированных силовых установок приведены на рис. 4.4. Цикл при раздельном выпуске /—2—3—4—5—6—7— 8 состоит из следующих процессов /—2 — адиабатическое сжатие в наддувочном агрегате, 2—3 — сжатие в цилиндре дизеля, 3—4—5 — смешанный подвод тепла, 5—6 — адиабатическое расширение в цилиндре дизеля, 6—7—8 — продолженное расширение и 8—/ — отвод тепла при постоянном давлении, заменяющий собой процесс истечения отработавших газов в атмосферу. [c.69]

Компрессор сжимает 100 м /ч воздуха температурой /[ = 27 °С от давления р = = 0,098 до р2 = 0,8 МПа. Определить мощность, необходимую для привода идеального (без потерь) компрессора, считая сжатие изотермическим, адиабатическим и политропным с показателем политропы п = 1,2. [c.55]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматриваьэт как политропический процесс. Из-за действия сил трения этот процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса будет располагаться всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5.17, а), когда линия действительного процесса 1—2 составляет тупой угол с изотермой 1а, показатель политропы п будет больше к, т. е. О Срку, а теплоемкость будет иметь положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5.17, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой,, и поэтому имеет отрицательный знак, а значение п заключено между 1 и й, т. е. 1 < я < й. [c.180]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Вследствие действия сил трения процесс является необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса располагается всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. В случае адиабатического сжатия (рис. 4.16, а), когда линия /—2, соответствующая действительному процессу, составляет тупой угол с изотермой 1—а, показатель политропы п значительно больше к, т. е. п > pi v, а теплоемкость с имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 4.16, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэн-тропой. Поэтому Сп имеет отрицательный знак и справедливо неравенство 1 < п < к. [c.305]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5-7,а), когда кривая действительного процесса 1—2 лежит шравее изоэнтропы I—2 (и, тем более, изотермы 1—а), показатель политропы п будет больше к, т. е. n> p/ v, причем теплоемкость имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5-7,6) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой, и поэтому Сп имеет отрицательный знак при этом lтечение газа в виде политропического процесса с п, отличающимся от к, можно только при скоростях течения, достаточно удаленных от скорости звука, а весь процесс течения в целом (т. е. включая область перехода скорости течения через скорость звука) рассматривать как политропический процесс с постояяным значением показателя политропы (ил теплоемкости Сп) нельзя. На это свойство течений с трением первые обратили внимание Л. А. Вулис и И. И. Новиков. [c.173]

Величину действительной работы при ot j/тсгвии охлаждения компрессора можно изобразить также и на ру-диаграмме (рис. 10-16). Для этого воспользуемся уравнением (10-29), из которого следует, что действительная работа при неохлаждаемом компрессоре равна работе, затраченной на привод идеального неохлаждаемого компрессора (т. е. компрессора с обратимым адиабатическим сжатием), имеющего те же [c.372]

Для случая, когда <3внеш=0 и L,-K=0 (идеальный неохлаждае-мый компрессор), в соответствии с (1.12) n=k, и тогда при i= 2 уравнение (1-16) дает Ьк—Ьа .к. Следовательно, в этом частном случае вся подводимая иэнне работа расходуется на адиабатическое сжатие воздуха. [c.25]

Интерес к изучению процессов неограниченного безударного сжатия газов вызван главным образом физическими исследованиями возможностей реализации инерциаль ного термоядерного синтеза в смесях дейтерия (Д) и трития (Т) и инициированием ДТ реакций. Основные мотивы применения безударного сжатия таковы. Увеличение плот-пости газа в процессах сжатия с помощью ударных волн имеет ограниченные пределы. Так, идеальный газ с показателем адиабаты 7 с помощью даже бесконечносильной ударной волны можно сжать лишь в (7 + 1)/(7 — 1) раз. Для достижения высоких степеней сжатия необходима серия ударных волн. Кроме того, при ударном сжатии значительная часть затрачиваемой энергии идет на приращение кинетической энергии и преждевременный разогрев вещества. В процессах же адиабатического сжатия плот ность может неограниченно расти, значительная часть энергии идет на приращение внутренней энергии. Поэтому в этих процессах относительно легко можно достигнуть достаточного роста параметра 1 т) = (рг) — оптической толщины сжимаемой массы газа, а инициирование реакций попытаться осуществить с помощью дополнительного ввода энергии в заданный промежуток времени. [c.466]

Для сравнения различных циклов обратимся к изображению идеального процесса, происходяш его в двигателе, в координатах Т vl S. По оси абсцисс будем откладывать энтропию рабочего тела S, а по оси ординат его абсолютную температуру Т. Цикл быстрого сгорания, представленный на рис. 3 в координатах риг , изобразится тогда так, как указано на рис. 7, если принять за нуль энтропии величину ее, соответствующую состоянию рабочего тела в точке 1. На рис. 3 и 7 соответственные точки обозначены одними и теми же цифрами, так что прямая 1-2 дает адиабатическое сжатие, 2-3 — нагревание при v = onst и т.д. Бесконечно малая плош адь b de, как нетрудно видеть, пропорциональна количеству тепла, затраченному при нагревании тела от точки с до d. Действительно, [c.164]

Если мы будем сравнивать между собою различные циклы, для которых ( 1 одно и то же, то уравнение (16) показывает, что щ будет тем больше, чем меньше Геометрический смысл этого положения такой, что из всех циклов, имеющих одну и ту же площадь, заключенную между кривой изменения рабочего тела при нагревании, крайними ординатами и осью абсцисс (т. е. площадь 023а на рис. 7), тот цикл будет иметь большее щ, у которого меньше площадь, соответствующая отнятию тепла (52- Предположим, что мы сравниваем ряд двигателей, работающих по разным циклам, но пусть все они имеют выпуск отработанного воздуха, происходящий одинаковым образом, как было указано выше. С точки зрения идеального цикла, это равносильно тому, что охлаждение рабочего тела идет у всех двигателей по кривой постоянного объема l-f (рис. 8). Попробуем найти цикл с большим щ, чем 1-2-3 4- Сделать это чрезвычайно просто, достаточно продолжить адиабатическое сжатие выше точки 2, например до точки 2, а. затем нагреть рабочее тело [c.165]

Величину действительной работы неохлаждаемого компрессора можно изобразить также и на ру-диаграмме (фиг. 11-16). Для этого воспользуемся уравнением (11-29), из которого следует, что действительная работа неох-лаждаемого компрессора равна работе идеального неохлаждаемого компрессора (т.. е. компрессора с обратимым адиабатическим сжатием), имеющего те же самые начальную и конечную Температуры сжатия tl и t2. Если на фиг. 11-16 кривая 1-2 представляет кривую действительного процеоса сжатия, а /-2 -с — кривую обратимого адиабатического процесса в том же интервале температур (точка 2 этой кривой соответствует давлению рг), то ясно, что заштрихованная площадь а7сс изображает действительную работу неохлаждаемого компрессора. Действитель- [c.232]

Процесс сжатия газа в турбокомпрессоре в идеальном случае можно считать адиабатным. Нагляднее всего этот процесс изображается в коордпнатах Тз (фпг. 90). Идеальное адиабатическое сжатие происходит по адиабате 1—2. Но так как в турбокомпрессоре сжатие протекает весьма быстро п сопровон дается трением газа о стенки каналов и диски, то в результате температура сжатого газа Т г несколько выше температуры конца адиабатического сжатия Тг. Этим обусловливается и то, что работа, затрачиваемая на привод реального турбокомпрессора, всегда больше работы при [c.163]

Таким образом, весь цикл совершается в четыре такта. Этот цикл можно заменить идеальным, состоящим из адиабатического сжатия газа, изобарического подвода к газу теплоты, адиабатического расширения газа и изо-хорического отвода теплоты от газа. [c.77]

При изотермич. сжатии газов при темп-рах, близких к комнатной, р сильно возрастает с р (рис. 1). При адиабатич. сжатии рост р сопровождается повышением Т и соответственно меньшим увеличением р. Напр., при адиабатич. сжатии Аг до 5 103 кгс/см его Т превосходит 8 103 "К, ар = 0,3 г/см (против р = 1,4 г/смз для изотермич. сжатия при 55° С). Вследствие этого многие свойства адиабатически сжатых газов близки к свойствам идеальных газов (для Агэто показано до 10 кгс[4]). [c.519]

То обстоятельство, что для идеальной жидкости (Х = =(г=0) энтропия при движении остается постоянной, делает очень целесообразным введение в уравнение состояния (1.8) вместо переменных (р, Т) переменных (р, S), так как при таком выборе переменных одна из переменных (S) остается постоянной, в то время как темце-ратура Т меняется и при движении идеальной жидкости (при адиабатических сжатиях и расширениях жидкости). Поэтому вместо (1.8) целесообразно писать [c.15]

Если предположить, что парогазовая смесь, содержагцаяся в реальном кавитационном пузырьке при адиабатическом сжатии, ведет себя как идеальный газ, то при захлопывании пузырька от максимального радиуса тах давление парогазовой смеси в нем повышается обратно пропорционально радиусу в степени З7 (7 — показатель адиабаты паровоздушной смеси, который можно принять равным у = [3]). Тогда величина дав- [c.192]

Затем газ проходит через холодильник (в идеальном случае при постоянном давлении р ), где он охлаждается до температуры (изображено линией Ьс). После холодильника газ поступает в сопло N вихревой трубы. В трубе газ разделяется, и холодная часть газа р. при температуре и давлении нанравляется в холодную камеру. Этот процесс характеризуется линией се. Поскольку процесс охлаждения не является строго адиабатическим, точка е на индикаторной диаграмме расположена при более высокой температуре, чем точка d, лежащая при давлении Ру на адиабате, проходящей через точку с. Нагретая часть газа (1 — л) выходит из вентиля V с температурой и давлением (это соответствует отрезку с/). Отметим, что в точке / удельный объем больше, чем в точке а, поскольку Т У>Т У Т . Эта часть газа (1 —[л) охлаждается в холодильнике до температуры и снова поступает на вход компрессора (линия /с ). Точка с не совпадает с а, если Т Ф Т . В этом случае работа сжатия будет несколько больше, чем работа сжатия, вычисленная по формуле (3.1). [c.14]

Из фиг. 18 вытекает, что при понижении температуры охлаждения Г, отношение отрезков aejaf должно уменьшаться. Следовательно, во-первых, согласно равенству (7.1), при понижении Tj уменьшается акс. и, во-вторых, при понижении 1 значение tioth. из выражения (7.8) также уменьшается. Таким образом, охлаждение ири более низкой температуре требует большего расхода энергии. Обсуждая к. п. д. паровых компрессионных машин, необходимо рассмотреть и компрессионные машины сухого сжатия ). Если ежа-тие пара начинается от области насыщения и кончается в области перегретого пара, то его называют сухим сжатием. На диаграмме (фиг. 19) температура-энтропия такое сухое сжатие изображается вертикальной линией ас точка а соответствует давлению насыщенного пара при температуре в испарителе Г,, а точка с— некоторому давлению р . В идеальном случае сжатие считается адиабатическим (т. е. изоэнтроиическим), и поэтому линия сжатия ас проводится вертикально. [c.25]

Из сравнения равенств (5) и (6) видно, что скорость распространения сильной волны сжатия всегда выше скорости звука. Обычно распространение звука сопровождается столь незначительным изменением состояния газа, что энтропию можно считать практически постоянной, т. е. полагать, что при этом имеет место идеальный адиабатический процесс p/p = onst. Но в этом случае [c.117]

Иа рис. 2-10, а также из вьиражений для I и I нидно, что при адиабатическом и изотермическом изменениях состояния идеального газа при одном и том же перепаде давлений абсолютная величина полезной внешней работы I при расширении будет больше в Случае изотермического процесса, а при сжатии — в случае адиабатического процесса. [c.50]

Процесс изменения состояния идеального газа, изображаемый линией 1—2 (см. рис. 2-13), идущей вниз от адиабаты аЬ, будет после разложения его на элементарные изотермические и адиабатические процессы содержать изотермические участки, отвечающие только сжатию газа на каждом из этих участков dQ<0, и поэтому для всего процесса в целом Qi 2<0. Наоборот, на всех изотермических участках линии 1—3, идущей вверх от адиабаты, dQ>0, так как здесь имеет место расширение, и поэтому для всего процесса в целом Qi 3>0. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...