Течение Буземана скоростью

Решение вариационных задач сверхзвукового обтекания тел в нелинейной постановке развивалось по двум направлениям. Первое направление основано на использовании приближенных формул, выражающих давление на теле в простом виде через геометрические характеристики тела (подобно формуле Аккерета в линейной теории плоских течений). К таким формулам относятся формулы Ньютона и Буземана, использование которых оправдано в некоторых случаях течений с большой сверхзвуковой скоростью. Обсуждение соответствующих результатов читатель найдет в п. 8.7, посвященном большим сверхзвуковым скоростям. Второе направление, ограниченное пока рассмотрением лишь некоторых [c.179]

Зная скорость в точке 1, т. е. вектор ОГ в плоскости годографа, проводим через конец этого вектора эллипс Буземана, большая ось которого дает направление характеристики 1 — 3, следовательно, можем провести через точку 1 плоскости течения направление характеристики 1—3. Аналогично через точку 2 проведем характеристику 2—3., Точка 3 будет являться искомой [c.311]

На рис. 81, а показан тип течения, открытый в 1929 г. Бузема-ном и примененный К- Фуксом к неструйному разрушению клина. Две симметричные ударные волны, составляющие угол а с осью симметрии, распространяются от движущейся точки соударения J (см. гл. 1, п. 10) и разделяют течение на три обла-. сти. В каждой из этих областей течение равномерно. Скорость течения перед волной относительно точки J равна Ui=Uo/sin , а скорость V2 за волной параллельна оси. Для данного числа Маха М = Vile (с обозначает скорость звука в соударяющемся [c.258]

Плоскопараллельные н осесимметричные течения (218). Линии тока (219). Функция тока (220). Изэнтропичность безвихревых течений (222). Основные уравнения (225). Потенциал скоростей (226). Метод голографа (227). Простые волны осесимметричных течений (228). Уравнения на плоскости годографа (229). Уравнения С. А. Чаплыгина (231). Групповое свойство (234). Течение Прандтля - Мейера (235). Обтекание выпуклою у ла (237). Течения Буземана (238). [c.5]

Оказывается, что здесь существует течение с сильным разрывом (коническим скачком уплотнения, см. 25), через который поток переводится в постоянный, идущий вдоль полуоси а > 0. Линия этого разрыва совпадает с некоторым лучом А = А1 (рис. 9). Следовательно, в варианте с Ао < О течение Буземана является автомодельной волной сжатия, состоящей из непрерывной волны и конического скачка уплотнения, посредством которых постоянный сверхзвуковой поток со скоростьго ио преобразуется снова в постоянный поток со скоростью из < ио. При этом результирующее течение может быть как дозвуковым, так и сверхзвуковым. [c.241]

Линейная теория обтекания тел сверхзвуковым потоком оказалась эффективным средством в решении ряда важных задач, выдвигавшихся практикой, хотя и могла быть использована лишь для анализа течений около тонких тел 330 и при малых углах атаки. Эта теория, основанная на предположении малости возмущений, не позволяла исследовать такие свойства действительного ното-ка, как образование ударных волн, непостоянство скорости звука в потоке, перенос возмущений с местной скоростью звука и т. д. Чтобы учесть влияние хотя бы одного из этих факторов, необходимо пользоваться точными нелинейными уравнениями газовой динамики, а при приближенном решении таких уравнений применять высшие приближения. Некоторые нелинейные задачи сверхзвуковой аэродинамики рассмотрены Ф. И. ФранклемиР. Н. Алексеевой (1934), А. Буземаном (1935), построившим приближение второго порядка для распределения давлений по поверхности тела, К. Фрид-рихсом (1948), распространившим метод Буземана на случай сверхзвукового обтекания профиля со скачками уплотнения. [c.330]

Здесь принято для простоты, что скорость поперек ударного слоя имеет одинаковый порядок. Течение в ударном слое будег гиперзвуковым, т. е. М >1, если выполняется условие tg20i< <1. Тогда для определения сил, действующих на щиток или вообще на некоторое препятствие, погруженное в ударный слой,, можно использовать местную формулу Ньютона (или Буземана) [c.140]

Формулы Ньютона и Буземана можно с успехом применять и для нестационарных течений, если относительная толщина ударного слоя также мала. Рассмотрим простейший пример вне запного движения поршня плоского, цилиндрического или сферического (v = 0 1 2) с гиперзвуковой скоростью /7>Доо. Если r(t) и R(t) законы распространения поршня и ударной волны, то масса газа в возмущенном слое и толщина его будут равны [c.158]

Ф. И. Франкль (1935) и И. А. Кибель (1935) независимо дали выражение для вихря скорости в установившемся течении через производные-по от полного теплосодержания и энтропии газа. Ф. И. Франкль (1934) обобщил также метод характеристик Прандтля — Буземана для случая безвихревого обтекания осесимметричных тел, используя для1 описания движения уравнение для потенциала скорости. [c.156]

При профилировании сверхзвуковых решеток считалось, что в большей части межлопаточного канала устанавливается сверхзвуковое течение с распределением скоростей по закону свободного вихря. Для расчета параметров потока использовалась вихревая сетка Буземана [6.39]. Поскольку линии тока при таком течении представляют собой концентрические окружности, главной проблемой здесь является расчет входного и выходного переходных участков межлопаточных каналов. Сверхзвуковое течение для случая острых кромок лопаток показано на рис. 6.7. Течение в области I идентично течению далеко перед решеткой. В области И поток расширяется, проходя через систему волн расширения, образованных на переходном участке спинки профиля, а в области П1 он замедляется, проходя через систему волн сжатия, образованных на переходном участке корытца профиля. В области IV устанавливается заданное сверхзвуковое течение с распределением скоростей по закону свободного вихря. Таким образом, задача заключается в том, чтобы надле- [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...