Касательные напряжения составляющие

Напряжения (д) удовлетворяют уравнениям равновесия (4.1) и уравнениям сплошности (4.12). Условия сплошности на границе между упругой и пластической зонами при р = также выполняются. На боковой поверхности касательные напряжения (д) на основании закона парности касательных напряжений составляющей не дают, что соответ- [c.278]

Касательные напряжения в любой точке поперечного сечения направлены параллельно касательной к контуру сечения, или, что практически равноценно, параллельно касательной к средней линии сечения. Вследствие малости толщины стенки стержня на основе закона парности касательных напряжений составляющие касательного напряжения, перпендикулярные касательной к контуру сечения, равны нулю. Сум.марные сред- [c.322]

Пластическая деформация. При возрастании касательных напряжений выше определенной величины деформация становится необратимой. При снятии нагрузки устраняется лишь упругая составляющая деформации. Часть же деформации, кото])ую называют пластической, остается. При пластической деформации необратимо изменяется структура металла, а следовательно, и его свойства. [c.43]

Для исследования напряженного состояния в окрестности исследуемой точки тела обычно выделяют элемент в виде бесконечно малого параллелепипеда (рис. 88). На его гранях действуют внутренние силы, заменяющие воздействие удаленной части тела и вызывающие появление напряжений. Полные напряжения на гранях можно разложить на нормальные и касательные составляющие. Если ориентацию выделенного элемента изменить, то действующие на его гранях напряжения будут также изменяться. При этом можно найти такое положение элемента, при котором на его гранях касательные напряжения равны нулю. [c.126]

Величина нормального напряжения в любом наклонном сечении (а 0°) меньше о, и достигнет максимума лишь в поперечных сечениях (а = 0°). Касательное напряжение наибольшее значение имеет в сечении, составляющем угол 45° с направлением Пх. [c.147]

Максимальное касательное напряжение действует по площадке, параллельной главному напряжению Оз и составляющей угол 45° с направлениями а и Од. Величина этого напряжения равна полу-разности наибольшего и наименьшего из главных напряжений [c.150]

Однако по условиям нагружения поверхность стержня свободна от напряжений, поэтому т должно быть равно нулю. Следовательно, напряжение т, найденное по формуле Журавского, не может быть полным касательным напряжением, оно представляет собой лишь его вертикальную составляющую т (рис. VI.23, точка В). Горизонтальная составляющая полного напряжения и само полное напряжение т,о, в таких точках контура остаются неизвестными, так как они не могут быть найдены методами сопротивления материалов. (На рис. VI.23 полное напряжение обозначено т<.у .) [c.157]

Анализ точных решений теории упругости показывает, что в большинстве случаев горизонтальные составляющие касательных напряжений невелики. [c.157]

Совершенно аналогично можно показать, что в случае, если поперечное сечение имеет внешние углы, то в них касательные напряжения обращаются в нуль. Раскладывая напряжение -с вблизи угла (рис. 95) на две составляющие по нормалям к сторонам угла, получаем напряжения Т1 и Так как парные им напряжения т и равны нулю, то в нуль обращаются и напряжения Т] и Значит, вблизи внешнего угла касательные напряжения в поперечном сечении отсутствуют. [c.93]

Различают пластичное (вязкое) и хрупкое разрушение металлов. Характерная особенность пластичного разрушения — большая предшествующая пластическая деформация, составляющая десятки и даже сотни процентов относительно поперечного сужения или удлинения. Высокопластичные материалы разрушаются путем среза (соскальзывания) под действием максимальных касательных напряжений (рис. 13.38, а), менее пластичные получают разрушение типа конус-чашечка (рис. 13.38, б). Излом имеет матовый оттенок и волокнистый характер. Пластичное разрушение требует затрат большого количества энергии, поэтому при эксплуатации конструкций случается сравнительно редко. [c.544]

Вектор р полного напряжения в точке сечения можно разложить на два составляющих вектора опт (рис. 2.9, а). Вектор а, направленный перпендикулярно сечению, называется нормальным напряжением. Вектор т, лежащий в плоскости сечения, называется касательным напряжением. Поскольку векторы а я г взаимно перпендикулярны, зависимость между числовыми значениями напряжений р, о и X выражается формулой [c.158]

Чаще оказывается целесообразным, сообразуясь с выбранными осями координат х, у, г (рис. 2.9, б), разложить вектор р не на две, а на три составляющие вектора а (нормальное напряжение), параллельную оси х, Ту и (касательные напряжения), параллельные соответственно осям р и г. В этом случае [c.158]

Составляющая вектора полного напряж ения по нормали к сечению обозначается через а и называется нормальным напряжением. Составляющая в плоскости сечения называется касательным напряжением и обозначается через т. Разложение вектора полного на-пряж ения на две указанные составляющие имеет ясный физический смысл С нормальными напряжениями связано разрушение путем отрыва, а с касательными - разрушение путем сдвига или среза [c.32]

На двух взаимно перпендикулярных площадках составляющие касательных напряжений, перпендикулярные к общему ребру, равны и направлены обе либо к ребру, либо от ребра. [c.46]

Наибольшее нормальное напряжение возникает в поперечном сечении, а наибольшее касательное напряжение — в сечении, составляющем с осью бруса угол 45 . [c.195]

Нормальная составляющая напряжения носит название нормального напряжения, касательная Xv — касательного напряжения. [c.28]

В общем случае напряжение может быть не перпендикулярно плоскости рассматриваемого сечения в этом случае для него принято обозначение р. Вектор полного напряжения р можно по правилу параллелограмма разложить на две составляющие перпендикулярную плоскости сечения — нормальное напряжение о и лежащую в плоскости сечения — касательное напряжение т (греческая буква тау ), как показано на рис. 2.9. [c.183]

Наличие касательных напряжений в продольных сечениях балок подтверждается также следующим опытом. Если подвергнуть изгибу двухопорные балки, одну цельную, а вторую — состоящую из ряда положенных друг на друга и ничем не скрепленных брусьев (рис. 2.123), то при деформации брусья, составляющие вторую [c.276]

Если известна ориентация кристалла относительно направления действующих напряжений, то можно вычислить касательную (скалывающую) составляющую напряжений, при которой начинается пластическая деформация для каждой из возможных для данного кристалла систем скольжения. Для вывода расчетной формулы рассмотрим монокристалл в виде - цилиндра, С площадью поперечного сечения S, к которому вдоль оси приложено растягивающее усилие F (рис. 4.15). [c.131]

Разложим вектор напряжения р на две составляющие ст — перпендикулярную плоскости сечения и т — лежащую в плоскости сечения (см. рис. 18.5). Эти составляющие назовем так ст — нормальное напряжение, т — касательное напряжение. [c.185]

Разложим силу Р на составляющие Р , Ру и Р . В результате действия этих составляющих получаем сочетание деформаций растяжения и поперечного изгиба в двух взаимно перпендикулярных плоскостях, причем касательными напряжениями изгиба будем в дальнейшем пренебрегать. [c.266]

Решение. Наибольшее значение поперечной силы < макс = Я = 321 кН. Построим эпюру касательных напряжений в стенке двутавра. Ввиду малости вертикальной составляющей касательных напряжений в точках 1, 2, 4 к 5, расположенных в полке, будем считать их равными нулю (см. рис. б). Касательные напряжения в точках 2 и 4, принадлежащих стенке [c.120]

Горизонтальная составляющая касательного напряжения в полке изменяется по линейному закону и определяется по той же формуле. Касательное напряжение в точке а равно нулю, так как 5° = О, а в точке Ь [c.120]

Стержень -фуглого сечения диаметрам d = 16 мм растягивается силой / = 40 кН, которая вызывает в некотором наклонном сечении касательные напряжения, составляющие 60 % от нормальных напряжений в этом же сечении. Определить угол наклона сечения к значения и f. [c.18]

Описан эксперимент на ползучесть эпоксидной смолы (NARM O 5505), обычно применяемой в качестве связующего в современных слоистых композитах. Для определения сдвиговых свойств смолы в тонком слое использована методика испытания на кручение [52], Толщина исследуемого слоя соизмерима с толщиной прослоек связующего в монослое боро-пластика. Эксперимент проведен для четырех уровней температур 24, 71, 121, 177 °С. Сначала при каждой температуре определялись кривые деформирования и предельные касательные напряжения для исследуемой смолы. Опыты на ползучесть проводились при постоянных уровнях приложенных касательных напряжений, составляющих 20, 40 и 60% от предельных. При каждом сочетании напряжения и температуры испытано по два образца. Продолжительность нагружения 100 час. [c.284]

При закрутке на входе по закону твердого тела турбулентность является существенно анизотропной наибольшее значение имеет радиальная составляющая, наименьшее — поперечная [37]. По длине трубы вследствие уменьшения интенсивности закрутки продольные и поперечные пульсации в периферийной области постепенно возрастают до 5—7%, а в приосевой уменьшаются до 6—10%. Радиальная составляющая 8 при затухании закрутки также уменьшается. Относительное значение ту] улентной энергии, равное отношению энергий пульсационного и осредненно-го движений, максимально в приосевой области и может достигать 0,04—0,06, что значительно больше, чем при осевом течении в трубах [197]. На рис. 3.11,5 приведены также данные, характеризующие радиальное распределение турбулентного напряжения трения Основной особенностью распределения является смена знака его абсолютного значения, что обусловлено наличием областей активного и пассивного воздействия центробежных массовых сил на структуру течения. По мере затухания закрутки касательные напряжения у стенки уменьшаются, а в приосевой области увеличиваются. Одновременно радиус нулевого значения смещается к оси. [c.116]

Учитывая, что сопротивление стали срезу ниже, чем растяжению, составляющей нормальных напряжений в лобовом шве пренебрегают и рассчитывают его условно на срез, предполагая, что касательные напряжения равномерно распределены по п.лощади сечения AAiB B (рис. 197). При этом для соединения внахлестку в расчет [c.205]

Для круглого поперечного сечения (рис. 247) введенные выше гипотезы о характере распределеггия касательных напряжений не выполняются. Однако с достаточной степенью точности можно полагать, что вертикальную составляющую касательных напряжений, возникающих в поперечном сечении на уровне г/от нейтральной линии,можно вычислить по формуле Журавского. Проводя соответствующие вычисления (у), для круглого сечения получим [c.250]

Полное напряжение р может быть разложено на три составляющие по нормали к плоскости сечения и по двум осям в плоскости сачеиия (рис. 9). Проекция вектора полного напряжения на нормаль обозначается через а и называется нормальным напряжением. Составляющие в плоскости сечения называются касательными напряжениями и обозначаются через т. В зависимости от расположения и наименования осей обозначения а и т снабжаются системой индексов, порядок которых будет установлен в дальнейшем. [c.20]

В днух последних примерах наглядно проявляется приближенный характер производимых операций. Это видно из того, что в поперечном сечении касательные напряжения имеют составляющие не только по оси у, но также и по оси х. Действительно, примем, как это делалось выше, что для точек А, расположенных у контура сечения (рис. 148), касательное напряжение т направлено пооси у. Разложим вектор т на две составляющие — по нормали к кон-туру и по касательной Ту. По ус- [c.137]

Полное напряжение, возникающее на секущей площадке, может быть разложено на три составляющие одну по нормали к площадке и две в плоскости сечения. Нормаль-,ное напряжение будем обозначать по-прежнему через а с индексом, соответствующим осям х, у z (рис. 268). Касательное напряжение обойначим буквой т с двумя индексами первый соответствует [c.231]

Таким образом, на двух взаимно перпендикулярных площадках составляющие касательных напряжений, перпендикулярные к общему ребру, равны и направлены обе либо к ребру, либо от ребра. Это н есть закон парности касательных напряжений, сформулированный в общем виде (см. также 12). Он справедлив для всех точек нагруженного тела, независимо от вида приложенных нагрузок и свойств материала. Следствием из условия парности касательных напряжений является то, что на гранях выделенного элемеша (рис. 266) имеем не девять, а только шесть независимых компонентов напря. кений, поскольку касательные напряжения попарно равны. [c.232]

S/sina, где а — угол между плоскостью скольжения и осью цилиндра. Разложим силу растяжения на нормальную (Fn) и касательную (Ft) составляющие и вычислим касательное напряжение р с 415. к выводу фор-%=FtjS. - , мулы для т [c.131]

Напряжение — величина векторная и может быть представлена как функция векторного аргумента, определяемого направлением нормали к площадке. В пространстве напряжение, как всякий вектор, характеризуется тремя его составляющими, зависящими только от координат х, у, г, если напряжения в точке одинаковы для всех проведенных через нее площадок. Однако величина напряжений в различных площадках, проведенных через данную точку, непостоянна. Поэтому напряжения в какой-либо точке тела характеризуются не только координатами точки, но и ориентацией площадки, определяемой направлением внещ-ней нормали. Если площадка в системе прямоугольных координат X, у, г определяется нормалью N и не совпадает ни с одной из координатных плоскостей (рис. 1,а), вектор полных напряжений Р может быть разложен по направляющим осям на Рпх, Рпу, Рщ. Вектор Рп может быть разложен также на составляющие нормальное напряжение, направленное по нормали к площадке Сп, и касательное напряжение %п, которое в свою очередь можно разложить на составляющие Хпх и Хпу, параллельные координатным осям х и у (рис. 1,6). [c.6]

Напряжение р принято раскладывать на две составляющие по нормали к площадке и по касательной к ней (рис. 2.11). Нормальную составляющую напря ения называют нормальным напряжением и обозначают через о, а касательную — касательным напряжением и обозначают через т. Легко ifI дeть, что [c.184]

Касательное напряжение т —величина, равная отнон1ению касательной к поперечному сечению тела составляющей упругой силы к плонщди этого сечения. [c.67]

Таким же способом определяется работа, которую производят касательные напряжения Тху и Таг, приложенные к тем же граням, в направлении двух других составляющих скорости (vviw) [c.71]

Вырежем из рассматриваемого тела элементарный параллелепипед, ребра которого параллельны координатным осям, а их длина равна do , dy, dz (рис. 1.1). На гранях этого параллелепипеда действуют напряжения, которые можно разложить на нормальную составляющую к грани (нормальное напряжение) и касательную (касательное напряжение). В свою очередь, касательное напряжение можно разложить на две составляющие, параллельные координатным осям (рис. 1.2). В результате на каждой грани параллелепипеда действуют три напряжения (слово составляющая в дальнейшем для краткости будем опускать), которые обозначим ху, Тхгт Первый индекс в обозначениях напряжений указывает ось, параллельно которой направлена внешняя нормаль к площадке, а второй индекс — ось, параллельно которой направлена составляющая напряжения, т. е. первый индекс указывает площадку, на которой действует напряжение, а второй — его направление. Поскольку в обозначениях нормальных напряжений фигурируют два одинаковых индекса, обычно оставляют только один из них и пишут (Sy, о - [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...