Теплоемкость несжимаемой жидкости

Диссипативная функция в уравнении (1-13), выражающая скорость рассеяния энергии жидкости, возникающей от работы сил внутреннего трения, не оказывает заметного влияния на распространение тепла в турбулентном потоке несжимаемой жидкости. Пренебрегая рассеиванием энергии вследствие вязкости, а также изменением коэффициента теплопроводности и теплоемкости с температурой [c.17]

В дальнейшем будем считать движущиеся жидкость или газ совершенными, т. е. будем предполагать, что внутреннее молекулярное движение в них сводится к свободному соударению абсолютно упругих шариков, не подверженных действию межмолекулярных сил и столь малых по величине, что можно пренебречь их вращением. В этом предположении можно считать внутреннюю энергию равной произведению абсолютной температуры Т на коэффициент теплоемкости при постоянном объеме с — для сжимаемого газа или на коэффициент теплоемкости с — в случае несжимаемой жидкости. Уравнению баланса энергии жидкости или газа в индивидуально движущемся объеме х с поверхностью о можно придать следующую интегральную форму [c.101]

Диссипативная функция в уравнении энергии (1-34). выражающая скорость рассеяния энергии жидкости, возникающей в результате работы сил внутреннего трения, не оказывает существенного влияния на распространение тепла в турбулентном потоке несжимаемой жидкости. Пренебрегая рассеиванием энергии вследствие вязкости, а также изменением коэффициента теплопроводности и теплоемкости с изменением температуры жидкости, получаем уравнение энергии для осредненного турбулентного потока несжимаемой жидкости [c.28]

Заметим, что теплоемкость вычисляется здесь, как и для несжимаемых жидкостей (см. 14), при постоянном давлении (обычно индекс опускается), а что касается неизменности плотности, то это приближение будет более подробно рассмотрено в модели упругого тела в 14. [c.281]

В несжимаемой жидкости, вводя коэффициент теплоемкости с, можем с точностью до несущественной аддитивной постоянной положить внутреннюю энергию V равной [c.550]

Для удельной теплоемкости с несжимаемой жидкости можно написать [c.252]

Энтропия и внутренняя энергия идеальной несжимаемой жидкости определяются через теплоемкость с (Г), заданную как функция температуры, по формулам [c.252]

Таким образом, с точки зрения механики сплошной среды идеальная несжимаемая жидкость задается только значением плотности и теплоемкостью с Т), [c.252]

Пусть 4 есть количество теплоты, отдаваемое телом в единицу времени. Предполагая, что жидкость идеальна и несжимаема, величину q определяем с помощью следующих параметров характерного размера I тела скорости w жидкости вдали от тела градиента температуры Т, равного разности между температурами тела и жидкости вдали от тела (при этом предполагается, что температура тела поддерживается постоянной) теплоемкости с и коэффициента теплопроводности X жидкости. Следовательно, можно написать [c.170]

Газ полагаем совершенным, жидкость несжимаемой, а теплоемкости постоянными. [c.200]

В настояш,ем параграфе остановимся лишь на наиболее простом случае неизотермического движения несжимаемой вязкой жидкости, когда температура жидкости мало изменяется в процессе движения, что позволяет пренебречь влиянием этих изменений на коэффициенты вязкости, теплоемкости, теплопроводности и другие термодинамические параметры, в частности, на коэффициент диффузии примеси. Как будет показано в последней (XI) главе, при движении жидкости (газа) с малыми числами Маха, когда сжимаемостью можно пренебречь, пренебрежимо мало также и количество механической энергии, диссипируемой в тепло. При невысоких степенях нагрева среды можно не учитывать лучистый обмен и считать, что теплообмен полностью осуществляется теплопроводностью. [c.435]

Из уравнения (4.1) и соотношений (4.2) и (4.3) непосредственно ясны принятые упрощения и идеализация. В частности, гидродинамическое течение и распределение температуры предполагаются одномерными, зависящими только от одной пространственной координаты ф. Жидкость считается несжимаемой, так что угловая скорость ю не зависит от угла ф. Вместе с тем ее плотность, р изменяется согласно (4.3). Эти противоречивые требования отвечают известному приближению Буссинеска передача тепла принимается пропорциональной разности температур, теплоемкость жидкости — постоянной и при этом не учитывается зависимость (4.3) ее плотности от температуры. [c.34]

Из опыта известно, что процесс теплоотдачи при ламинарном течении несжимаемой жидкости с постоянными физическими свойствами на основном участке круглой трубы определяется следующими восемью размерными величинами оу — средней по сечению трубы скоростью р — плотностью жидкости d — диаметром трубы к и с — вязкостью, теплопроводностью и массовой теплоемкостью жидкости gPAT — подъемной силой, отнесенной к единице массы жидкости, и а — коэффициентом теплоотдачи. Приняв за основные величины длину, время, массу и температуру, составить безразмерные комплексы, характеризующие явление, и определить их число. [c.227]

Таким образом, левая часть уравнения (2.55) учитывает перенос теплоты путем конвекции, а правая — путем теплопроводности. Уравнения энергии для газа и жидкости несколько различаются. В простейшем случае течения несжимаемой жидкости с постоянными А,, ц, с я р различие соетоит в том, что в уравнении (2.55) для газа вместо теплоемкости с используется изобарная теплоемкость Ср. Это следует из подробното в1.1вода уравнения (2.55) на основе первого закона термодинамики. [c.95]

Для несжимаемой жидкости Е = сТ onst, где с — теплоемкость, и уравнение энергии примет вид [c.89]

Прп записи уравнеипй притока тепла пренебрегалось продольной теплопроводностью в фасах, а жидкость полагалась несжимаемой (ра = Рз = Р° = onst). Далее уравнения состояния для внутренних энергий фаз и, б дем принимав, в приближении постоянных теплоемкостей в виде линейных функций от их температур (см. (iM.TS), (1.3.72)). [c.187]

Теплоотдача твердому телу зависит от распределения температуры в жидкости. Температурное по.ле, в свою очередь, зависит от гидродинамической обстановки в потоке жидкости, которая сложилась к заданному моменту времени. Следовательно, для решения тепловой задачи вначале необходимо найти распределение скоростей, т. е. решить гидродинамическую задачу. Для простоты будем считать жидкость несжимаемой р = onst, а теплоемкость постоянной с == onst, тогда в математическую формулировку гидродинамической задачи войдет система уравнений неразрывности (2.7), Навье —Стокса (2.28) и краевых условий ( 2.5). Решить аналитически эту систему даже при постоянных физических свойствах жидкости для практических задач пока не удалось. [c.102]

Теплоотдача твердому телу зависит от распределения температуры в жидкости. Температурное поле, в свою очередь, зависит от гидродинамической обстановки в потоке жидкости, которая сложилась к заданному моменту времени. Следовательно, для решения тепловой задачи вначале необходимо найти распределение скоростей, т. е. решить гидродинамическую задачу. Для простоты будем считать жидкость несжимаемой р = onst, а теплоемкость постоянной с = onst, тогда в математическую формулировку гидродинамической задачи войдет система уравнений неразрывности [c.253]

К данной группе относят масла и жидкости, применяемые в качестве рабочих жидких тел в прессах, гидропередачах, вакуумных насосах, амортизаторах, противооткатных цилиндрах орудий, холодильных, охлаждающих и др. системах. В завнсимостп от назначения они обладают специфическими свойствами (несжимаемостью или сжимаемостью, испаряемостью или пеиснаряемо-стью, теплоемкостью, незамерзаемостью и т. д.), но должны быть нейтральными, защищать системы от коррозии, обладать смазывающими свойствами, стабильностью под влиянием сред, нагрузок и времени. [c.469]

Теоретическое и экспериментальное исследование сопряженной задачи о нестационарном теплообмене теплоемкой плоской пластины с переменным тепловыделением при обтекании ее с двух сторон турбулентным потоком выполнено Солиманом и Джонсоном [153] при следующих допущениях. Жидкость считается несжимаемой с постоянными физическими свойствами. Перетечкамн тепла в продольном направлении 2 пренебрегают. Нестационарность изменения температуры в потоке такова, что можно пользоваться осредненными во времени величинами турбулентного потока Т, Шг и Шу. Поле скоростей и коэффициенты турбулентного переноса импульса ех и тепла е,, не зависят от [c.146]

Конструкционные масла. Это масла и жидкости, применяемые в качестве рабочих жидких тел в гидропередачах, насосах, прессах, амортизаторах, холодильных системах и т.п. В зависимости от назначения они обладают специфическими свойствами (несжимаемость, теплоемкость, незамерзаемость, испаряемость и др.), но должны быть нейтральными, защищать системы от коррозии, обладать смазывающими свойствами и стабильностью с течением времени. Рассмотрим некоторые конструкционные масла [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...