Центр силы сектора

Сила F приложена в центре колеса, имеющего 12 стальных спиц одинаковой жесткости с, которые делят окружность на равные секторы. [c.177]

V. Значит, эта плоскость не меняет своей ориентации в пространстве. Кроме того, эта плоскость проходит через центр неподвижной силы Пусть вектор Гп(<) начинается в неподвижной точке О и принадлежит при любом t некоторой плоскости V. Обозначим v = dr /dt, и — нормаль к плоскости V, S(t) — площадь сектора, ограниченного начальным вектором Гп(<о), вектором Гп(<)> соответствующим некоторому значению времени < > io, и траекторией конца вектора Гп(<), получающейся при изменении t от начального значения <о- Будем считать приращение S(t) положительным, когда оно происходит вследствие вращения Гп(<) против хода часовой стрелки, если смотреть из конца вектора и. [c.192]

Нагрузка Р приложена в центре колеса, имеющего 12 стальных спиц одинаковой длины / и одинакового поперечного сечения F, которые делят окружность на равные секторы. Обод колеса считать абсолютно жестким (см. рисунок). Определить опускание точки приложения силы, принимая, что при сжатии спицы не теряют устойчивости и деформации их такие же, как в растянутых спицах при одинаковом усилии. [c.21]

Следовательно, искомый центр тяжести С сектора АОВ совпадает с центром системы параллельных сил В пределе при п- оо задача, очевидно, сводится к нахождению центра тяжести однородной дуги А В . Поэтому на основании результата, полученного в предыдущем примере, находим [c.213]

Рассмотрим сектор кольца, находящегося под действием двух равных и прямо противоположных сил Р, приложенных по оси, проходящей через центр кольца и перпендикулярной к плоскости кольца (фиг. 183). Эги силы вызывают одинаковый крутящий момент = PR во всех поперечных сечениях кольца. [c.390]

В передней части сепаратора 5 выполнена выточка, которая разделена на три сектора гнездами для роликов 6. В каждом секторе попарно расположены пластинчатые пружины 13, крепящиеся болтом. При сборке патрона концы пружин вводят с двух сторон в специальные пазы кулачков. Кулачки 7 при этом входят на определенную глубину в гнезда для роликов и, постоянно разжимаясь от центра, предотвращают поворот сепаратора вокруг корпуса. В процессе работы ролики с большой силой при- [c.261]

Износ механизма станка в известной степени зависит от величины центробежных сил, возникающих в отдельных частях массы. Возьмем для примера деталь, вращающуюся вокруг своей оси (рис. 128, а). По мере роста угловой скорости в ней разовьются центробежные силы, пропорциональные вращающейся массе и квадрату скорости вращения. Если разделить вращающуюся систему на 4 равных сектора, центробежные силы предстанут в виде четырех равных, противоположно направленных и, следовательно, уравновешивающих друг друга сил Р , Р , Р и Р . Силы эти приложены в центре тяжести каждого сектора. Если вращение будет спокойным, центробежные силы не будут действовать на поверхность подшипников. [c.120]

На рис. 127 представлен вариант возвращающего устройства с постоянной возвращающей силой, не зависящей от величины отклонения тележки. В самом деле, опорные поверхности сектора описаны радиусом с центром в точке поворота сектора, а опорная поверхность секторной плиты представляет касательные плоскости к поверхности сектора. Следовательно, при любом отклонении сектора угол между вертикалью и нормалью к поверхности секторной плиты в точке ее контакта с сектором будет оставаться постоянным. А так как возвращающая сила пропорциональна тангенсу этого угла, то и она будет оставаться неизменной. Наличие достаточно широко расставленных ножек обеспечивает возникновение возвращающей силы при самом ничтожном отклонении тележки и придает ей спокойный ход на прямых участках пути. [c.169]

Прннц1 п Даламбера. Сила инерци материальной точки. Принцип Даламбера для материальной точки и мсхапичсскои системы. Приведение сил и ерции точек твердого тела к центру главный сектор и главный момент сил Н ерции. [c.10]

Согласно зависимости (47.2), на рис. 152, й главный момент системы спл отноапельно первого центра Мо, представлен как сумма векторов d X R и Мо,- При этом вектор d X представляет собой момент силы R2, приложенной в центре О2, относительно центра Oi. Этот вектор направлен перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторы d и R, в такую сторону, чтобы смотря навстречу этому сектору, видеть силу R, направленной по отношению к центру О, против вращения часовой стрелки. [c.111]

Он тоже пришел к представлению о центре качания, называя эту точку в теле также центром удара, что в конечном счете оправдано. Роберваль правильно указывал, что метод Декарта дает верные результаты только в случае плоской фигуры, вращающейся вокруг оси, расположенной в ее плоскости. Выясняя причину ошибки Декарта в общем случае, Роберваль указывал на то, что надо принимать во внимание не только величину, но и направление скорости. Наконец, он указал точное положение центра колебания кругового сектора, вращающегося вокруг оси, перпендикулярной к плоскости сектора и проходящей через его центр. Но в основном Роберваль шел по тому же пути, что и Декарт, оперируя силами — количествами движения — и заменяя математические выкладки весьма сбивчивыми рассуждениями. Значительно позже Гюйгенс, давпшй полное решение проблемы, имел все основания сказать Выдаюнщеся люди, как Декарт, Фабри и другие, полагавшие, что [c.97]

Центр параллельных сил и центр тяжести. Центр параллельных сил. Формулы для определе1И1я координат центра параллельных сил. Центр тяжести твердого тела формулы для опреде.тения его координат. Координаты центров тяжести однородных тел (центры тяжести объема, площади и линии). Способы определения положения центров тяжести тел. Центры тяжести дуги окрулуностн, треугольника и кругового сектора. [c.6]

Влияние неуравновешенности ротора на вибрацию машины может быть пояснено следующим образом. Возьмем правильно обработанный диск 1 (рис. 22), изготовленный из однородного материала и насаженный на вал. Пусть диск вращается в подшипниках 2 и 3 вокруг оси, проходящей через центр диска. Разобьем мысленно диск иа несколько одинаковых секторов, каждый из которых испытывает действие центробежных сил. Так как все секторы диска совершенно одинаковы и имеют одинаковый вес, то испытываемые ими центробежные силы также одинаковы и взаимно уравновешены, т. е. на диск в целом не действуют никакие внешние силы, а каждый элемент испытывает внутренние напря-Рис. 22. Неуравнове- жения. При вращении такого диска шенность вращаю- ПОДШИПНИКИ будут подвергаться толь-щихся частей. ко действию силы тяжести диска, направленной вниз. Если теперь одна сторона диска окажется тяжелее другой благодаря грузу 4, то при вращении диска центробежные силы, развиваемые отдельными частями его, не уравновесятся. Центробежная сила части диска с добавочным грузом будет больше, чем других частей. Разность между центробежными силами действует в сторону груза 4. В те моменты, когда груз 4 находится вверху, центробежная сила прижимает вал к верхним крышкам подшипника, а когда внизу, то эта сила направлена вниз, причем к действию центробежной силы прибавляется еще вес диска и, таким образом, в этот момент подшипники будут испытывать наибольшее давление. В промежуточных положениях подшипники испытывают еще и боковое давление. Эта меняющая свое направление сила и создает вибрацию, передающуюся через подшипники машине. [c.40]

За доказательством этого принципа Дарси отсылает к упоминав-гпейся работе 1747 г. ( Задача динамики... , [119]), где тот же его принцип сформулирован в иных терминах. Действительно, площади указанных там секторов могут быть заменены произведением скоростей на перпендикуляры к их направлениям. Па примере задачи об ударе двух тел Дарси показывает аналогичность его принципа закону сохранения живых сил. Рассматривая равновесие тел, он демонстрирует свой принцип для задач определения положения центров тяжести, колебаний и удара, для получения законов преломления света. Работа 1752 г. [122] повторяет аргументы Дарси. Па публикации Дарси откликнулся швейцарский математик Ж. Л. Бертран. В трудах Берлинской академии за 1753 г. он писал, что принцип наименьшего действия следует из вычислений г. де Мопертюи, которые он привел для определения закона удара твердых тел. В связи с тем, что г. Дарси далек от признания этих вычислений подозрительными, что, несомненно, означало бы ошибочность принципа Мопертюи, ничего не остается, кроме как признать завышенную очевидность заключения (Дарси. — В. Я.). Г. Дарси должен был подумать о согласовании этого очевидного противоречия, понять, как это возможно, что он и г. де Мопертюи, исходя из принципа наименьшего действия, с помощью сугубо математических преобразований, пришли он — г. Дарси — к абсурду, а г. де Мопертюи — к хорошо известной истине [260, с. 29]. [c.252]

На рис. 32 изображена схема квадранта указательного прибора с неравномерной шкалой (без эксцентриситета). Квадрант имеет ось вращения О, на которой закреплена указательная стрелка. Сила Р, возникающая при нагружении платформы или чашки весов, передается с помощью тонкой ленты на грузоприемный сектор с постоянным радиусом7 .Центр тяжести квадранта расположен на расстоянии L от оси вращения. [c.54]

Здесь АР — погрешность показаний прибора N — амплитуда возмушаю-щей силы к - собственная частота системы j - частота вынужденных колебаний h - перемещение звена приведения г, R - радиусы опорного и грузоприемного секторов квадранта (рис. 34) М - приведенная масса системы G - масса Я - проекция перемещения центра тяжести квадранта на вертикаль <Ро — углы отклонения центра тяжести при полезной и нулевой нагрузке L — расстояние Центра тяжести квадранта G до оси О вращения. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...