Поток сжимаемый

Распространение возмущений в потоке сжимаемого газа [c.441]

J] СТАЦИОНАРНЫЙ ПОТОК СЖИМАЕМОГО ГАЗА 445 [c.445]

Стационарный поток сжимаемого газа [c.445]

Рассмотрим обтекание хорошо обтекаемого тонкого крыла дозвуковым потоком сжимаемого газа. Как и в несжимаемом газе, хорошо обтекаемое дозвуковым потоком крыло должно быть тонким и иметь заостренную заднюю и закругленную переднюю кромки угол атаки должен быть малым. Выберем направление обтекания в качестве оси х, а ось z—в направлении размаха крыла. [c.648]

Для выяснения влияния числа Рг на параметры пограничного слоя рассмотрим обтекание пластины потоком сжимаемого газа при а = 1. Число Прандтля будем считать постоянным, но [c.296]

Аналогичный метод малых возмущений был использован Ц. Линем и П. Лисом ) при исследовании устойчивости ламинарного пограничного слоя на плоской пластине, обтекаемой потоком сжимаемого газа. В этом случае уравнение нейтральной кривой может быть записано в виде [c.311]

Ввиду того что коэффициент подъемной силы пропорционален истинному углу атаки, выражение для коэффициента индуктивного сопротивления в дозвуковом потоке сжимаемого газа остается таким же, как в несжимаемой жидкости (при дозвуковой скорости вихри, сбегающие с концов крыла, по-прежнему оказывают влияние на поток вдоль всего размаха крыла). [c.100]

Так, если преобладающее вли шие принадлежит сжимаемости жидкости (например, при обтекании тел с большими скоростями потоком сжимаемой жидкости), то в основное уравнение динамического подобия Ньютона нужно ввести силы упругости, которые можно представить в виде [c.314]

Рассмотрим установившийся поток сжимаемой жидкости в трубе произвольной формы (рис. 13). Поверхностью 5 = -Н [c.38]

ПРОФИЛЬ в ПОТОКЕ СЖИМАЕМОГО PA iA [c.173]

Таким образом, линеаризованному потоку сжимаемого газа, обтекающему тонкий профиль, соответствует поток несжимаемой жидкости, имеющий тот же потенциал скоростей, но обтекающий профиль, толщина которого, как и угол атаки, [c.178]

Найдем число Мао, соответствующее указанным условиям движения. Для Н = = 8 км из таблиц [51] определяем а = 308,1 м/с. Тогда Моо = V a = 0,8114, т. е. обтекание крыла происходит потоком сжимаемой жидкости. [c.181]

Рис. 7.13. Координатные диаграммы для симметричного профиля -------несжимаемый поток —---сжимаемый поток

Следовательно, составляющие скорости по оси х остаются одинаковыми в потоках сжимаемой и несжимаемой жидкостей, а составляющие по оси у в сжимаемой жидкости увеличиваются [c.188]

Вводим понятие числа Маха как величины отношения линейной скорости потока сжимаемой среды к скорости звука в данной среде [c.106]

Выделим в потоке сжимаемой жидкости, текущей в трубе с упругими стенками (рис. 122), двумя сечениями / и // на взаимном расстоянии элементарный объем и применим к движению массы в этом объеме теорему (в проекциях на ось трубы) количества движения. Обозначим через 9 и р площадь живого сечения и давление в сечении 1 площадь [c.225]

Заменив в уравнениях (119), (120) скорость струйки и на среднюю скорость потока v, можно сразу написать уравнение Бернулли для потока сжимаемой невязкой жидкости [c.124]

Таким образом, для потоков несжимаемой жидкости (например, воды) расчеты по уравнению (7.6) не связаны с расчетами по уравнению (2.1а) или (7.5), а для потоков сжимаемой жидкости (например, воздуха) должна использоваться система двух уравнений, включающая два любых уравнения из трех, упомянутых выше. Поскольку во втором случае расчеты значительно усложняются, возникает вопрос всегда ли нужно учитывать сжимаемость Оказывается, решающее значение имеет не сама способность газа сжиматься или расширяться, а то, насколько он сжат в рассматриваемом потоке. Большие перепады давления свидетельству- [c.169]

Важной характеристикой потоков сжимаемого газа является число Маха M.= wja, равное отношению скорости потока к скорости звука. В данном случае [c.180]

Это связано с трудностями, определяемыми, с одной стороны, малыми размерами вихревых труб, а с другой — существенными радиальными фздиентами параметров, что усложняет само измерение и заметно снижает его точность. Зонды калибруют обычно в безградиентном комбинированном потоке, что приводит к появлению заметной по величине систематической погрешности при измерении в трехмерном закрученном потоке сжимаемой жидкости в условиях высоких значений радиального фадиента давления. [c.106]

Кроме того, при ж = 1 Пр рц и и т]р т]. Решение уравнения (8.100) можно получить, используя метод Блазиуса [686] для пограничного слоя на плоской пластине аналогично тому, как используется метод Чепмена и Рубезина для адиабатического потока сжимаемой жидкости на плоской пластине [6861. [c.359]

В этом случае теорема Жуковского для решетки в изоэнтро-пическом потоке сжимаемого газа выполняется точно, если заменить истинную кривую изознтропического процесса касательной к ней прямой в точке (ро, 1/ро) )- При этом направление [c.11]

Нужин С. Р. показал (К теории обтекания тел газом при больших дозвуковых скоростях.— ПММ.— 1945.— Т. 10, вып. 5—6), что задача о безотрывном обтекании данного тела безвихревым потоком сжимаемой жидкостью может быть сведена к задаче обтекания данного тела вихревым потоком несжимаемой жидкости. При этом оказывается, что линии тока в обоих течениях останутся неизменными. При пренебрежении завихренностью мы приходим к подтверждению гипотезы затвердевания линий тока. [c.36]

Рис. 10.58, К построению иаоэнтропической сверхзвуковой решетки с помощью течения от потенциального вихря, а) Потенциальный вихрь в потоке сжимаемого газа. Область течения, используемого для построения решеток, заштрихована, б) сопряжение выделенной области вихревого течения с поступательным потоком и построение сверхзвуковой изоэнтропической решетки

В технических расчетах существенное значение имеет гидравлическая форма уравнения неразрывностн (уравнение расхода). Рассмотрим установившийся поток сжимаемой жидкости в трубе произвольной формы (рис. 2.6). Поверхностью S = -Ь + Sa + Sg ограничим некоторый отсек жидкости в трубе. Согласно уравнению (2.П) при установившемся движении d ldt = 0) и отсутствии источников (О — 0) [c.36]

Следовательно, число Ей для сжимаемой жидкости выражается через k и М.. Используя уравнение энергии в безразмерном виде, можно показать, что каждая из этих величин в отдельности должна быть одинакова для двух подобных потоков, т. е. k — idem и М = idem. Таким образом, потоки сжимаемой жидкости будут подобны при условии [c.227]

Эжекторами называют аппараты, предназначенные для получения газа или пара повышенного давления путем смешения двух потоков. Сжимаемый газ или нар с давлением р , поступает в камеру смешения 4 через патрубок 2 (рис. 74). Для увеличения давления вещества используется энергия высоконапорного потока газа или пара с давлением pj, подаваемого в камеру смешения через патрубок /. За счет турбулегпного смешения высоко- и низкоскоростных потоков в камс ре смешения 4 происходит увеличение скорости сжимаемого газа при одновременном уменьшении скорости высоконапорного потока. В диффузоре 3 кинетическая энергия движения потока переходит в энергию давления так, что давление потока получает значение р, причем P >p>Pi. Эжектор может использоваться и в качестве эксгаустера для создания пониженного давления в некотором объеме, например в конденсационных системах паросиловых установок. [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...