Ларморовскан частота

Б рассматриваемом случае мы предположим, что ионы в сверхпроводнике покоятся, а вращаются фиктивные заряды и электроны. Однородное магнитное поле вызывает вращение электронов с ларморовской частотой Шц. [c.726]

Величина (0н= л— называется ларморовской частотой. [c.144]

Последний член представляет собой угловую скорость при Я = 0. Ларморовская частота задается выражением [c.210]

Учитывая то, что ларморовская частота 2 даже в очень сильных магнитных полях много меньше частоты о для оптического диапазона ( 2/о) 2-10 при В=10 Тл и Я,=500 нм) знаменатель в (2.70) можно приближенно записать в виде а о—(о) + 2). Отсюда следует, что атомная поляризуемость а+ в поле циркулярно поляризованных волн (2.70) может быть получена из выражения для атомной поляризуемости а (о) при отсутствии магнитного поля (т. е. при 2=0) [c.106]

Открытие спина сделало возможным осуществление гироскопических приборов, основанных на регистрации фазы ларморовской частоты элементарных частиц. Импульсная подсветка ориентирует спины частиц [c.253]

Если Ларморовская частота обращения электрона вокруг ядра атома Шд намного меньше, чем частота столкновения между электронами V9ф(ш , < то, как известно из электродинамики, [c.153]

Электрическое поле в скин-слое меняется со временем. Если частота вращения электрона будет равна частоте приложенного поля, то каждый раз, когда в скин-слой будет приходить электрон, электрическое поле будет подталкивать его в одном направлении. Конечно, то же самое будет происходить в случае, если частота электромагнитного поля будет целым кратным ларморовской частоты (о = пО, ибо изменение поля за то время, которое электрон проводит вне скин-слоя, несущественно. [c.118]

Даже в очень сильных магнитных полях квадратом ларморовской частоты можно пренебречь по сравнению с (о . Например, если В = 10 Гс, то формула (92.1) дает О я 10 с тогда как для видимого света (X = 500 нм) ю 4 -10 с -, а потому QI(i У 10 . Максимальное магнитное поле, в котором измерялось зеемановское расщепление спектральных линий, получено в 1938 г. П. Л. Капицей (р. 1894). Оно было 3,2 "Ю Гс. Даже в этом случае 1,4 10 (Й/юо) 2 -Ю . Таким образом, с большой точностью (О = (Оо + Й. Чтобы не пользоваться отрицательными частотами, введем переобозначение, положив сох = соц + соз = соо — Й. Тогда полученные два решения запишутся в виде [c.567]

Физическая природа магнитного вращения плоскости поляризации была выяснена после открытия явления Зеемана и объяснения его, данного Лорентцом. Допустим для простоты, что в отсутствие магнитного поля вещество испускает только одну спектральную линию, т. е. обладает одной собственной (резонансной) частотой сОц. При внесении в магнитное поле В у осцилляторов вещества появляются две новые резонансные частоты Юц + Q и (UQ — n (где Q — ларморовская частота), соответствующие круговым вращениям электрона (см. 92). Эти собственные частоты проявляются не только в испускании прямой эффект Зеемана), но и в поглощении света обратный эффект Зеемана). Прежняя резонансная частота ю,, проявляется только при распространении света поперек магнитного поля и под углом к нему. Нормальные волны, которые могут распространяться вдоль магнитного поля, поляризованы по кругу. Когда направления распространения света и магнитного поля совпадают, большей собственной частоте + = соц + соответствует вращение по, а меньшей w = Юц — Q — против часовой стрелки, если смотреть в направлении магнитного поля (рис. 313). [c.580]

До Сих нор не было сделано никаких предположений об относительной величине Но и Н1. Практически Н1 часто оказывается гораздо меньше Яо. Тогда из (11.6) и (11.7) видно, что и, следовательно, а остаются-очень малыми до тех пор, пока разность I — о [ не станет сравнимой с I 1 . Это и есть явление резонанса. Вращающееся поле Ни малое по сравнению с постоянным полем Яр, может заметно переориентировать-магнитный момент только в том случае, если его частота вращения о близка к ларморовской частоте Шо Ширина резонанса, т. е, значение разности I ю— Шо I при уменьшении которой эффект становится заметным, имеет порядок Ш1. [c.25]

Таким образом, имеется второй резонанс для частоты, равной приблизительно одной трети ларморовской частоты спина. Этот резонанс значительно слабее, чем основной, вследствие того, что величина вращающегося с частотой —2 поля равна [c.26]

Практически может иметь место разброс ларморовских частот, описываемый функцией формы f ( 0). Значение намагниченности, соответствующее каждому значению о конце радиочастотного импульса, может быть вычислено путем использования вращающейся системы координат. Результат становится очень простым, если предположить, что амплитуда oj радиочастотного поля гораздо больше, чем ширина й-функ-ции формы, и что продолжительность импульса порядка 1 /tui. Тогда резонансное условие приблизительно выполняется для всех спинов образца, эффективное поле Не по-прежнему направлено по оси ОХ перпендикулярно внешнему полю, угол прецессии вокруг Н имеет прежнее значение ( 1т) ж (11.41) остается еще справедливым. Поперечная соста- [c.36]

Здесь й) — центральная ларморовская частота. В этом случае движение вектора намагниченности представляет собой прецессию со средней ларморовской частотой и с зависящей от времени амплитудой (I), которая является фурье-преобразованием функции формы. [c.37]

Интегрируя это выражение по всем ларморовским частотам юо = ю + образца, получаем [c.52]

В этом случае движение вектора намагниченности представляет собой затухающую прецессию вокруг Я1 с ларморовской частотой /= —уН и с постоянной затухания 2. (1 /Г1 +1 Т . [c.73]

Переходя к эквивалентному случаю невращающегося цилиндра в однородном магнитном поле, мы найдем, что электроны не будут вращаться в поле, а останутся в покое. Таким образом, мы пришли к противоречию уравнения Лондона в однородном магнитном поле имеют единственное решение, которое соответствует электронам, вращающимся с ларморовской частотой, а такое вращение в системе с конечной корреляционной длиной не допускается теоремой о вращающемся сосуде . Это относится не только к обычным уравнениям Лондона, но и к любой схеме, которая приводит к истинному эффекту Мейснера, например к уравнениям Пиппарда. [c.727]

Резонансные методы измереиин ядерной намагниченности имеют очевидное преимущество по сравнению со статическими, т. к. ларморовские частоты ядер и элек- [c.663]

Однако, как обнаружил в 1930 г, Л. Д. Ландау, в квантовомеханической теории магнетизма дело обстоит иначе. Дело в том, что в постоянном магнитном поле заряд двигается по винтовым линиям, ось которых совпадает с направлением поля. По этой причине движение электрона в направлении поля инфинитно и, следовательно, некванто-вано. Движение же электрона в плоскости, перпендикулярной полю, происходит по окружности с ларморовской частотой = еН / тс и, являясь финитным, оказывается квантованным. [c.288]

Его корни (ui,2=— .2 / ооЧ . Ларморовская частота I2, определяемая формулой (1.108), много меньше собственной частоты электрона (U0 даже в очень сильных магнитных полях. Например, при Б=10Тл (1.108) дает 2яil0 а ыо для видимого света (А= =500 нм) л 4-10 с". Поэтому (i2/(uo) 10 и вторым членом в подкоренном выражении можно пренебречь, т. е. 01,2 ыо —I2. [c.64]

Ларморовская частота 74 Ларморовский радиус 78 Линейный закон Капицы 91 Лондоновские сверхпроводники 308 [c.519]

В 26 было показано, что энергия свободного движения электрона в плоскости, перпендикулярной магнитному полю, квантуется подобно энергии гармонического осциллятора с ларморовской частотой Юв = еВ1тс. При некоторых условиях такое квантование должно наблюдаться и для эл тро-нов проводимости, имеющих энергию, близкую к энергии Ферми, в кристалле, находящемся в сильном однородном постоянном магнитном поле. [c.173]

См., например, книгу Голдстенна [2]. Ларморовская частота равна половине циклотронной частоты для свободных электронов в магнитном поле. [c.515]

На практике часто приходится сталкиваться с трудностью, зайлю-чающейся в том, что системы (здесь спины), образующие ансамбль, иногда статистически отличаются своими гамильтонианами, а также и своими волновыми функциями (коэффициенты а ) при = 0. Например, вследствие неизбежной неоднородности внешнего поля в пределах ансамбля ларморовские частоты всех спинов будут распределены в соответствую- [c.30]

Поперечная намагниченность может быть создана наложением вращающегося поля и i, действующего в течение некоторого времени t. Еслм частота поля ю равна ларморовской частоте о, то в конце радиочастотного жмпульса [c.36]

Ширина линии поглощения, особенно для жидких образцов, часто окавывается значительно большей, чем следует из выражений (111.17) ж (Ш.18) (1 /Гг в отсутствие насыщения и 1 /Г прж наличии насыщения). Это вызвано неодвородностью внешнего поля в пределах образца, приводящей к разбросу ларморовских частот. Предположим, что к (х) ёх [c.50]

В гл. II уже было отмечено, что затухание прецессирующей поперечной намагниченности после 90°-импульса, вызванное интерференцией между вкладами от магнитных моментов различных частей образца, пре-цессирующих с различными ларморовскими частотами, не является необратимым явлением. [c.58]

В гл. О было показано, что для свободных спинов форма сигнала затухания свободной прецессии является фурье-преобразованием распределения ларморовских частот. В настоящей главе этот результат обобщен на случай лоренцевой формы лилии, обусловленной наличием релаксации и соответствующей экспоненциальному затуханию свободной прецессии. В гл. IV будет показано в общем виде, что форма сигнала свободного затухания является фурье-преобразованием формы ненасыщенной линии. Таким образом, в отличие от экспериментов со -спиновмм эхо методы свободной прецессии редко могут дать информацию, недоступную нри наблюдении резонансной линии стационарными методами. [c.63]

Было также показано, что разброс I Ашо = ларморовских частот, вызванный не однородностью ДЯ внешнего поля, не влияет на обращение вектора намагниченности. Если ДЯ > Н , то максимальное значе- -нив поперечной намагниченности в течение прохождения уменынается в отношении Я /ДЯ, поскольку различные спины образца проходят через резонанс неодновременно. С другой стороны, если Я > ДЯ, то все спины находятся в условии резонанса практически в одно и то же время, и неодно- [c.66]

Измерсяие Тг в жидкостях. Неоднородность внешнего поля Но не дает возможности определить Тг в жвдкостях путем измерения ширины наблюдаемой линии или свободного затухания. Влияние неоднородности удается исключить при использовании метода спинового эха, а также при наложении резонансного, радиочастотного поля И , с амплитудой значительно большей, чем величина общей неоднородности й.Н внешнего цоля.. Предпсшожт, что в системе координат, вращающейся с частотой а = (средняя ларморовская частота в недостаточно однородном поле), вдоль Яе = Я каким-то способом получена равновесная ядерная намагниченность М%. Если I уЯс I > ИТ и I уН11 >1/Гь то из стационарного решения (111.15) уравнений Блоха приближенно следует, что Йх (оо) —, = Му (со) = М, (да) = О. Начальные условия имеют вид [c.68]

Смотреть страницы где упоминается термин Ларморовскан частота : [c.626] [c.221] [c.291] [c.64] [c.102] [c.434] [c.71] [c.99] [c.110] [c.505] [c.566] [c.24] [c.25] [c.37] [c.39] [c.45] [c.50] [c.59] [c.59] [c.59] [c.76] [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...