Калориметры

Под теплотой сгорания понимается количество теплоты, выделяющейся при полном сгорании единицы топлива. Теплоту сгорания твердого и жидкого топлива обычно относят к 1 кг, а газообразного— к I м (в нормальных условиях) на рабочее, сухое или сухое безвольное состояние. По ГОСТ 147—74 с изменениями от 01.01.1981 г. и 01.01.1985 г. она определяется в калориметре. [c.122]

Продукты сгорания пробы топлива охлаждаются в калориметре до комнатной температуры. При этом вода, образующаяся при сгорании водорода и содержащаяся во влажном топливе, оказывается в жидком виде. Если в результате сгорания вода получается в виде жидкости, теплота сгорания называется в ы-с ш е й — Qj. [c.123]

Калориметр позволяет определить теплоту сгорания с большей точностью, чем эта и аналогичные ей формулы, поэтому она используется как иллюстративная и иногда — для проверки точности элементного анализа. [c.123]

Было обнаружено, что темпы охлаждения шаровых калориметров, помещенных в разных точках шарового слоя, не отличаются друг от друга более чем на 10%. Некоторые результаты опытов, обработанные в параметрах модели канала, представлены в табл. 4.1. Ими рекомендована и единая зависимость для диапазона чисел Re = 5-10 4-2-10 и изменения т от 0,33 до 0,673 [c.70]

Расхождения относительных локальных коэффициентов теплоотдачи при изменении числа Re от 5-10 до 9-10 практически не обнаружено, разброс опытных данных не превышал 8%. Проведенное суммирование полученных локальных коэффициентов по поверхности шарового калориметра диаметром 90 мм показало хорошее совпадение со средним значением коэффициента теплоотдачи, подсчитанного по зависимости (4.18) Nu = 0,485 iRe , полученной авторами при объемной пористости канала т = 0,40. [c.84]

Исследования проводили с использованием метода локального моделирования, при котором измерение температур газа и теплоотдающей поверхности шарового калориметра осуществляли одними и теми же термопарами при выключенном и включенном электронагревателе калориметра. Опыты проводили в стационарных условиях при стабилизированных температурах воздушных потоков и поверхности шаровых калориметров. [c.89]

Опыты с псевдоожиженным слоем проводились в аппарате диаметром 114 мм. К сожалению, отсутствие сведений о размерах датчика-калориметра сильно затрудняет сопоставление полученных в [83] данных с данными других исследователей. [c.71]

Развитием метода регулярного режима, позволяющим непосредственно оценить вклад лучистого теплообмена, является метод двух калориметров. Проводится измерение методом регулярного режима коэффициента теплообмена двух а-калориметров, отличающихся только излучательной способностью, поверхности. Пред- [c.136]

Было проведено исследование сложного теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью с использованием двух методов черного и белого -калориметров и радиометра. Измерения показали существен- [c.137]

В настоящей работе при определении количества тепла введенного в пробу, допускается неточность, так как в калориметр вводится проба со шлаком. Количество тепла, введенное шлаком, не учитывается, что в связи с учебно-познавательным характером работы считается допустимым. [c.22]

Вынуть пробу из калориметра, очистить от шлака и брызг, высушить и взвесить. [c.22]

Qnp — количество тепла, потерянного при испарении воды в момент внесения пробы в калориметр, кал. [c.23]

Вычислить коэффициент теплопроводпости испытуемого материала, если в процессе охлаждения после наступления регулярного режима температура в центре калориметра за Дт=15 мни уменьшилась от /,=27° С до <2==24 С. [c.52]

Водяной калориметр, имеющий форму трубки с наружным диаметром d=15 мм, помещен в поперечный поток воздуха. Воздух имеет скорость ап =2 м/с, направленную под углом 90° к оси калориметра, и среднюю температуру <ж=20 С. При стационарном тепловом режиме на внешней поверхности калориметра устанавливается постоянная средняя температура /с=80°С. [c.137]

Вычислить коэффициент теплоотдачи от трубки к воздуху и тепловой поток на единицу длины калориметра. [c.137]

Необходимость выполнять измерение давления увеличивает сложность аппаратуры для реализации точки кипения по сравнению с аппаратурой для тройных точек. В процессе измерения давления качество регулирования температуры должно быть предельно высоким. С этой целью применяется относительно массивный медный блок, в котором размещены термометры и конденсационная камера. С другой стороны, реализация тройной точки основывается на ее собственной температурной стабильности в процессе плавления и, следовательно, относительно легком адиабатическом калориметре. Наклон кривой температурной зависимости давления насыщенных паров водорода возрастает от 13 Па мК при 17 К до 30 Па-мК- при 20,28 К- Поэтому для строгого определения точки 17 К измерению давления должно быть уделено больше внимания. Криостат должен быть сконструирован так, чтобы самая его холодная точка находилась в конденсационной камере и ни в коем случае не на манометрической трубке, связывающей камеру с манометром. Необходимо также введение поправки, обусловленной гидростатическим давлением газа в системе измерения давления. Она пропорциональна плотности газа и, следовательно, обратно пропорциональна температуре [см. уравнения (3,30) и (3.31) гл. 3, [c.158]

Рис. 7.38. Общий вид калориметра излучения, использованного для определения термодинамической температуры между 0 С и 100 С, а также постоянной Стефана—Больцмана. 1—резервуар с жидким азотом (77 К) 2 — резервуар с жидким гелием (4,2 К) 3 — нагревательный виток из нержавеющей стали 4 — нагреватель калориметра 5 — резервуар для жидкого Не 4,2 К), 6 — резервуар для сверхтекучего гелия при 2 К 7 — ловушка для излучения (4,2 К) 8 — нижняя

Это положение было доказано Джоулем, который проделал в 1845 г. следующий опыт. В калориметр с водой помещались два сосуда, соединенные между собой трубкой с краном (рис. 5-2). [c.55]

После того как температура в калориметре длительное время оставалась постоянной и равной температуре воздуха в помещении, кран между сосудами открывался и часть воздуха из первого сосуда попадала во второй. [c.55]

К — коэффициент формы калориметра, зависящий от размеров и формы тела. [c.522]

Радиус цилиндрического калориметра определяют по формуле [c.522]

Установка для определения коэффициента температуропроводности состоит из жидкостного термостата, охлаждаемого калориметра, сушильного шкафа и измерительных приборов. [c.523]

Здесь СН4, СгНб и т. д.— содержание соответствующих компонентов в газе, % по объему. С другой стороны, теплоту сгорания нетрудно определить экспериментально в калориметре. Значения Qf для основных газообразных топлив приведены в табл. 15.1. [c.123]

Во II рабочем участке шаровые калориметры были раздвинуты (объемная пористость /п = 0,31). Опыты по определению среднего коэффициента теплоотдачи проводились на воздухе при давлении 0,1—0,9 МПа, температуре на входе в рабочий участок 30—285° С нагреве в рабочем участке 10—50° С и средней температуре поверхности шарового калориметра 200— 330° С. Установившийся режим определяли по температурам газа и поверхности элементов и отсутствию температурной разности между внутренней трубой и силовым чехлом. Тепловой баланс между мощностью электрокалориметров и нагревом воздуха подсчитывали по зависимости [c.73]

В 1963—1964 гг. в МО ЦКТИ автором настоящей работы совместно с В. К. Ламба на IV рабочем участке воздушной петли были проведены эксперименты по определению локального коэффициента теплоотдачи в шаровой укладке с объемной пористостью т = 0,40. Для увеличения точности был сконструирован и изготовлен шаровой калориметр диаметром 90 мм из стали 1Х18Н9Т с внутренней цилиндрической полостью, в которой размещался электронагреватель. Укладка шаровых элементов для получения средней объемной пористости 0,40 была выполнена путем комбинации шарового электрокалориметра, шести малых шаровых долек, точки касания которых с исследуемым шаром располагались в плоскости, перпендикулярной оси канала, и четырех больших шаровых долек (по две дольки по оси канала до шара и две после), причем точки касания первых двух расположены в плоскости, повернутой на 90° относительно плоскости, в которой находятся две последних [c.82]

Для исследования была выбрана одна четвертая частЬ ОК--ружности, расположенная в горизонтальной плоскости, где находились две точки касания шарового калориметра е соседними шарами. Опыты проводились при Re = 7-10 средний коэффн-циент теплоотдачи для этого режима был равен 343 Вт/(м -° С) температурная разность в металлической обрлочке при мощности электронагревателя 500 Вт составляла - 62° С измерен-кая разность температур в тангенциальном направлении по поверхности между точкой касания и точкой поверхности с мак- симальным локальным коэффициентом теплоотдачи была равна 6°С влияние неоднородности локального коэффициента теплопередачи практически не сказывалось на температурном поле в оболочке уже на расстоянии 12,5 мм от поверхности. Минимальная температура поверхности получалась в области с максимальным коэффициентом теплоотдачи, максимальная— в месте контакта с соседним шаром. При среднем перепаде в оболочке 62°С измеренная разность температур на поверХ ности электрокалориметра, вызванная наличием переменного коэффициента теплоотдачи, составляла 6° С, что не превышает 10% этого перепада. Полученное экспериментальным путем температурное поле было проверено с помощью расчетных- методов. В частности, был разработан метод, основанный на уравнении теплового баланса в форме конечных разностей, и составлен алгоритм для расчета, распределения температур в объеме на ЭВМ. [c.85]

Д. А. Наринским и Б. И. Шейниным [43] была проведена экспериментальная работа по определению относительного коэффициента теплоотдачи в шаровом слое методом регулярного режима на сферических электрокалориметрах диаметром 45 мм в трубе диаметром 482 мм (iV=10) и модели зоны диаметром 1600 мм (yv = 35). По темпу охлаждения калориметров определялся средний коэффициент теплоотдачи в разных точках шаровой засыпки. Коэффициент теплоотдачи определялся также и [c.88]

Одной из первых в этой области является работа [86,], где теплообмен псевдоожиженного слоя с поверхностью изучался при давлениях в аппаратах до 2,3 МПа. Псевдоожижение осуществлялось в цилиндрической колонне с внутренним диаметром 53 мм и высотой 1 м. Калориметром служил змеевиковый холодильник, выполненный из медной трубки наружным диаметром 6 мм и внутренним 4 мм. Высота холодильника 80 мм, диаметр витка 30 мм. В качестве твердой фазы применялись цинк-хромовый катализатор синтеза метанола, ванадиевый катализатор БАВ и песок использовались фракции средним диаметром 0,38, 0,75 и 1,5 мм. Высота неподвижного слоя составляла 120 мм. Ожижающий газ имел следующий состав 80% Hj, I0%N2, 7% СО, 2% СН4 и 1% СО2. Во время опытов температура псевдоожиженного слоя составляла в среднем 150 °С. [c.66]

Наладить в калориметриче-ский сосуд воду (3—3,5 кг), взвесить с точностью до 2 г и разместить его на подставке в бачке калориметра (рис. 12). [c.22]

В эксиериментальпой установке для определения коэффициента температуропроводности твердых тел методом регулярного режима исследуемый материал иомеи ен в цилиндрический калориметр диаметром t/ = 50 мм и длиной 1=75 мм. После иредваритель-иого нагрева калориметр охлаждается в водяном термостате (рис. 2-8), температура воды tm в котором поддерживается постоянной и равной 20° С. [c.52]

В эксиериментальпой установке для онределепия коэффициента теплопроводности твердых тел методом регулярного режима исследуемый материал помещен в шаровой калориметр радиусом /-0 = 30 мм. После предварительного нагрева калориметр охлаждается в воздушном термостате, температура в котором tm поддерживается постоянной и равной 20° С. [c.52]

В результате предварительных исследований установлено, что коэффициент теплоотдачи от поверхности калориметра к окружающему воздуху а=7 Вт/(м -°С) и коэффициент темнературопровод-пости материала а = 3,47-10- м /с (см. задачу 2-18). [c.52]

Основные принципы при работе с таким криостатом оказываются общими для всех %тих газов и мало отдичаются от изложенных для водорода. Тепловые потери для почти адиабатической камеры с образцом поддерживаются возможно малыми путем регулирования тепловых экранов в вакуумной камере. Как и в случае водорода, калориметр заполняется, охлаждается ниже тройной точки и выдерживается несколько часов до установления равновесия. Кривая плавления получается таким же образом, как и в случае водорода, подачей последовательных тепловых импульсов. Величина каждого теплового импульса должна составлять от 1 до 10 % тепла, необходимого для полного расплавления образца. Оптимальные параметры теплового импульса в сочетании со временем, необходимым для установления теплового равновесия после его выключения, должны быть найдены опытным путем для каждого газа. Примерные значения скрытой теплоты плавления для рассматриваемых газов представлены в табл. 4.5. [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...