Не3 жидкий кривая плавления

Ориентация спинов в жидком Не . Возможность существования минимума на кривой плавления Не следует из рассмотрения спинового вырождения в жидкой и твердой фазах этого вещества. Ядро Не имеет спин Vs, и поэтому при абсолютном нуле спины должны быть упорядочены. [c.815]

ГИИ взаимодействия двух соседних атомов. При Т=0,3 К удельная теплота плавления меняет знак и, следовательно, при этой температуре кривая плавления имеет минимум (рис. 41). Для того чтобы расплавить Не при Г<0,ЗК, паяльник должен быть холодным (с температурой Tiадиабатное сжатие, вызывающее затвердевание, должно приводить к понижению температуры. [c.237]

Равновесному сосуществованию кристаллической н жидкой фаз соответствует любая из точек на кривой плавления (см. рнс. 3.18), которая, как уже подчеркивалось ранее, не имеет критической точки. Если ограничиться областью не слишком высоких давлений, то кривые плавления всех веществ обладают следующими особенностями. [c.390]

Запись кривых плавления и охлаждения металла производится на диаграммную ленту электронного потенциометра. Было изучено влияние переохлаждения жидкого металла на макро-и микронеоднородность, образование продуктов взаимодействия и поверхностных дефектов, а также на другие характеристики. [c.43]

Фазовым переходом называется переход вещества из одной фазы в другую, сосуществующую с первой. Фазовый переход вещества из твердой фазы в жидкую называется плавлением, из жидкой в газообразную — парообразованием, а из твердой в газообразную — сублимацией. В соответствии с этим точки фазового перехода называются точками плавления, насыщения и сублимации, а кривые, образованные этими точками, — кривыми плавления, насыщения и сублимации. На рис. 2.2 это кривые ОА, ОК и ОВ. Кривая насыщения заканчивается критической точкой К. Параметры критической точки для различных веществ даны в табл. 2.3. В точке О (рис. 2.2) возможно сосуществование трех фаз — твердой, жидкой и газообразной. Эта точка называется тройной точкой. [c.115]

Плавление — переход вещества из твердого (кристаллического) состояния в жидкое обратный переход называется кристаллизацией. Зависимость температуры плавления от давления (кривая плавления) начинается в тройной точке и, предположительно, нигде не оканчивается, т. е. не имеет критической точки. В общем случае температура плавления Гпл возрастает с ростом давления. Теплоту плавления можно оценить (с погрешностью около 10%) по следующим формулам [24] для углеводородов и кислородсодержащих органических соединений [c.185]

Сравнительно небольшой эффект зависимости температуры плавления от давления является характерным для всех систем, состоящих из твердых и жидких фаз. Поэтому кривая плавления при повышении давления до нескольких десятков мегапаскалей является практически прямой линией. При более высоких значениях давления она делает изгиб в сторону оси давления. [c.45]

Диаграмма состояния системы олово—свинец (рис. 25) позволяет определить в весовых процентах в припое линии солидуса (кривые затвердения припоя) и линии ликвидуса (кривые температур, при которых сплав остается жидким). Процесс плавления припоя, ограниченный линиями солидуса и ликвидуса, показывает, что оба компонента полностью растворены друг в друге и припой находится в кашеобразном состоянии. Приведенная [c.40]

Однако ниже этой температуры давление затвердевания быстро приближается к постоянному значению. Для объяснения такого поведения существуют три возможности 1) Разность энтропий между жидким и твердым Не при - 0,5° К становится равной нулю вследствие фазового превращения в жидкости. 2) Тепловой контакт между солью и Не при этой температуре нарушается. Поскольку в этом эксперименте тепловой контакт осуществлялся в основном газообразным гелием, эта возможность не исключена (см. п. 68). 3) Если кривая давлений затвердевания имеет минимум, то методом закупоривающегося капилляра с понижением температуры ниже температуры минимума можно продолжать регистрировать давление в минимуме [170], так как при понижении температуры место закупорки образуется в капилляре выше—как раз в том месте, где температура равна температуре минимума. Померапчук [283] показал, что на кривой плавления должен наблюдаться минимум, если ориентация ядерных снпиов в твердом Не происходит при значительно более низкой температуре, чем в жидком Не Чтобы сделать выбор между этимп тремя возможностями, требуются дополнительные исследования. Однако нз рассмотрения фиг. 108 ясно, что давление плавления при абсолютном нуле положительно, так что стабильной фазой является жидкая фаза подобно тому, как это имеет место в случае Не. [c.577]

Позднее было сделано много тщательных измерений по установлению диаграммы энтропии и диаграммы состояния жидкого гелия, которые будут подробно рассмотрены ниже. Проведенные работы не содержат каких-либо новых открытий, однако они подчеркивают значение условий фазового равновесия при низких температурах между жидким и твердым гелием. Согласно третьему закону термодинамики, энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле должна обращаться в нуль. Х-аномалия в теплоемкости указывает на очень быстрое убывание энтропии в интервале нескольких тысячных градуса ниже Х-точки. Независимо от того, каким путем устанавливается упорядочение в этой области (что само по себе является чрезвычайно интересным вопросом), убывание энтропии должно сказаться на форме кривой плавления. Изменение давления плавления с температурой, согласно уравнению Клаузиуса — Клапейрона, равно отношению изменения энтропии к изменению объема. При исчезновении разности энтропий между жидкой и твердой фазами это отиошепие обращается в нуль. Поэтому, как было указано Симоном [13], изменение в наклоне кривой плавления тесно связано с явлением Х-иерехода, так как при этих температурах энтропия жидкости падает до значений, близких к энтропии твердой фазы. [c.788]

Кривая плавления Не . Кривая равновесия между жидким и твердым Не была изучена в Аргоннской лаборатории [62] до температуры 0,16° К. От паивысшего измеренного значения при 1,5° К и до 0,5 К кривая плавления [c.814]

Это выражение означает, что, подобно тяжелому изотопу, Но под давлением собственных насыщенных паров должен оставаться жидким и прн абсолютном нуле и что для того, чтобы он затвердел, требуется приложить внешнее давление примерно того же порядка, как и для Не . Однако ниже 0,5° К экспериментальные точки на кривой нлавлення откло 1яются от квадратичного закона и давление становится постоянным и близким к 30 атм (фиг. 33). Эта зависимость подобна изменению поведения кривой плавления Не в той области диаграммы состояния, где кривая Х-переходов пересекает кривую плавления. Поскольку в случае Не такое поведение равновесного давления вызвано быстрым уменьшением энтропии жидкой фазы, т. е. явлением Х-нерехода, можно нредноложить существование Х-точки у Не в области от 0,5 до 1°К. Однако экснерименты, не обнаружившие у Не сверхтекучести, делают объяснения, основанные на подобной аналогии с Не, сомнительными. Поэтому в течение некоторого времени измеренные отклонения от квадратичного закона объяснялись возможной ошибкой в нзме- [c.814]

В 1950 г. Померанчук [64] предположил, что в твердом Не обменное взаимодействие, приводящее к упорядочению спинов, будет очень мало, и, следовательно, упорядочение может наступить только при температурах, соответствующих но порядку энергии взаимодействия двух соседних магнитных ядерных диполей, т. е. примерно при 10 ° К. Можно ожидать, кроме того, что в жидкой фазе обменная энергия, приводящая к упорядочению спинов, намного превосходит обменную энергию в твердой фазе и что упорядочение спинов должно произойти при значительно более высоких температурах. Поэтому даже при учете существенной фононной и ротонной энтропий жидкости можно ожидать, что при не очень низких температурах энтропия жидкой фазы станет меньше энтропии твердой фазы (фиг. 34). Когда это произойдет, температурная производная кривой плавления изменит знак (фиг. 35). Итак, возможность существования минимума на кривой плавления Не не исключена, и очень вероятно, что наблюдаемые отклонения от квадратичного закона действительно указывают на наличие этого минимума. [c.815]

Из сказанного не следует, что жидкость можно рассматривать как плотный газ или же как испорченный кристалл . Жидкое состояние представляет собой промежуточное состояние вещества, качественно отличающееся 1 т твердого и газообразного состояний это отличие может быть больще или меньше в зависимости от того, при каких давлении и температуре на.ходится жидкость. Около кривой плавления свойства жидкости близки, как уже отмечалось ранее, к свойствам кристалла, а в области критической точки свойства жидкости приближаются к свойствам газа. [c.130]

На рис. 14.8 изображена Т—с-диаграмма для твердого раствора, имеющего зону несмесимости. Линия DEF представляет собой кривую затвердевания, а лини DAEBF — кривую плавления. Выше кривой затвердевания находится область жидкого гомогенного раствора, ниже кривой плавления — область твердого раствора. Слева от линии DAa располагается область гомогенного твердого раствора с преобладанием первого компонента, а справа от линии FBb — область гомогенного раствора с преобладанием второго компонента. В области между кривыми затвердевания и плавления система состоит из трех фаз жидкой фазы (точка Е) и двух твердых фаз (точки А и В). [c.510]

Т очка М, называемая тройной точкой фазовой диаграммы, отвечает тем значениям р и Т, при которых одновременно существуют три фазы. Области, обозначенные Тв, Ж, Г, соответствуют значениям давления и температуры, при которых существуют соответственно только твердая, жидкая или газообразная фазы. Линии раздела определяются зависимостью р Т), при которой возможно существование дву с фаз одновременно. В соответствии с этим линию ОМ назь-ъзют кривой сублимации, линию СМ — кривой плавление. [c.89]

Кривая фазового равновесия кристаллической и жидкой фаз, т. е. линня плавления, расположена всегда левее кривой фазового равновесия жидкой и газообразной фаз и составляет с положительным направлением оси температур как острый (см. рис. 3.4), так и тупой угол (рис. 3.8). Тупой угол в обычных условиях наблюдается только у некоторых веществ — воды, висмута, чугуна, таллия, германия. Эти вещества считают аномальными. При низких температурах (Т 0) угол наклона кривой плавления оказывается острым, приближающимся к нулю. При больших давлениях кривая плавления может иметь точку экстремума — например, максимум температуры плавления (рис. 3.9). [c.212]

Следовательно, кривая испарения от тройной точки О направлена вверх и вправо. Так как различие между удельными объемами паровой и жидком фаз уменьшается быстрее, чем растут Т и г при приближении к критической точке, то кривая испарения обращена выпуклостыв книзу. Кривая плавления (173) (рис. 20) круче кривой испарения, тая как изменение удельных объемов фаз при плавлении на несколька порядков меньце, чем при испарении, при незначительном различии значений скрытых теплот и температур. [c.85]

ПОМЕРАНЧУКА эффект — понижение теип-ры смеси твёрдого и жидкого Не при её адиабатич. сжатии ниже темп-ры T . П. э. предсказан И, Я. Померанчуком в 1050, экспериментально обнаружен Ю. Д. Ануфриевым в 1965, П. э. обусловлен тем, что энтропия системы неупорядоченных ядерных спинов твёрдого Не остаётся постоянной вплоть до темп-ры Нееля (см. Нееля точка., Антиферромаенетик), к-рая для твёрдого Не равна 1 мК, а энтропия жидкого Не убывает до линейному закону, характерному для ферми-жидкости (см. Квантовая жидкость). В результате ниже Т 0,32 К энтроппя жидкого Не становится меньше энтропии твёрдого Не, а теплота плавления Не — отрицательной. Согласно Клапейрона — Клаузиуса уравнению, изменению знака теплоты плавления,соответствует минимум на кривой плавления, и соответственно адиабатич. сжатие находящейся в равновесии смеси жидкого и твердого Не приводит к понижению её темп-ры. П. а. используется для получения сверхнизких темп-р от 10—20 мК до 1—1,5 мК. [c.84]

На рис. 16-4 изображена -диaгpaммa для твердого раствора, имеющего зону несме-симости. Линия DEF представляет собой кривую затвердевания, а линия DAEBF—кривую плавления. Выше кривой затвердевания находится область жидкого гомогенного раствора, ниже кривой плавления — область твердого раствора. Слева от линии DAa располагается О бласть гомогенного твердого рас- [c.303]

Для составления опорной сетки термических свойств привлекались данные по ортобарическим плотностям [8, 9] и кривой упругости [10], по плотности жидкой фазы [И, 12] и на кривой плавления [13, 14]. [c.172]

В гл. 8, посвященной теории плавления, рассматриваются следующие вопросы рещение общей задачи теории плавления по способу Клаузиуса теория плавления по методу термодинамического потенциала кривая плавления графическое изображение явления критерий суждения о твердой и жидкой фазах вещества исследования Тамманна. [c.170]

Общее поле изотерм для твердой среды в предположении о зависимости ее сжимаемости и температурного расширения от давления и температуры. Рассмотрим теперь случай изотропных напряжений а и деформаций е в упругом теле, когда модуль сжатия К= dojde) Q и температурный коэффициент объемного расширения а = (де]дв) зависят от среднего напряжения а и от абсолютной температуры 0, которые могут теперь изменяться в широком диапазоне, а дилатация е остается все еще сравнительно малой величиной. Предположим, что поле изотерм 0 = onst уже определено. Для кристаллических твердых тел при отсутствии аллотропных превращений структуры это поле в плоскости е, а, очевидно, ограничено. Оно должно быть ограничено тремя граничными кривыми. На рис. 1.7 оно не может заходить влево за изотерму 00, соответствующую абсолютной темпера-туре 0 = O = onst, так как не существует температур, меньших абсолютного нуля. Справа на рис. 1.7 оно ограничено некото рой кривой Gm=f em), 3 именно кривой плавления тт твердого тела, за которой среда находится в жидком состоянии. Наконец, сверху на рис. 1.7 оно ограничено кривой разрушения Ц, расположенной над осью е, где о>0, и соответствующей хрупкому [c.29]

Из-за того что температура плавления твердого тела 0 увеличивается при высоких гидростатических давлениях р, кривая плавления тт должна идти несколько круче изотерм. Так как наклон изотерм до1де) измеряет модуль объемного сжатия К среды как в твердом, так и в жидком состоянии, то замечаем, что наклон изотерм уменьшается, когда они пересекают [c.30]

Рис, 298. Изотермы удельной электро проводпости сплавов индия со свинцом в твердом состоянии при 100° (кривая /), в твердом (кривая 2) и в жидком (кривая 3) состояниях при температуре плавления, в жидком состоянии при 300 (кривая 4), 500 (кривая 5) и 800° (кривая 6). [c.439]

Теплота плавления. Из измерения площади пика под кривой плавления SeO а для теплоты плавления найдено АЯ = = 3000 1000 и 4200 1500 кал/моль [152]. Из данных по давлению пара над метастабильным жидким и твердым SeOg по второму закону рассчитано АЯ = 6100 кал/моль. Предпочтение следует отдать первым величинам. [c.238]

ПОМЕРАПЧУКА ЭФФЕКТ — состоит в том, что ири достаточно низких теми-рах теплота плавления твердого Не становится отрицательной, т. о. энтропия жидкого Ие S. делается меньше энтропип твердой фазы iS. j,. В силу Клапейрона — Клаузиуса уравнения это означает, что при томп-ре 7 , при к-рой теплота плавления меняет знак, кривая плавления имеет минимум (рис. 1). П. э. предсказан И. Я. Помераи-чуком в 1950 г. [c.171]

Некоторые авторы [1, 2] полагают, что на кривой плавления в области давлений, не исследованной экспериментально, имеется критическая точка. Однако Бриджмен [3] и Симон [4], основываясь на полученных ими опытных данных о многих веществах при давлении до 10 ООО— 50 ООО кПсм , отрицают ее существование. Это мнение подтверждается теоретическими расчетами Джилварри [5]. По-видимому, при повышении давления температура плавления монотонно возрастает, и невозможен переход от жидкого состояния к твердому, минуя двухфазную область Непрерывный переход от жидкости к газу возможен благодаря нали чию критической точки на кривой упругости. Различные сочетания терми ческого и механического воздействий позволяют реализовать такой пере ход при любых значениях начальных и конечных параметров процессов [c.7]

Смотреть страницы где упоминается термин Не3 жидкий кривая плавления : [c.785] [c.785] [c.815] [c.927] [c.205] [c.142] [c.164] [c.220] [c.138] [c.495] [c.48] [c.402] [c.34] [c.44] [c.30] [c.19] [c.375] [c.264] [c.347] [c.314] [c.702]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...