Брэгга ячейка

Вигнера — Зейтца ячейка 19, 160 Винтовая ось 15 Восприимчивость магнитная 320 Время релаксации 193, 249 Вульфа — Брэгга формула 38, 40, 41 Вырождение 177, 246 [c.382]

Закон Вульфа—Брэгга является следствием периодичности пространственной решетки. Он не связан с расположением атомов в ячейке или с базисом в каждом узле решетки. Расположение атомов в базисе определяет лишь относительную интенсивность дифрагированных пучков различных порядков п для данного семейства параллельных плоскостей. [c.56]

В связи с вопросами фурье-анализа, которые мы частично связывали с этим, было бы полезно получить выражение для амплитуды максимума рентгеновской дифракции от единичной ячейки кристалла. Это можно сделать с помощью концепции отражения Брэгга, с которой читатель должен быть знаком. (В приложении В показано, что дифракционный максимум, соответствующий определенному набору величин h, к, I в уравнениях Лауэ, можно рассматривать как отражение падающего пучка рентгеновских лучей плоскостями структуры кристалла, заданными теми же значениями h, к, I.) [c.46]

Брэгг продемонстрировал, что такие изображения можно считать состоящими из синусоидальных гармоник, создаваемых парами дифракционных максимумов, как описано в разд. 5.3.1. На рис. 5.9 показаны наборы групп синусоид, подобных тем, что создавались отдельно парами разных дифракционных максимумов их фазы проявляются в расположении гребней и впадин относительно углов единичной ячейки. Брэгг последовательно экспонировал лист фотобумаги для получения высококачественных картин, подобных тем, что представляют дифракционные эффекты, производимые маской, показанной на рис. 5.8,6. Принимая вьщержки ниже уровня, приводящего к излишнему потемнению фотобумаги, он получил картину, подобную показанной на рис. 5.8,6. [c.101]

Для этого выходное зеркало S4 заменяют селектором импульсов. Им может являться, например, акустооптический модулятор (рис. 5.16), выводящий импульс из резонатора через каждые п проходов, в то время как для промежуточных проходов излучение модулятором не отклоняется и остается в резонаторе. Это обеспечивает накопление энергии. Зеркала резонатора лазера на красителе могут быть полностью глухими, что при заданной энергии накачки повышает энергию импульсов. Ячейка Брэгга в селекторе импульсов должна в состоянии покоя вносить в резонатор минимальные потери, а после приложения управляющего сигнала — обеспечивать высокую степень отклонения ( 0,7). (Для увеличения степени отклонения часто [c.183]

Дальнейшее отличие геометрии дифракции рентгеновских лучей от геометрии при использовании электронов заключается в числе дифрагированных пучков, получающихся одновременно. Для рентгеновских лучей даже при размытии максимумов рассеивающей способности или сферы Эвальда, которые обсуждались выше вероятность того, что сильное отражение будет появляться для любой частной ориентации падающего пучка, мала для кристаллов с малыми элементарными ячейками. Если же сильное отражение действительно появляется, то маловероятно, что появится второе такое же сильное отражение. С другой стороны, для электронов сфера Эвальда обычно пересекает некоторое число протяженных областей рассеивающей способности и для частных ориентаций число дифрагированных пучков может быть значительным. Это иллюстрируется фиг. 6.2, которая дает приближенное сравнение дифракции рентгеновского СиК -излучения и дифракции электронов с энергией 80 кэВ от кристаллов золота или алюминия, для которых условие Брэгга выполняется для 400-точки обратной решетки в обоих случаях. При рассеянии рентгеновских лучей совершенные кристаллические области имеют предположительно размер 1000 А или больше. В случае дифракции электронов кристалл обычно берут в виде тонкой пленки толщиной 50 А. [c.134]

Так же как и формула Брэгга, уравнения Лауэ представляют собой необходимые условия дифракции. Если элементарная ячейка кристалла содержит более одного атома, то эти уравнения не являются достаточными условиями, так как необходимо также, чтобы структурный фактор (определение его дано ниже) не был равен нулю. Если он равен нулю, то амплитуда рассеянной волны будет равна иулю [c.77]

Все те узлы обратной решет-1 ки, которые попали в область между граничными сферами (на рис. 1.45 заштрихованная область), находятся в отражающем положении, поскольку для них выполняется условие Вульфа — Брэгга nX—2dsmQ. Как можно видеть из рис. 1.45, в случае, если направление первичного пучка совпадает с одной из осей симметрии кристалла или лежит в плоскости симметрии, то такую же -симметрию имеет и дифракционная картина, образованная лучами, которые испытали брэгговское отражение. Поэтому, ориентируя кристалл определенным образом относительно первичного пучка, всегда можно найти нужные направления, в частности направления, необходимые для выявления осей элементарной ячейки (см. табл. 1.1). [c.50]

Закон Вульфа—Брэгга является необходимым, но недо-статотаым условием для получения дифракционной картины. Возможность наблюдения дифракционных рефлексов зависит от атомного фактора рассеяния (форм-фактора) и геометрического структурного фактора, определяющих интенсивность рассеяния. Атомный фактор рассеяния зависит как от числа электронов в атоме, так и от их пространственного распределения. Он равнялся бы порядковому номеру г, если бы все электроны атома были сосредоточены в одной точке. Взаимодействие рентгеновских квантов с полем электронов атома (рассеяние) зависит от отношения длины волны фотона X к размеру атома. Геометрический структурный фактор определяется величинами атомных форм-факторов тех элементов, из которых состоит кристалл, а также координатами отдельных атомов в элементарной ячейке. [c.57]

Смещение частоты 2 в световом пучке может быть осуществлено применением двухчастотного лазера [53] или однополосного частотного оптического модулятора. Частотные модуляторы могут быть выполнены на акустооптических ячейках с дифракцией Брэгга или Рамана — Натовского на бегущих ультразвуковых волнах [100, 174]. В результате дифракции на бегущей ультразвуковой волне в дифракционных порядках имеет место допле-ровский сдвиг частоты, пропорциональный скорости движения волны. Обычно в ЛДИС акустооптические ячейки совмещают функции лучевого расщепителя и однополосного частотного модулятора. Однако возбуждение бегущей ультразвуковой волны в акустооптической ячейке осуществляется в узкой полосе частот. Это ограничение связано с резонансными свойствами возбудителя и геометрией активной среды. Резонансные свойства ограничивают возможность перестройки частоты в акустооптическом модуляторе. [c.298]

Начнем, следуя Брэггу, со снятия дифрактограммы отражений монохроматического излучения от плоскости грани элементарной кубической ячейки (рис. 41 ), [c.82]

Таким образом, модель объяснила все экспериментальные результаты. Это был блестящий успех. Но Брэгг пошел дальше. Зная строение элементарной ячейки (см, рис. 38), он подсчитал, что она состоит из четырех молекул Na l (при подсчете не забудьте учесть, что ионы на гранях одновременно принадлежат двум ячейкам, на ребрах — четырем, в вершинах— восьми). Теперь через постоянную Авогадро Nn было просто связать плотность р с молекулярной массой ц и объемом а элементарной ячейки [c.87]

Разные металлы в модели твердых шаров характеризуются единственным параметром — радиусом шара или атомным радиусом. Его легко определить-Ведь, как мы видели, атомный радиус просто связан с размерами элементарной ячейки, которые, в свою очередь, можно легко определить из эксперимента с рентгеновскими лучами. Полученные таким образом данные сводятся в специальные таблицы, первая из которых была составлена в 1920 году Брэггом. Мы приведем ее современный вариант. Обратите внимание, что в табл. 5 указаны и атомные радиусы некоторых неметаллических элементов. Они определяются тем же образом — по параметрам элементарных ячеек кристаллических решеток, хотя для них, строго го- [c.93]

Рис. 1.4 Схема дифракционного ак>стооптического модулятора с норма падением свгтового луча на ячейку (а) и с дифракцией Брэгга (б)

Важную роль как предшественники голографии сыграли работы Брэгга [4—6] в рентгеновской микроскопии и еш,е раньше работы Вольфке [36]. Исследования Брэгга были связаны также с получением полной записи рассеянного волнового поля от объекта, а именно от кристалла, облученного рентгеновскими лучами. Как и голография, метод Брэгга представлял собой двухступенчатый дифракционный процесс. Зафиксированное на фотопленке рентгеновское излучение, рассеянное кристаллом, использовалось затем для восстановления аналогичной волновой картины в видимом свете. Брэгг, как и Вольфке, рассматривал кристалл в виде трехмерной периодической структуры следовательно, если кристалл освещается плоской волной, то в соответствии с правилами брэгговской дифракции в каждый момент времени создается только одна составляющая (пространственная частота) дифрагированной волны. С точки зрения теории это различие непринципиально. В любом случае необходимо записать фазу и амплитуду, однако детекторы позволяют регистрировать лишь амплитуду. В методе Брэгга кристалл выбирался такой симметрии, что дифракционная картина (фурье-образ) в дальнем иоле, создаваемая точками объекта, становилась вещественной, т. е. лишенной какой-либо фазовой модуляции. Кроме того, исследуемые кристаллы имели в центре ячейки тяжелый атом, что обеспечивало смещенный фон, в результате чего фурье-образ представлял собой не только вещественную, но и положительную величину. Таким образом, достаточно было измерить только амплитуды плоских волн, соответствующих фурье-компонентам. Брэггу оставалось лишь, после того как он записал амплитуду волны, сконструировать маску с отверстиями, расположение и размер которых соответствовали бы значениям фурье-компонент. При освещении маски когерентным светом формировалась бы дифракционная картина дальнего поля, представляющая собой изображение атомной структуры кристалла. Эти исследования были продолжены Бюргером [7] и Бёршем [3], выполнившими аналогичные эксперименты в ФРГ. [c.13]

Согласно Брэггу каждый атом кремния имеет четыре единичных положительных заряда, а каждый атом кислорода —два отрицательных, поэтому в ячейке кристалла (рис. 3-13) заряды отдельных атомов взаимно ураниовещиваются, так что ячейка в целом э л е кт р и чсск и н е йтр а л ь н а. [c.91]

Акустооптический спектроанализатор [17] представляет собой хорошо известный случай приложения оптических методов. На рис. 3.3 описана такая система и показано, как в ней используется ПЗС-детектор — демультиплексор. Анализируемый сигнал в ячейке Брэгга преобразуется в ультразвук. Лазерный луч при прохождении ячейки претерпевает дифракцию на бегущей акустической волне, и оптическая схема преобразует это угловое распределение в пространственное распределение в плоскости детектора. Таким образом, оптический сигнал в матрице детекторов представляет собой мгновенное фурье-преоб-разование радиочастотного сигнала. [c.80]

Поскольку обратную решетку, соответствуюш ую данной решетке Бравэ, гораздо легче и нагляднее представлять, чем множество всевозможных плоскостей, на которые можно разбить решетку Бравэ, на практике для нахождения дифракционных максимумов гораздо прош е пользоваться условием Лауэ, а не условием Брэгга. В остающейся части главы мы применим условие Лауэ для описания трех наиболее важных методов рентгеновского кристаллографического анализа реальных образцов и обсудим, каким образом можно получить информацию не только о решетке Бравэ, но и о расположении ионов в отдельной элементарной ячейке. [c.109]

Чтобы в какой-то мере лонять возникновение пьезоэлектрического эффекта, рассмотрим чисто качественное объяснение этого явления, данное Мейснером [13371. Химическая формула кварца имеет вид 5102, и мы в первом приближении можем себе представить атомы кремния и кислорода расположенными в шестигранных ячейках, как это показано на фиг. 63, где изображен вид такой ячейки в направлении оптической оси. Большие круги соответствуют атомам кремния, а меньшие—атомам кислорода. При этом предполагается, что атомы кремния расположены по спирали, направление вращения которой зависит от того, имеем ли мы дело с оптически правым или левым кварцем. На фиг. 63, где показан левый кварц, атом кремния 3 лежит несколько глубже, чем атом 2, а этот последний—глубже чем атом 7. Расположение атомов кислорода понятно теперь без дальнейших объяснений. Согласно Брэггу, каждый атом кремния имеет четыре единичных положительных заряда а каждый атом кислорода —два отрицательных структура ячейки, изображенной на фиг 63, такова, что заряды отдельных атомов взаимно уравновешиваются так что ячейка в целом электрически нейтральна. Если для упрощения [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...