Фронт стационарный разрыва

Предположим, что скорость удара V такова, что и вправо от S пойдет лишь упругая волна. Частицам левее S, которые находятся в стадии разгрузки, будет соответствовать точка Р на диаграмме (рис. 167), а частицам правее 5, где не было пластических деформаций,— точка Q. При этом по закону равенства действия и противодействия а = а , а из условия неразрывности материала стержня г = г/. Деформации же s и sj[ различны, так как точки Р и Q находятся на разных ветвях кривой (рис. 167). Значит, сечение 5 является стационарным фронтом сильного разрыва по деформациям. В отличие от фронтов ударных волн, которые тоже являются фронтами сильного разрыва, движущимися со скоростями а или этот фронт непо- [c.271]

Из условий —и упругости (рис. 167), найдем, что случай, когда в обе стороны от стационарного фронта сильного разрыва пойдут упругие волны, имеет место, если [c.271]

При распространении детонационных волн в конденсированных ВВ щирина зоны химической реакции обычно много мень-ще размеров самого ВВ. Исходя из предположения, что щирина зоны химического превращения не играет существенной роли и детонационный фронт является просто поверхностью разрыва, отделяющую исходное ВВ от продуктов реакции, была создана классическая гидродинамическая теория детонации, в которой рассматривается плоский стационарный детонационный фронт. На рис. 5.1 схематически показана структура одномерной детонационной волны согласно гидродинамической теории [c.88]

Ниже исследуются течения за пространственными ударными волнами, причем предполагается, что образом поверхности разрыва является некоторая кривая в пространстве годографа, а течение за ударной волной принадлежит к классу двойных волн. Естественно, рассматриваются лишь ударные (детонационные) волны постоянной интенсивности, так как течение за фронтом волны предполагается изэнтропическим. Для системы уравнений, описывающей двойные волны, вдоль некоторых линий в плоскости независимых компонент скорости ставится задача Коши. Рассматриваемая система уравнений оказывается эллиптической за фронтом ударных волн и гиперболической за нормальными детонационными волнами. Показывается, что в стационарном случае за поверхностью сильного разрыва скорость звука как функция компонент скорости такая же, как и в случае конического автомодельного течения. Это дает возможность получить некоторые точные решения для установившегося пространственного обтекания некоторых тел специальной формы при наличии ударных фронтов. [c.71]

Скачок уплотнения. Внутреннюю структуру скачка уплотнения, который в рамках гидродинамики идеальной жидкости заменяется разрывом, следует рассматривать на основе теории, учитывающей диссипативные процессы — вязкость и теплопроводность. В качестве простейшей модели можно использовать уравнение движения вязкой жидкости Навье — Стокса. Уравнения одномерного течения вязкого и теплопроводного газа — течения, стационарного в системе координат, связанной с фронтом ударной волны,— имеют вид [c.212]

Рис. 25. Распад разрыва, возникшего от увеличения скорости пламени по частицам в слабой дефлаграции (1 — несгоревший газ 5 — продукты сгорания стационарной слабой дефлаграции 2 ти 4 — газ в ударных волнах, возникших при увеличении скорости пламени 3 — продукты сгорания за фронтом дефлаграции после распада разрыва).

Здесь Ug относится к стационарным точкам, а м , и Мд — соответственно к граничным точкам и точкам разрыва. Член совпадает с представлением поля в рамках геометрической оптики, в то время как остальные члены учитывают дифракционные эффекты, связанные с конечностью волнового фронта и с разрывами фазы и амплитуды. Теперь следует переписать м , в виде функции падающего поля [c.352]

Фронт волны мы назовем стационарным, если скорость распространения его равна нулю в этом случае фронт волны состоит из одних и тех же частиц, а скорость его перемещения совпадает с нормальной скоростью. В дальнейшем мы увидим, что фронт волны большей частью при распространении разрывов в сжимаемой жидкости будет стационарным. [c.31]

Для стационарного фронта волны мы будем иметь отсутствие разрыва первого порядка в давлении и удельном объеме. [c.40]

Учет высокочастотных диссипации н дисперсии позволяет исследовать характер изменения поля на фронте ударной волны, т. е. структуру разрыва, в рамках приближения стационарной волны. Поскольку вне ударного фронта все переменные в среде меняются очень медленно, можно считать, что они вообще остаются постоянными, т. е. этим значениям соответствуют состояния равновесия на фазовой плоскости системы обыкновенных дифференциальных уравнений, описывающей стационарные волны. Тогда задача исследования структуры фронта ударной волны сводится к нахождению той единственной фазовой траектории, которая соединяет эти состояния равновесия. [c.392]

Введение. Некоторые дифракционные задачи, справедливо относимые к числу трудных в случае стационарного синусоидального режима, с неожиданной простотой разрешаются для разрывной волны. Под разрывной волной понимается такая волна, фронт которой характеризуется разрывом давления или скорости. В частности, ниже рассматривается плоская волна, заданная скоростью, изменяющейся по закону [c.28]

Рассмотрим некоторые особенности гидродинамического течения, которое является следствием химического превращения взрывчатого вещества. При определенных условиях химическая реакция распространяется по взрывчатому веществу в виде волн. Как правило, скорость реакции в таких волнах настолько велика, что зона, в которой осуществляется химическое правращение, оказывается достаточно тонкой. Это обстоятельство позволяет схематизировать движение, заменив разрывом область перехода, в которой происходит интенсивное химическое превращение. Условия стационарности такого разрыва дают возможность выразить давление, плотность и скорость вещества на внутренней стороне разрыва, где химическая реакция практически закончилась, через скорость распространения фронта при заданных значениях указанных величин в исходном состоянии. Однако вопрос о скорости распространения фронта химической реакции может быть решен лишь после детального исследования механизма возбуждения реакции. [c.285]

Исключая случай несжимаемой жидкости, будем иметь = О, т. е. удем иметь стационарный фронт волны. Волна, как мы видим, будет яродольной, а разрывы удельного объема и давления будут произвольны- [c.39]

Взаимодействие молекул воды с полимерной матрицей, например связывание по месту разрыва водородных связей, приводит к изменению ионной атмосферы диффундирующего электролита. При переносе электролита возможно разделение молекулярных потоков воды и электролита. При этом большое значение имеет способность полимерной матрицы сорбировать воду. В матрщах, сорбция воды которыми достигает 1,5-5%, при переносе нелетучих электролитов и растворов летучих электролитов невысокой концентрации (до 5-8%) прежде всего происходит установление стационарного потока воды, а уж затем-электролита. Разделение фронтов диффузии растворителя и электролита может приводить к разгерметизации изделия из-за высокой скорости проникновения воды [37]. [c.50]

Как видно, невозмущенное стационарное решение краевой задачи (4.1.1) —(4.1.6) с учетом того, что фронт пламени — поверхность разрыва теплового и диффузиоипого потоков, определяется следующими формулами [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...