Поверхностные спиновые волны

Используя качественный анализ, аналогичный проведенному в начале этого раздела для ферромагнетиков, можно показать,, что в антиферромагнетиках такой рост линеен для малых к. Наконец, спиновые волны могут затухать из-за взаимодействий между спиновой системой и системой решетки. Это явление будет рассматриваться в гл. 6 для деформируемых ферромагнетиков.. Кроме этого, хотя в этом разделе рассматривались только объемные спиновые волны, можно рассмотреть и поверхностные-спиновые волны (см. гл. 6). Дополнительные сведения об объемных спиновых волнах в ферромагнетиках и антиферромагнетиках можно найти в книге [Ахиезер и др., 1967]- [c.55]

Поверхностные спиновые волны [c.394]

Поверхностные спиновые волны 395 [c.395]

Филиппов Б. М. (1967). Поверхностные спиновые волны.— Физ. твердого тела, 9, с. 5. [c.432]

В действительности при Ф. р. в металле на его поверхности возбуждаются спиновые волны, к-рые распространяются в глубь металла и затухают, в осн., на длине 6 вследствие магн. потерь и электрич. потерь, обусловленных проводимостью металла. Теория этого процесса должна учитывать влияние обменного взаимодействия на параметры всех 4 типов волн, к-рые могут распространяться в ферромагн. металле, а также дополнит, (обменные) граничные условия на поверхности металла. В результате может быть вычислен поверхностный импеданс металла Zg и найдена ширина резонансной линии ДЯ, к-рая в данном случае определяется, как ширина кривой Zj (Яо) на половине её высоты. Сравнение результатов таких расчётов с экспериментом позволяет найти вклад ДЯ ,г магн. потерь, пропорциональный параметру диссипации в ур-нии Ландау—Лифшица, и вклад ДЯ , обусловленный проводимостью и обменным взаимодействием. В случае преобладания этого вклада и нормального скин-эффекта [c.309]

Перед рассмотрением довольно сложного общего случая магнитоупругих волн имеет смысл рассмотреть так называемые поверхностные спиновые волны. Существование чисто магнитостатической спиновой поверхностной волны было показано в работах [Damon, Eshba h, 1961 Филиппов, 1967]. Такая поверхностная мода имеет особенность, которую можно продемонстри- [c.394]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

Мощность М. в, ограничена сверху. Она пропорциональна квадрату угла о отклонения прецессирующего магн. момента от равновесного положения. Макс, амплитуда прецессии (а следовательно, мощность М, в.) ограничивается распадными спин-волновыми процессами — параметрич. генерацией высокочастотных спиновых волн за счёт энергии М. в. При достижении пороговой мощности М. в. амплитуда прецессии практически не увеличивается, т. к. энергия М. в. идет на поддержание параметрически возбуждённого состояния спиновой системы кристалла. При небольших значениях внеш. магн. поля (Я<(4л/3)Л/] амплитуду поверхностных М. в. ограничивают в основном трёхмаг-нонные распады (генерация трёх мод спин-волновых колебаний). При этом макс, величина уг.ч. отклонения а ка Когда Я > (4я/3)М, то для трёх- [c.7]

Поверхность полупроводника. Под поверхностью П. понимают неск. атомных слоёв вблизи границы П. Она обладает свойствами, отличающимися от обьёмных. Наличие поверхности нарушает траисляц. симметрию кристалла и приводит к поверхностным состояниям для электронов, а также к особым эл.-магн. волнам (поверхяостные поляритоны), колебат. и спиновым волнам. Благодаря своей хим. активности поверхность, как правило, покрыта макроскопич. слоем посторонних ЯТО.МОВ пли молекул, адсорбируемых из окружающей среды. Эти атомы и определяют физ. свойства поверхности, маскируя состояния, присущие чистой поверхности. Развитие техники сверхвысокого вакуума позволило получать и сохранять в течение неск. часов атомарно чистую поверхность. Исследования чистой поверхности методом дифракции медленных электронов показали, что кристаллографии, плоскости могут смещаться как целое в направлении, перпендикулярном к поверхности. В зависимости от ориентации поверхности по отношению к к ристал л о-графич. осям это смещение может быть направлено внутрь П. или наружу. Кроме того, атомы приповерхностного слоя изменяют положение равновесия в плоскости, перпендикулярной поверхности, по сравнению с пу положениями в такой же плоскости, находящейся далеко от поверхности реконструкция поверхности). При этом возникают упорядоченные двумерные структуры с симметрией ниже объёмной или не полностью упорядоченные структуры. Первые являются термодинамически равновесными, и их симметрия зависит от ориентации поверхности. При изменении темп-ры могут происходить фазовые переходы, при к-рых симметрия структур изменяется (см. Поверхность). [c.43]

Спин-волновой резонанс. Однородные переменные магнитные поля в тонких ферромагнитных пленках могут возбуждать спиновые волны больщой длины волны ), если действующее на электронные спины в поверхностном слое пленки эффективное поле анизотропии иное, чем для спинов во внутренней области пленки. Действительно, спины в поверхностном слое могут быть направлены перпендикулярно к поверхности, как показано на рис. 17.19. Если переменное поле однородно, то оно может возбуждать волны так, что на толщине пленки будет укладываться нечетное число полуволн. При четном числе полуволн отсутствует результирующая энергия взаимодействия с полем. [c.619]

Постоянная частота (6.10.17) называется частотой поверхностных магнитных спиновых волн или частотой Деймона — Эшба-ха. Особенно удивителен следующий факт. Предположим, что коэффициент магнитной анизотропии Ь мал по сравнению с (см. определения (6.6.58)), так что 6 Хо = о/ о> немея к размерным частотам, одновременно положив [c.397]

Это означает, что тогда как частота Блоха для объемных спиновых волн является средним геометрическим ларморовских частот шя и (Ов, частота Деймона — Эшбаха для поверхностных (магнитостатических) спиновых волн есть их среднее арифметическое. Имея в виду этот результат, вернемся к более сложному случаю магнитоупругости. [c.397]

Кроме указанных эффектов, где проявляются в отражении изменения Свойств вещества в йбъеме, существуют также поверхностные явления. Возникают поверхностные магнитные уровни [204—207], меняется ход скин-эффекта, поверхностное сопротивление имеет осциллирующую зависимость от магнитного поля вследствие особых стационарных состояний электронов проводимости — электроны описывают дуги, опирающиеся да поверхность [205, 208]. Можно сказать, что у поверхности имеют место особые циклотронные и спиновые волны, а в связи с этим — квантовые осцилляции поверхностного импеданса [209—211]. Влияние магнитного поля на отражение металлов рассматривалось также теоретически [212] некоторые экспериментальные данные приве- [c.242]

КВАНТОВЫЙ ГИРОСКОП — собирательный термин длн приборов квантовой электроники, служащих для обнаружения и определепия величины и знака, угловой скорости вращения или угла поворота относительно инерциальной системы отсчёта. В основу действия К. г. положены гиросконич. свойства, частиц или волп — ато.миых ядер, электронов, фотонов, фоноиов и т. д. Эти свойства могут быть обусловлены как спиновыми и орбитальными моментами микрочастиц, так и зависимостью времени отхода замкнутого контура (интерферометра или резонатора), встречными световыми или поверхностными акустическими, магнитными волнами от скорости и направления враще1П1я контура. Полезный сигна.ч, пропорциональный скорости вращения, возникает или за счёт прецессии механич. и магнитных моментов микрочастиц, или за счет возникновения разности фаз или частот ме кду встречными волнами во вращающемся контуре. [c.330]

Методы сканирования волнового сопротивления спиновых магнитодиэлектрических покрытий на металлической подложке, в том числе и планера летательных аппаратов, используют информационные эффекты зависимости недиссипативных и диссипативных затуханий электромагнитного поля поверхностной медленной электромагнитной волны от величины ранее не применяющиеся именно в слоях покрытий толщиной не обеспечивающей критическое затухание падающей электромагнитной волны. [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...