Спиновые волны наблюдение

Итак, при Zo > О в металле без магнитного поля могут распространяться волны плотности спина с линейным законом дисперсии (о = ыЛ, причем и порядка v (скорости на ферми-границе), но обязательно превышает v. Конечно, при более сложной форме функции Z (см. (13.22)) возможны, в принципе, спиновые волны с другими типами колебаний функции распределения, но к этому случаю относится все сказанное ранее о трудности наблюдения сложных типов нулевого звука. [c.241]

С открытием лазеров как источников коротких импульсов излучения в оптическом диапазоне электромагнитных волн появилась возможность наблюдения фотонного эха [67], являющегося оптическим аналогом спинового эха, а также свободного распада электронной поляризации [68] и других эффектов [69-71], обусловленных сложением фаз, т. е. когерентностью атомного ансамбля. Как мы увидим ниже, эволюция во времени недиагональных элементов матрицы плотности примесного центра определяет свободное затухание поляризации, различные типы фотонного эха и некоторые другие нелинейные явления. Эти эффекты получили название переходных. Их можно наблюдать лишь после возбуждения образца достаточно короткими световыми импульсами. Среди переходных эффектов наибольший интерес в настоящее время вызывает фотонное эхо, превратившееся в главный инструмент для исследования фазовой и энергетической релаксации электронных состояний примесных центров в твердых растворах. Достижениям теории в области описания фотонного эха и посвящена в основном данная глава. [c.195]

Заметим еще следующее. Спиновые волны можно возбудить действием на электронный спин магнитного поля падающей на металл электромагнитной юлны. Появление спиновых волн могло бы быть зарегистрировано по изменению импеданса (например, при установлении стоячей юлны в пластине). Сила, действующая на электронный спин со стороны магнитного поля, равна РауЯ рЯ/б. Согласно уравнению Максвелла Я сЕ/ 8а). Следовательно, отношение силы со стороны магнитного поля к силе со стороны электрического поля волны порядка сР/(б (ое) Й./(тб (о). Для (О/ Ю с б 10 см, и это отношение порядка 10 . Однако надо заметить, что всякая юлна формируется на длине порядка ее длины волны X. В данном случае при (0/ 10 S Я,/-- /(О 10 /10 10 см. Так как в случае аномального скин-эффекта поле затухает по закону Е fn (6/j ) (это следует из формулы (7.33)), то для 10 см 10" о. Итак, условия для наблюдения таких волн неблагоприятные. [c.241]

Одним из первых был зарегистрирован эффект, обратный эффекту Поккельса — оптическое детектирование. В 1962 г. был обнаружен эффект генерации когерентных оптических фононов в поле интенсивной световой волны [16] — эффект, приводящий в комбинации с рассеянием света на этих фононах к так называемому вынужденному комбинационному рассеянию, а в 1963 г. — и эффект генерации акустических фононов и вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна (Таунс с сотрудниками [17]). Наконец, совсем недавно былр экспериментально зарегистрировано вынужденное рассеяние в области крыла линии Релея [18]. Регистрация нелинейных оптических эффектов, связанных с членами в (5), содержащими магнитное поле, до последнего времени вызывала значительные трудности однако в июне 1965 г. появилось сообщение [19] о наблюдении одного из таких эффектов — обратного эффекта Фарадея последнее позволяет надеяться на успешное наблюдение вынужденного рассеяния на спиновых волнах. Таким образом, и в магнитооптике становится возможным наблюдение не только параметрических, но и нелинейных эффектов. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...