ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Спиновые волны из "Основы теории металлов " Более перспективным является случай, когда колеблются лишь спиновые характеристики электронной жидкости, т. е. Ьп = п а. Такие колебания называют спиновыми волнами. Здесь картина выглядит по-разному в случаях, когда приложено магнитное поле и когда его нет. [c.240] Это уравнение имеет решение лишь при Z 0. Согласно 13.3 таких волн заведомо нет в почти ферромагнитных металлах. [c.241] при Zo О в металле без магнитного поля могут распространяться волны плотности спина с линейным законом дисперсии (о = ыЛ, причем и порядка v (скорости на ферми-границе), но обязательно превышает v. Конечно, при более сложной форме функции Z (см. (13.22)) возможны, в принципе, спиновые волны с другими типами колебаний функции распределения, но к этому случаю относится все сказанное ранее о трудности наблюдения сложных типов нулевого звука. [c.241] Единственный тип колебаний, связанных с функцией /, который пока удалось обнаружить,—это спиновые волны во внешнем магнитном поле Силин, 1958) [111]. [c.242] Во-первых, как было показано, резонансная частота (0,0 не зависит от ферми-жидкостных эффектов. Поскольку в условиях аномального скин-эффекта движение электронов тоже не зависит от этих эффектов, то парамагнитный резонанс может рассматриваться с помощью газовой модели. [c.244] Во-вторых, как всегда, в условиях резонанса энергия электромагнитной волны более эффективно передается электронам, что выражается, в частности, в более сильном отклонении функции распределения от равновесной. Это изменение функции распределения сохраняется на длине пробега электрона. В случае парамагнитного резонанса важен не импульс электрона, а его спин. Поэтому характерным расстоянием является не обычная длина пробега, а та, на которой происходит столкновение с поворотом электронного спина. Эта длина значительно превышает обычную. [c.244] Как уже говорилось, такие спиновые волны были обнаружены на опыте [115]. Это было сделано при исследовании прохождения циклотронных электромагнитных волн через тонкие пленки натрия и калия. В условиях, когда 0) = 2рЯ/л, т. е. частота падающего поля совпадает с частотой прецессии спинов, возникает парамагнитный резонанс. Это сказывается в виде появления максимума прозрачности пленки. [c.246] Возможность распространения спиновой волны приводит к появлению дополнительных пиков прозрачности, в зависимости от магнитного поля или частоты, в условиях, когда в металле устанавливается стоячая спиновая волна, т. е. /гО = пя (D—толщина пластинки). При малых п волновые векторы очень малы, так что соответствующие частоты (или поля, если задана частота) мало отличаются от частоты парамагнитного резонанса, т. е. пики спиновых волн близки к пику парамагнитного резонанса. [c.246] Однако, в то время как парамагнитный пик не зависит от направления поля (в кубическом металле), положение дополнительного пика меняется при изменении ориентации поля относительно к (в опыте с пластинкой к направлено по нормали к пластине). Из формулы (13.46) следует, что при 0 1-нг /З х 2о—21/31 дополнительный пик перемещается при изменении ориентации поля с одной стороны от основного пика на другую сторону. Это наблюдалось на опыте [115]. [c.246] Вернуться к основной статье