Радиус нуклона

Новые результаты и на этот раз не затронули значений среднеквадратичных радиусов нуклонов. Форм-фактору G q ) = [c.276]

Более точно, вероятность отличного от нуля орбитального момента I относительного движения пропорциональна где — радиус нуклона. [c.241]

Исследуя взаимодействия между элементарными частицами на расстояниях, меньших радиуса нуклонов, мы вступаем в [c.291]

Радиационные поправки 14, 143, 176 Радиус нуклона 102 Рассеяния теория 26 —дифференциальное сечение 27 Регенерация АГ -мезонов 299 Резонансы (нестабильные частицы) 104 [c.386]

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Множественность. Каскадная стадия процесса взаимодействия первичной частицы с нуклонами ядра представляется последовательностью попарных случайных взаимодействий. Поэтому описание этой стадии процесса может быть проведено методами статистических испытаний (методом Монте-Карло), Расчеты требуют больших вычислений, однако использование ЭВМ позволяет проводить такие расчеты и получать результаты с достаточной точностью. Наиболее полные характеристики каскада, рассчитанные методом Монте-Карло, получены в работах [13—16]. Рассчитан [13, 14] каскад для ядер АР , Си , Ри °°, Се °, ВР , и энергий первичных протонов от 82 Мэе до 2 Гэв. Расчеты проведены при некоторых упрощающих предположениях [11]. Так, не учитывали диффузную границу ядра ядро рассматривали как однородную сферу радиусом = в качестве импульсного [c.245]

Исследования показывают, что радиусы ядер зависят от числа нуклонов, входящих в ядро, и достаточно хорошо выражаются соотношением [c.88]

Итак, ввиду того что нуклоны, образующие дейтрон, в среднем около 40% времени находятся друг от друга на расстояниях, превышающих Го — радиус действия ядерных сил., то ядерная сила оказывается использованной не полностью. Это выражается в малой энергии связи дейтрона. Рассмотрим для сравнения ядро гелия зНе , в этом случае имеется 6 парных связей между нуклонами, образующими гНе. Потенциальная энергия системы нуклонов ядра в этом случае увеличивается в 6 раз по сравнению с энергией дейтрона, а число нуклонов лишь в два раза. Потенциальная энергия притяжения становится достаточной для сближения нуклонов на такое расстояние, при котором может быть полностью использовано действие ядерных сил. Следствием этого является резкое возрастание энергии связи ядра по сравнению с энергией связи дейтрона [c.158]

Иное положение мы имеем при взаимодействии падающей частицы с ядром. Атомное ядро представляет собой плотно упакованную структуру нуклонов. Вследствие этого налетающая частица (нуклон), приблизившаяся к ядру на расстояние, равное радиусу действия ядерных сил, вступает в сильное взаимодействие с ближайшими нуклонами ядра и быстро передает им свою энергию. Передав свою энергию, сама влетевшая частица оказывается не в состоянии вылететь из ядра. Образуется ядро, отличающееся от исходного тем, что к нему присоединилась еще одна дополнительная частица (нуклон, а-частица или дру ое легкое ядро) и привнесена энергия этой частицей. Возникшее ядро называется составным или промежуточным ядром. Это новое ядро находится в возбужденном состоянии, привнесенная энергия возбуждения распределена между многими нуклонами ядра. Возбужденное составное ядро может освободиться от избытка энергии или путем выбрасывания частицы, или путем испускания у-фотона. [c.274]

Сведения о взаимодействии двух нуклонов между собой можно получить, изучая рассеяние одного из них на,другом. Такие опыты были проведены при разных энергиях ускоренных протонов и нейтронов и привели К следующим результатам. Опыты с нейтронами и протонами сравнительно небольших энергий показали, что радиус действия ядерных сил чрезвычайно мал и [c.22]

В атомном ядре нуклоны быстро движутся относительно друг друга на расстояниях, сравнимых с шириной нуклонной ямы. Поэтому взаимодействие нуклона с ядром можно описывать при помощи среднего, не зависящего от времени поля, которое изображается суммарной потенциальной ямой, образовавшейся в результате наложения многих соседних нуклонных потенциальных ям. Из-за тесного соседства нуклонов и малого радиуса ядерного взаимодействия средний потенциал должен быть близок к однородному (мало изменяться) внутри ядра и быстро спадать к нулю на границе ядра. Так как ядро в первом приближении имеет сферическую форму, то потенциал должен обладать сферической симметрией. [c.191]

Равенство = 1 означает, что нейтрон, летящий на ядро, с достоверностью попадает в него и застревает там на длительное время (время жизни промежуточного ядра). Возможность такого захвата связана с большой плотностью нуклонов в ядре и сильным ядерным взаимодействием между ними. Нейтрон с энергией 1ч-10 Мэе имеет длину свободного пробега в ядре меньше радиуса ядра. Поэтому, попав в ядро, нейтрон неизбежно будет сталкиваться с другими нуклонами и постепенно передавать им свою энергию. [c.348]

Будем считать, что потенциал ядерного взаимодействия есть потенциал притяжения, который в первом приближении не зависит ни от спина, ни от скорости частиц, а является функцией только расстояния между ними, т. е. обладает сферической симметрией. Оказывается, даже таких общих предположений о виде потенциала достаточно, чтобы получить очень важные сведения о характере ядерного взаимодействия, а именно о его интенсивности и радиусе действия. Эти сведения могут быть получены в результате квантовомеханического анализа экспериментальных данных, касающихся уклон-нуклонного рассеяния и свойств дейтона. [c.487]

Обнаружить мезоны Юкава, если они существуют, можно только в том случае, когда они рождаются не виртуально, а реально, т. е. с удалением от места образования на расстояния, превышающие радиус действия ядерных сил. Очевидно, что для реального образования мезонов нужна большая кинетическая энергия сталкивающихся нуклонов, часть которой может перейти в энергию покоя рождающейся частицы. [c.550]

Общий итог опытов по исследованию структуры нуклонов может быть сформулировав следующим образом. Если электродинамика справедлива на малых расстояниях, то протон нельзя считать точечной частицей. Результаты эксперимента удается согласовать с расчетом только в том случае, если и заряд, и аномальный магнитный момент -протона будут распределены в области со средними квадратичными радиусами. [c.657]

В отличие от обычных частиц, которые могут свободно перемещаться в пространстве и времени, виртуальная частица существует только в течение короткого времени At, за которое она может отойти от нуклона на расстояние а, не превышающее a = At. По истечении времени виртуальная частица снова захватывается нуклоном. Таким образом, нуклон следует представлять себе как бы окруженным облаком непрерывно возникающих и поглощающихся виртуальных мезонов. Радиус этого мезонного облака (мезонной шубы ) равен [c.10]

Обнаружить мезоны Юкавы, если они существуют, можно только в том случае, когда они рождаются не виртуально, а в свободном состоянии, т. е. с удалением от места образования на расстояния, превышающие радиус действия ядерных оил. Такой процесс возможен только при условии выполнения закона сохранения энергии. Поэтому для образования мезонов нужна большая кинетическая энергия сталкивающихся нуклонов, часть которой может перейти в энергию покоя рождающихся мезонов. [c.11]

Радиус действия ядерных сил а (и вообще характер ядерно-го взаимодействия) может быть исследован при помощи квантовомеханической интерпретации результатов опытов по изучению рассеяния нуклонов на нуклонах. [c.29]

Радиапипнные поправки 16, 102—104, 120, 121 Радиус нуклона 272, 276 Рассеяния теория 29 [c.334]

Эксперим. измерения С. рассеяния дают сведения о структуре сталкивающихся частиц. Так, измерения угл. зависимости С. упругого рассеяния о -частиц атомами позволили открыть атомное ядро, а С. упругого рассеяния электронов нуклонами определить радиусы нуклонов и распределение в них электрич. заряда и магн. момента (т. н. эл.-магн, формфактори]. Изучение С. глубоко неупругих процессов рассеяния леп-тонов на нуклонах обнаружило составляющие их точечные частицы достаточно малых размеров — пар-тоны. [c.488]

Свойства нуклонов, связанных в ядре, могут отличаться от свойств свободных нуклонов. Как показывают эксперименты по глубоко неупругому рассеянию (см. Глубоко неупругие процессы) лептонов на ядрах, структурные ф-ции нуклонов в ядре, характеризующие распределение кварков по импульсам в нуклоне, отличаются от структурных ф-ций свободных нуклонов (эффект ЕМС—Европейской Мюонной Коялаборащш, ЦЕРН, 1982). Одно из возможных объяснений эффекта ЕМС основано на гипотезе об увеличении радиуса нуклона в ядре по сравнению со свободным нуклоном. 4) В ядрах периодически на время 10 —с появляются (виртуальные) мезоны, в т. ч. пи-мезоны. Исследование ненуклонных степеней свободы ядра—осн. предмет совр. исследований в релятивистской ядерной физике. [c.685]

Эксперим. измерения С. рассеяния дают сведения о структуре сталкивающихся ч-ц. Так, измерения сечения упругого рассеяния а-частиц атомами позволили открыть ат. ядро, а упругого рассеяния эл-нов нуклонами — определить радиусы нуклонов и распределение в них электрич. заряда и магн. момента (т. н. эл.-магн. формфакторы). Понятие С. используется также в кинетич. ур-ниях, описывающих неравновесные процессы в статистич. физике. [c.676]

Существование мезонов как частиц (квантов ядерного поля), осуществляющих сильное (ядерное) взаимодействие между нуклонами, в атомном ядре было предсказано теоретически в 1935 г. японским физиком X. Юкава. Используя соотношение неопреде-ленностн (Ato-A //, где A( -=/n ,— собственная энергия мезона) и данные о радиусе действия ядерных сил R 1,5-Юкава оценил ориентировочно массу мезонов — носителей ядерного взаимодействия. Радиус действия ядерных сил R= -At, [c.75]

Модель жидкой капли предсказывает существование коллективных движений нуклонов в ядре-капле поверхностных колебаний, колебаний плотности в случае сжимаемого вещества и др. Пусть имеется жидкая капля-ядро, в равновесггам состоянии она обладает сферической формой. Радиус сферического ядра равен R. Допустим, что ядро-капля захватывает влетевший извне нуклон. Энергия захваченного нуклона почти мгновенно распределяется между [c.173]

С самого начала излагается современный материал. Так, например, в гл. I говорится о современных методах определения радиуса ядер (рассеяние быстрых электронов, излучение г-ме-зоатомов), дается предварительное понятие о структуре нуклона, вводится понятие четности и рассказывается о законе сохранения четности в сильных и электромагнитных взаимодействиях, в гл. II рассказывается о р-распаде нейтрона и несохранении четности при р-распаде, в гл. IV рассматривается эффект Мёссбауэра и т. д. [c.13]

В 1935 г. идея Хамма была развита японским физиком Юка-ва, который показал, что для объяснения малого радиуса действия ядерных сил и других их свойств нужно предположить, что при взаимодействии нуклоны обмениваются нестабильными заряженными или нейтральными частицами с массой 200— 300 гпе. Для того чтобы эти частицы могли выполнять роль ядерных квантов, переносчиков ядерных сил, они должны обладать свойством ядерной активности, т. е. интенсивно рождаться в нуклон-нуклонных соударениях и сильно поглощаться ядрами. [c.23]

Если учесть, что значение Го = (],45-=-1,5) 10 з см, найденное иа анализа а-распада, несколько завышено (см. 9, п. 3), то все же остается некоторое расхождение между значениями Го = = (1,3- -1,4) Ю- з см и Го = (1,2- 1,3) Ю- з см, полученными достаточно точными методами. По-видимому, это несоответствие можно объяснить следующим образом. Нуклоны (во всяком случае протоны) внутри ядра занимают объем, определяемый радиусом Го = (1,2н-1,3) 10 з Ач см. Поэтому, когда иссле- [c.55]

Опыты Резерфорда по изучению рассеяния а-частиц ядрами показали, что до расстояний примерно 10 см. результаты опытов можно объяснить в предположении о чистр кулоновском характере взаимодействия а-частиц с ядром. Это означает, что ядерные силы относятся к короткодействующим дилам. Их радиус действия во всяком случае меньше см. Он может быть оценен как среднее расстояние между нуклонами, связанными в ядре ядерными силами. [c.485]

Взаимодействие антинуклонов с нуклонами. Очень интересные результаты получены при изучении процессов взаимодействия антинуклонов с нуклонами. В частности, оказалось, что полные сечения (р — р)- (р — п)-взаимодействий при энергиях в несколько гигаэлектронвольт равны между собой и значительно превосходят полные сечения нуклон-нуклонных взаимодействий. Этот результат означает, что процесс аннигиляции антинуклонов с нуклонами происходит в области, размеры которой сравнимы с радиусом ядерных сил, действующих между нуклонами (что трудно объяснить теоретически). [c.631]

В центре нуклона имеется положительно заряженное ядро (керн) радиусом Як 0,2-10- з см, на долю которого приходится заряд вп Рис. 277. га +0,35е в области радиусом [c.658]

Эти ограничения обосновываются сопоставлением с экспериментально установленными свойствами ядерных сил. Например, из того, что нуклоны в ядре (т. е. при невысоких энергиях взаимодействия) не сближаются до расстояний меньших, чем см, можно предполагать малость вклада многомезон-ного обмена (который характеризуется меньшим радиусом взаимодействия, чем одномезонный). [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...