Томсоновское сечение

Сечение (2.5.37) можно выразить через томсоновское сечение электрона [c.122]

Величина е 1тс ) ца-щ) представляет собой обычное томсоновское сечение рассеяния фотона на отдельном электроне. Для сравнения теории с опытом, в котором на поляризацию волн не обращается внимания, выражение (4.107) следует усреднить по всем поляризациям падающей волны и просуммировать по всем поляризациям рассеянной волны. Это даст [c.267]

Эта площадь называется поперечным сечением томсоновского рассеяния на свободном электроне. Видно, что оно не зависит от длины падающей на электрон волны. [c.25]

Рассеяние без изменения длины волны называется томсонов-ским, или классическим, рассеянием. Оно имеет место для фотонов, обладающих энергией меньшей, чем энергия связи электрона в атоме й(оЭффективное сечение томсоновского рассеяния, [c.147]

В предельном случае низкой энергии фотона (Йю <С тс ) этот процесс называется томсоновским рассеянием, и он может быть рассчитан классическим способом путем замены фотонов электромагнитной волной [5]. При более высоких энергиях процесс называется комптоновским рассеянием при этом должна учитываться уже квантовая природа фотона. Строго говоря, электрон должен быть свободным, но, если энергия фотона велика по сравнению с энергией связи электрона, то будут справедливы результаты для комптоновского рассеяния. Этот переход к комптоновскому пределу обсуждается ниже в 4.16. Полное эффективное сечение в томсоновском пределе дает масштаб многих процессов, связанных с излучением, поэтому обозначим его специальным символом Oj l [c.138]

В ЭТОМ случае нет твердого правила отбора для А1 , кроме принципа Франка — Кондона, 4.11. Эффективное сечение для всей электронной полосы частот а (томсоновское) приблизительно равно 10 и оно должно быть распространено на все колебательно-вращательные компоненты. [c.184]

В гл. 4 указывалось, что эффективные сечения для всех процессов рассеяния (комптоновского, комбинационного, рэлеевского) ненамного превосходят величину сечения для томсоновского рассеяния [c.398]

Когда в процессе рассеяния участвуют связанные электроны, связанно-свободные переходы полностью перекрывают все эффекты рассеяния. При отсутствии связанных электронов рассеяние будет целиком комптоновское, которое при температурах, представляющих интерес для нашего рассмотрения, имеет эффективное сечение, равное томсоновскому значению. Таким образом, во всех случаях можем принять [c.398]

Классическое томсоновское поперечное сечение рассеяния. Если коэффициент жесткости для упругой связи электрона с ядром равен нулю (/по) = 0), то электрон является свободным и соо==0. В этом случае поперечное сечение упругого рассеяния света можно [c.341]

Томсоновское поперечное сечение рассеяния 342 Трехмерные волновые уравнения 303 [c.526]

Рассмотрим теперь томсоновское рассеяние, т. е. рассеяние фотонов с достаточно большой длиной волны на электроне (рис. 2.6, б). Эффективное сечение пропорционально величине [c.64]

ТОМСОНОВСКОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА — рисссянис света свободным покоящимся электроном процесс упругий с высокой точностью, т, е, происходит без изменения частоты. Сечение рассеяния вычислено Дж, Дж. Томсоном (J. J. Thomson) в 1912 и имеет вид [c.126]

Как уже отмечалось выше, возможно и другое применение хЛ1етода относительных. интенсивностей. Независимым путем определяется Те, например, методом исследования контура линии томсоновского рассеяния лазерного излучеиия и, зная Тс, можно найти сечения различных процессов. Для этого следует определить относительные или абсолютные яркости линий, сечения возбуждения которых определяются. Этот метод применялся для определения сечений возбуждения линий ионов неона 62], линий изоэлектронного ряда лития (О VI, N V, Ne VIII) 63, 64, линий О VII [65] н линий N V [66]. Возбуждение линий N V происходит из основного состояния иона электронным ударом. Для плазмы достаточно низкой плотности распад возбужденных состояний ионов происходит только путем излучения и можно не учитывать вторичные процессы. Следовательно, общее число возбуждений равно общему числу испущенных фотонов. Это означает, что для определения сечения надо измерить абсолютную интенсивность спектральной линии, иайти Тс и N . [c.360]

В томсоновском пределе дифференциальное эффективное сечение для неполяризованных фотонов, падаюш(их на покоящиеся элек- [c.138]

Рис, I. Эффективиое сечение фотоэффекта на А -слое Тд-в единицах ф, = 8/3 2 = 8/3 ( 2/тс=) = 6,651 10- см (е — заряд алектрона, т — его масса, с — скорость света) фо — сечение томсоновского рассеяния. Вверху — граница К-фотопоглощения Пунктир — борцовское приближение. Сплошные линии — интерполяция между точными расчетами (для средних энергий) и приближенными формулами (нри Бy-> J при Еу->-оо). [c.230]

Когерентное рассеяние у-л у ч е й на ядро. Если длина волны у-излучения много больше размеров ядра, то сечение когерентного рассеяния па В( ох протонах ядра совпадает с сечением томсоновского рассеяния на ядре, как на одиночной свободной частице сГд=( /з)я [ Хеу1Мс " (М — масса ядра). Для свинг(а 0 = 2 10 8 м-г, с увеличением энергии доля когерентного рассеяния вследствие интерференции падает, и нри /Г., > 20 кэв комптоновское рассеяние на нуклонах ядра становится преобладающим. [c.231]

Поперечное сечение ядер обычно имеет порядок нескольких милли-барн (сокращенно лбарн). Величину томсоновского поперечного сечения [уравнение (170)] очень легко запомнить она равна двум третям барна. [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...