Коэффициент ослабления рассеяния

Спектральный коэффициент ослабления рассеянием определяется при этом по формуле [c.30]

Задаваясь определенными функциями распределения N x), несложно рассчитать в этом случае численные значения эффективных спектральных коэффициентов ослабления рассеянием /с ,расс- [c.56]

На основании указанных данных были произведены расчеты эффективных спектральных коэффициентов ослабления рассеянием для трех указанных распределений частиц по размерам. Результаты этих расчетов приведены на рис. 2-7. По своему характеру они хорошо согласуются с асимптотическими решениями для предельно малых и предельно больших частиц. [c.59]

Исследования влияния влажности атмосферы на различные оптические характеристики аэрозолей и прежде всего на объемный коэффициент ослабления (рассеяния), выполненные многими авторами, однозначно показывают, что указанное влияние начинает проявляться уже при небольших значениях относительной влажности (20—30 %). Эффективность этого влияния неоднозначна и по разному проявляется в зависимости от климатических условий и времени года. Кроме того, она существенно зависит от физикохимической природы первичного аэрозоля и его источников. [c.124]

Из трех объемных коэффициентов лишь два являются независимыми, так как к=-кр + ки> Пары этих характеристик рассеивающей среды выбираются произвольно. Иногда удобной парой оказывается один из коэффициентов (ослабления, рассеяния или поглощения) и величина А=кр1 кр + ки)—вероятность выживания фотона (или альбедо однократного рассеяния). Ослабление оптических волн дисперсной средой в целом полностью характеризуется парой характеристик, но, подчеркнем, только в случае изотропных рассеивающих частиц среды. Если дисперсная среда оптически активна или анизотропна, тогда ослабление оптических волн в ней описывается большим количеством энергетических характеристик. [c.45]

Без учета поляризационных эффектов третьей основной независимой характеристикой элементарного рассеивающего объема является индикатриса рассеяния. Как и коэффициенты ослабления, рассеяния и поглощения, она однозначно связана с индикатрисой рассеяния для отдельных частиц соотношением [c.45]

Новые оптические модели туманов и облаков предложены недавно в монография [20]. Микрофизическая модель туманов и слоистых облаков задается также гамма-распределением частиц по размерам g a). Результаты расчетов оптических характеристик представлены в виде таблиц для коэффициентов ослабления (рассеяния) и индикатрисы рассеяния Д 3). Оптическая модель высоко-слоистого облака воспроизведена в табл. 4.5. [c.132]

Изложенные в главе методы аппроксимации спектрального хода аэрозольного коэффициента ослабления (рассеяния) могут быть использованы при решении разнообразных задач оптического зондирования атмосферы и прежде всего тех, которые основываются на явлении молекулярного поглощения. В частности, к ним можно отнести восстановление профилей концентрации озона по данным лазерного зондирования, когда в дифференциальной методике требуется корректно учесть влияние вклада аэрозольного и молекулярного рассеяния. В главе подробно излагается так называемая методика локального прогноза, развитая на основе качественных методов теории аппроксимации оптических характеристик светорассеяния в атмосфере. Кратко обсуждены математические аспекты, связанные с постановкой и решением обратных атмосферно-оптических задач, использующих явление поглощения газовыми составляющими. Физическое содержание этих задач и их практическую значимость можно найти в работах [8, 10, 11]. [c.225]

Или соответственно коэффициентами ослабления, рассеяния и поглощения. — Прим. перев. [c.23]

Здесь (г ) — пространственное распределение источников у-квантов -й энергетической группы ц — линейный коэффициент ослабления этих у-квантов — фактор накопления потока рассеянных у-квантов /-й энергетической группы от источника, испускающего у-кванты -й группы. [c.57]

Здесь В — фактор накопления для Е слоев > — фактор накопления рассеянного излучения в однородном материале /-го слоя, взятый на соответствующей толщине в длинах свободного пробега р( н х/ — коэффициент ослабления и толщина /-го слоя. (Зависимость от энергии Еу для простоты записи здесь и ниже опущена.) Физический смысл этой формулы можно понять, если записать ее в следующем виде [c.58]

Во всех формулах, описанных в этом разделе, подразумевается энергетическая зависимость как источников, так и коэффициентов ослабления, а следовательно, и потоков у-излучения. Расчет обычно проводят для отдельных энергетических групп, учитывая фактор накопления рассеянного излучения, а затем результаты суммируют. [c.63]

Коэффициент т, имеющий размерность Z, (так как хх — безразмерная величина), характеризует ослабление пучка и называется коэффициентом ослабления. Ослабление пучка может быть обусловлено различными физическим явлениями (фотоэффектом, рассеянием и др.), поэтому полный коэффициент ослабления т полезно представить в виде суммы [c.30]

Так как qR определяется через, то выражение (6.1.5) необходимо дополнить кинетическим уравнением переноса излучения (6.1.6), которое очевидным образом следует из уравнения (4.4.10). В этом уравнении —спектральный коэффициент ослабления, у — объемная спектральная плотность спонтанного излучения, (IV—спектральный коэффициент рассеяния. [c.222]

Взаимодействие фотонного излучения с веществом, протекающее по типу фотоэлектрического эффекта, комптоновского рассеяния или образования пар, зависит от энергии фотонов, Характер этой зависимости для трех указанных процессов взаимодействия фотонов с мягкой тканью иллюстрируется на рис. 14.8. Для других веществ коэффициент ослабления обычно имеет более высокие значения в обла- [c.338]

Для контроля твердости материалов применяют все основные методы не-разрушающего контроля — акустические, магнитные, электромагнитные и рентгеновские. В основу этих методов положено измерение определенных физических констант модуля упругости, плотности и удельного волнового сопротивления — для акустических методов магнитной проницаемости, коэрцитивной силы и остаточной индукции — для магнитных методов магнитной проницаемости и удельной электрической проводимости — для электромагнитных методов линейного коэффициента ослабления, коэффициента рассеянного излучения и плотности материала — для рентгеновских и гамма-методов. Эти физические константы находятся в функциональной зависимости от твердости материала. [c.272]

Суммируя некоторые результаты проведенных исследований, можно сделать следующие выводы. Ослабление, характеризуемое коэффициентом К, складывается из двух составляющих. Первая — это собственно поглощение падающей извне энергии в двухфазной среде. Характеристикой этого поглощения является коэффициент Ка-Вторая составляющая ослабления — рассеяние энергии на частицах, характеристикой которого является специальный коэффициент /Се. [c.299]

В качестве примера на рис. 10-10 приведены результаты расчетов по теории Ми коэффициентов ослабления К, поглощения Ка и рассеяния Кз 299 20 [c.299]

Сумма спектральных коэффициентов поглощения и рассеяния носит название спектрального коэффициента ослабления (экстинкции) среды [c.37]

При прохождении излучения через среду имеют место процессы его поглощения и рассеяния частицами среды (молекулами, атомами, ионами, частицами взвеси и пр.). Спектральный коэффициент ослабления с точки зрения статистических представлений может быть выражен следующим образом [c.203]

По Каналу заданной геометрической, конфигурации движется излучающая, поглощающая и рассеивающая ореда, спектральный коэффициент ослабления которой равен сумме коэффициентов поглощения и рассеяния [c.357]

При значениях показателя преломления п<10 абсолютная величина коэффициентов ослабления рассеянием /Срасс возрастает с увеличением показателя погло-шения При более высоких значениях п влияние х на рассеяние заметно ослабевает, и уже при w=100 можно считать коэффициент ослабления рассеянием независимым от показателя поглощения [c.33]

Интересно сопоставить приведенные на рис. 1-21 кривые зависимости от % коэффициентов ослабления рассеянием /срасс и поглощением /спогл на частицах с результатами расчета отражательной г (ф = 0 п = ) и по- [c.46]

При значениях р<С1 коэффициент ослабления рассеянием Арасс на несколько порядков ниже коэффициента ослабления поглощением погл, особенно при При [c.48]

Ph . 2-7. ЗАВИСИМОСТЬ ЭФФЕКТИВНОГО МОНО-ХРОМАТИЧЕСХОГО КОЭФФИЦИЕНТА ослабления РАССЕЯНИЕМ ОТ ДЛИНЫ ВОЛНЫ X И ФРАКЦИОННОГО СОСТАВА ЧАСТИЦ. [c.60]

По мере увеличеиия размера частиц изменяется также соотношение между коэффициентами ослабления рассеянием раес И поглощением [c.160]

В томе 2 Оптические модели атмосферы подведены основные итоги многолетних исследований авторов по разработке аэрозольных моделей на основе оригинального подхода к проблеме. Главная идея этого подхода состоит, во-первых, в обстоятельном анализе наиболее представительных серий измерений микрофизи-ческих параметров аэрозолей (концентрация, спектры размеров, комплексный показатель преломления частиц), выполненных как сотрудниками Института оптики атмосферы СО АН СССР, так и другими исследователями с целью разработки статистических микрофизических аэрозольных моделей во-вторых, в создании на основе последних с использованием теории Ми соответствующих оптических аэрозольных моделей и сравнении их с данными не-лосредственных измерений оптических характеристик аэрозолей (коэффициенты ослабления, рассеяния, индикатрисы рассеяния и другие компоненты матрицы рассеяния). Таким образом, созданные авторами и описанные в этой монографии аэрозольные модели построены без использования каких-либо априорных предположений и, следовательно, являются реалистическими, а не оценочными. [c.6]

Полученные значения интенсивности потоков у-квантов не содержат рассеянного излучения. Основной вклад в суммарный поток дают у-кванты с энергией 3—7 Мэе. Число пробегов у-квантов 62= 15 формируется главным образом железом. Фактор накопления энергии Ве=10. Следовательно, с учетом рассеянного излучения суммарная интенсивность потока у-кваптов составит 5,6-10 Мэв1 см сек), что в 615 раз больше допустимой величины. Ориентируясь на = 5 Мэп, по табл. 1.16 определяем величину линейного коэффициента ослабления у-квантов в бетоне р=0,065 см Руководствуясь [c.312]

Здесь jx — объемная спектральная плотность спэнтан-ного излучения частоты v, kx—спектральный коэффициент ослабления излучения, pv — спектральный коэффициент рассеяния, — спектральная индикатриса рассеяния лучистой энергии, попадающей за 1 с в единичный те есный угол около направления й из-за рассеяния фотонов, первоначально двигавшихся вдоль вектора й. [c.186]

Выражение (79) отражает характер зависимости коэффициента ослабления амплитуды гармонических составляющих контролируемого распределения i (х, у, г) от основных конструктивных, физических и расчетных параметров системы размеров апертуры детекторов и фокусного пятна источника излучения, геометрического увеличения рентгенооптики, постоянной времени детектора и всего измерительного канала, скорости движения луча в процессе сканирования, интервала накопления и интервала дискретизации при измерении, вида ПФ предварительного интерполяционного фильтра измерительных данных, интервала расчетной дискретизации проекций при свертке и обратном проецировании, вида ядра свертки, закона интерполяции при обратном проецировании, интервала дискретизации матрицы, на которой восстанавливается выходное распределение, вида функции рассеяния дисплея и от направления расположения воспроизводимой гармонической структуры в пространстве х, у, г). [c.426]

Рис. 3. Зависимость линейного коэффициента ослабления ц, фотоэлектрического поглощения т, комптонов-ского рассеяния о, образования пар X от энергии излучения

Известны многие работы, в которых выполнены расчеты коэффициентов ослабления на основании формул, полученных Ми для сферических частиц различных размеров с разными комплексными показателями преломления. Наиболее обстоятельны таблицы Кроми, в которых приведены коэффициенты рассеяния и ослабления для частиц с такими комплексными показателями преломления, в которых действительная часть не меньше мнимой. Однако для металлических частиц соотношение мнимой и действительной частей противоположное, поэтому для них эти таблицы неприменимы. [c.299]

В отношении задания граничных условий в самой среде дело обстоит гораздо сложнее. Если для поверхностей модели граничные условия первого рода моделируются сравнительно просто и основные затруднения связаны с заданием граничных условий второго рода, то для среды задание любых граничных условий встречает значительные трудности. Сравнительно просто удается моделировать в ослабляющей среде лишь состояние локального радиационного равновесия (divqp = 0). В этом случае, если индикатриса рассеяния среды в исследуемой системе является сферической, подобие полей объемных плотностей эффективного и падающего излучения достигается путем применения в модели чисто рассеивающей среды также со сферической индикатрисой рассеяния. При этом критерий Бугера в образце, подсчитанный по коэффициенту ослабления реальной [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...